一种控制霍尔推力器羽流发散角的装置的制作方法

本发明涉及一种控制霍尔推力器羽流发散角的装置，属于航天电推进技术和等离子体技术领域。

背景技术：

当今空间科学技术的快速发展已取得了世人瞩目的成就，然而不断拓展的空间任务对空间飞行器的功能和性能提出了更高的要求，为空间飞行器提供动力的电推进装置也随之面临着迫切的技术升级甚至革新。霍尔推力器作为一种国际上应用最为广泛的空间电推进技术，其相比于传统的化学推力器，具有结构简单、高比冲、长寿命等优势；相比于其他电推力器，具有功率、推力范围大，比冲适中，免于空间电荷限制等优势。霍尔推力器现已成为世界各国降低航天器总质量、提高平台有效载荷、延长在轨寿命的最有效手段之一。

霍尔推进器通过工质原子与被磁场约束的电子进行碰撞电离产生离子，离子在等离子体自洽形成的轴向电场作用下高速喷出产生推力。然而，磁场并非完全沿径向方向，同时磁力线也并非完全是等势线，因此加速电场不可避免的具有径向分量，进而导致羽流的发散。传统的霍尔推力器羽流半角为45°左右，这种大的发散角度不仅会引起推力损失，同时还会侵蚀陶瓷通道、空心阴极等推力器部件，甚至损坏天线、太阳能帆板等航天器部件。因此，有效地控制羽流发散角是延长霍尔推力器寿命，增强航天器可靠性的必要环节。

霍尔推进器的工作原理决定了通过直接优化电场来改善羽流发散的方式是非常困难的，纵然各研究机构针对羽流发散角的控制已开展了大量研究工作，但其均从优化磁场的角度去着手开展的，所取得的效果仍难以满足日益苛刻的空间应用需求。因此，本发明致力于从远端控制离子运动的角度来解决羽流发散角过大的问题，提出了一种控制霍尔推力器羽流发散角的装置，以实现对推力器羽流区离子的有效控制，进而减小羽流发散角。

技术实现要素：

本发明为解决由于现有霍尔推进器羽流发散角过大而导致的推力损失，陶瓷通道、空心阴极等推力器部件侵蚀，天线、太阳能帆板等航天器部件受损的问题，进而提出了一种控制霍尔推力器羽流发散角的装置，能够有效的控制羽流区离子的运动，该装置具有结构简单，适用性较强等优点，拓展了羽流发散角控制方式的自由度，为高可靠性推力器和航天器的空间应用奠定基础。

本发明提出一种控制霍尔推力器羽流发散角的装置包括永磁铁、陶瓷外壳和电极，所述陶瓷外壳呈闭合环状，所述陶瓷外壳的内侧面设置有电极，所述陶瓷外壳内包有永磁铁。

优选地，所述陶瓷外壳包括外陶瓷、上内陶瓷和下内陶瓷，所述外陶瓷位于陶瓷外壳的外侧面，所述上内陶瓷位于电极的上方，所述下内陶瓷位于电极的下方。

优选地，所述电极通过锡焊固定于上内陶瓷和下内陶瓷之间，成为一体结构。

优选地，所述上内陶瓷上设置有接线孔，用于接入0-150v范围内的正偏置电压，建立指向通道中心的电场。

优选地，所述永磁铁的材料为耐高温钐钴永磁铁sm2co17。

优选地，所述陶瓷外壳的材料为al2o3。

优选地，所述电极的材料为殷钢。

本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置的工作原理为：

聚流装置内部的永磁铁产生强磁场，电极通过接入正偏置电压在电极上形成高电位，两者的共同作用使得装置内部形成电场磁场相互交叉的区域。在强磁镜力的作用下，电子被磁力线所捕获，且在聚流装置内沿磁力线进行高速的往复运动，电子很难达到壁面及电极上。当电子密度沿着磁力线变化不大时，强磁场区的磁力线可以看作近似的等电势线，此时电场梯度与磁感线垂直，离子受到指向通道中心的电场力的作用而聚焦，离子向周围的发散程度因而得以被抑制。

本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置的有益效果为：

1、本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置可产生正交的电磁场，进而高效地约束等离子体，以有效地控制羽流发散角，大幅度降低等离子体对部件的溅射腐蚀。

2、本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置，结构简单，易实现，可应用范围广，在各功率等级的霍尔推力器上均具有应用潜力。

附图说明

图1是本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置的切面结构示意图；

图2是本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置的切面立体结构示意图；

图3是本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置的电极接线孔结构示意图；

图4是本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置与推力器布置方式及磁场位型；

图5是本发明所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置有无聚流装置时通道中心线处的磁场强度分布。

图中：1-永磁铁；2-电极；3-外陶瓷；4-上内陶瓷；5-下内陶瓷；6-接线孔。

具体实施方式

以下结合附图对本发明的具体实施方式作进一步详细的说明：

具体实施方式一：参见图1说明本实施方式。本实施方式所述的一种控制霍尔推力器羽流发散角的装置包括永磁铁1、陶瓷外壳和电极2，所述陶瓷外壳呈闭合环状，所述陶瓷外壳的内侧面设置有电极2，所述陶瓷外壳内包有永磁铁1。

所述陶瓷外壳包括外陶瓷3、上内陶瓷4和下内陶瓷5，所述外陶瓷3位于陶瓷外壳的外侧面，所述上内陶瓷4位于电极2的上方，所述下内陶瓷5位于电极2的下方，其切面结构如图1所示。

氧化铝陶瓷外壳包裹永磁铁1，以防止其被离子溅射而过热，从而影响其磁性。殷钢电极2置于上内陶瓷4和下内陶瓷5之间，通过锡焊与氧化铝陶瓷外壳固定在一起，上内陶瓷4、下内陶瓷5与外陶瓷3通过螺栓进行紧固，其三维结构示意图如图2所示。

所述永磁铁1采用的材料为耐高温钐钴永磁铁sm2co17，是衫钴永磁铁的一种，所述陶瓷外壳的材料为al2o3，所述电极2材料为殷钢。

所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置欲实现预期功能需要产生磁场强度在1t(特斯拉)以上的磁场，因此本装置采用了永磁铁1，永磁铁1较励磁线圈更易产生强磁场，且兼具励磁功耗小的优点，可充分满足设计要求，同时，电极2可通过上内陶瓷4的接线孔6接入0-150v范围内的正偏置电压，建立指向通道中心的电场，如图3所示。

所述的控制霍尔推力器羽流发散角的装置与推力器间的布置方式以及通过femm仿真软件所得到的磁场位型如图4所示，针对不同功率等级的霍尔推力器的羽流发散角控制，可通过调整装置与霍尔推力器出口端轴向距离以及电极电压的大小来满足控制需求。通过图4我们还可发现，本发明的加入在推力器羽流区形成了轴向磁场，这将促进指向通道中心的电场的形成，进而使得离子向通道中心聚集。

于此同时，通过有无聚流装置时通道中心线处的磁场强度分布图5我们可以看出，装置的加入对推力器原磁场位型产生的影响是极其有限的，电离区和加速区的磁场位形及强度几乎不变，推力器放电过程不受聚流装置的影响。

以上所述的具体实施例，对本发明的目的、技术方案和有益效果进行了进一步详细说明。所应理解的是，以上所述仅为本发明的具体实施例而已，并不用于限制本发明，还可以是上述各个实施方式记载的特征的合理组合，凡在本发明精神和原则之内，所做的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。