1)boundary layer separation边界层分离
1.Investigation of boundary layer separation control for supercritical airfoil using micro vortex generator;微型涡流发生器控制超临界翼型边界层分离实验研究
2.The boundary layer separation and the second flow are discussed.在此基础上对计算结果中出现的二次流以及边界层分离等现象进行了分析。
3.The results show that boundary layer separation will produce the pressure drag.理论分析和实验的结果说明边界层分离将引起压差阻力。
英文短句/例句
1.TURBULENT BOUNDARY LAYER SEPARATION,REATTACHMENT AND REDEVELOPMENT OVER A BACK WARD-FACING STEP后向台阶湍流边界层分离、再附及发展
2.Investigation of magnetohydrodynamic control on boundary layer separation induced by shock waveMHD控制激波诱导边界层分离的机理
3.Large-eddy Simulation of Boundary Layer Separation and Reattachment in Low-pressure Turbine Cascade低压透平叶栅边界层分离再附的大涡模拟
4.Numerical Study of Interaction of Condensation and Boundary Layer Separation凝结与边界层分离相互作用机理的数值研究
5.Boundary Layer Separation Control Using Beveled Orifice of Synthetic Jet Actuator基于斜出口合成射流激励器的边界层分离控制
6.Influence of boundary-layer separation of aerofoil under small angle of attack on the numerical simulation小攻角下翼型边界层分离对数值模拟结果的影响研究
7.Numerical Simulation and Control of Separated Transition Flows in High-lift Low-pressure Gas Turbine Cascade低压高负荷燃气透平叶片边界层分离转捩数值模拟与流动控制
8.This paper describes the investigation of boundary layer separation control for supercritical aerofoil using micro vortex generator in the low speed wind tunnel.在低速风洞中研究了微型涡流发生器对超临界翼型边界层分离的控制。
9.The Calculating and Analysis of Liquid in the Boundary Layer and Research of the Conditions of Separating;边界层流场计算分析与分离条件研究
10.THE LAGRANGIAN BOUNDARY LAYER EQUATION AND THE UNSTEADY SEPARATION OF THE ELLIPTIC CYLINDER AT ANGLE OF ATTACK拉格朗日边界层方程及椭圆柱在攻角下的非定常分离
11.Numerical simulation on separation in a diffuser for a pulsed flow vortex-generator jet非稳态单喷口射流控制扩压器内边界层的分离流动
12.On the Atmospheric Boundary Layer Character of an Advection-Radiation Fog Process and the Ionic Species Concentration of Fog Water一次平流辐射雾的边界层特征及雾水离子组分研究
13.Study of the Singularity Integrals and the Boundary Layer Effect in Bem边界元法中奇异积分与边界层效应的研究
14.Study on Boundary Layer Effect in Indirect Regular Boundary Element Analysis间接规则化边界元分析中边界层效应的研究
15.Spatial Distribution Analysis of PBL Sulfur Dioxide by the Ozone Monitoring Instrument大气边界层SO_2空间分布的OMI数据分析
16.Research Based on Boundary Layer Theory on the Centrifugal Pump for Solid-liquid Two-phase Fluids;基于边界层理论的离心式固液两相流泵的研究
17.Study on Theory of Turbulent Boundary Layer on Centrifugal Pump Impeller and Its Application;离心泵叶片湍流边界层理论研究及应用
18.Modification of the slip factor of a centrifugal pump considering boundary layer clogging考虑边界层堵塞的离心泵滑移系数修正
相关短句/例句
boundary-layer separation边界层分离
1.The vector, wall shear stress and boundary-layer separation point are calculated.利用Fluent软件模拟某三角翼周围的二维湍流流场,用空气绕流阻力、升力和力矩系数来监测解的收敛性,得到三角翼周围的速度矢量图、壁面切应力图及边界层分离点范围,显示了边界层及尾迹区的复杂流动。
3)separation of boundary layer边界层分离
4)separated boundary layer分离边界层
5)laminar boundary layer separation层流边界层分离
6)boundary layer separation theory边界层分离理论
延伸阅读
边界层方程数值解法 边界层理论是德国L.普朗特在20世纪初建立起来的。当流体流经物体表面时，靠近壁面边界很薄的一层，粘性效应很重要。利用粘性边界层很薄的特点，可以把流体力学运动方程（即纳维－斯托克斯方程）中量级较小的各项忽略掉，简化成为边界层方程。边界层理论为粘性流体力学的应用开辟了广阔的道路，在近代力学中起着重要的作用。 以平面问题为例：定常二维不可压缩流的边界层方程组，由一个连续性方程和两个动量方程组成，即 式中u、v为沿着x、y方向上的速度分量;p、ρ和v分别表示压力、密度和运动粘性系数。边界条件要求在不渗透的固体表面上，两个速度分量为零。在边界层外缘,u渐近地等于外缘速度ue(x)，所以有： (2)另外,还要给定压力梯度дp/дx。由于式(1c)中的压力p只是x的函数，它与外缘速度之间的关系为： 。方程组(1)是非线性偏微分方程组，求解很困难,一般需用数值方法，这里主要介绍相似性解法和差分解法。 相似性解法 其要点是引进无量纲相似参数，将偏微分方程转换成常微分方程,然后再用数值方法求解。德国Н.布拉西乌斯在1907年首次用此法解压力为常数的平板绕流问题。在连续性方程中引进流函数Ψ，即u=дΨ/дy，v=-дΨ/дx,并定义一个相似参数同时令f(η) 为无量纲的流函数。速度分量u、v及其导数дu/дy和д2u/дy2均可以从Ψ 求出，而且都可以用函数 f(η)及其高阶导数表示。最后，原方程组(1)变成一个三阶常微分方程： f冺＋ff″＝0， (3)对应于边界条件(2), 要求f(0)＝f′(0)＝0,f′(∞)＝1。这是两点边值问题。一般的作法是先假设f″(0)＝α, 从η＝0的地方对方程(3)进行数值积分。当η→∞时，要求f′(η)→1。如果条件不能满足，必须更改 α的初值，反复迭代到满足 f′(∞)＝1的条件为止。但通过变数的转换，也可将这个两点边值问题换成初值问题，求解时不需要反复迭代。令ζ=α1/3η,α仍然代表f″(0);再令f(η)=α1/3F(ζ),则f′(η)=α2/3F′(ζ),f″(η)=αF″(ζ)，f冺(η)=α4/3F冺(ζ)。代入方程式(3)，得到一个同样形式的方程： F冺(ζ)+F(ζ)F″(ζ)=0，(4) 但边界条件有些不同，变成F(0)＝F′(0)＝0，F″(0)＝1三个初始条件，正好用数值积分直接求F(ζ)，而后利用f′(∞)=1=α2/3F′(∞)求α，即 (5)方程(4)的具体解法， 是把它改为三个一阶常微分方程，令F的一阶导数为G，二阶导数为H，则有： F′＝G，G′＝H，H′＋FH＝0， (6) F、G、H为三个未知变数，相应的初始条件为：F(0)＝0，G(0)＝0，H(0)＝1。这组一阶常微分方程可用一般的数值积分法求解。 差分解法 这种解法是将微分算符近似地用差商代替，把微分方程改为差分方程然后再求解。在有压力梯度的流动中，相似条件不能满足。用前面相同的坐标变换,即但此处应令由于相似性假设不适用,流函数f是ξ、η的函数。通过坐标转换，方程(1b)变为： , (7)式中 f′、f″、f冺 均为 η 的导数；f 为 ξ 的导数；为压力梯度参数。差分－微分方程是将上式的 ξ导数项改用差分形式，而在η方向仍保持微分形式。这样，方程(7)变成在 η 方向上的常微分方程，具有在η＝0，η＝∞的两点边界条件,可用迭代法求解。近来，人们直接将边界层方程的所有偏导数均用差分表示。这类差分法的格式很多（见有限差分方法），现以凯勒的差分格式为例。 此法首先将原方程〔如方程(7)〕改写成几个一阶偏微分方程组，而后将所有一阶导数均用中心差分，给出具有二阶精度的差分方法。现将 f(ξ，η)对 η的一阶导数用 g(ξ，η)表示，二阶导数用h(ξ，η)表示。方程(7)可改为： (8a) 。 (8b)上两式均在点上取值,它们的差分方程为： (9a) (9b)方程(8b)则在点上取值，如 在这些式子中，还有一些非线性项，如g卾,(fh)i+1,须进行线性化，如果把gi+1和gi的差值看作小量,并忽略小量二阶以上的项，即得出线性化关系式： 将以上各式代入(8b),即可得出在i+1截面上的线性差分方程。连同(9a)和(9b)一起,并结合相应的边界条件,便可联立求解三个未知量f、g和h。从f即可求流函数Ψ,从而可计算出两个速度分量u和v。
