具有衍射光栅结构的人工眼内透镜以及用于制造人工眼内透镜的方法与流程

本发明涉及一种具有光学部分的人工眼内透镜，在该人工眼内透镜的主光轴方向上观察，该光学部分具有第一光学面以及相反的第二光学面，其中该光学部分具有衍射光栅结构，该衍射光栅结构有助于该光学部分的光学成像特性。此外，本发明还涉及一种用于借助于激光来制造这种人工眼内透镜的方法。

背景技术：

多焦点人工眼内透镜是从现有技术中以各种各样的方式已知的。另外尤其已知替代眼中的天然透镜并在此背景下进行植入的人工晶状体。

从us2010/0082017a1已知一种人工晶状体，其中在接触部分中以及在光学部分中都形成有狭缝，以便改变透镜的机械特征以及结构特征。这种长形的狭缝尤其用激光形成在人工晶状体之内。

此外，从us2004/0032566a1中已知一种用于借助于激光来标记人工晶状体的方法。通过激光对透镜的光学部分进行微打孔。

此外，从us2014/0135920a1已知一种用于制造人工晶状体的方法，其中用超短脉冲激光器的激光束来改变已经用于制成人工眼内透镜的聚合物材料的亲水行为。通过改变聚合物材料的亲水行为来降低这种聚合物材料的光学折射率。

另外已知的制造可能性例如是超精密加工。其中用单晶金刚石工具来工作，其方式为：使这个工具以机械方式直接作用于应当用于生产眼内透镜的塑料。这种技术以与经典切削方法（如车削或铣削）相对应地用几何形状固定的单晶金刚石工具来工作。然而，对于这种制造方法而言需要非常稳定的机器和保持不变的环境条件。典型地，在此，制造环境是经空气调节和减振的。因此，制造是非常高耗费的。

借助于超精密加工，除了对塑料光学器件的上述直接加工之外，还提供成型工具，然后能够用这些成型工具在浇注过程中使眼内透镜成型，这也是更加成本有效的。

然而在此，在光学部分的表面上制造非常复杂的特征是受限制的并且无法在该光学部分的内部制造光学上有效的结构。相比之下，用激光产生的结构具有优势。

在已知的人工眼内透镜中，尤其在人工晶状体中，出现不期望的衍射级（beugungsordnungen），这些衍射级限制其光学功能。这些不期望的衍射级也与已知的制造方法无关地或强或弱地出现。而晕轮或眩光在此可以被看作干扰性的影响。通过光的折射和反射例如在灯、聚光灯以及其他光源周围产生晕影的光效应被称为晕轮。这种光效应也作为光环出现。而在黄昏或夜晚，这是还可能导致错觉的特别不期望的效果。而在黄昏和夜晚，在明暗过渡相对清晰的情况下出现晕轮，由此使得除了眩目之外眼内透镜配佩戴者的视觉通常还容易疲劳。眩目效应被称为眩光。这种眩目效应尤其在明亮光线直接射入时出现，例如在傍晚或黑暗环境下，当明亮光源在观察者的方向上照射时。直接入射或反射的阳光也产生这种眩目效应。

技术实现要素：

本发明的目的是，提供一种人工眼内透镜和一种用于制造人工眼内透镜的方法，在该人工眼内透镜中或借助这种方法至少减少了诸如晕轮和眩光等干扰性光效应的出现。

本发明的一个方面涉及人工眼内透镜，该人工眼内透镜具有光学部分，该眼内透镜的成像特性借助于该光学部分来表征。这个光学部分具有第一光学侧面和在这个眼内透镜的主光轴的方向上观察相反的第二光学侧面。该人工眼内透镜另外具有接触部。通过该接触部可以将该人工眼内透镜在眼睛中保持就位。附加于或替代于该接触部，该人工眼内透镜具有至少局部包围该光学部分并且与该接触部不同的边框。然后这个边框既不是该光学部分的组成部分也不是尤其接触部（当存在此类接触部时）的托架的组成部分。

该人工眼内透镜具有衍射光栅结构，该衍射光栅结构有助于该光学部分的光学成像特性。该衍射光栅结构形成在该人工眼内透镜的光学部分中。该衍射光栅结构是振幅光栅，此外该振幅光栅作为激光结构形成在该人工眼内透镜的尤其一体式形成的光学部分中。振幅光栅是吸收光栅。振幅光栅形成为使其调制入射光波的振幅。振幅光栅是部分地吸收入射光线的光栅。

振幅光栅可以形成为透射光栅或反射光栅。通过将这种特定的光栅设计为激光结构，一方面能够极其精确地制造这种光栅，另一方面可以以局部地非常明确限定的方式在该光学部分的不同位置处产生这种光栅。通过这种振幅光栅的特定设计，可以抑制人工眼内透镜的不期望的衍射级。由此，尤其可以改进光学系统的对比度。尤其通过将衍射光栅结构作为振幅光栅的这种设计，还可以以特别有利的方式至少明显地减少晕轮和眩光。由此可以明显地减少不期望的眩目和反射效应（它们例如由于这些特定的光学干扰效应而出现）。

在有利的实施方案中，振幅光栅形成为光学部分中的微打孔部。当这种特定的光栅作为激光结构产生时，这是特别有利的实施方案。如果通过微打孔部来设计振幅光栅，那么这可以实现该振幅光栅的单独的结构区域的最精确的设计。由此以特别有利的方式实现振幅光栅的光学作用。另一方面，通过这种设计来实现振幅光栅的轮廓区域的轮廓非常清晰的设计，使得即使在振幅光栅的边缘区域处也不再不期望地影响该光学部分的不再从属于该振幅光栅的区域并且因此其光学成像特性不会不期望地失真。而通过设计为微打孔部，还能够在振幅光栅的结构区域中制造非常精密计量的差异，使得在此还可以提供该振幅光栅自身的非常独立的光学成像特性。

通过将振幅光栅设计为微打孔部，还可以以特别有利的方式提供该振幅光栅内置于光学部分中的设计。在就此而言有利的实施方案中，该振幅光栅由此完全位于该光学部分的内部并且因此不作为表面结构出现。通过这种设计，振幅光栅从自身来看也完全被光学部分的材料包围并且通过激光束的作用才通过对该光学部分的材料打孔而构成。振幅光栅的这种内置的并且因此嵌入的设计可以在特定程度上实现上述优点并且此外也还创造了以下情况，即保护该振幅光栅免受不期望的机械作用。而在制造人工眼内透镜时并且在然后进行的在植入人工眼内透镜之前进行进一步储存时，因此可以不对该振幅光栅产生直接的机械作用并且因此也不对该振幅光栅造成损坏。

在另一个有利的实施方案中，振幅光栅具有第一光栅区域，该第一光栅区域以微打孔部的打孔区第一打孔密度和/或以微打孔部的打孔区第一设定尺寸形成。振幅光栅尤其具有第二光栅区域，该第二光栅区域以与微打孔部的打孔区第一打孔密度不同的打孔区第二打孔密度和/或以与微打孔部的打孔区第一设定尺寸不同的、微打孔部的打孔区第二设定尺寸形成。由此能够提供高度精确的并且因此高光学功能性的振幅光栅区域，这些振幅光栅区域也可以相对较小地和/或形状特异地、单独地形成。因此，振幅光栅也可以形成为具有不同的衰减度或灰度值并且由此具有对入射光线的完全独立的吸收值。由此可以进一步减小以上所提及的不期望的光学衍射效应和反射效应。

尤其还可能的是，该振幅光栅的不透光的光栅区域的位置和数量取决于以下参数来形成，即微打孔部的打孔区打孔密度和/或微打孔部的打孔区设定尺寸。打孔区的设定尺寸可以是内部尺寸和/或深度。由此，根据这种打孔区的造型可以实现振幅光栅的独立的设计。

在有利的实施方案中可以提出的是，微打孔部的至少一个打孔区填充有着色剂。通过这种额外的材料添加，振幅光栅可以再次得以改善并且以不同的且更精细分级的衰减度或灰度值来实现。此外提高了光栅结构的可变性和灵活性。尤其，光栅结构在微米范围内的特别高的精确性也是非常显著的。通过特定的吸收性着色剂，在此可以完全独立地影响振幅光栅的光学功能。由此单独的打孔区可以至少局部地填充有这种着色剂和/或吸收能力不同的不同着色剂。在此能够以非常可变和及其灵活的方式独立地设计振幅光栅的主要功能，即在不同范围内的独立的吸收行为。这尤其还可以通过将振幅光栅设计为激光结构来实现，因此在此也可以非常准确并且因此位置精确且形状精确地设计不同的打孔区密度和不同的打孔区大小。然后在适当时还可以实现独立地填充一种或多种具有独立吸收行为的着色剂，使得可以形成振幅光栅的特别不同且精细计量的吸收行为。

在有利的实施方案中，着色剂在至少一个打孔区中聚合。由此改善着色剂的长期稳定性。例如可以通过uv（紫外）光或通过利用激光的多光子聚合来进行聚合。

该振幅光栅的不透光的光栅区域的位置和/或数量尤其取决于该着色剂的类型和/或取决于该着色剂的量和/或取决于至少局部地填充有着色剂的打孔区的数量和/或取决于至少局部地填充有着色剂的打孔区的位置而形成。由此显著地提高了可产生的振幅光栅的上文已经说明的高可变性和独立化程度。这尤其可以通过将振幅光栅设计为激光结构来实现，因为借助激光器才实现了在这种振幅光栅的基本生产以及在其位置准确性和高光学功能性方面的以上已广泛说明的优点。

在有利的实施方案中，该振幅光栅具有至少局部地环绕该光学部分的主光轴的光栅环作为光栅区域。由于振幅光栅的这种结构，可以提供特定吸收性作用的环形区，然后这些环形区还具有优选在几何形状上看围绕主光轴对称的设计以及在方位角的方向上在光学特性方面统一的效果。

尤其该振幅光栅完全内置地形成在光学部分中。这意味着，该振幅光栅完全被该光学部分的材料包围并且因此在该光学部分的光学面处形成为并非外置的并且因此并非暴露的。由此可实现的优点已经在上文中提及。

借助以上所述的实施方案，能够形成个性化的孔径光阑，借助该孔径光阑来增大眼睛的景深。

在有利的实施方案中，在该光学部分的至少一个面上形成与振幅光栅分离的光栅结构。通过两个分离的光栅结构可以改善光学成像特性并且再次更好地抑制尤其干扰性的光学效应。然后在此尤其还可以更好地抑制不同的光学干扰效应。

另外的分离的光栅结构尤其是相位光栅。相位光栅是影响入射光波的相位的衍射光栅。与作为吸收性光栅的振幅光栅不同，相位光栅是使入射光源的波前变形的波变形光栅（wellenumformgitter）。相位光栅也可以形成为透射光栅或反射光栅。而与振幅光栅组合地，可以改善光学成像特性并且以改善的方式减少开篇提及的干扰性衍射效应或反射效应（尤其还针对所提及的晕轮和眩光），它们可以基本上通过振幅光栅至少明显地减少，减少不同的干扰性的衍射效应和反射效应。

在另一个非常有利的实施方案中提出的是，该相位光栅针对至少两个波长被消色。由此衍射效应针对特定的衍射级被最大化。为此，将尽可能大的强度集中到特定的所期望的衍射级中，而相反在其余的衍射级中、例如也在为零的衍射级中被最小化。现在通过有利的实施方案可以实现的是，在这个相位光栅的特定的光栅区域中形成特定的折射率改变，以便形成针对至少两个波长的消色。这种折射率改变借助激光器、尤其超短脉冲激光器而产生。通过消色使干扰波的相位差与波长无关。在所提及的有利实施方案中，这针对至少两个不同的波长实现。

以上所述的相位光栅例如可以是闪耀光栅。

可以提出的是，该光学部分的至少一个光学面（如以上已经提及的光学面）是球面或非球面的。在这些光学面之一上可以形成环面设计并且尤其环面状的表面特征。在该光学部分的一个这样的光学面上也可以形成其他光学表面特征。在此例如可以形成环形区，这些环形区可以是另外的衍射元件的组成部分。然而于是这些环形区形成在该光学面上，并且由此为外置的且由此暴露的光学结构元件。

尤其借助激光设备的超短脉冲激光来加工人工眼内透镜的光学部分，从而产生振幅光栅以及在适当时至少一个另外的光栅。尤其将该激光设备的参数调节成使得在激光束的焦点中在刚刚高于阈值的情况下在人工眼内透镜的光学部分的透明塑料中出现激光解离。如果调节激光束的强度的升高，那么在塑料中产生更大的破坏体积。在大多数情况下作为塑料中的气泡形成作用而出现的激光解离可能在能量足够的情况下（例如在微焦耳范围内）以单次发射来进行或者以在纳焦耳范围内的低能量密度通过千赫兹至兆赫兹范围内的重复速率来进行。

在有利的实施方案中可以提出的是，该人工眼内透镜具有形成为全息光栅的另一个光栅结构。可以提出的是，在有利的实施方案中，该光栅结构具有第一全息光栅和第二全息光栅。尤其可以由这两个全息光栅产生莫尔结构（moiré-struktur）。优选地，在主光轴的方向上所测量的在这两个全息光栅之间的间距形成为小于在主光轴的方向上所测量的在第一光学面与第二光学面之间的间距。该人工眼内透镜的光学部分中的至少一个全息光栅尤其形成为完全内置于该光学部分的这些光学面之间。

可以提出的是，在该光学部分的第一光学面和第二光学面上施加有至少一个涂层并且在该涂层中形成有至少一个全息光栅。该光学部分可以具有至少一个叠层区域，并且至少一个全息光栅形成在该叠层区域中。

这种全息光栅尤其还作为激光结构形成在该光学部分中。

通过光栅结构的这种特定的设计（尤其具有至少两个不同的、分离的全息光栅，这些全息光栅尤其以特定方式重叠）可以产生眼内透镜的单独的折射率。为了能够在光的相干长度内产生有光学活性的光栅结构（优选莫尔结构），尤其在眼内透镜的光学部分的对应相邻的层内借助激光来产生呈全息光栅形式的至少两个此类衍射结构作为激光结构。在此可能产生塑料中的折射率的正向变化和负向变化。

该人工眼内透镜尤其是多焦点的（尤其至少三焦点的）人工眼内透镜。该人工眼内透镜尤其是人工晶状体。尤其，该人工眼内透镜的光学部分是一体式形成的。该光学部分优选地具有大于2mm、尤其大于或等于3mm的直径。该光学部分中的振幅光栅以距主光轴大于或等于1mm的间距形成。

此外，本发明还涉及一种用于制造根据前述方面的多焦点人工眼内透镜的方法，其中用激光设备来产生光学有效的结构，产生了脉冲激光束并将其作用于人工眼内透镜的材料上，该脉冲激光束具有：介于100fs与20ps之间的脉冲长度，介于320nm与1,100nm之间的波长，介于1khz与10mhz之间的脉冲重复速率，小于5μm、尤其小于2μm的焦点直径，以及大于10⁶w/cm²的功率密度。脉冲长度优选为300fs并且波长优选为1060nm或532nm或355nm。通过破坏性的加工优选可以设置256nm的波长，并且对于尤其消融性的加工优选可以设置213nm的波长。

自权利要求书、附图和附图说明中得出本发明的其他特征。在不偏离本发明的框架的情况下，以上在说明书中提及的特征和特征组合以及下文在附图说明中提及的和/或在附图中单独示出的特征和特征组合，不仅可以按相应给出的组合使用，而且还可以按其他的组合使用。因此，本发明的以下实施方案也可以被视为已包括且已公开的，所述实施方案在附图中未明确示出和解释，但是通过单独的特征组合从所描述的实施方案中显现并且可以产生。以下实施方案和特征组合也可以被视为已公开的，所述实施方案和特征组合因此不具有原始公开的独立权利要求的所有特征。此外，如下实施例和特征组合尤其由于以上陈述的实施方案而被认为是公开的，所述实施例和特征组合超出或偏离参照权利要求展示的特征组合。

在文献中给出的具体参数值以及用于限定眼内透镜的实施例的参数或参数值的比率的信息也在偏差范围内，例如由于测量误差、系统误差、din公差等可以被视为包括在本发明的范围内，由此使得涉及基本上相对应的值和信息的说明是可以在其中进行理解。

附图说明

下面借助示意性附图详细说明本发明的实施例。在附图中：

图1a示出根据本发明的人工眼内透镜的第一实施例的示意性且简化的透视图；

图1b示出根据本发明的人工眼内透镜的另一实施例的示意性且简化的透视图；

图2示出具有特定的第一振幅光栅的人工眼内透镜的光学部分的实施例的俯视图；

图3示出具有特定的第二振幅光栅的人工眼内透镜的光学部分的实施例的俯视图；

图4示出在光学部分中具有相位光栅的人工眼内透镜的实施例的示意性截面图；并且

图5示出用于制造人工眼内透镜的激光设备的简化图示。

具体实施方式

在附图中，用相同的附图标记表示相同的或功能相同的元件。

在图1a中以透视图示出了人工眼内透镜1的第一实施例，该人工眼内透镜在此是人工晶状体。以下被称为眼内透镜1的人工眼内透镜1具有光学部分2和与之连接的接触部3。眼内透镜1是多焦点的，尤其是三焦点的。眼内透镜1能够折叠并且能够通过小切口放入眼睛中。基本上用于眼内透镜1的光学成像特性的光学部分2包括主光轴a。此外，光学部分2在该主光轴a的方向上观察具有第一光学平面或光学侧面4，该光学平面或光学侧面可以是正面，并且相反地具有第二光学平面或光学侧面5，该光学平面或光学侧面可以是背面。正面在眼内透镜1在眼睛中的经植入状态下面向角膜，与之相反地，背面背向角膜。

图1b中以透视图示出了被设计为人工晶状体的人工眼内透镜1的另一实施例。该人工眼内透镜与图1a中的实施方案的不同之处在于不同的接触部3。眼内透镜1借助于接触部3保持在眼睛中。

在这些实施方案中，光学面4和5是不平坦地、尤其凸形地弯曲的。在该凸形基本形状的至少一个光学面4、5上形成衍射特征。

原则上也可以设置以其他方式成形和构型的接触部3。

在图2中以简化图用朝向光学面4的视角示出了光学部分2。除此之外或替代于此，眼内透镜1还可以以朝向光学面5的视角对应地形成。在该实施例中，优选地在光学部分2的内部（该光学部分优选盘状地形成）形成了衍射光栅或衍射光栅结构，该衍射光栅结构是振幅光栅6。振幅光栅6形成为激光结构。振幅光栅6优选完全布置在光学部分2的内部并且由激光产生。振幅光栅6因此完全包围光学部分2的其余材料并且因此完全被该材料包裹。

光学部分2是一体式的并且因此由唯一的部分形成。

尤其振幅光栅6还可以形成为光学部分2中的微打孔部7。

振幅光栅6具有第一光栅区域8，该第一光栅区域以微打孔部7的打孔区第一打孔密度和/或以微打孔部7的打孔区第一设定尺寸形成。振幅光栅6优选具有与该第一光栅区域分离的第二光栅区域9，该第二光栅区域以与微打孔部7的打孔区第一打孔密度不同的、微打孔区7的打孔区第二打孔密度和/或以与微打孔部7的打孔区第一设定尺寸不同的、微打孔部7的打孔区第二设定尺寸形成。尤其提出的是：振幅光栅6还可以再具有至少一个第三光栅区域10，该第三光栅区域以与微打孔部7的打孔区第一打孔密度和打孔区第二打孔密度和/或与微打孔部7的打孔区第一设定尺寸和打孔区第二设定尺寸不同的、微打孔部7的打孔区第三打孔密度和/或打孔区第三设定尺寸形成。

可以提出的是，至少一个光栅区域8、9、10在相对于主光轴a的径向方向（该径向方向垂直于图平面）上重复。还可以提出至少两个光栅区域8、9、10在相对于主光轴a的径向方向上交替布置。

在根据图2的所示实施方案中，微打孔部7的这些单独的打孔区形成为环形区，这些环形区是尤其完全环绕主光轴a形成的。也可以提出如下设计，其中至少一个光栅区域8、9、10是仅部分地环绕主光轴a形成的。

如可看到的，光栅区域8、9、10的径向厚度也形成为不同的。

尤其可以提出的是，在至少一个光栅区域8、9、10的至少一个打孔区中、优选在多个打孔区中包含至少一种着色剂。因此可以不同地设定振幅光栅6的吸收行为。

可以提出的是，该至少一种吸收性着色剂在至少一个打孔区中聚合。

在有利的实施方案中提出的是，在光学面4上和/或在光学面5上并且由此外置地额外形成有另外的光栅结构作为与振幅光栅6分离的光栅结构。该另外的光栅结构形成为分离的光栅结构并且尤其形成为相位光栅11。为了清楚起见，在图2中没有确切地在结构上示出这个相位光栅11，而是仅以附图标记指示。

至于相位光栅11的可能的实施方式，参考图4中的非常简化且示意性的图示。图中示出了光学部分2的局部并且示出了穿过光学部分2的非常简化的截面图，其中主光轴a处于这个截平面中。

作为实例，在此示出了相位光栅11作为闪耀光栅。尤其光学面4和光学面5分别是不平坦地形成的，尤其弯曲地形成的，其中在此可以形成球面或非球面的曲率。在图4中的大幅度放大的横截面视图中，光学面4不是弯曲地、而是简化地以平面的状态展示。

在图4中示出如下实例，其中相位光栅11形成在光学面4上。这个相位光栅11还形成为激光结构并且是以下文还将解释的激光设备产生的。相位光栅11具有多个光栅区域12、13、14和15。光栅区域12至15在数量以及在其独立的形状设计方面可以被理解为仅作为实例并且被理解为示意性的且非结论性的。光栅区域12至15相对彼此形成为阶梯状的区。优选提出的是，相位光栅11针对至少两个波长被消色。

尤其提出的是，光栅区域12具有第一子区域12a和第二子区域12b。这两个子区域12a和12b具有不同的折射率。这是通过以激光束作用于光学部分2的材料而产生的。原则上，相位光栅11以有利的方式由与光学部分2相同的材料形成。在以激光束作用的情况下，更靠外的子区域12b尤其受到影响，使得折射率发生改变，其中在此通过这个激光束产生材料构型的改变并且由此实现折射率改变。相反，子区域12a尤其具有与光学部分2的材料相对应的未改变的折射率。如在图4中的同样非限制性地理解的实施方式中可看到的，外部的并且在其折射率方面由于激光束的影响而改变的子区域12b在该横截面图中形成为三角形。从区尖端12c起观察，该子区域朝相邻的第二光栅区域13扩宽并且该子区域然后尤其在相邻的光栅区域13处的优选形成的汇合部处具有其最大扩宽部。

尤其还在至少一个另外的光栅区域13至15中形成对应的设计，如同样在图4中所指示的。

在图3中示出人工眼内透镜1的另一实施例的光学部分2的同样简化的图示。与根据图2的图示不同，在此提出的是：除了双折射结构2a之外的附加的振幅光栅6的设计不是形成有环绕的环作为光栅区域8、9、10，而是该设计由多个单独的局部区域产生，这些局部区域形成为在环绕主光轴a的环绕方向上彼此间隔开并且由此彼此等距。在此，这些单独的局部区域还分别由多个打孔区构成，这些打孔区同样尤其可以至少局部地填充有一种或多种着色剂。如在此可看到的，光栅区域8具有多个局部区域，这些局部区域是以与例如更靠内的光栅区域10的局部区域不同的独立设计来构型的。尤其还可以提出的是，与图2中的设计相对应地实现光栅区域（在此为光栅区域9）。同样可以如下地形成另一替代方案：例如与图2中相对应地形成光栅区域8，而仅根据图3中的图示形成光栅区域10。同样可以提出的是，与图2中的设计对应地实现光栅区域10，而仅与图3中的设计对应地实现光栅区域8。同样可以提出的是，在单独的局部区域中对应中断地设计光栅区域9，如在图3中的实施方案中针对光栅区域8和10所设置的。

除了振幅光栅6之外并且除了或替代于可能存在的相位光栅11，在光学部分2处或在该光学部分中还可以形成再另外的、光学有效的光栅结构16（图2和图3）。这个另外的分离的光栅结构16具有至少一个全息光栅。这个另外的光栅结构16优选形成为激光结构并且尤其用激光设备（如以下针对图5来解说的）来产生。

优选地，这个光学结构16具有两个分离的全息光栅，即第一全息光栅和第二全息光栅。优选地，在主光轴a的方向上所测量的在这两个全息光栅之间的间距小于在主光轴a的方向上所测量的在第一光学面4与第二光学面5之间的间距。在有利的实施方案中，该至少两个全息光栅是重叠地并且尤其重叠成使得形成莫尔结构。这个光学结构16尤其形成为围绕光学部分2的主光轴a的中央圆形区。

在图5中示出了激光设备17的示意图，该激光设备形成为用于制造多焦点人工眼内透镜1。通过这种激光设备17尤其可以实现产生振幅光栅6和/或相位光栅11和/或至少一个另外的光栅结构16。激光设备17具有至少一个激光器18，该激光器为超短脉冲激光器。这个激光设备17具有尤其三维可调的扫描器19，借助于该扫描器可以调节激光器18的脉冲激光束。另外，激光设备17具有聚焦光学器件20，该聚焦光学器件在扫描仪19的射束路径中布置在下层。激光设备17此外具有接收座21，人工眼内透镜1被施加到该接收座上以便随后能够用由聚焦光学器件20聚焦的激光束22实现所希望的结构化。具有其激光脉冲的脉冲激光束22尤其以介于100fs与20ps之间的脉冲长度、尤其介于200nm与1,100nm之间的波长、尤其介于1khz与10mhz之间的脉冲重复速率、尤其小于5μm的焦点直径、以及尤其大于10⁸w/cm²的功率密度来产生。在此尤其可以实现多光子吸收。聚焦光学器件20可以具有大于0.1、优选大于0.3且尤其大于0.5的数值孔径。通过激光设备17还可以产生小于5µm、尤其小于2µm的焦点直径。在此大于10¹⁰w/cm²的经聚焦激光束的能量密度是有意义的，以便实现人工眼内透镜的聚合物材料的光学断裂（光致离解）（例如当没有聚合物材料的线性吸收来支持这种效果时）。为了在人工眼内透镜1的聚合物材料中仅实现非线性的交互作用，还设置小于1010w/cm²的能量密度，该能量密度不导致光致离解，但是可以改变光学和/或机械的材料特性或还有与之相伴的吸湿的材料特性。为了确保人工眼内透镜的高加工效率，激光束22的超短激光脉冲的重复速率在1khz至10mhz范围内是有利的。在此使用亚µj范围内的脉冲能量。尤其在大于1mhz的重复速率下，由于累积的交互作用效果还设置小于1µj的脉冲能量。