输出为谐振回路的变压器的制造方法
【专利摘要】本发明公开了一种输出为谐振回路的变压器。传统变压器的次级绕组与负载直接相连，次级绕组的端电压成为负载的输入电压。输出为谐振回路的变压器，其输出回路为谐振回路，变压器的次级绕组L2与电容C2串联，然后与负载ZR连接，该回路为谐振回路，通过选择电容C2的电容值，使该回路具有电感性，由于电容C2的存在，负载ZR的端电压比次级绕组的端电压要高；在相同条件下，输出为谐振回路的变压器输出功率比传统变压器的输出功率大；并且其输出功率大于输入功率，输出电能大于输入电能，可以为需要电能的装置或场所提供电能。
【专利说明】输出为谐振回路的变压器 【技术领域】
[0001] 输出谐振回路的变压器是对电力变压器的改进，技术领域属于电气工程。 【【背景技术】】
[0002] 通常在变压器中通过的是交流电，尽管交流电的波形有许多种，电力变压器中通 过的交流电一般为简谐波形的交流电。本文W简谐波形的交流电为例进行说明。与直流电 不同，交流电的电动势、电压及电流是时间的函数。与机械简谐振动一样，交流电的交变电 动势e(t)、交流电电压u(t)及交流电电流i(t)可W用时间t的正弦函数或余弦函数表示，W 余弦函数为例，交流电的电动势e(t)、电压u(t)及电流i(t)可表述为：
[0006] 其中：
[0007] eo为交变电动势的峰值，单位为伏特。
[000引U0为交流电电压的峰值，单位为伏特。
[0009] io为交流电电流的峰值，单位为安培。
[0010] ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0011] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[001^ t为时间，单位为秒。
[0013] ω t+CPe为交变电动势的相位，单位为弧度。
[0014] 9e为交变电动势的初始相位，单位为弧度。
[0015] wt+'q>u为交流电电压的相位，单位为弧度。
[0016] φυ为交流电电压的初始相位，单位为弧度。
[0017] C〇t+(pi为交流电电流的相位，单位为弧度。
[0018] ipi为交流电电流的初始相位，单位为弧度。
[0019] 在直流电中一般只有欧姆电阻一种元件，它的电阻值为电阻两端的电压与电流的 比值即R=·^。但在交流电中，除欧姆电阻外，还有电容和电感。
[0020] 电容和电感元件在交流电的条件下，具有与欧姆电阻不同的性质，它的阻抗是ω 的函数，并且通过该元件的电流的相位和该元件两端的电压的相位不一致，故定义元件的 阻抗为该元件的交流电电压的峰值与通过的交流电电流的峰值之比；定义电路的阻抗为该 电路的交流电电压的峰值与通过的交流电电流的峰值之比。
[0021] 在交流电路中，串联电路中不同元件的端电压具有不同的相位、并联电路中不同 元件中的电流具有不同的相位，在计算串联电路中不同元件的组合的总电压、或并联电路 中不同元件的组合的总电流时，可采用矢量图解法或复数解法，本文采用矢量图解法。
[0022] 下面分别就欧姆电阻、电容元件、电感元件及一些组合在交流电路中的特点进行 说明。
[0023] 图1为一个交流电的电动势与一个欧姆电阻构成的回路的示意图。由于欧姆电阻 在交流电路的性质与其在直流电路中相似，其两端的交流电电压u(t)和流过的交流电电流 i(t)具有简单的比例关系，交流电电压u(t)和交流电电流i(t)的相位保持不变，流过欧姆 电阻的交流电电流i(t)及两端的交流电电压u(t)及相位关系可分别用下列数学关系表示 为：
[002引 其中；
[0029] U0为电阻两端的交流电电压的峰值，单位为伏特。
[0030] io为通过电阻的交流电电流的峰值，单位为安培。
[0031] Zr为电阻的阻抗值，单位为欧姆。
[0032] R为电阻的电阻值，单位为欧姆。
[0033] (〇t+(pu为交流电电压的相位，单位为弧度。
[0034] tPu为交流电电压的初始相位，单位为弧度。
[0035] (〇t+(pi为交流电电流的相位，单位为弧度。
[0036] Cpi为交流电电流的初始相位，单位为弧度。
[0037] ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0038] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[0039] t为时间，单位为秒。
[0040] 欧姆电阻在交流电电路中，其两端的交流电电压和流过的交流电电流的相位保持 不变。图2为欧姆电阻中通过的交流电电流与其两端的交流电电压的相位相对关系示意图。
[0041] 图3为一个交流电的电动势与一个电容器构成的回路的示意图。电容器的端电压U (t)和电容器两端的电荷q(t)和流过电容器中的电流i(t)都随时间做简谐变化。
[0042] 假设:q(t) =Qocos( ω t);
[0045] 其中Qo为电量的峰值，单位为库伦。
[0046] 由于电容器的端电压为电荷值除W电容器的电容值，故：
[0047]
[004引
[0049]由于电流的定义为电荷对时间的微商，故：
[0054]故电容器的端电压u(t)、流过的电流i(t)、阻抗及电压和电流的相位关系可用下 列公式表示：
[0059] 其中；
[0060] U0为电容两端的交流电电压的峰值，单位为伏特。
[0061 ] i 0为通过电容的交流电电流的峰值，单位为安培。
[0062] C为电容的电容值，单位为法拉。
[0063] Zc为电容的阻抗值，单位为欧姆。
[0064] (〇t+(pi为交流电电流的相位，单位为弧度。
[0065] Cpi为交流电电流的初始相位，单位为弧度。
[0066] 〇)t+(pu为交流电电压的相位，单位为弧度。
[0067] 斬为交流电电压的初始相位，单位为弧度。
[006引 ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0069] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[0070] t为时间，单位为秒。
[0071] 从上述方程可W看出电容在交流电路中的性质，其阻抗为Zc=-i-，其端电压与 拍C 电流的相位差为-一，即电压落后于电流5相位。
[0072] 当它与其它元件组成串联电路时，由于各元件具有相同的电流相位，其端电压的 相位落后电流的相位5。
[0073] 图4为电容中通过的交流电电流与其两端的交流电电压的相位相对关系示意图。
[0074] 图5为一个交流电的电动势与一个电感构成的回路的示意图。为了便于讨论，假定 该电感为纯电感，电感及连接导线的欧姆电阻可忽略不计。电路中的电流i (t)、电感的端电 压u(t)做简谐变化。
[00巧]假设电流为i(t) = iocos( ω t);
[0076]由于电感为纯电感，其欧姆电阻可忽略不计，所W该电感的自感电动势与端电压 大小相等，方向相反。
[0081]故电感器的端电压u(t)、流过电感的电流i(t)、阻抗及相位关系可用下列公式表 示：
[0086] 其中；
[0087] U0为电感两端的交流电电压的峰值，单位为伏特。
[008引io为通过电感的交流电电流的峰值，单位为安培。
[0089] L为电感的电感值，单位为亨利。
[0090] Zl为电感的阻抗值，单位为欧姆。
[0091] cot+cpi为交流电电流的相位，单位为弧度。
[0092] φ?为交流电电流的初始相位，单位为弧度。
[0093] COt+CPu为交流电电压的相位，单位为弧度。
[0094] φυ为交流电电压的初始相位，单位为弧度。
[0095] ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0096] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[0097] t为时间，单位为秒。
[0098] 从上述方程可W看出电感在交流电路中的性质，其阻抗为Zl=wL，其端电压与电 流的相位差为^，即端电压超前电流的相位^。
[0099] 当它与其它元件组成串联电路时，由于各元件具有相同的电流相位，其端电压的 相位超前电流的相位一。
[0100] 图6为电感中通过的交流电电流与其两端的交流电电压的相位相对关系示意图。
[0101] 图7为一个交流电的电动势与一个电感和一个欧姆电阻串联构成的回路的示意 图。为了便于讨论，假定该电感为纯电感，其欧姆电阻可忽略不计。电路中的电流i(t)、包含 欧姆电阻和电感的总电压u(t)做简谐变化。
[0102] 由于电感和欧姆电阻串联，故流过他们的电流是相同的，即在电感和欧姆电阻中 具有相同的相位和相同的峰值io。从前面的说明得知：
[0103] 欧姆电阻的端电压的峰值UR〇 = i日ZR=ioR;
[0104] 电感的端电压的峰值UL〇 = ioZL= wLio;
[0105] 电感两端的电压超前电流^相位，欧姆电阻两端的电压与电流同相位;故计算包 含运两个电压的总电压的峰值需要采用矢量图解法。
[0106] 图8为该电路中通过的电流与电压的相位相对关系示意图。图中W电流的相位为 基准，欧姆电阻两端的电压的相位与电流的相位一致，画出两端的电压的峰值URO，电感两端 的电压的相位超前电流画出两端的电压的峰值ULO。
[0107] 设包含电感和电阻的总电压的峰值为U0,则：
[010引 u02=(UR0)2+(UL0)2=(i0R)2+( c0Lio)2 = i02(R2+( c0L)2);
[0109] 则该电路的阻抗Z为：
[0110] 则：
[0111] 设包含电感和电阻的总电压超前电流的相位为φ，单位为弧度。
[0112] 贝 1J:
[0113] 故在交流电路中，包含电感和电阻的总电压u(t)、电流i(t)、阻抗及相位关系可用 下列公式表示：
[011引 其中；
[0119] uo为包含电感和电阻的总电压的峰值，单位为伏特。
[0120] io为通过电感和电阻的电流的峰值，单位为安培。
[0121] L为电感的电感值，单位为亨利。
[0122] R为电阻的电阻值，单位为欧姆。
[0123] Z为包含电感和电阻串联电路的阻抗值，单位为欧姆。
[0124] Wt+Cpi为交流电电流的相位，单位为弧度。
[0125] Φ?为交流电电流的初始相位，单位为弧度。
[01 %] (〇t+(pu为交流电电压的相位，单位为弧度。
[0127] (pu为交流电电压的初始相位，单位为弧度。
[012引 ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0129] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[0130] t为时间，单位为秒。
[0。。 从上述方程可W看出电感和欧姆电阻串联在交流电路中的性质，其阻抗呆
包含电阻和电感的总电压与电流的相位差呆
，即总电压超前电流的相位戈
，
[0132] 图9为一个交流电的电动势与一个电感、一个欧姆电阻和一个电容串联构成的回 路的示意图。为了便于讨论，假定该电感为纯电感，其欧姆电阻可忽略不计。电路中的电流i (t)、包含电感、电阻和电容的总电压u(t)做简谐变化。图中UC(t)为电容两端的电压，UL(t) 为电感两端的电压，UR(t)电阻两端的电压。
[0133] 实际上运是一个谐振电路，由于电容两端的电压UC(t)落后电流的相位为电感 两端的电压化(t)超前电流的相位为当电容的阻抗和电感的阻抗QL相等时，即 2 coC
时，他们的阻抗相互抵消，电路中阻抗最小，只有欧 姆电阻，电路处于谐振状态，通过的电流处于最大值的状态。
[0134] ^
，电路具有电感性，该交流电路中包含电感、电阻和电 容的总电压相位超前电流的相位，电流的相位落后该总电压。
[0135] 当
-电路具有电容性，该交流电路中包含电感、电阻和电 容的总电压相位落后于电流的相位，电流的相位超前该总电压。
[0136] 下面假定电容C的电容值，满足
-即该回路具有电感性，对运种情况进行 说明。
[0137] 由于电感、欧姆电阻和电容是串联，故流过他们的电流是相同的，即在各元件中具 有相同的相位和相同的峰值io。从前面的说明得知：
[013引欧姆电阻的两端电压的峰值UR0 = ioZR=ioR;
[0139] 电感的两端电压的峰值UL〇 = ioZL= wLio;
[0140] 电容的两端电压的峰值
[0141] 由于电感两端的电压超前电流的相位为电容两端的电压落后电流的相位为 I，欧姆电阻两端的电压与电流同相位;故计算包含运Ξ个电压的总电压的峰值需要采用 矢量图解法。
[0142] 图10为该电路中通过的电流与其各元件两端的电压的相位相对关系示意图。图中 W电流的相位为基准，欧姆电阻两端的电压的相位与电流的相位一致，画出两端的电压的 峰值UR日，电感两端的电压的相位超前电流，画出电感两端的电压的峰值UL日，电容两端的 电压的相位落后于电流画出电容两端的电压的峰值UCO。 厶
[0143] 当对3个矢量进行矢量图解法时，可W先对任意2个矢量依据矢量图解法进行计 算，再将计算结果与第3个矢量用矢量图解进行计算。
[0144] 先对UL日和UC日进行计算，由于UL日和UC日的相位相差为：π，故UL日力化C日等于UL日减UCO,即
见图10。
[0145] 设包含电感、电阻和电容的总电压的峰值为U0，则：
[0149] 设电流落后包含电感、电阻和电容的总电压的相位为φ，单位为弧度。
[0150]
[0151] 故在该交流电路中，包含电感、电阻和电容的总电压u(t)、电流i(t)、阻抗及相位 关系可用下列公式表示：
[0156] 其中；
[0157] uo为包含电感、电阻和电容的总电压的峰值，单位为伏特。
[0158] i 0为通过电感、电阻和电容的电流的峰值，单位为安培。
[0159] L为电感的电感值，单位为亨利。
[0160] C为电容的电容值，单位为法拉。
[0161] R为电阻的电阻值，单位为欧姆。
[0162] Z为包含电感、电阻和电容串联电路的阻抗值，单位为欧姆。
[0163] ΟΛ+φ?为交流电电流的相位，单位为弧度。
[0164] Cpi为交流电电流的初始相位，单位为弧度。
[01化]〇)t+(pu为交流电电压的相位，单位为弧度。
[0166] <Pu.为交流电电压的初始相位，单位为弧度。
[0167] ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0168] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[0169] t为时间，单位为秒。
[0170] 从上述方程可W看出电感、欧姆电阻和电容的串联在交流电路中的性质，当
电路具有电感性，总电压的相位超前电流的相位，即电流的相位 落后总电压的相位，其阻抗为
，其总电压与电流的相位差为：
[0171]
即总电压超前于电流的相位呆
[0172] 同理，当电容C的电容值，满足0)L<^，即该回路具有电容性，则有： (oC
[0173] 其阻抗为
，其总电压与电流的相位差为：
[0174]
[017引同理，当电容c的电容值，满足.0)L=^，即该回路处于谐振状态，则有： ω€
[0176] 该回路的阻抗为Z = R，其总电压与电流的相位差为零，总电压与电流同相位。
[0177] 假设图9中电源的感应电动势为:e(t)=eocos(wt);其中eo为感应电动势的峰值， 单位为伏特；
[017引当仿L=七即该回路处于谐振状态时，则电流 仍仁
[0179] 由于电感两端的电压超前电流的相位故：
[0180] 由于电容两端的电压落后电流的相位^，故：
[0181] 当电感的端电压化(t)或电容的端电压UC(t)发生变化时，回路的阻抗增加，回路 中的电流减少。
[01剧当ωΙ>^，即该回路具有电感性时，电流落后总电压，由于该回路的阻抗为： (oC
[0188]由于电容两端的电压落后电流的相位故：
[0189]
[0190] 并且化(t)的峰值大于UC(t)的峰值，即：
[0191]
[0192] 当电感的端电压化(t)增加或电容的端电压UC(t)减少时，回路的阻抗增加，回路 中的电流减少。
[0193] 当电感的端电压化(t)减少或电容的端电压UC(t)增加时，回路的阻抗减少，回路 中的电流增大。
[0194] 当〇)L<^，即该回路具有电容性时，电流超前总电压，由于该回路的阻抗为： coC
[0195]
官流超前总电压的相位为：
[0196]
刚通过的电流为：
[0202] 并且化(t)的峰值小于UC( t)的峰值，即：
[0203]
[0204] 当电感的端电压UL(t)增加或电容的端电压UC(t)减少时，回路的阻抗减少，回路 中的电流增大。
[0205] 当电感的端电压UL(t)减少或电容的端电压UC(t)增加时，回路的阻抗增加，回路 中的电流减少。
[0206] 图11为传统变压器的原理性结构图。传统变压器一般由一个铁忍和绕在它的上面 的2个绕组组成，其中连接到供电电源，用于输入的为初级绕组，连接到负载用于输出的为 次级绕组。
[0207] 为了便于说明，假定变压器是一个理想变压器，即；
[0208] (1)没有漏磁，即通过铁忍中任何一个绕组中的任何一应的的磁通量是一样的。
[0209] (2)两个绕组中欧姆电阻都很小，欧姆电阻的电压损耗和焦耳发热损耗可忽略不 计。
[0210] (3)铁忍中没有铁损，即忽略铁忍中的磁滞损耗和满流损耗。
[0211] (4)初级绕组和次级绕组的感抗非常大。
[0212] 假定：
[0213] 铁忍中的磁路长度为1，单位为米；
[0214] 铁忍的横截面积为S，单位为平方米；
[0215] 初级绕组的应数为化；
[0216] 次级绕组的应数为化；
[0217] 则:初级绕组的自感系数Ι^ι=μμ〇ΝιΝι ^单位为亨利； 毛
[0別引则:次级绕组的自感系数L2=μμo]SHSb ^单位为亨利； 右
[0219] 其中μ〇为真空中的磁导率，μ〇 = 4πΧ1〇-7单位为牛顿/(安培)2。
[0220] μ为铁忍的相对磁导率，定义为线圈在铁忍中的自感系数和线圈在真空中的自感 系数之比，即，无量纲。 L真空
[0221] 为了便于说明，假定次级绕组处于断开状态，即在次级绕组中没有电流通过。
[0222] 根据电磁感应原理，在初级绕组中通过的交流电，不管初级绕组的绕法和通过的 电流的方向，该电流在铁忍中所产生的磁感应强度对该绕组的感应总是抵抗该绕组的供电 电压。跟初级绕组的绕法、通过绕组的电流方向没有关系，故在下面的说明过程中并没有特 意指明初级绕组的绕法和通过的电流的方向。
[0223] 同样的原因，当次级绕组受到初级绕组中通过的电流在铁忍中产生的磁感应强度 的感应时，在其两端有一个感应电动势，将其与负载构成回路时，其通过的电流在铁忍中产 生磁感应强度的方向总是和初级绕组中通过的电流在铁忍中产生的磁感应强度的方向是 相反的。与次级绕组的绕法、感应电动势的端电压的方向没有关系，所w在下面的说明过程 中也不特意指明次级绕组的绕法、感应电动势的端电压的方向。
[0224] 有关绕组的绕法和通过绕组的电流方向在铁忍中产生的磁感应强度的方向的关 系，可参见有关电磁学教程。
[0225] 假定对初级绕组的供电电源e(t)=eocos(wt)，并与初级绕组构成回路，假定电 源与绕组之间的连接导线的电阻可W忽略不计，则初级绕组的端电压为：
[0226] 山（t)=山ocos( ω t);
[0227] 其中：eo =山日;山日为电压的峰值，单位为伏特；
[022引 ω为交流电的角频率，ω =化f，单位为弧度/秒。
[0229] f为交流电的频率，单位为赫兹。
[0230] t为时间，单位为秒。
[0231] 假定初级绕组为纯电感，其欧姆电阻可忽略不计，则该电路类似于图5的电路图， 初级绕组为图5中自感L，因为初级绕组为电感性元件，故通过的电流的相位落后电压的相 巧 位为JO
[0232] 由于次级绕组处于断开状态，即仅在初级绕组中有电流通过，并称该初级绕组中 的电流为励磁电流i〇(t);
[02削则；
[0234] 其中i〇〇=·^为初级绕组中的电流峰值，单位为安培。 仍Li
[0235] ω。为初级绕组的阻抗，单位为欧姆；
[0236] 根据磁路的安培环路定理，电流通过初级绕组时，在铁忍中产生磁感应强度。
[0237] 在真空中磁路的安培环路定理为
[0238] 在铁忍中磁路的安培环路定理可为
[0239] 设励磁电流i〇(t)通过初级绕组时，在铁忍中产生磁感应强度为Bo(t)。
[0240] 则：
[0241] 其中Bo (t)为磁感应强度，单位为特斯拉。
[0242] Bo( t)与电流io (t)具有相同的角频率和初始相位。
[0243] 根据法拉第电磁感应定律，当该磁感应强度Bo(t)在铁忍中通过时，在铁忍周围感 应出交变电场，使绕组两端有一个感应电动势;该磁感应强度Bo (t)在初级绕组中产生的感 应电动势为自感电动势，在次级绕组中产生的感应电动势为互感电动势;并且该磁感应强 度Bo (t)在任何绕组上感应出的电动势具有相同的角频率和初始相位。
[0244] 法拉第电磁感应定律的数学表示为
[0245] 其中Φ为铁忍中的磁通量，〇=BXS，单位为韦伯。ε为感应电动势，单位为伏特。
[0246] 设励磁电流io(t)产生的磁感应强度Bo(t)在初级绕组上的感应电动势为eo(t);
[0251] 所 W有山（t) =ui〇cos( ω t)=-eo(t) ;eo(t)的相位落后山（t)的相位3T;eo(t)的相 位落后i〇( t)的相位5 ;ui(t)的相位超前i〇( t)的相位5。
[0252] 设励磁电流i〇(t)产生的磁感应强度Bo(t)在次级绕组上的感应电动势为e2(t); 则：
[0259] 说明传统变压器在理想状态下，初级绕组的端电压的峰值与次级绕组的端电压的 峰值之比等于初级绕组的应数与次级绕组的应数之比，相位差为n，次级绕组的端电压落后 初级绕组的端电压。
[0260] 当次级绕组构成回路时，类似于图7的电路回路。其中次级绕组两端的感应电动势 e2(t)相当于图7中的电源，即该电路回路的总电压;次级绕组相当于图7中的自感L，负载相 当于图7中的电阻R;不同的是在图7中，电源和自感绕组为两个不同的实体，用导线连接，但 是次级绕组构成回路时，初级绕组的励磁电流io(t)对次级绕组的感应电动势e2(t)在次级 绕组的两端，当有电流通过时，次级绕组的自感电动势也在次级绕组的两端，为同一实体， 但是本质上与图7的回路是一样的。
[0261] 采用矢量图解法，将该电路回路的总电压e2(t)减去自感L的自感电动势，得到次 级绕组的端电压，即电阻R两端的端电压。
[0262] 在次级绕组中有电流通过，电流的相位落后总电压的相位戈
，其中 wL2为次级绕组的感抗，R为负载的电阻，单位为欧姆;为了便于说明，假定次级绕组的感抗 非常大，电流的相位落后总电压的相位为
[0263] 因为次级绕组的端电压落后初级绕组中的端电压，其相位差为31，初级绕组中的励 磁电流i〇(t)落后初级绕组的端电压，其相位差为I，故次级绕组中的电流落后初级绕组中 的励磁电流i日(t)，其相位差为31。
[0264] 由于次级绕组中的电流在铁忍中产生的磁感应强度，使次级绕组有一个自感电动 势，使次级绕组的端电压下降；同时给初级绕组一个互感电动势，使初级绕组中的电流增 加；当初级绕组中的电流增加时，使铁忍中的磁感应强度增加，导致初级绕组的自感电动势 上升，次级绕组的互感电动势上升，端电压上升，在瞬间完成上述过程，然后处于稳定状态。
[0265] 在稳定状态下，初级绕组的端电压和次级绕组的端电压保持不变。
[0266] 下面说明在稳定状态下，初级绕组中的电流和次级绕组中的电流的相互关系。
[0269] 其中i2〇为次级绕组中的电流峰值，单位为安培。
[0270] 设该电流i2(t)在铁忍中产生的磁感应强度为化(t);
[0271] 则
[0272] 根据法拉第定律，该磁感应强度B2(t)在铁忍中通过时，在铁忍周围感应出交变电 场，使绕组两端有一个感应电动势。该磁感应强度B2(t)在次级绕组中产生的感应电动势为 自感电动势，在初级绕组中产生的感应电动势为互感电动势。并且该磁感应强度B2(t)在任 何绕组上感应出的电动势具有相同的角频率和初始相位。
[0273] 设该电流i2(t)产生的磁感应强度化(t)在初级绕组上的感应电动势为e2i(t);则：
[0274]
[02巧]即次级绕组中的电流i2(t)对初级绕组的互感电动势e2i(t)，在经过一个周期(231) 的落后后，与初级绕组的端电压具有相同的相位，叠加到初级绕组的端电压上，使初级绕组 中的端电压升高。由于升高的电压与初级绕组的端电压同相位，故因为该电压的升高而在 初级绕组中增加的电流ii(t)与初级绕组中的励磁io(t)具有相同的相位。（见图11)。
[0276]由于互感电动势e2i(t)的原因，初级绕组中的电流要增加。
[0280]其中iio为初级绕组中增加的电流的峰值，单位为安培。
Φ
[0286] 说明初级绕组中增加的电流的峰值iio与次级绕组中的电流的峰值i2〇之 120 Ni 比与两个绕组的应数成反比。
[0289] 说明传统变压器，初级绕组中增加的电流ii(t)与次级绕组中的电流i2(t)的相位 差为n，初级绕组中增加的电流的峰值与次级绕组中的电流的峰值之比与两个绕组的应数 成反比。
[0290] 故初级绕组中通过的电流的增加值为
[0291 ]设次级绕组中的电流i2(t)产生的磁感应强度化(t)对次级绕组上的自感电动势为 e22(t);见
[0292]
[0293] 因为初级绕组中增加的电流ii (t)在铁忍中产生的磁感应强度Bi (t)为：
[0294]
[02M]设初级绕组中增加的电流ii(t)产生的磁感应强度Bi(t)，对次级绕组上的互感电 动势为ei2(t);则：
[0296]
[0 巧 7]故有：e22(t)+ei2(t)=0 即：
[0298] 说明在传统变压器理想状态下，次级绕组中的电流i2(t)对次级绕组的感应等于 初级绕组中增加的电流ii(t)对次级绕组的感应，保持次级绕组的端电压不变。
[0299] 由于次级绕组的端电压在其断开状态和它构成回路有电流通过时是一样的，说明 次级绕组中的电流和初级绕组中增加的电流，在理想变压器铁忍中产生的磁感应强度是大 小相等，方向相反，对铁忍中的绕组的感应是相互抵消的，使绕组的端电压不发生变化。假 设铁忍中有一个检测绕组（图11中未画出），则当次级绕组处于断开时，仅在初级绕组中有 励磁电流通过时，检测绕组检测到的状态，与次级绕组构成回路时，并随着负载的变化，电 流发生变化时，检测绕组检测到的状态是一样的。
[0300] 当次级绕组有电流通过时，该电流在铁忍中产生磁感应强度，该磁感应强度改变 了铁忍中原有的励磁电流io(t)建立的磁感应强度Bo(t)，然后初级绕组中的电流发生变化， 其结果是维持了原励磁电流i〇(t)在铁忍中建立的磁感应强度B〇(t)保持不变状态。
[0301] 根据初级绕组的端电压保持不变的条件，得到次级绕组中的电流峰值和初级绕组 中电流的增加值的峰值得关系即：ii〇=^i2〇;根据运个关系，证明了初级绕组中增加的电 Ni 流对次级绕组的感应和次级绕组中的电流对次级绕组的感应的和为零，次级绕组的端电压 保持不变的事实。
[0302] 在初级绕组中的电流为i〇(t) + ii(t)，由于初级绕组的感抗非常大，说明理想变压 器的励磁电流i〇(t)非常小。所W在初级绕组中ii(t)远大于io(t)，故可认为ii(t) - io(t) + ii(t)。则由于：
[0311] 所 W:Pin = F>〇ut;
[0312] 根据电磁感应原理，传统变压器在理想状态下，在初级绕组的励磁电流的作用下， 在次级绕组上有一个感应电动势，当次级绕组与负载构成回路时，在次级绕组中有电流通 过，该电流对初级绕组进行感应，使初级绕组中的电流增加，使初级绕组的输入功率等于次 级绕组的输出功率。完成功率从初级绕组向次级绕组的转移的过程。
[0313] W上【背景技术】的有关内容可参见赵凯华陈熙谋《电磁学》(第Ξ版)高等教育出版 社。 【
【发明内容】
】
[0314] 在传统变压器中，次级绕组直接与负载连接(如图11);其电路如图7所示，当初级 绕组有励磁电流通过时，在次级绕组上有一个感应电动势，如图7中的电源e(t)，当次级绕 组处于断开状态时，由于没有电流通过，故该感应电动势成为次级绕组的输出电压，作用在 电阻R的两端。当变压器的次级绕组与负载Z构成回路时，次级绕组中有电流通过，该电流产 生一个感应电动势，抵抗电源e (t);相应地初级绕组中有增加的电流通过，该电流使次级绕 组的感应电动势更高，类似增加电源e(t)的值;它们的共同作用使次级绕组的端电压保持 不变，即作用在电阻R的两端的电压不变。
[0315] 图12为输出为谐振回路的变压器的原理性结构图。假定次级绕组L2为纯电感，它 的内阻很小，可W忽略不计，把次级绕组与一个电容C2串联，然后将该串联与一个欧姆性负 载ZR连接，它实际上是一个谐振回路。
[0316] 假定电容C2的容抗小于次级绕组L2的感抗，即
远大于负载ZR的阻抗，则该回路具有电感性，即通过的电流的相位落后回路的端电压的相 乃 位5。
[0317] 设:初级绕组的供电电源e(t)=eocos(wt)，其中：eo为供电电源的峰值，单位为伏 特；
[0318] 当初级绕组有励磁电流通过时，则次级绕组两端的感应电动势为：
其中N1为初级绕组的应数;N2为次级绕组的应数;假定变压器的 输出处于断开状态，由于没有电流通过，故该感应电动势
弦为 变压器的输出电压，作用在负载ZR的两端。
[0319] 当变压器的输出与负载ZR构成回路时，则有电流通过，电流落后感应电动势化2 (t)的相位为
i中ZR为负载ZR的阻抗，单位为欧姆;则在次级绕组 回路中通过的电流为：
[0320]
[0321] 其中：e〇x·^:为感应电动势的峰值，单位为伏特； N1
[0322]
为次级绕组回路的阻抗，单位为欧姆；
[0323]
为电流落后感应电动势的的相位，单位为弧度；
[0324] 电流i2 (t)在次级绕组中通过时，该电流产生一个感应电动势，抵抗感应电动势 UL2(t)，同时对初级绕组有一个感应电动势，使初级绕组中的电流增加，该增加的电流对次 级绕组的感应，使感应电动势化2(t)增加，其结果为化2(t)保持不变，即次级绕组的端电压 保持不变。
[0325] 电流i2(t)在电容C2中通过时，在电容C2的两端有一个电压UC2(t);由于电容的端 电压落后电流的相位为^;
[0326]
[0327] 其中：一^为电容C2的容抗，单位为欧姆； (〇C2
[0328]
^电流的峰值，单位为安培；
[0329]
为电流落后感应电动势的的相位，单位为弧度；
[0330] 假定
远大于负载ZR的阻抗，则该回路中的电流的相位落后回路的端 电压的相位
[0331] 故UC2(t)可近似为：
[0336]负载ZR的端电压UZ(t)，比没有串联电容C2增加了 ：
[0337]
[0338] 故输出为谐振回路的变压器，在次级绕组串联电容后，比没有串联电容的传统变 压器输出电压增加了；由于变压器的物理结构没有变化，所W变压器的输出电流和输入电 流的数值关系没有变化;假定一个输出为谐振回路的变压器与一个传统变压器在输入电 源、变压器结构、负载及输出电流上完全一样，则该两变压器的输入功率一样，并且传统变 压器的输出功率和输入功率相等，输出为谐振回路的变压器输出功率比传统变压器的输出 功率大，并且其输出功率大于输入功率。
[0339] 所W输出为谐振回路的变压器可W做到输出电能大于输入电能，可W为需要电能 的装置或场所提供电能。
[0340] 由于谐振回路在谐振状态时，阻抗最小，电流为最大值，任何电流的变化都会使阻 抗增大，电流减小，输出为谐振回路的变压器无法处于正常工作状态，所W当谐振回路处于 谐振状态时，并不合适作为变压器的输出回路。
[0341] 当输出谐振回路处于电容性状态时，电容的端电压UC2(t)的峰值大于次级绕组的 端电压化2(t)的峰值，它们之间有一个差值，该差值成为回路的主要阻抗。当输出为谐振回 路的变压器的次级绕组处于闭合状态并有电流通过时，使次级绕组中的端电压化2(t)的峰 值下降，相应地电容的端电压UC2 (t)的峰值增大，UC2 (t)的峰值与端电压UL2 (t)的峰值之 差扩大，谐振回路的阻抗增大，不能在回路中增加通过的电流，不合适作为输出为谐振回路 的变压器的输出回路。
[0342] 当输出谐振回路处于电感性状态时，次级绕组的端电压UL2(t)的峰值大于电容的 端电压UC2(t)的峰值，它们之间有一个差值，该差值成为回路的主要阻抗。当输出为谐振回 路的变压器的次级绕组处于闭合状态并有电流通过时，该电流使次级绕组中的感应电动势 的峰值下降，即端电压UL2(t)的峰值下降，相应地电容的端电压UC2(t)的峰值增大，相应 次级绕组的端电压UL2(t)的峰值与电容的端电压UC2(t)的峰值之间的差值减小，回路的阻 抗减小，通过回路的电流增大，适宜作为输出为谐振回路的变压器的输出回路。
[0343] 次级绕组通过的最大电流值为该谐振回路谐振状态时的电流值。
[0344] 根据传统变压器的工作原理，当次级绕组有电流通过时，相应地在初级绕组中电 流要增加，同时次初级绕组的端电压UL2(t)保持不变，即该端电压的峰值保持不变。但是在 该谐振回路中，由于电流的增加，电容的端电压UC2(t)峰值要增加，次级绕组的端电压UL2 (t)的峰值不能与电容的端电压UC2(t)峰值同步增加，使次级绕组的端电压UL2(t)的峰值 与电容的端电压UC2 (t)的峰值的差值减小，当UL2 (t)的峰值UC2 (t)峰值相等时，该回路处 于谐振状态，谐振状态时，电流处于最大值，电容的端电压UC2(t)峰值处于最大值状态，故 在正常状态下，UC2(t)峰值小于UL2(t)的峰值，故负载ZR的端电压小于2倍的次级绕组的端 电压 UL2(t)。
[0345] 当由于电流的变化，导致UC2(t)的变化较大时，需采取技术措施让电容的端电压 UC2(t)处于基本不变的稳定状态，由于电容的端电压UC2(t)峰值为：
[0；346]
[0347] 其中一^为电容的容抗； 为电流的峰值。 G)C2
[0348] 故当谐振回路中电流增加时，为了稳定电容的端电压UC2(t)的峰值，可采用减小 电容容抗一^的方法来实现。反之当谐振回路中电流减小时，可采用增加电容容抗 (dC2 g)C2 的方法来实现。
[0349] 减小电容容抗一^的方法，可通过增加电容的电容值，在原电容的基础上，并联 (〇C2 符合要求的电容来实现；
[0350] 增加电容容抗的方法，可通过减小电容的电容值，在原电容的基础上，去掉 ω€2 原并联的电容来实现。
[0巧1 ] 通过改变电容的电容值，来改变电容的容抗一^，当通过该回路的电流发生变化 toC2 时，使电容的端电压UC2(t)处于相对稳定状态，使该谐振回路的阻抗相对稳定，即可使变压 器处于正常运行状态。
[0352] 故输出为谐振回路的变压器可W使输出功率大于电源的输入功率，使输出电能大 于输入电能，能为需要电能的装置提供电能，也可W为需要电能的场所提供电能。
[0353] W上为输出为谐振回路的变压器的工作原理的说明。 【【附图说明】】
[0354] 图1为一个交流电的电动势与一个欧姆电阻构成的回路的示意图。
[0355] 图2为图1中欧姆电阻中通过的交流电电流与其端电压的相位相对关系示意图。
[0356] 图3为一个交流电的电动势与一个电容器构成的回路的示意图。
[0357] 图4为图3中电容中通过的交流电电流与其两端的交流电电压的相位相对关系示 意图。
[0358] 图5为一个交流电的电动势与一个电感构成的回路的示意图。
[0359] 图6为图5中电感中通过的交流电电流与其两端的交流电电压的相位相对关系示 意图。
[0360] 图7为一个交流电的电动势与一个电感和一个欧姆电阻串联构成的回路的示意 图。
[0361] 图8为图7的电路中通过的电流与各元件两端的电压的相位相对关系示意图。
[0362] 图9为一个交流电的电动势与一个电感、一个电阻和一个电容串联构成的回路的 示意图。
[0363] 图10为图9电路中通过的电流与其各元件两端的电压的相位相对关系示意图。
[0364] 图11为传统变压器的原理性结构图。
[0365] 图12为输出为谐振回路的变压器的原理性结构图。 【【具体实施方式】】
[0366] 在输出为谐振回路的变压器中，谐振回路是实现输出电能大于输入电能的关键， 而谐振回路的关键是电路中的电容C2。电容C2必须在该回路的任何时候和任何状态能满足 耐压和允许通过的最大电流的要求。
[0367] 有关电容器在该回路中的最大耐压值和通过的最大电流情况，具体的变化规律可 参见有关交流电路的教程或技术规范。
[0368] 当单个电容不能同时满足上述要求时，可通过对多个电容进行串联，然后并联组 成电容陈列，用电容陈列来替代电路中的那个电容。使该电容器陈列能同时满足上述要求。
[0369] 设单个电容器的电容值为Ci，单个电容器的耐压值为Vi，单个电容器的容许通过 的最大电流为Ai。如该单个电容器不能同时满足电容值、在电路中的最大耐压和容许通过 的最大电流的要求，则可W用N个该电容器串联，然后再用Μ个刚才串联的电路两端并联的 方法组成一个新的电路，该电路的的电容值为该电路中的电容器的耐压值为NXVi， N 该电路中的电容容许通过的最大电流的值为Μ X Ai。可W通过选择N和Μ的值，使该电容陈列 能同时满足、在电路中的最大耐压和容许通过的最大电流的要求。
【主权项】
1. 传统变压器的输出回路由次级绕组和负载组成，次级绕组与负载直接相连，变压器 的次级绕组的端电压直接作用在负载上，成为负载的输入电压，由于流过次级绕组中的电 流与流过负载的电流是相同的，故负载的输入功率和变压器的输出功率是一样的； 输出为谐振回路的变压器，其输出回路为谐振回路，其特征为:变压器的次级绕组L2与 电容C2串联，然后与负载ZR连接，该回路为谐振回路，通过选择电容C2的电容值，使次级绕 组的感抗ω L2大于电容C2的容抗一^，使该回路具有电感性，由于电容C2的存在，负载ZR cdC2 的端电压比次级绕组的端电压要高；由于变压器的物理结构没有变化，所以变压器的输出 电流和输入电流的数值关系没有变化;假定一个输出为谐振回路的变压器与一个传统变压 器在输入电源、变压器结构、负载及输出电流上完全一样，则该两变压器的输入功率一样， 并且传统变压器的输出功率和输入功率相等，输出为谐振回路的变压器输出功率比传统变 压器的输出功率大，并且其输出功率大于输入功率;所以输出为谐振回路的变压器可以做 到输出电能大于输入电能，可以为需要电能的装置或场所提供电能。2. 据权利要求1所述的输出为谐振回路的变压器，其特征为:变压器的输出功率大于电 源的输入功率，变压器的输出电能大于电源的输入电能，可以为需要电能的装置提供电能， 也可以为需要电能的场所提供电能。3. 据权利要求1所述的输出为谐振回路的变压器，其特征为：当输出回路的电流发生变 化时，可以通过改变电容C2的电容值，以改变电容C2的容抗，使电容C2的端电压UC2 (t)的峰 值相对稳定，使该回路的阻抗相对稳定，使变压器平稳运行。
【文档编号】H02M5/10GK105871220SQ201610075007
【公开日】2016年8月17日
【申请日】2016年1月30日
【发明人】方志
【申请人】方志