一种具有te10输出模式的紧凑型相对论磁控管的制作方法
【专利摘要】本发明属于高功率微波技术中的微波源【技术领域】，具体涉及一种能使轴向输出的微波模式更加纯净，整个系统更加紧凑的具有矩形TE10输出模式的相对论磁控管。针对目前轴向输出相对论磁控管需要更加纯净的单一输出模式的问题，和现有轴向输出相对论磁控管难以满足紧凑化、小型化等方面的需求的问题，提出了一种新型相对论磁控管，该磁控管通过磁控管阳极结构的改进，轴向输出过渡段的设计，矩形输出波导的设计以及外加磁场系统的设计，不仅可以直接轴向输出更加纯净的矩形TE10模式微波，而且可以使得整个系统更加紧凑化、小型化。
【专利说明】一种具有TE10输出模式的紧凑型相对论磁控管
【技术领域】
[0001]本发明属于高功率微波技术中的微波源【技术领域】，具体涉及一种能使轴向输出的微波模式更加纯净，整个系统更加紧凑的具有TElO输出模式的相对论磁控管。
【背景技术】
[0002]美国高功率微波领域的权威人士James Benford从研制实用型的高功率微波系统角度出发，指出了未来高功率微波源的四个发展方向:(I)全面减小系统尺寸和重量，提高功耗比；(2)高重复频率工作；(3)频率可调谐；(4)长寿命。为了满足未来高功率微波源的发展应用需求，研制出实用型的高功率微波源，具有结构简单，效率高，频率可调，适合长脉冲和高重复频率运行等特点的相对论磁控管成了人们广泛和深入研究的对象之一。相比径向输出相对论磁控管而言，结构更加紧凑的轴向输出相对论磁控管在全面减小系统尺寸和重量方面具有更大的优势，因而成为近期研究的一大热点。
[0003]I轴向输出相对论磁控管的发展状况
[0004]2006年，美国新墨西哥大学M.1.Fuks教授等人通过调整A6磁控管的轴向输出端口过渡到圆锥输出喇叭的张角槽结构的数目2个、3个和6个，模拟实现了磁控管不同辐射模式TE11、TEOl和TE31的轴向输出。在700kV和0.6T的工作条件下，该磁控管工作在Ji模式，工作频率为2.18GHz，输出功率在600MW左右【M.1.Fuks, N.F.Kovalev, A.D.Andreev, and E.Schamiloglu.Mode convers1n in a magnetron with axial extract1nof radiat1n [J].1EEE Trans.Plasma Sc1.，vol.34，n0.3，p.620，Jun.2006.]。
[0005]2007年，日本长冈技术大学M.Daimon等人在E.Schamiloglu等人的研究基础上提出一种改进型结构的轴向输出相对论磁控管【M.Daimonj W.Jiang.Modified configurat1nof relativistic magnetron with diffract1n output for efficiency improvement[J].Appl.Phys.Lett，2007，91 (19):191503.】?该磁控管通过在轴向输出的过渡结构中增加一个角度变量Φ。，使得磁控管功率转换效率得到大幅提升，模拟得到功率转换效率为37%的结果。2008年，他们从实验上也验证了改进型结构有利于输出功率的提高【M.Daimonj K.1tohj W.Jiang.Experimental demonstrat1n of relativistic magnetron with modifiedoutput configurat1n [J].Appl.Phys.Lett., 2008, 92(19): 191504.】。
[0006]2009年，中国国防科技大学李伟博士等人针对轴向输出相对论磁控管辐射TEll模式效果差、效率低的情况，提出一种在轴向输出结构的对称张角槽中插入具有一定尺寸结构的过渡段的高效型结构，既较好地实现了 TEll模式的微波辐射，又提高了功率效率，粒子模拟效率最高达到43 %【W.Li and Y.-G.Liu.An efficient modeconvers1n configurat1n in relativistic magnetron with axial diffract1noutput [J].J.Appl.Phys., vol.106,n0.5,pp.053303 - 055305, Sep.2009.】? 2013年，他们从实验上也验证了高效型结构有利于输出特性的改善【Wei Li，Yong-guiLiuj Jun Zhang, D1-fu Shi，and Wei—qi Zhang.Experimental investigat1ns on therelat1ns between configurat1ns and radiat1n patterns of a relativisticmagnetron with diffract1n output[J].J.Appl.Phys., vol.113, n0.2, pp.023304-1 -023304-4，Jan.2013.】。
[0007]目前已报道的轴向输出相对论磁控管虽然在输出模式特性和功率转换效率方面有较大的改善，但是整个系统结构在紧凑化和小型化方面仍有不足。
[0008]2紧凑型相对论磁控管的发展状况
[0009]2011年，中国国防科技大学李伟博士等人针对轴向输出相对论磁控管互作用区中的电子束长距离轴向漂移的问题，提出了一种改进型外加磁场结构【W.Li and Y.G.Liu.Modified magnetic field distribut1n in relativistic magnetron with diffract1noutput for compact operat1n[J].Phys.Plasmas, vol.18,n0.2,pp.023103-1 -023103-4, Feb.2011.】。该磁场结构通过在输出圆波导前端加载一组轴向磁场与磁控管互作用区轴向磁场反向的螺线管，使得轴向漂移电子束更快地打在轴向输出结构上，不仅提高了功率转换效率，而且减小了轴向输出结构的轴向尺寸。2012年，他们在实验上验证了该外加磁场结构在提高效率，减小结构尺寸方面的作用【Wei Li, Yong-guiLiu, Ting Shu, Han-wu Yang, Yu-wei Fan, Cheng-wei Yuan, and Jun Zhang.Experimentaldemonstrat1n of a compact high efficient relativistic magnetron with directlyaxial radiat1n[J].Phys.Plasmas, vol.19, n0.1, pp.013105-1 - 013105-4，Jan.2012.】。
[0010]2012年，美国新墨西哥大学C.Leach博士等人通过在磁控管的轴向输出端口直接连接一个与磁控管半径尺寸相同的输出圆波导，研究了磁控管中不同数目的输出腔对输出特性的影响。粒子模拟表明该新型轴向输出结构使得整个系统结构在轴向上和径向上更加紧凑化和小型化，从而使得轴向电子束漂移距离更短，外加磁场系统更紧凑，输出模式更纯净。结构未经优化的该磁控管功率转换效率在14%左右【C.Leach, S.Prasad, Μ.Fuks, and E.Schamiloglu.Compact relativistic magnetron with Gaussian radiat1npattern [J].1EEE Trans.Plasma Sc1., vol.40, n0.11, pp.3116 - 3120, Nov.2012.】。
[0011]目前，国际上对轴向输出相对论磁控管的研究工作虽然在实现不同输出模式，提高功率转换效率，减小系统尺寸和重量，以及提高输出模式纯度等方面取得了较大进展，但是关于同时能使输出模式更纯净，整个系统更紧凑，且功率转换效率较高的轴向输出相对论磁控管的报道较为少见，因此，对于同时具有以上特点的相对论磁控管的研究具有重要的价值。
【发明内容】
[0012]本发明要解决的技术问题是针对目前轴向输出相对论磁控管需要更加纯净的单一输出模式的问题，和现有轴向输出相对论磁控管难以满足紧凑化、小型化等方面的需求的问题，提出了一种新型相对论磁控管，该磁控管通过磁控管阳极结构的改进、轴向输出过渡段的设计、矩形输出波导的设计以及外加磁场系统的设计，不仅可以直接轴向输出更加纯净的矩形TElO模式微波，而且可以使得整个系统更加紧凑化、小型化。
[0013]本发明解决其技术问题所采用的技术方案是:
[0014]一种具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管，由同轴输入结构、谐振腔结构、轴向输出过渡段、矩形输出波导和外加磁场系统组成。同轴输入结构轴向外接磁控管的谐振腔结构，磁控管的谐振腔结构轴向外接轴向输出过渡段，轴向输出过渡段轴向外接矩形输出波导，外加磁场系统安装在同轴输入结构、磁控管谐振腔结构和轴向输出过渡段的外围圆柱空间区域。
[0015]所述同轴输入结构由阴极连接杆和同轴外筒组成。阴极连接杆与同轴外筒的轴向中心线重合。阴极连接杆半径与磁控管阴极半径R。相等，同轴外筒内径与磁控管谐振腔半径Rv相等。
[0016]所述谐振腔结构由具有2(2N+1)个谐振腔的典型磁控管结构(其中N= 1，2，3，4，5均可)和磁控管中阳极块的改进结构组成。具有2(2N+1)个谐振腔的典型磁控管结构主要包括阴极和阳极。阴极固定在同轴输入结构中的阴极连接杆上，位于同轴外筒的轴向中心线上。2(2N+1)个沿同轴外筒内壁圆周角向周期分布的阳极块构成阳极。阳极块之间的腔构成谐振腔。磁控管工作在η模式上，即磁控管中相邻两个谐振腔的电场相位相差180度。磁控管中阳极块的改进结构是指将每个阳极块的光滑内表面改造为具有凹槽或突起结构的内表面。其中，凹槽与突起的结构沿圆周角向交替分布在阳极块内表面上，凹槽或突起的角向中心线均与所在阳极块的角向中心线重合，凹槽或突起的轴向长度均与阳极块的轴向长度Hm相同，八&和Λ Rp分别表示凹槽和突起结构的径向深度，和θρ分别表示凹槽和突起结构的角向宽度。凹槽与突起的径向深度和角向宽度根据优化效果确定。
[0017]所述轴向输出过渡段由磁控管的互作用区轴向过渡段、输出腔轴向过渡段和非输出腔轴向过渡段组成，整体长度为H。。磁控管的互作用区的端口横截圆面与矩形输出波导中心的内接圆横截面之间形成的线性渐变过渡段，构成互作用区轴向过渡段。选取磁控管中一组角向相对的两个谐振腔，命名为输出腔，并将其他谐振腔命名为非输出腔。输出腔的端口横截面与矩形输出波导的横截面之间形成的线性渐变过渡段，构成输出腔轴向过渡段。
[0018]非输出腔轴向过渡段米用两种方案。方案一:各个非输出腔的端口横截面以关于轴线方向的倾斜角α径向向内渐变到互作用区轴向过渡段，构成非输出腔轴向过渡段，其中倾斜角α根据优化效果确定。方案二:两个相邻的非输出腔的端口横截面与这两腔之间的阳极块端口横截面直接轴向外接一个角向宽度相等且轴向长度为Hf的扇形波导,构成非输出腔轴向过渡段，其中长度Hf根据优化效果确定。
[0019]所述矩形输出波导由一长为L宽为W的矩形波导组成。矩形波导的轴向中心线与磁控管的轴向中心线重合。矩形波导横截面的长度L和宽度W根据优化效果确定。
[0020]所述外加磁场系统由两个螺线管组成。在同轴输入结构，磁控管的谐振腔结构和轴向输出过渡段的外围圆柱空间区域，围绕磁控管的轴向方向加载两组螺线管，分别表示为螺线管I和螺线管II。两组螺线管分居磁控管谐振腔结构的轴向中心平面的两侧。两组螺线管同步触发，且在磁控管互作用区内产生的轴向磁场大小和方向一致。
[0021]采用本发明可以达到以下技术效果:
[0022](I) 一种具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管通过设计阳极块的改进结构使得磁控管输出的微波起振时间更短，功率转换效率更高。
[0023](2)设计轴向输出过渡段不仅使得工作在π模式上的磁控管直接轴向输出矩形TElO模式微波，而且使得轴向输出过渡段在径向和轴向上更加紧凑化和小型化，还使得互作用区中轴向漂移的电子迅速打在轴向输出过渡段上，减少了漂移电子对输出微波能量的吸收几率，提高了功率转换效率。
[0024](3)设计外加磁场系统使得互作用区中轴向磁场的分布更加均匀，电子束与微波的相互作用更加充分，且整个磁控管系统更加紧凑化和小型化。
【专利附图】
【附图说明】
[0025]图1为本发明一种具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管的整体纵截面图；
[0026]图2为同轴输入结构的横截面图；
[0027]图3为磁控管谐振腔结构的组成图:(a)磁控管谐振腔结构的立体图，(b)磁控管谐振腔结构的横截面图，(C)磁控管谐振腔结构的纵截面图；
[0028]图4为轴向输出过渡段设计方案一的组成图:
[0029](a)轴向输出过渡段的立体图，(b)轴向输出过渡段的真空部分的立体图，(C)轴向输出过渡段的纵截面图及其两端口的横截面图，(d)轴向输出过渡段轴向中心处的横截面图；
[0030]图5为轴向输出过渡段设计方案二的组成图:
[0031](a)轴向输出过渡段的立体图，(b)轴向输出过渡段的真空部分的立体图，(C)轴向输出过渡段的纵截面图及其两端口的横截面图，(d)轴向输出过渡段轴向中心处的横截面图；
[0032]图6为矩形输出波导的横截面图；
[0033]图7为外加磁场系统的组成图:
[0034](a)外加磁场系统的立体图，(b)外加磁场系统的纵截面图。
【具体实施方式】
[0035]下面结合附图对本发明的【具体实施方式】作出说明:
[0036]一种具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管，由同轴输入结构1、谐振腔结构
2、轴向输出过渡段3、矩形输出波导4和外加磁场系统5组成，如图1所示，同轴输入结构I轴向外接磁控管的谐振腔结构2，磁控管的谐振腔结构2轴向外接轴向输出过渡段3，轴向输出过渡段3轴向外接矩形输出波导4，外加磁场系统5安装在同轴输入结构1、磁控管谐振腔结构2和轴向输出过渡段3的外围圆柱空间区域。
[0037]所述同轴输入结构I如图2所示。其中，101为阴极连接杆，102为同轴外筒。阴极连接杆101与同轴外筒102的轴向中心线重合。阴极连接杆101半径与磁控管阴极半径Rc相等，同轴外筒102内径与磁控管谐振腔半径Rv相等。
[0038]所述谐振腔结构2的设计如图3所示。其中，102为同轴外筒，201为阴极，202为阳极，203为谐振腔，204为凹槽，205为突起。Re、Ra和Rv分别为阴极半径，阳极半径和谐振腔半径；Θ为谐振腔张角；Hm为阳极块的轴向长度；△艮和ARp分别表示凹槽和突起结构的径向深度，Θ ^和θ p分别表示凹槽和突起结构的角向宽度，它们的值根据优化效果确定。
[0039]所述谐振腔结构2由具有2 (2N+1)个谐振腔的典型磁控管结构(其中N = 1，2，3，4，5均可)和磁控管中阳极块的改进结构组成。具有2(2N+1)个谐振腔的典型磁控管结构主要包括阴极201和阳极202。阴极201固定在同轴输入结构I中的阴极连接杆101上，位于同轴外筒102的轴向中心线上。2(2N+1)个沿同轴外筒内壁圆周角向周期分布的阳极块构成阳极202。阳极块之间的腔构成谐振腔203。磁控管中阳极块的改进结构是指将每个阳极块的光滑内表面改造为具有凹槽204或突起205结构的内表面。其中，凹槽与突起的结构沿圆周角向交替分布在阳极块内表面上，凹槽或突起的角向中心线均与所在阳极块的角向中心线重合，凹槽或突起的轴向长度均与阳极块的轴向长度Hni相同。
[0040]通过以上设计，当2(2N+1)腔磁控管工作在π模式时，磁控管中相邻两个谐振腔的电场相位相差180度，使得角向相对的两个谐振腔的电场方向一致。通过在阳极块上设置凹槽和突起使得磁控管输出的微波起振时间更短，功率转换效率更高。
[0041]所述轴向输出过渡段3的设计如图4、图5所不。其中，图4为方案一，图5为方案二，301为磁控管互作用区端口的横截圆面，302为矩形输出波导中心的内接圆横截面，303为互作用区轴向过渡段，304为磁控管输出腔的端口横截面，305为矩形输出波导的横截面，306为输出腔轴向过渡段，307为磁控管非输出腔的端口横截面，308为非输出腔轴向过渡段，H。为轴向输出过渡段的轴向长度，α为方案一中非输出腔关于轴线方向径向向内渐变的倾斜角，Hf的为方案二中非输出腔轴向外接的扇形波导的轴向长度。
[0042]轴向输出过渡段3由磁控管的互作用区轴向过渡段303、输出腔轴向过渡段306和非输出腔轴向过渡段308组成，整体长度为H。。磁控管的互作用区的端口横截圆面301与矩形输出波导中心的内接圆横截面302之间形成的线性渐变过渡段，构成互作用区轴向过渡段303。选取磁控管中一组角向相对的两个谐振腔，命名为输出腔，并将其他谐振腔命名为非输出腔。输出腔的端口横截面304与矩形输出波导的横截面305之间形成的线性渐变过渡段，构成输出腔轴向过渡段306。
[0043]非输出腔轴向过渡段308米用两种方案。方案一:各个非输出腔的端口横截面307以关于轴线方向的倾斜角α径向向内渐变到互作用区轴向过渡段303，构成非输出腔轴向过渡段308，其中倾斜角α根据优化效果确定。方案二:两个相邻的非输出腔的端口横截面307与这两腔之间的阳极块端口横截面直接轴向外接一个角向宽度相等且轴向长度为Hf的扇形波导，构成非输出腔轴向过渡段308，其中长度Hf根据优化效果确定。
[0044]通过以上设计，轴向输出过渡段3不仅使得工作在π模式上的2(2Ν+1)腔磁控管直接轴向输出矩形TElO模式微波，而且使得轴向输出过渡段在径向和轴向上更加紧凑化和小型化，还使得互作用区中轴向漂移的电子迅速打在轴向输出过渡段上，减少了漂移电子对输出微波能量的吸收几率，提高了功率转换效率。
[0045]所述矩形输出波导4的设计如图6所示。其中，L和W分别为矩形波导横截面的长度和宽度。矩形波导的轴向中心线与磁控管的轴向中心线重合。对于工作在π模式上的固定频率的2(2Ν+1)腔磁控管，矩形输出波导横截面的长度L和宽度W不仅影响磁控管输出模式的传输与截止，而且影响磁控管的功率转换效率，因此它们的值需要根据优化效果来确定。
[0046]通过以上设计，对于工作在π模式上的固定频率的2(2Ν+1)腔磁控管，矩形输出波导4在保证磁控管输出纯净的矩形TElO模式的前提下，通过调整矩形波导的长度或宽度，能够使得磁控管的功率转换效率得到改善。
[0047]所述外加磁场系统5的设计如图7所示。其中，501为螺线管I，502为螺线管II。在同轴输入结构、磁控管的谐振腔结构和轴向输出过渡段的外围圆柱空间区域，围绕磁控管的轴向方向加载两组螺线管501和502，分别表示为螺线管I和螺线管II。两组螺线管分居磁控管谐振腔结构的轴向中心平面的两侧。两组螺线管同步触发，且在磁控管互作用区内产生的轴向磁场大小和方向一致。
[0048]通过以上设计，外加磁场系统5不仅使得互作用区中轴向磁场的分布更加均匀，电子束与微波的相互作用更加充分，而且使得整个磁控管系统更加紧凑化和小型化。
[0049]按照方案一的设计模拟实现了工作频率为2.50GHz的具有矩形TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管(相应尺寸设计为:? = 10.0mm, Ra = 21.0mm, Rv = 42.1mm, Δ Rr =Δ Rp = 1.0mm, θ=20。，θΓ=θρ = 5。，Hm = 72mm, Hc = 100.0mm, α = 68.8。，L =84.2mm, W = 24.0mm, N = I)。在工作电压为360kV，轴向磁场为0.4T的条件下，输出微波功率为409.2MW，功率转换效率为21.9%，微波起振时间为25ns。
[0050]按照方案二的设计模拟实现了工作频率为2.52GHz的具有矩形TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管(相应尺寸设计为:R。= 10.0mm, Ra = 21.0mm, Rv = 42.1mm, Δ Rr=Δ Rp = 1.0mm, θ=20。，θΓ=θρ = 5。，Hm = 72mm, Hc = 100.0mm, Hf = 75mm, L =84.2mm, W = 24.0mm, N = I)。在工作电压为360kV，轴向磁场为0.4T的条件下，输出微波功率为419.0MW，功率转换效率为24.0%，微波起振时间为25ns。
[0051 ] 以上所述仅是本发明的优选实施方式，本发明的保护范围并不仅局限于上述实施例，凡属于本发明思路下的技术方案均属于本发明的保护范围。
【权利要求】
1.一种具有TE1输出模式的紧凑型相对论磁控管，其特征在于:所述磁控管由同轴输入结构(I)、谐振腔结构(2)、轴向输出过渡段(3)、矩形输出波导(4)和外加磁场系统(5)组成，所述同轴输入结构⑴轴向外接所述谐振腔结构(2)，所述谐振腔结构(2)轴向外接所述轴向输出过渡段(3)，所述轴向输出过渡段(3)轴向外接所述矩形输出波导(4)，所述外加磁场系统(5)安装在所述同轴输入结构(I)、谐振腔结构(2)和轴向输出过渡段(3)的外围圆柱空间区域； 所述同轴输入结构(I)由阴极连接杆(101)和同轴外筒(102)组成，阴极连接杆(101)与同轴外筒(102)的轴向中心线重合，阴极连接杆(101)半径与磁控管阴极半径R。相等，同轴外筒(102)内径与磁控管谐振腔半径Rv相等； 所述谐振腔结构(2)由具有2(2N+1)个谐振腔的典型磁控管结构和磁控管中阳极块的改进结构组成，所述具有2(2N+1)个谐振腔的典型磁控管结构主要包括阴极(201)和阳极(202)，所述阴极(201)固定在同轴输入结构(I)中的阴极连接杆(101)上，位于同轴外筒(102)的轴向中心线上，所述阳极(202)由2(2N+1)个沿同轴外筒(102)内壁圆周角向周期分布的阳极块构成，阳极块之间的腔构成谐振腔(203);所述磁控管中阳极块的改进结构为将每个阳极块的光滑内表面设计成具有凹槽(204)或突起(205)结构的内表面，其中，凹槽(204)与突起(205)的结构沿圆周角向交替分布在阳极块内表面上，凹槽(204)或突起(205)的角向中心线均与所在阳极块的角向中心线重合，凹槽(204)或突起(205)的轴向长度均与阳极块的轴向长度Hm相同，ARr和ARp分别表示凹槽(204)和突起(205)结构的径向深度，Θ,和9 p分别表示凹槽(204)和突起(205)结构的角向宽度，凹槽(204)与突起(205)的径向深度和角向宽度根据优化效果确定； 所述轴向输出过渡段(3)由磁控管的互作用区轴向过渡段(303)、输出腔轴向过渡段(306)和非输出腔轴向过渡段(308)组成，整体长度为H。，所述磁控管的互作用区的端口横截圆面(301)与矩形输出波导中心的内接圆横截面(302)之间形成的线性渐变过渡段，构成互作用区轴向过渡段(303)，选取磁控管中一组角向相对的两个谐振腔，命名为输出腔，并将其他谐振腔命名为非输出腔，输出腔的端口横截面(304)与矩形输出波导的横截面(305)之间形成的线性渐变过渡段，构成输出腔轴向过渡段(306);各个非输出腔的端口横截面(307)以关于磁控管轴线方向的倾斜角α径向向内渐变到互作用区轴向过渡段(303)，构成非输出腔轴向过渡段(308)，其中倾斜角α根据优化效果确定； 所述矩形输出波导(4)由一长为L宽为W的矩形波导组成，所述矩形波导的轴向中心线与磁控管的轴向中心线重合，矩形波导横截面的长度L和宽度W根据优化效果确定；所述外加磁场系统(5)由两个螺线管组成，在同轴输入结构(I)、谐振腔结构(2)和轴向输出过渡段(3)的外围圆柱空间区域，围绕磁控管的轴向方向加载两组螺线管，分别表示为螺线管I (501)和螺线管II (502)，两组螺线管分居磁控管谐振腔结构(2)的轴向中心平面的两侧，两组螺线管同步触发，且在磁控管互作用区内产生的轴向磁场大小和方向一致。
2.一种如权利要求1所述具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管，其特征在于:所述轴向输出过渡段⑶中的非输出腔轴向过渡段(308)还可以通过两个相邻的非输出腔的端口横截面(307)与这两腔之间的阳极块端口横截面直接轴向外接一个角向宽度相等且轴向长度为Hf的扇形波导构成，其中长度Hf根据优化效果确定。
3.—种如权利要求1或2所述具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管，其特征在于:N = 1、2、3、4 或 5。
4.一种如权利要求1所述具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管，其特征在于:R。=10.0mm，Ra = 21.0mm，Rv = 42.1mm，Δ Rr = Δ Rp = 1.0mm，θ=20。，Qr=Qp = 5。，Hm=72mm，Hc = 100.0mm，a = 68.8° , L = 84.2mm，W = 24.0mm，N = I。
5.—种如权利要求2所述具有TElO输出模式的紧凑型相对论磁控管，其特征在于:R。=10.0mm，Ra = 21.0mm，Rv = 42.1mm，Δ Rr = Δ Rp = 1.0mm，θ=20。，Qr=Qp = 5。，Hm=72mm，Hc = 100.0mm，Hf = 75mm，L = 84.2mm，W = 24.0mm，N = I。
【文档编号】H01J23/02GK104183445SQ201410452109
【公开日】2014年12月3日 申请日期:2014年9月5日 优先权日:2014年9月5日
【发明者】史迪夫, 钱宝良, 王弘刚, 李伟, 杜广星 申请人:中国人民解放军国防科学技术大学