包括旋转表圈的时计的制作方法

1.本发明涉及钟表领域，特别是设有旋转表圈的时计。


背景技术：

2.根据专利申请ep 2 998 799，已知一种设有旋转表圈的时计，其稳定角位置由两排磁体限定，这两排磁体圆形地布置成面向彼此，这两排磁体分别紧固到旋转表圈和支撑旋转表圈的中心件（middle）。为了获得60个稳定角位置，从而允许将旋转表圈定位在对应于60分钟的60个不同位置中，在一个可选方案中提供了60个磁体的两排（即120个磁体），并且在另一个可选方案中提供了60个磁体的第一排和带有较少数目磁体的第二排，以便降低从一个稳定角位置行进到下一个稳定角位置的阻力应力。该实施例（特别是在第一可选方案中）需要许多磁体。然后，所有的稳定角位置都是相似的，也就是说：从一个稳定角位置行进到下一个稳定角位置的阻力应力对于所有的稳定角位置来说都是相同的。在致动旋转表圈的使用者必须施加的力矩方面不提供任何差异（特别是为了标记与五分钟的倍数相对应的位置）。


技术实现要素：

3.本发明的目的在于克服背景技术中所提到的缺点，并且特别是提出了设有旋转表圈的时计，其带有在表圈和支撑该旋转表圈的装配部件（partie d’habillage）之间的磁装置，该磁装置布置成使得磁阻力矩具有取决于稳定角位置的变化，也就是说具有用于所设置的多个稳定角位置的至少两个级别/两个不同的值。此外，本发明提出经由磁装置实现上述目标，该磁装置不是非常复杂、相对不昂贵并且体积不大，并且其可容易地实施在表壳中，其中该表壳具有对于带有旋转表圈的表来说的常规尺寸。
4.为此目的，本发明涉及一种时计，该时计包括旋转表圈，该旋转表圈安装在该时计的装配部件上并且该旋转表圈能够由使用者旋转致动，该旋转表圈具有n个稳定角位置，n是大于二的整数，所述n个稳定角位置在其之间具有等于360
°
除以n的角节距（α）（α=360
°
/n）。然后，时计包括磁装置，该磁装置包括：由旋转表圈以固定方式承载的第一极性部件的第一组；和由装配部件以固定方式承载的第二极性部件的第二组。第一极性部件的第一组和第二极性部件的第二组各自圆形地布置成第一极性部件具有与第二极性部件的磁相互作用，当至少在一个给定方向上从n个稳定角位置中的任何一个向随后的（也就是说相邻的）稳定角位置旋转驱动该旋转表圈时，该磁相互作用在旋转表圈上产生磁阻力矩；该磁阻力矩在等于将该两个稳定角位置分开的角节距的角行程的至少部分上施加。
5.根据本发明的时计特征在于，第一极性部件的数目z1大于一且小于n（1＜z1＜n）并且第二极性部件的数目z2也大于一且小于n（1＜z2＜n）；并且在于，第一组的z1个第一极性部件在n个第一角位置之间分布，其中每第一角位置至多一个第一极性部件，所述n个第一角位置关联到旋转表圈并且在其之间具有所述角节距；并且第二组的z2个第二极性部件在n个第二角位置之间分布，其中每第二角位置至多一个第二极性部件，所述ｎ个第二角位
置关联到所述装配部件并且在其之间具有所述角节距，使得至少沿着用于该旋转表圈的旋转的所述给定方向，在n个稳定角位置当中，所述磁阻力矩具有取决于旋转表圈的稳定角位置的变化。
6.表述“磁阻力矩（couple magn
é
tique r
é
sistant）”理解为施加在旋转表圈上的阻力矩，其由两组极性部件之间的磁力产生。因此，该磁阻力矩可至少部分地由阻力矩形成，该阻力矩来自所述磁力导致的、在旋转表圈和装配部件之间的摩擦力。
7.根据本发明的一般性实施例，第一极性部件是磁相似的并且第二极性部件是磁相似的。然后，选择数目z1和数目z2，并且第一组的z1个第一极性部件在n个第一角位置之间的分布以及第二组的z2个第二极性部件在n个第二角位置之间的分布实施为使得在磁阻力矩中的所述变化是周期性的。
8.根据本发明的优选实施例，磁装置布置为使得磁阻力矩中的周期性变化具有等于角节距的整数k倍的角周期，该整数k大于一并且选择为使得整数n除以数目k等于正整数m。然后，选择数目z1和z2，并且第一组的z1个第一极性部件的所述分布以及第二组的z2个第二极性部件的分布实施为使得，对于旋转表圈的所述给定旋转方向，在磁阻力矩中的所述变化具有基本上两个非零的区别值。
9.多种实施例和多种有利的可选方案将在随后本发明的详细描述中呈现。
附图说明
10.下面将通过附图以更详细的方式描述本发明，该附图是作为完全非限制性的示例给出，其中：
‑ꢀ
图1是根据本发明第一实施例的表的局部横向截面图；
‑ꢀ
图2以简化方式示出了与图1的表的旋转表圈相关联的磁装置的第一可选方案，其中一方面第一极性部件的第一组刚性连接到旋转表圈或连接到支撑旋转表圈的中心件，并且另一方面第二极性部件的第二组刚性连接到表的这两个装配部件中的另一个；
‑ꢀ
图3是图2的磁装置的第一可选方案的线性图；
‑ꢀ
图4以简化方式示出了与图1的表的旋转表圈相关联的磁装置的第二可选方案；
‑ꢀ
图5以简化方式显示了与图1的表的旋转表圈相关联的磁装置的第三可选方案；
‑ꢀ
图6是根据本发明第二实施例的表的局部横向截面图；
‑ꢀ
图7以简化方式示出了与图6的表的旋转表圈相关联的磁装置的第一可选方案，其中一方面第一极性部件的第一组刚性连接到旋转表圈或连接到支撑旋转表圈的中心件，并且另一方面第二极性部件的第二组刚性连接到表的这两个装配部件中的另一个；
‑ꢀ
图8是图7的磁装置的第一可选方案的线性图；
‑ꢀ
图9和10以简化方式示出了与图6的表的旋转表圈相关联的磁装置的第二可选方案和第三可选方案，这些可选方案在磁性上等同于图7和8的第一可选方案。
具体实施方式
11.参考图1至5，将描述根据本发明的时计的第一实施例。表2包括设有使用者可旋转致动的旋转表圈6的表壳4，以及与该旋转表圈相关联的磁装置20。旋转表圈和磁装置布置为使得旋转表圈可定位在六十个稳定角位置中，在该稳定角位置之间具有的角节距α等于6°
（等于360
°
/60）。因此，旋转表圈的参考点可定位在以旋转表圈的旋转轴线为中心的分钟刻度的任何分钟处，如同对于配备有旋转表圈的机械表或电力机械表常见的那样。注意的是，一般来说，本发明应用于n个稳定角位置，n是大于2的整数，在稳定角位置之间具有的角节距α等于360
°
除以n（α=360
°
/n）。
12.旋转表圈6安装在中心件8上，形成表的装配部件，并经由弹簧10保持就位，弹簧10部分插入到中心件的内部横向槽中，并且部分插入到旋转表圈的内部横向槽中。图1还部分示出了表玻璃12，以及渐缩凸缘14和布置在机芯18上的表盘16，由中心件8的上部分形成的固定内部表圈承载表玻璃12。磁装置20布置在表的表壳4内侧，并且包括：以固定方式布置在旋转表圈6中的第一极性部件22的第一组；以及以固定方式布置在中心件8中的第二极性部件24的第二组。更准确地说，第一极性部件22的第一组和第二极性部件24的第二组各自圆形地并且整体地布置成面向彼此，使得第一极性部件与第二极性部件具有磁相互作用，当该旋转表圈受到用于从六十个稳定角位置中的任何一个在一个方向或另一个方向上旋转驱动的力矩时，该磁相互作用在旋转表圈上产生非零磁阻力矩。注意的是，在此表圈是双向的，也就是说在两个方向上旋转。在一个可选方案中，表圈可是单向的，因此其仅在给定的一个方向上旋转。
13.根据本发明的一般性可选方案，第一极性部件是磁相似的并且第二极性部件也是磁相似的。第一实施例的特征在于下述事实，即第一极性部件的第一组和第二极性部件的第二组由在该第一组和该第二组之间产生磁吸引力的材料形成。然后，n个稳定角位置各自通过分别面向第二极性部件的第一极性部件的定位而对应。在没有与磁装置相关联的机械装置的情况下，旋转表圈的角定位是经由磁装置获得的，该磁装置在旋转表圈上绕其稳定角位置的每一者产生返回力矩。注意的是，在此未详述的实施例中，可将机械装置与磁装置相关联以精确获取旋转表圈的稳定角位置，这样的机械装置能够参与用于朝向每个稳定角位置返回的力。
14.在附图中示出的第一主可选方案中，第一极性部件22的第一组和第二极性部件24的第二组二者均由永磁体形成，磁体24的第二组布置为与磁体22的第一组磁吸引。在未示出的第二主可选方案中，第一极性部件的第一组和第二极性部件的第二组中的一组由永磁体形成，而另一组由铁磁材料制成的部件形成。第一主可选方案的优点在于以下事实，即对于相同的永磁体来说，磁吸引力可比第二主可选方案中的更大。第二主可选方案可是令人感兴趣的，因为其允许沿着轴向方向降低磁装置的成本和体积，因为铁磁部件可具有相对小的高度。在图1中示出的可选方案中，磁体22和磁体24的布置是轴向的，也就是说，其沿着旋转表圈的旋转轴线的方向对准，并且这些磁体的磁轴的定向基本上平行于该旋转轴线。
15.整体上在旋转表圈4和中心件8之间产生吸引力的两组极性部件的轴向布置，具有将旋转表圈压靠在中心件上并且因此参与将旋转表圈保持就位的优点。因此，理论上可取消保持表圈组装到中心件的弹簧10。实际上，出于安全原因，优选保留弹簧。然而，该弹簧在表圈上的轴向力可设置为相对较弱或者甚至为零，使得在旋转表圈的致动期间要克服的静摩擦力和动摩擦力不会很高。如果旋转表圈和中心件之间的摩擦力过高，则当用于朝向每个稳定角位置返回的力矩不足以克服由该摩擦力产生的阻力矩时，该摩擦力可因此导致旋转表圈在提供的稳定角位置中的不精确角定位。为了避免轴向磁力经由其产生的摩擦力干扰旋转表圈的精确角定位，可将弹簧10以在旋转表圈上施加具有与轴向磁力相反方向的轴
向力的方式布置。如已经指出的，可将互补机械装置与磁装置相关联以获得旋转表圈在提供的稳定角位置中的精确定位。为了克服在此指出的问题，在第一实施例的另一可选方案中，磁体的两个组以其各自的磁轴的径向朝向布置在相同的总体平面中（以类似于图6中示出的第二实施例的可选方案的方式）。应注意的是，在具体实施例中，两组极性部件倾斜布置成使得能够因此调节施加到旋转表圈的轴向磁力的值。
16.因此观察到，在带有两组极性部件的轴向或倾斜布置的可选方案中，在该两组极性部件之间具有磁吸引力，在旋转表圈和磁装置的布置中将考虑施加在与旋转表圈相关联的第一组的极性部件上的磁力的两个分量，即轴向分量和切向分量。轴向分量，如果没有加以补偿，会在旋转表圈和中心件之间产生摩擦力，该摩擦力总是阻碍该表圈的旋转运动，并且因此产生第一磁阻力矩的部分，其施加在旋转表圈在任何两个相邻的稳定角位置之间的整个角行程上或角节距上（也就是说，在旋转表圈的旋转方向上的任何稳定角位置和随后的稳定角位置之间）。切向分量限定磁返回力矩，该磁返回力矩倾向于将旋转表圈定位在提供的稳定角位置中的一个或另一个中，并且其仅在前述角行程的第一部分上形成第二磁阻力矩。实际上，在角行程的第二部分上，分别施加在极性部件的第一组的极性部件上的磁力的切向分量改变方向并且因此产生用于朝向随后的角位置驱动的力矩。因此，在所述角行程的第一部分上，磁阻力矩总是整体地施加到旋转表圈上，而在该角行程的第二部分上，如果磁返回力矩变得大于磁源的摩擦力矩，则整体磁力矩（也就是说由两组极性部件之间的磁力产生的）可在第一角区域上是阻力的并且在第二角区域上成为驱动的。
17.一般来说，根据本发明的磁装置的特征在于，第一组中的第一极性部件的数目z1大于一且小于n（或1＜z1＜n），并且第二组中的第二极性部件的数目z2也大于一且小于n（或1＜z2＜n）。然后，第一组的z1个第一极性部件在n个第一角位置之间分布，其中每第一角位置至多一个第一极性部件，所述n个第一角位置关联到旋转表圈并且在其之间具有所述角节距；并且第二组的z2个第二极性部件在n个第二角位置之间分布，其中每第二角位置至多一个第二极性部件，所述n个第二角位置关联到中心件并且在其之间具有所述角节距，使得至少沿着该旋转表圈的旋转的给定方向，在n个稳定角位置当中，由磁装置产生的磁阻力矩具有取决于旋转表圈的稳定角位置的变化。
18.根据本发明的在磁阻力矩中的变化与旋转表圈在角节距内自任何稳定角位置的角距离无关，但是该变化与稳定角位置本身有关，也就是说在旋转表圈从稳定角位置到随后的稳定角位置的旋转致动期间，对于将该两个稳定角位置分开的角节距内的零距离和/或至少一定给定距离，至少对于一个给定旋转方向，磁阻力矩根据稳定角位置（旋转致动自该稳定角位置开始执行）而变化。实际上，在专利申请ep 2 998 799中，从任何稳定角位置，由磁装置20产生的磁阻力矩根据表圈相对于该稳定角位置的距离变化。但这不是形成本发明的主要特征的目标的变型，因为在磁阻力矩中的该变化是在第一稳定角位置和随后的稳定角位置之间的经过期间由使用者感觉到的变化（相对于在第二稳定角位置和随后的稳定角位置之间的经过而言）。下面描述的可选方案将允许很好地理解与本发明相关的磁阻力矩中的变化。
19.在下文将描述的根据本发明的磁装置的可选方案中，选择第一极性部件的数目z1和第二极性部件的数目z2，并且该z1个第一极性部件在关联到表圈的n个第一角位置之间的分布、以及该z2个第二极性部件在关联到中心件的n个第二角位置之间的分布进行为使
得在磁阻力矩中的变化是周期性的，也就是说其在一定数目的角节距之后重复。
20.阻力磁扭距上的周期性变化具有角周期β，其等于角节距的整数k倍，或β=k
·
α，该整数k大于一（k》1）并且选择为使得整数n除以数目k等于正整数m（或m=n/k）。优选地，选择数目z1和z2，并且第一组的z1个第一极性部件的所述分布以及第二组的z2个第二极性部件的所述分布实施为使得，对于旋转表圈的至少一个给定旋转方向，磁阻力矩中的变化仅具有两个非零区别值。磁阻力矩中的变化的角周期β有利地设置为等于角节距α的五倍，或β=5
·
α。优选地，磁装置布置为使得在等于角周期的旋转之后（或每五分钟），也就是说在旋转表圈的旋转期间每30
°
，磁阻力矩再次较大。
21.参考图2和3，将更具体地描述结合到根据本发明的第一实施例的第一可选方案中的磁装置20。在该第一可选方案中，类似于将在下面描述的其他可选方案，旋转表圈的稳定角位置pv的数目n（其中v=1至n）等于六十（n=60）并且数目k等于五（k=5）。因此数目m是偶数，等于12（m=12）。应注意的是，稳定角位置pv的数目n对应于设置用于放置表圈的极性部件的、并且还用于放置中心件的极性部件的角位置数目n。
22.注意的是，图2（类似于下面将要描述的相似附图）是旋转表圈6和中心件8的以分离的方式的简化表示，以便能够清楚地示出表圈中的极性部件22和中心件中的极性部件24的圆形布置。在图2和图3中示出的可选方案中，所有的极性部件22和24由基本上相同的磁体形成，当该磁体22面向任何磁体24放置时，每个磁体22布置为相对于磁体24磁吸引。还注意的是，图3（类似于相似的图8）是图1的磁装置20的部分线性表示。图3对应于磁体22和24在具有这些磁体的轴向定向的圆柱表面中的布置（图8对应于磁体在垂直于旋转表圈的旋转轴线的总体平面中的布置，其具有如图6中示出的这些磁体的径向定向）。
23.在第一实施例的第一可选方案中，磁体24的数目z2等于m，m等于十二，或者z2=m=n/k=12，并且该十二个磁体以角周期β=k
·
α=30
°
规律分布。换言之，十二个磁体24放置在与中心件相关的十二个角位置的系列s5中（也就是说在关联到中心件的极坐标参考系中）并且在其之间具有角周期β=30
°
。磁体22的数目z1等于m+[k-1]
·
m/2，或z1=12+4
·
6=36。十二个磁体22的子组放置在关联到表圈的十二个角位置的第一系列s0中（也就是说在关联到表圈的极坐标参考系中）并且在其之间具有角周期β=30
°
。剩余的二十四个磁体22分布为：使得六个磁体的四个子组分别放置在也关联到表圈的十二个角位置的四个其他系列s1、s2、s3、s4中（也就是说在与表圈相关的极坐标参考系中）并且在其之间也具有角周期β=30
°
。该四个其他系列和第一系列以在其之间的角节距α=360
°
/n=6
°
成角度地偏移。通过在其之间具有等于角周期的两倍（2
·
β）的角距离或间隔，该剩余的二十四个磁体22有利地以规律的方式分布到四个系列s1至s4中。
[0024]
注意的是，鉴于z1个磁体的第一组在n个角位置之间放置，在该n个角位置之间具有角节距α=360
°
/n，则仅存在m个角位置的k个区别系列，在该m个角位置之间具有角周期β=k
·
α（其中m=n/k）。该k个区别系列在其之间以角节距α成角度地偏移。当从旋转表圈的稳定角位置中的一个或另一个向旋转表圈施加驱动力矩时，根据第一可选方案的磁装置的布置仅允许获得磁阻力矩的两个非零区别值（即，在两个相邻稳定角位置之间的一个角节距的角行程上的磁阻力矩的两个最大值），即当旋转表圈的磁体24的系列s5初始位于面向中心件的磁体22的系列s0时（如图3中示出的）的第一值，这对应于旋转表圈在稳定角位置p
0+nk
（其中n=0至11）的任何一个中的初始定位；以及当磁体24的系列s5初始位于面向系列s1至
s4中的一个或另一个时的低于第一值的第二值，这对应于旋转表圈在稳定角位置p
q+nk
（其中q=1至4并且n=0至11）的任何一个中的初始定位。因此，取决于旋转表圈初始位于的稳定角位置，在磁阻力矩中（也就是说在其强度上）存在变化。在给出的示例中，由于系列s1至s4包括的磁体22是系列s0的1/2，磁阻力矩基本上以因数二变化，第二前述值基本上等于第一前述值的一半。
[0025]
注意的是，首先，在另一可选方案中，磁体的s5系列或磁体的五个系列s0至s4可替换为铁磁材料制成的部件。因此，在具体可选方案中，与旋转表圈相关联的极性部件的第一组由铁磁材料制成的冠状件的齿部形成，其中已经去除了若干齿以获得与图3中示出的上部件相似的轮廓。注意的是，在图3的可选方案中可取消空的孔。然后，注意的是，可颠倒极性部件的布置，也就是说极性部件的第一组可关联到中心件，而极性部件的第二组可关联到旋转表圈，而这不会改变磁装置的操作。因此，在一个可选方案中，系列s5可由布置在旋转表圈中的磁体22构成，系列s0至s4则由布置在中心件中的磁体24构成。还注意的是，在上述第一可选方案的若干可选方案中，放置在四个系列s1至s4中的每一者中的六个磁体22的批组可根据在所考虑的系列的十二个角位置之间放置六个相同磁体的所有可能性被放置。还注意的是，分别放置在四个系列s1至s4中的磁体的四个子组可各自具有相同数目的、但不同于m/2=6的磁体，只要该数目小于数目m并且因此总是满足与根据本发明的磁阻力矩中的变化相链接的条件。最后，注意的是，在另一较少有利的可选方案中，可将少于m个磁体放置在系列s0中，只要其他系列s1至s4中的磁体数目保持少于系列s0中的磁体数目。
[0026]
前面的多种讨论令我们提炼出覆盖上述第一可选方案的一般性可选方案。在该一般性可选方案中，两个数目z1和z2中的一个等于m（m=n/k），并且形成所讨论的极性部件的组的m个对应极性部件规律分布并且在其之间具有角周期β；而两个数目z1和z2中的另一个等于m+[k-1]
·
y，其中y是小于m的正整数，并且k是角周期中的角节距数。然后，将m个极性部件的子组（该m个极性部件对应于两个数目z1和z2中的所述另一个并且是与其相关的组的极性部件）放置于在其之间具有角周期的m个分别的角位置的第一系列中。最后，[k-1]
·
y个剩余的极性部件分布为：使得y个极性部件放置于在其之间具有角周期β的m个角位置的k-1个其他系列的每一者中，第一系列和k-1个其他系列在其之间以所述角节距成角度地偏移。
[0027]
在上述一般性可选方案的具体可选方案中，数目m是偶数并且数目y等于m/2。此外，放置在所述k-1个其他系列中的每一者中的y个极性部件优选地规律分布并且在其之间具有的间隔等于角周期的两倍，或等于2
·
β。
[0028]
参考图4，将描述本发明的第一实施例的第二可选方案，其允许增加表圈和中心件之间的磁耦合而不增加磁装置的体积。在该第二可选方案中，类似于图2中示出的第一可选方案中，角位置数目n等于六十（n=60）并且磁阻力矩的变化的角周期数目k等于五（k=5）。磁装置20a的特征在于上面定义的两个数目z1和z2中的一个等于二十四（z1=24）并且二十四个对应极性部件24设置在第一系列s5和第二系列s6中，该第一系列s5和第二系列s6各自具有在其之间具有的角周期β=30
°
的十二个角位置，该第一系列和第二系列以角节距α偏移；而类似于在就第一可选方案示出的示例中，两个数目z1和z2中的另一个等于三十六（z2=36），并且各自具有十二个对应极性部件22的三个子组分别放置在三个系列（即第三系列s0、第四系列s1和第五系列s3）中，该三个系列各自具有在其之间具有角周期β的十二个角
位置。第三和第四系列相对于彼此以角节距α偏移，而第五系列相对于该第三和第四系列的每一者以两个角节距或2
·
α偏移。剩余的另外两个系列各自具有在其之间具有角周期的十二个角位置，该两个系列是空的，也就是说没有极性部件。
[0029]
因此，获得了用于具有强磁阻力矩的稳定角位置的面向二十四个其他磁体（或者在一个可选方案中面向二十四个铁磁部件）的二十四个磁体，该二十四个磁体在其之间具有角周期β；以及用于具有较小磁阻力矩的稳定角位置的面向十二个其他磁体（或者在可选方案中面向十二个铁磁部件）的十二个磁体，该十二个磁体位于具有强磁阻力矩的稳定角位置之间。因此，对于面向的极性部件对的数目而言，在具有较小磁阻力矩的稳定角位置与具有强磁阻力矩的稳定角位置之间存在1/2的比率，对于磁阻力矩的强度来说，这产生大致与如在就第一可选方案示出的示例中的相同的比率。注意的是，在另一可选方案中，可通过将极性部件的子组添加到上述空角位置的两个系列中而减小该比率，添加的每子组的极性部件的数目是相同的并且小于m，或小于12。
[0030]
在附图中未示出但等同于第二可选方案的第三可选方案中，同样具有数目n等于六十（n=60）和数目k等于五（k=5），两个数目z1和z2中的一个等于二十四并且二十四个对应极性部件设置在第一系列和第二系列中，该第一系列和第二系列各自具有在其之间具有角周期β的十二个角位置，该第一系列和第二系列以两个角节距偏移，或以2
·
α偏移；并且两个数目z1和z2中的另一个等于三十六，并且各自具有十二个对应极性部件的三个子组分别放置在第三系列、第四系列和第五系列中，该第三系列、第四系列和第五系列各自具有在其之间具有角周期β的十二个角位置。在这种情况下，第四系列相对于第三系列并且也相对于第五系列以角节距α偏移。剩余的另外两个系列各自具有在其之间具有角周期的十二个角位置，该两个系列是空的，也就是说没有极性部件。类似于第二可选方案，在另一可选方案中，可通过将极性部件的子组放置在上述两个空系列中而改变磁阻力矩中的变化，添加的每子组的极性部件的数目是相同的并且小于m，或小于12，并且例如规律分布的等于六个或四个的极性部件。
[0031]
第二可选方案和第三可选方案是非常有利的，因为相对于第一可选方案仅增加了25%的额外极性部件，磁阻力矩的强度可是双倍的而无需两组极性部件之外的磁器件，该两组极性部件各自沿圆形分布并且分别与旋转表圈和中心件相关联。换句话说，对于带有旋转表圈的表的一定给定磁阻力矩来说，凭借为该给定阻力矩提供的、根据稳定角位置的基本上两个强度值，可相对于第一可选方案减小极性部件的尺寸，并且因此减小磁装置的体积。应注意的是，对于数目k的其他奇数值，存在类似于第二和第三可选方案的可选方案。
[0032]
存在就磁阻力矩具有基本上两个强度值的可选方案，其具有在两个部件（表圈和中心件）的每一者上的m个极性部件的两个以上系列，该m个极性部件在n个角位置之间具有相同的分布；并且其具有在该两个部件的仅一个上的极性部件的互补系列。例如，对于n等于六十（n=60）和k等于十（k=10），对于两个部件中的每一者，可存在六个极性部件的三个子组（m=n/k=6），其分别放置在三个相邻的系列中，该三个系列各自具有在其之间具有角周期的六个角位置；以及六个极性部件的四个其他子组，其分别放置在四个系列中，该四个系列各自具有在其之间具有角周期的六个角位置，在留在该两个部件中的仅一个上的六个角位置的七个系列之间，该四个其他系列形成两对相邻的系列，每对相邻的系列由两个空系列（也就是说没有极性部件）包围。因此获得了两个部件中的一个的十八个极性部件，该十八
个极性部件面向另一部件的十八个极性部件，其用于以60
°
的角周期分开的六个稳定角位置，以及在其他稳定角位置中位于面向另一部件的十二个极性部件的两个部件中的一个的十二个极性部件。因此获得了磁阻力矩的两个值之间的大约2/3的比率。
[0033]
在图5中示出了第四可选方案，其在磁装置的效率方面较少有利。类似于在第一可选方案中的，该第四可选方案涉及下述情况，即其中磁阻力矩的周期性变化具有的角节距的整数k等于5（k=5）。该第四可选方案与第一可选方案的不同之处在于，磁装置20b具有除以2的极性部件24的数目z2，该数目z2因此等于m/2，或等于六（z2=m/2=6）。该六个极性部件以角距离/间隔规律分布，该角距离/间隔等于角周期的两倍，或等于2
·
β。极性部件22的数目z1与就第一可选方案示出的示例的对应数相同（z1=36），并且该z1个极性部件22的分布对应于上述该第一可选方案的总体情况，但是相对于该总体情况具有如下额外条件：在该第四可选方案中，角位置的系列s1至s4（第一可选方案中包括少于m个极性部件的那些）各自包括m/2个极性部件（类似于在示出第一可选方案的示例中），该六个极性部件以在其之间具有角偏移的极性部件对分布，在所讨论的系列中，该角偏移等于小于m/2的奇数乘以角周期。因此存在三对磁体22，其每对在其两个磁体之间具有上述角偏移。因此，理解的是，在图5的配置之外的其它配置是可能的。注意的是，在另一可选方案中，在系列s1至s4中的每一者中的极性部件的对数可小于3，即等于二或一。在该最后一种情况下，在具有一定磁阻力矩的旋转表圈的周期性角位置和具有较小磁阻力矩的旋转表圈的周期性角位置之间的磁阻力矩的比存在增加，该较小磁阻力矩因此小于其中极性部件的对数等于三并且其中所述比率等于2的情况。
[0034]
参考图6至10，将描述根据本发明的时计的第二实施例。该第二实施例的特征在于第一组的第一极性部件和第二组的第二极性部件各自由在该第一组和该第二组之间产生磁排斥的永磁体形成；并且在于，其中旋转表圈6a的n个稳定角位置各自由n个第一角位置的定位限定，该n个第一角位置具有相对于中心件8a的n个第二角位置的基本上等于所述角节距的一半（α/2）的角偏移，刚性连接到该旋转表圈的磁体22a放置到该第一角位置中，刚性连接到该中心件的磁体24a放置到该第二角位置中。
[0035]
在图6中示出的可选方案中，表32包括由中心件8a和旋转表圈6a形成的表壳34。关于相似元件，参考已经结合图1描述的。表壳构造与图1的表壳的不同之处基本上在于旋转表圈安装在滚珠轴承36上的事实，并且在于磁装置20c包括各自圆形地布置在表壳34的相同总体平面上的磁体22a的第一组和磁体24a的第二组的事实，该总体平面垂直于旋转表圈的旋转轴线。如上面已经提到的，这样的布置允许消除轴向磁力。此外，在磁体的第一组和第二组的每一者中的磁体的、具有相同周期或第二周期等于第一周期乘以正整数的周期性布置允许就旋转表圈的任何角位置产生零或非常弱的整体径向磁力，由此滚珠轴承在其操作中不受或仅非常轻微地受到摩擦力干扰。在图7至10中示出的可选方案的磁装置具有上述磁体的周期性布置，使得在这些可选方案中，在两组磁体之间仅切向磁力是有效的并且产生期望的磁阻力矩，该磁阻力矩对应于磁返回力矩。
[0036]
鉴于磁体的第一组相对于磁体的第二组以磁排斥布置，当该两组磁体彼此面向时，磁势能较高。在没有旋转表圈的机械定位的情况下，旋转表圈的稳定角位置对应于磁装置20c中较小磁势能的位置。该稳定角位置因此对应于其中磁体的第一组和第二组相对于彼此基本上偏移半个角节距的角位置。应注意的是，在没有机械定位的情况下，稳定角位置
中的一些具有不是非常精确的风险，也就是说不是完美周期性的，特别是旋转表圈的在具有相对强的磁阻力矩的稳定角位置之前的每个稳定角位置，以及具有相对强的磁阻力矩的稳定角位置随后的稳定角位置。因此，在具体可选方案中，在磁装置20c之外，还可存在用于旋转表圈的角定位的机械装置，例如紧固到表圈的并且与刚性连接到中心件的定位杆相关联的轮/齿冠。
[0037]
参考图7和8，将描述第二实施例的第一可选方案。类似于第一实施例的可选方案，旋转表圈6a的稳定角位置的数目n对应于用于布置磁装置20c的关联到旋转表圈的第一角位置的数目以及关联到中心件的第二角位置的数目，该数目n等于六十（n=60）并且上面定义的数目k等于五（k=5）。中心件8a包括十二个磁体24a的系列（z2=m=n/k=12），该十二个磁体24a放置于在其之间具有角周期β=30
°
的十二个角位置的系列s5中。旋转表圈6a包括十二个磁体22a的两个子组，其放置在相邻的在其之间具有角周期β的十二个角位置的系列s0和s4中。磁体22a的该两个子组限定十二个稳定角位置，在该稳定角位置中，旋转表圈在一个或另一个旋转方向上驱动期间经受相对强的磁阻力矩，当关联到旋转表圈的十二个磁体24a分别位于由放置在系列s0和s4中的两个子组形成的十二对相邻磁体22a之间时，该十二个稳定角位置产生。该第二实施例中非常值得关注的来源于以下事实，即磁装置20c在旋转表圈的具有强磁阻力矩的十二个稳定角位置的两侧上均产生高磁势垒，即由磁装置20c中的切向磁力产生的强磁返回力矩。各自由六个磁体形成的磁体22a的另外三个子组分别分布为角位置的三个其它系列s1、s2和s3，其各自以规律方式具有等于角周期的两倍的角距离。因此，旋转表圈承载的磁体数目z1等于四十二（z1=42）。鉴于该三个其他系列s1至s3包括的磁体是系列s0和s4的1/2，当在具有较小磁阻力矩的两个稳定角位置之间驱动旋转表圈时，相对于从具有较小磁阻力矩的稳定角位置朝向具有强磁阻力矩的稳定角位置驱动或从具有强磁阻力矩的稳定角位置朝向具有较小磁阻力矩的稳定角位置驱动，磁阻力矩（等于图6的实施例中的磁返回力矩）基本上除以2。
[0038]
在带有以磁吸引提供的磁装置的第一实施例的情形中，当旋转表圈到达具有强磁阻力矩的稳定角位置时感觉到的磁阻力矩不同于当离开这样的稳定角位置时感觉到的磁阻力矩。实际上，该第一实施例中，当接近具有强返回力矩的稳定角位置时，磁阻力矩在降低前经过最大值并且最终成为驱动力矩，只要摩擦力不是太大。然而，当从具有强磁阻力矩的稳定角位置旋转驱动旋转表圈时，使用者因此感觉到阻碍旋转表圈的旋转运动的该强磁阻力矩。因此，需要到达这样的能够良好地感觉到其与强磁阻力矩相关联的稳定角位置。应注意的是，对于第一实施例中的旋转表圈的所有稳定角位置来说，这在较小程度上同样适用。
[0039]
对于第一实施例中出现的前述问题，第二实施例提供了有效的解决方案，这是经由以下事实，即相对高的磁势垒位于具有强磁返回力矩的十二个稳定角位置的每一者的之前和之后。当使用者致动旋转表圈，当该旋转表圈执行角节距以到达具有强磁返回力矩的稳定角位置时与当旋转表圈执行角节距并且离开这样的稳定角位置时，使用者感觉到的是相同的。当使用者在具有较小磁阻力矩的稳定角位置之间致动旋转表圈时，这也同样适用。然而，注意的是，对于临近具有强磁阻力矩的稳定角位置的稳定角位置来说，较小磁阻力矩仅出现在一个旋转方向上，即在从该具有强磁阻力矩的稳定角位置移动离开的方向上。实际上，在另一个方向上，旋转表圈在具有强磁阻力矩的临近稳定角位置的方向上旋转，并且
该旋转表圈因此承受高磁势垒。
[0040]
图7、9和10给出了三个等同的可选方案，其分别对应于三个配置的磁装置20c、20d和20e，其中旋转表圈承载四十二个磁体22a。该三个可选方案在磁上是相似的，也就是说，对于旋转表圈的每个稳定角位置其产生相同的磁阻力矩。应注意的是，在就具有较小磁阻力矩的稳定角位置具有不同磁耦合水平的其他可选方案中，可在系列s1、s2和s3中提供更多或更少的磁体22a，并且保持在这些系列的每一者中的相同磁体数目，该数目小于m，或者在此小于12。关于具有高磁阻力矩的稳定角位置，在产生磁阻力矩方面较少有效的其他可选方案中，可减少系列s0和s4中相邻磁体对的数目，并且在中间系列s1至s3的每一者中具有较少磁体。应注意的是，在后一种情况下，在系列s0和s4中不必然具有相邻磁体对，因为在这两个系列中的每一者中具有相同数目的磁体是足够的。
[0041]
上述可选方案的三个可选方案可以以下条件概括：磁体的两个数目z1和z2中的一个等于m（m=n/k），并且m个对应磁体规律分布并且在其之间具有等于角周期（β）的间隔；而磁体的两个数目z1和z2中的另一个等于2
·
m+[k-2]
·
y，其中y是小于m的正整数。因此，各自具有m个对应磁体中的第一子组和第二子组分别放置在m个角位置的两个系列中，该两个系列在其之间以角节距（α）偏移并且各自在其角位置之间具有角周期。最后，[k-2]
·
y个剩余的对应磁体分布到在其之间具有所述角周期的m个角位置的k-2个其他系列中，使得每个系列包括y个磁体，这些k-2个其他系列以及所述两个系列在其之间以角节距（α）偏移。在对应于示出的三个可选方案的具体可选方案中，数目m是偶数，并且数目y等于m/2，放置在k-2个其他系列中的每一者中的y个极性部件规律分布，并且在其之间具有等于角周期的两倍（2
·
β）的角距离。一个甚至更一般性的可选方案可以相同的方式限定，其中两个数目z1和z2中的所述另一个被设置为等于2
·
w+[k-2]
·
y，其中w是大于一并且小于或等于m的正整数，并且其中y是小于w的正整数。那么，角位置的两个相邻系列各自包括w个磁体，并且剩余磁体以上面指出的方式分布。