本发明属于信息处理技术领域，尤其涉及一种设备无关的高信道容量量子通信系统及方法。
背景技术：
目前，业内常用的现有技术是这样的：
为推进量子通信的实用化，安全性和安全前提下提高信道容量是迫切需要解决的两个关键问题。在以往的研究中，量子通信的安全性由量子力学原理保证，量子态制备源和测量设备都默认为完美。然而在现实条件下，很难实现完美的制备源和测量设备，因而，现实的量子通信系统可能存在各种安全隐患。针对设备的不完美性已有多种攻击方案导致秘密信息泄露，如“时间位移攻击”、“死时间攻击”和“强光致盲攻击”等等。也就是说，理论上绝对安全的量子通信协议，在实际中可能很不安全。因此，在设备不可信任的前提下，研究安全的量子通信协议是推进量子通信的实用化，保证安全性，必须要迈出的第一步。此外，在设备不可信任前提下，实际的信道容量会被大大降低，如果通信中的信道容量过低，就无法真正实现实用的量子安全通信协议。因此研究设备不可信任条件下，安全且有较高容量的量子通信协议既有理论意义，又有实用价值。目前对设备不可信任前提下量子通信的理论和技术研究主要集中在以下五方面：设备无关的量子安全通信研究，屏蔽由于制备源和测量设备不可信任引起的侧信道攻击漏洞。测量设备无关的量子安全通信研究，只屏蔽测量设备不可信任引起的侧信道攻击漏洞。由非可信任第三方对通信双方发送的粒子进行纠缠态测量并公布结果，通信双方通过判断各自输入数据的关联性生成密钥，从而移除探测器侧信道漏洞。然而，无法屏蔽制备源不可信任引起的侧信道攻击漏洞，只能利用诱骗态方法规避非理想光源带来的安全性问题。半设备无关的量子密钥分发研究，该研究假定制备源和测量设备都不可信，但要求通信一方制备已知Hilbert空间维度的量子系统。单边设备无关的量子密钥分发研究，主要研究在通信双方中只有一方设备不可信任的场景前提下，利用EPR-steering不等式违背判定，屏蔽一方测量设备不可信任引起的侧信道攻击漏洞。然而，以上设备不可信任前提下的量子安全通信研究中，均没有考虑任何通信中都必不可少的一个问题：没有考虑编码效率问题，在设备不可信任前提下，实际的信道容量会被大大降低，如果通信中的信道容量过低，就无法真正实现实用的量子安全通信协议。
综上所述，现有技术存在的问题是：
现有技术在实际的通信中，很不安全。现有技术大部分都没有考虑设备不可信任带来的安全隐患，即使有少数技术考虑了设备不可信任的因素，但也还没有考虑设备不可信任带来的编码效率低的问题。
因此，现有技术理论上很安全，实际并不安全，而且效率不高。
解决上述技术问题的难度和意义：
本发明可以防止(屏蔽)由于制备源设备或测量设备不可信任(由窃听者控制或提供)带来的信息泄露，抵御常见的侧信道攻击漏洞，如“时间位移攻击”、“死时间攻击”和“强光致盲攻击”等等，提供安全可靠的通信；同时也提高了设备无关量子通信的信道容量，以密钥分发为例，量子效率提高1倍。目前，利用现有技术进行密钥分发，量子效率的理论值最高只能达到0.5，而本发明提出的技术，量子效率的理论值最高能达到1。
技术实现要素：
针对现有技术存在的问题，本发明提供了一种设备无关的高信道容量量子通信系统及方法。
本发明是这样实现的，一种设备无关的高信道容量量子通信方法，包括：
建立与量子态制备源无关的量子通信模型：在最坏情况下，由窃听者制备纠缠态的量子态密度函数模型；然后在所述量子态密度函数描述模型下设计量子协议时，依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，依据纠缠的单配性和不超光速原理，使窃听者无法通过控制制备源来获取任何秘密信息；
建立与设备无关的量子通信模型：所述设备无关包括制备源无关和测量设备无关；只分析测量输入和输出结果之间的统计概率关系是否违背Bell类不等式，并以此作为考量量子通信中是否有窃听者的判定条件，构建与测量设备无关的量子通信模型；使分发给用户用于通信的量子态处于最大纠缠态，并根据纠缠的单配性原理和不超光速原理，使得窃听者无论采用何种手段都无法通过测量设备获取合法用户的秘密信息；
建立与设备无关的高信道容量量子通信模型：采用多自由度下的超纠缠态作为量子载体，建立设备无关的超纠缠量子通信模型进行密集编码。
进一步，所述建立与量子态制备源无关的量子通信模型中，包括：
假设由窃听者Eve制备该纠缠态然后再分发给发送端和接收端进行下一步的通信；窃听者Eve为尽可能多的获取发送端和接收端的秘密信息，Eve不制备完美的超纠缠Bell态；相反的，窃听者Eve制备一个超纠缠态和非纠缠态的混合态，混淆发送端和接收端使其不发现自己的窃听行为，又获取发送端和接收端的秘密信息；
用下面的密度函数模型表示窃听者Eve制备的超纠缠Bell态：
该密度函数模型表示：窃听者Eve制备的态是一个超纠缠态和非纠缠态I/4的混合态，所述混合态中超纠缠态的可视度为p，非纠缠态I/4的可视度为1–p；
根据纠缠的单配性原理，如果窃听者Eve制备纠缠态，将无法获取发送端和接收端的任何秘密信息；而如果窃听者Eve制备非纠缠态，则获取发送端和接收端的部分秘密信息；
发送端和接收端在分析信道中可能的各种噪音的影响时，接受原本的变换为
如果在通信中依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，依据纠缠的单配性和不超光速原理，窃听者Eve无法获取发送端和接收端的任何秘密信息。
进一步，所述建立与设备无关的量子通信模型，包括：
如果窃听者Eve将A粒子发送给发送端，B粒子发送给接收端；发送端和接收端分别随机选取测量输入x和y∈{0,1}测量各自的粒子，其中x＝0表示先ZS基测量再ZP基测量，x＝1表示先ZS基测量再XP基测量；其中y＝0表示先ZS基测量再基测量，y＝1表示先ZS基测量再基测量；
发送端和接收端的测量结果分别表示为a和b∈{0l,0u,1l,1u}；
定义CHSH不等式
P(a0＝b0)+P(a0＝b1)+P(a1＝b0)+P(a1≠b1)≤3，其中
P(aj＝bk)＝P(a＝b＝0l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝0u|x＝j,y＝k)
+P(a＝b＝1l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝1u|x＝j,y＝k)。
发送端和接收端选取一些粒子计算条件概率P(a,b|x,y)，并判断是否违背CHSH不等式，如果违背，则表示窃听者Eve分发给发送端和接收端的粒子处于超纠缠态。
进一步，所述原本的为一个偏振态自由度和路径模式自由度下的超纠缠Bell态；
其中|0>和|1>分别表示光子的水平偏振态和垂直偏振态；下标A和B分别表示处于超纠缠态的两个光子；l和u表示光子A和B的不同路径模式；下标P表示偏振态自由度，下标S表示路径模式自由度；一个紫外线光泵脉冲穿过一个硼酸钡β水晶BBO就会在模式u产生相互关联的光子对；经过反射后第二次穿过该水晶，又会在模式l产生相互关联的光子对；
对于一个偏振态自由度和路径模式自由度下的两光子超纠缠Bell态量子系统，有16种Bell态，表示为：
其中|Θ>P表示偏振态自由度下的四种Bell态之一:
其中|Ξ>S表示路径模式自由度下的四种Bell态之一:
采用CHBSA，区分16种超纠缠Bell态；
偏振态自由度下的两个非正交的测量基选取为：ZP＝{|0>,|1>}和
路径模式自由度下两个非正交的测量基选取为：ZS＝{|l>,|u>}和
在偏振态和路径模式两种自由度下的超纠缠态
时，
Eve制备量子态：
其中表示：Eve制备的态是一个超纠缠态和非纠缠态I/4的混合态，在所述混合态中超纠缠态的可视度为p，非纠缠态I/4的可视度为1-p。
本发明的另一目的在于提供一种所述的设备无关的高信道容量量子通信方法的密钥分发方法，所述密钥分发方法包括：
Eve将A粒子发送给发送端，B粒子发送给接收端；发送端和接收端分别随机选取测量输入x和y∈{0,1}测量他们各自的粒子，其中x＝0表示先ZS基测量再ZP基测量，x＝1表示先ZS基测量再XP基测量；其中y＝0表示先ZS基测量再基测量，y＝1表示先ZS基测量再基测量；发送端和接收端的测量结果分别表示为a和b∈{0l,0u,1l,1u}；
定义CHSH不等式
P(a0＝b0)+P(a0＝b1)+P(a1＝b0)+P(a1≠b1)≤3，其中
P(aj＝bk)＝P(a＝b＝0l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝0u|x＝j,y＝k)
+P(a＝b＝1l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝1u|x＝j,y＝k)；
发送端和接收端选取一些粒子计算条件概率P(a,b|x,y)，并判断是否违背CHSH不等式，如果违背，则表示Eve分发给发送端和接收端的粒子处于超纠缠态；基于一个超纠缠态，发送端和接收端共享两位安全秘钥0l,0u,1l或1u。
本发明的另一目的在于提供一种实现所述设备无关的高信道容量量子通信方法的计算机程序。
本发明的另一目的在于提供一种搭载有所述计算机程序的信息处理终端。
本发明的另一目的在于提供一种计算机可读存储介质，包括指令，当其在计算机上运行时，使得计算机执行所述的设备无关的高信道容量量子通信方法
本发明的另一目的在于提供一种设备无关的高信道容量量子通信系统，包括：
与量子态制备源无关的量子通信模型单元，用于在最坏情况下，由窃听者制备纠缠态的量子态密度函数模型；然后在所述量子态密度函数描述模型下设计量子协议时，依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，依据纠缠的单配性和不超光速原理，使窃听者无法通过控制制备源来获取任何秘密信息；
与设备无关的量子通信模型单元，所述设备无关包括制备源无关和测量设备无关；用于只分析测量输入和输出结果之间的统计概率关系是否违背Bell类不等式，并以此作为考量量子通信中是否有窃听者的判定条件，构建与测量设备无关的量子通信模型；使分发给用户用于通信的量子态处于最大纠缠态，并根据纠缠的单配性原理和不超光速原理，使得窃听者无论采用何种手段都无法通过测量设备获取合法用户的秘密信息；
与设备无关的高信道容量量子通信模型单元，用于采用多自由度下的超纠缠态作为量子载体，建立设备无关的超纠缠量子通信模型进行密集编码。
本发明的另一目的在于提供一种搭载有所述设备无关的高信道容量量子通信系统的信息处理终端。
综上所述，本发明的优点及积极效果为：
本发明可以防止(屏蔽)由于制备源设备或测量设备不可信任(由窃听者控制或提供)带来的信息泄露，抵御常见的侧信道攻击漏洞，如“时间位移攻击”、“死时间攻击”和“强光致盲攻击”等等，提供安全可靠的通信；同时也提高了设备无关量子通信的信道容量，以密钥分发为例，量子效率提高1倍。现有量子通信技术，大部分都存在由于制备源设备或测量设备不可信任带来的信息泄露问题，即使有少数技术提出了一些防止制备源设备或测量设备不可信任引起信息泄露的方法，但却不能保证信道容量，主要是因为，他们还没有考虑到设备不可信任也是引起信道容量降低的一个主要原因。目前，利用现有技术进行密钥分发，量子效率的理论值最高只能达到0.5，而本发明提出的技术，量子效率的理论值最高能达到1。
本发明针对如何提高设备无关量子通信的信道容量(量子效率)问题，采用多自由度下的超纠缠态作为量子载体，建立设备无关的超纠缠量子通信模型，实现密集编码。通过计算出每粒子能传输的信息量，并与其他协议中的该信息量对比，证明本发明提出的方法能达到较高的信道容量(量子效率)。本发明通过分发两个粒子完成了两位设备无关密钥的分发，量子效率达到了1。如果采用普通纠缠态如Bell态|φ+>AB作为量子载体，通过分发两个粒子只能完成一位设备无关密钥的分发，量子效率只有0.5。
本发明在窃听者控制或提供制备源设备的情况下，对制备源制备的超纠缠Bell态进行数学建模或者数学描述，针对量子态(特别是纠缠态，超纠缠态)制备源不可信任问题，提出构造最坏情况下——由窃听者制备纠缠态的量子态密度函数描述模型，然后在该模型下设计量子通信协议，并分析量子通信的安全性，保证窃听者无法通过控制制备源来获取秘密信息。
附图说明
图1是本发明实施例提供的设备无关的高信道容量量子通信系统结构示意图。
图中：1、与量子态制备源无关的量子通信模型单元；2、与设备无关的量子通信模型单元；3、与设备无关的高信道容量量子通信模型单元。
图2是本发明实施例提供的设备无关高容量量子通信方法流程图。
具体实施方式
为了使本发明的目的、技术方案及优点更加清楚明白，以下结合实施例，对本发明进行进一步详细说明。应当理解，此处所描述的具体实施例仅仅用以解释本发明，并不用于限定本发明。
现有技术在实际的通信中，很不安全。现有技术大部分都没有考虑设备不可信任带来的安全隐患，即使有少数技术考虑了设备不可信任的因素，但也还没有考虑设备不可信任带来的编码效率低的问题。
如图1所示，本发明实施例提供的设备无关的高信道容量量子通信系统，包括：
与量子态制备源无关的量子通信模型单元1，用于在最坏情况下，由窃听者制备纠缠态的量子态密度函数模型；然后在所述量子态密度函数描述模型下设计量子协议时，依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，依据纠缠的单配性和不超光速原理，使窃听者无法通过控制制备源来获取任何秘密信息；
与设备无关的量子通信模型单元2，所述设备无关包括制备源无关和测量设备无关；用于只分析测量输入和输出结果之间的统计概率关系是否违背Bell类不等式，并以此作为考量量子通信中是否有窃听者的判定条件，构建与测量设备无关的量子通信模型；使分发给用户用于通信的量子态处于最大纠缠态，并根据纠缠的单配性原理和不超光速原理，使得窃听者无论采用何种手段都无法通过测量设备获取合法用户的秘密信息；
与设备无关的高信道容量量子通信模型单元3，用于采用多自由度下的超纠缠态作为量子载体，建立设备无关的超纠缠量子通信模型进行密集编码。
下面结合具体分析对本发明作进一步描述。
图2所示，本发明实施例提供的设备无关高容量量子通信方法，包括：
建立与量子态制备源无关的量子通信模型：在最坏情况下，由窃听者制备纠缠态的量子态密度函数模型；然后在所述量子态密度函数描述模型下设计量子协议时，依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，依据纠缠的单配性和不超光速原理，使窃听者无法通过控制制备源来获取任何秘密信息；
建立与设备无关的量子通信模型：所述设备无关包括制备源无关和测量设备无关；只分析测量输入和输出结果之间的统计概率关系是否违背Bell类不等式，并以此作为考量量子通信中是否有窃听者的判定条件，构建与测量设备无关的量子通信模型；使分发给用户用于通信的量子态处于最大纠缠态，并根据纠缠的单配性原理和不超光速原理，使得窃听者无论采用何种手段都无法通过测量设备获取合法用户的秘密信息；
建立与设备无关的高信道容量量子通信模型：采用多自由度下的超纠缠态作为量子载体，建立设备无关的超纠缠量子通信模型进行密集编码。
(1)建立与量子态制备源无关的量子通信模型，功能原理：
针对量子态(特别是纠缠态)制备源不可信任问题，提出构造最坏情况下——由窃听者制备纠缠态的量子态密度函数描述模型，然后在该模型下设计量子通信协议，并分析量子通信的安全性，保证窃听者无法通过控制制备源来获取秘密信息。
以一个偏振态自由度和路径模式自由度下的超纠缠Bell态为例，假设由窃听者Eve制备该纠缠态然后再分发给发送端(Alice)和接收端(Bob)进行下一步的通信，那么Eve为了能够尽可能多的获取发送端和接收端的秘密信息，Eve将不会制备完美的超纠缠Bell态，相反的，Eve会尽可能制备一个超纠缠态和非纠缠态的混合态，既可以混淆发送端和接收端以免他们发现自己的窃听行为，又可以帮助自己获取发送端和接收端的秘密信息。那么本发明可以用下面的密度函数模型来表示Eve可能制备的超纠缠Bell态：
该密度函数表示：Eve制备的态是一个超纠缠态和非纠缠态I/4的混合态，所述混合态中超纠缠态的可视度为p，非纠缠态I/4的可视度为1-p。根据纠缠的单配性原理，如果Eve制备纠缠态(包括超纠缠态)，那么他将无法获取发送端和接收端的任何秘密信息，而如果Eve制备非纠缠态，那么他可以获取发送端和接收端的部分秘密信息。对于发送端和接收端而言，由于考虑到信道中可能的各种噪音的影响，他们可以接受原本的态由于噪音的影响变为了态如果本发明在通信中依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，那么依据纠缠的单配性和不超光速原理，Eve将无法获取发送端和接收端的任何秘密信息。
由此可见，如果将用于通信的量子载体描述为由窃听者制备的量子态密度函数模型(最坏情况下)，然后在设计量子协议时，依据Bell不等式的违背原则剔除非纠缠态，保留超纠缠态，并基于超纠缠态通信，依据纠缠的单配性和不超光速原理，就可以保证窃听者无法通过控制制备源来获取任何秘密信息。
(2)建立与设备无关(包括制备源无关和测量设备无关)的量子通信模型，功能原理：
在制备源无关基础上，屏蔽测量设备不可信任问题，建立设备无关(包括制备源无关和测量设备无关)量子通信模型，提出不考虑测量设备的内部实现和运行细节(即把测量设备当作黑盒子来处理)，只观察测量输入和输出结果之间的统计概率关系是否违背Bell类不等式，并以此作为考量量子通信中是否有窃听者的判定条件，构建与测量设备无关的量子通信模型，保证分发给用户用于通信的量子态处于最大纠缠态(非局域关系)，从而根据纠缠的单配性原理和不超光速原理，使得窃听者无论采用何种手段都无法通过测量设备获取合法用户的秘密信息。
Eve将A粒子发送给发送端，B粒子发送给接收端。发送端和接收端分别随机选取测量输入x和y∈{0,1}测量他们各自的粒子，其中x＝0表示先ZS基测量再ZP基测量，x＝1表示先ZS基测量再XP基测量；其中y＝0表示先ZS基测量再基测量，y＝1表示先ZS基测量再基测量。发送端和接收端的测量结果分别表示为a和b∈{0l,0u,1l,1u}。
定义CHSH不等式
P(a0＝b0)+P(a0＝b1)+P(a1＝b0)+P(a1≠b1)≤3，其中
P(aj＝bk)＝P(a＝b＝0l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝0u|x＝j,y＝k)
+P(a＝b＝1l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝1u|x＝j,y＝k)。
发送端和接收端选取一些粒子计算条件概率P(a,b|x,y)，并判断是否违背CHSH不等式，如果违背，则表示Eve分发给发送端和接收端的粒子处于超纠缠态。
(3)建立与设备无关的高信道容量量子通信模型。
针对如何提高设备无关量子通信的信道容量(量子效率)问题，采用多自由度下的超纠缠态作为量子载体，建立设备无关的超纠缠量子通信模型，实现密集编码。通过计算出每粒子能传输的信息量，并与其他协议中的该信息量对比，证明本发明提出的方法能达到较高的信道容量(量子效率)。
在建立与量子态制备源无关的量子通信模型，以及建立与设备无关(包括制备源无关和测量设备无关)的量子通信模型的基础上，发送端和接收端基于一个超纠缠态，可以共享两位安全秘钥0l,0u,1l或1u。显然，在上述的密钥分发过程中，如果除去用于CHSH不等式检测的粒子，通过分发两个粒子完成了两位设备无关密钥的分发，量子效率达到了1。如果采用普通纠缠态如Bell态|φ+>AB作为量子载体，通过分发两个粒子只能完成一位设备无关密钥的分发，量子效率只有0.5。
本发明实施例提供的设备无关高容量量子通信方法中，超纠缠是一种同时在多个自由度纠缠的状态。光子具有多种量子自由度，每个量子自由度在合适的条件下都有可能定义一个量子比特，理论上这些不同的自由度之间也可以形成纠缠，即所谓的超纠缠。例如：某个光子的两个自由度可以同时与另外某个光子的两个自由度纠缠起来，从而可以把一个光子当成两个量子比特用。
一个偏振态自由度和路径模式自由度下的超纠缠Bell态可以描述为：
其中|0>和|1>分别表示光子的水平偏振态和垂直偏振态。下标A和B分别表示处于超纠缠态的两个光子。l和u表示光子A和B的不同路径模式。下标P表示偏振态自由度，下标S表示路径模式自由度。一个紫外线光泵脉冲穿过一个硼酸钡β水晶(BBO)就会在模式u产生相互关联的光子对；经过反射后第二次穿过该水晶，又会在模式l产生相互关联的光子对。
对于一个偏振态自由度和路径模式自由度下的两光子超纠缠Bell态量子系统，有16种Bell态，可以表示为：
其中|Θ>P表示偏振态自由度下的四种Bell态之一:
其中|Ξ>S表示路径模式自由度下的四种Bell态之一:
采用CHBSA，可以完全区分16种超纠缠Bell态。
偏振态自由度下的两个非正交的测量基可选取为：ZP＝{|0>,|1>}和路径模式自由度下两个非正交的测量基可选取为：ZS＝{|l>,|u>}和
以偏振态和路径模式两种自由度下的超纠缠态为例。Eve制备量子态：
其中表示：Eve制备的态是一个超纠缠态(即非局域关系)和非纠缠态I/4(即局域关系)的混合态，在该混合态中超纠缠态的可视度为p，非纠缠态I/4的可视度为1-p。
下面结合密钥分发为例对本发明作进一步描述。
本发明以密钥分发为例，来说明设备无关条件下，利用超纠缠态进行通信的过程，以及证明信道容量(量子效率)被有效提高了。Eve将A粒子发送给发送端，B粒子发送给接收端。发送端和接收端分别随机选取测量输入x和y∈{0,1}测量他们各自的粒子，其中x＝0表示先ZS基测量再ZP基测量，x＝1表示先ZS基测量再XP基测量；其中y＝0表示先ZS基测量再基测量，y＝1表示先ZS基测量再基测量。发送端和接收端的测量结果分别表示为a和b∈{0l,0u,1l,1u}。
定义CHSH不等式
P(a0＝b0)+P(a0＝b1)+P(a1＝b0)+P(a1≠b1)≤3，其中
P(aj＝bk)＝P(a＝b＝0l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝0u|x＝j,y＝k)
+P(a＝b＝1l|x＝j,y＝k)+P(a＝b＝1u|x＝j,y＝k)。
发送端和接收端选取一些粒子计算条件概率P(a,b|x,y)，并判断是否违背CHSH不等式，如果违背，则表示Eve分发给发送端和接收端的粒子处于超纠缠态。此时基于一个超纠缠态，发送端和接收端可以共享两位安全秘钥0l,0u,1l或1u。
本发明证明了采用上述通信方式，利用超纠缠态分发设备无关的密钥能得到比普通纠缠态更高的量子效率。显然，在上述的密钥分发过程中，如果除去用于CHSH不等式检测的粒子，本发明通过分发两个粒子完成了两位设备无关密钥的分发，量子效率达到了1。如果采用普通纠缠态如Bell态|φ+>AB作为量子载体，通过分发两个粒子只能完成一位设备无关密钥的分发，量子效率只有0.5。
在上述实施例中，可以全部或部分地通过软件、硬件、固件或者其任意组合来实现。当使用全部或部分地以计算机程序产品的形式实现，所述计算机程序产品包括一个或多个计算机指令。在计算机上加载或执行所述计算机程序指令时，全部或部分地产生按照本发明实施例所述的流程或功能。所述计算机可以是通用计算机、专用计算机、计算机网络、或者其他可编程装置。所述计算机指令可以存储在计算机可读存储介质中，或者从一个计算机可读存储介质向另一个计算机可读存储介质传输，例如，所述计算机指令可以从一个网站站点、计算机、服务器或数据中心通过有线(例如同轴电缆、光纤、数字用户线(DSL)或无线(例如红外、无线、微波等)方式向另一个网站站点、计算机、服务器或数据中心进行传输)。所述计算机可读取存储介质可以是计算机能够存取的任何可用介质或者是包含一个或多个可用介质集成的服务器、数据中心等数据存储设备。所述可用介质可以是磁性介质，(例如，软盘、硬盘、磁带)、光介质(例如，DVD)、或者半导体介质(例如固态硬盘Solid State Disk(SSD))等。
以上所述仅为本发明的较佳实施例而已，并不用以限制本发明，凡在本发明的精神和原则之内所作的任何修改、等同替换和改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。