激光光源、波长转换光源、合光光源和投影显示装置的制作方法

技术领域

本发明涉及光源领域，尤其涉及一种激光光源及使用该激光光源的波长转换光源、合光光源和投影显示装置。

背景技术：

随着半导体技术的发展，固态照明光源的优势越来越明显。激光光源作为一种高亮度、高准直的新型光源，正被逐步应用到投影、照明等领域。激光光源的光学扩展量小，可以得到高亮度的光输出，同时也使对其匀光会更加困难。

图1是现有技术中利用方棒进行匀光的一种激光光源，其中，11a-11c为激光二极管，12a-12c为准直透镜，13为会聚透镜，14为矩形方棒。其中准直透镜12a-12c为球面或非球面透镜阵列，每个透镜对应一个激光二极管。从激光二极管11a-11c发出的激光，先经准直透镜12a-12c准直为平行光束，然后经会聚透镜13会聚成一个小光斑，该光斑尺寸与矩形方棒14的入光口尺寸匹配。矩形方棒14是中空或实心的导光棒，用来对输入光束进行匀光。然而，经过实验发现这样的匀光效果并不好，从方棒14出口的出射光依然呈现分离的激光点而不能混为一个均匀的面分布。延长方棒14的长度来增加激光在方棒中的反射次数也不能显著的改善。

技术实现要素：

本发明提出了一种激光光源，能够实现均匀的面分布。

本发明提出一种激光光源，包括激光光源阵列，用于产生准直的一次激光光束阵列；包括位于激光光源阵列后端依次排列的聚焦光学元件和准直光学元件，一次激光光束阵列依次经过聚焦光学元件和准直光学元件后形成准直的二次激光光束阵列，二次激光光束阵列中的二次激光光束的间距小于一次激光光束阵列中的一次激光光束的间距；还包括位于准直光学元件后端的积分棒，用于接收二次激光光束阵列并使其均匀化。

优选的，聚焦光学元件为凸透镜，准直光学元件为凸透镜或凹透镜，聚焦光学元件和准直光学元件的焦点重合。

优选的，积分棒的光入口紧贴准直光学元件。

优选的，激光光源还包括位于准直光学元件与积分棒之间的角分布控制元件，用于将入射的二次激光光束会聚或发散以形成预定角分布。

优选的，积分棒的光入口紧贴角分布控制元件。

优选的，角分布控制元件距离准直光学元件适当的距离，使得二次激光光束阵列入射到角分布控制元件上时相邻的二次激光光束形成的光斑存在交叠。

优选的，角分布控制元件是复眼透镜，该复眼透镜包括微透镜阵列，每个微透镜能将入射的二次激光光束会聚或发散以形成预定角分布。

优选的，复眼透镜的每个微透镜为正方形、长方形或正六边形。

优选的，激光光源阵列由激光元件阵列和准直透镜阵列组成，其中每个准直透镜对应于一个激光元件，用于对该激光元件发出的激光进行准直。

优选的，激光元件的发光位置沿激光传播的方向偏离与其对应的准直透镜的焦点。

本发明还提出一种波长转换光源，包括上述的激光光源，还包括波长转换装置，用于接收激光光源发出的光并发射受激光。

本发明还提出一种合光光源，包括上述的激光光源；还包括波长转换光源，该波长转换光源包括激发光源和波长转换装置，波长转换装置吸收激发光源发出的激发光并发射受激光；还包括合光装置，激光光源发射的光和波长转换光源发射的受激光从不同方向入射于合光装置并经合光装置合为一束出射。

本发明还提出一种投影显示装置，包括上述的激光光源。

在本发明中经过聚焦光学元件和准直光学元件的作用后一次激光光束阵列的截面被压缩而形成二次激光光束阵列，二次激光光束的发散角大于一次激光光束的发散角；这样二次激光光束经过其后端的积分棒后可以实现均匀的面分布。

附图说明

图1为现有技术中的激光光源；

图2为现有技术中矩形方棒工作原理的示意图；

图3为实施例一的激光光源的结构示意图；

图4为激光光源的结构的另一个例子；

图5为实施例二的激光光源的结构示意图；

图6为复眼透镜的工作原理的示意图；

图7为复眼透镜的微透镜阵列的一个举例。

具体实施方式

针对图1所示的激光光源不能产生均匀面分布的问题，发明人做了针对性的研究。发明人发现，一般的光束之所以在方棒14中能够实现均匀化，其关键在于该光束的角分布是连续的，这样经过方棒内多次反射后其面分布才可能是连续的，而且能够实现反射次数越多面分布的均匀性越好。

然而经过会聚透镜13会聚的激光光束不同于一般的光束，它是由多个激光光束组合而成的，每个激光光束来自于一个激光二极管和对应的准直透镜，所以总的光束的角分布并不是连续的，而是分立的。这些分立的激光束在方棒14中的传播过程如图2所示。激光束L1以入射角α入射，以出射角α出射，激光束L2以入射角β入射，以出射角β出射，两者由于各自的角度都很小，在方棒中反射多次仍然保持为一根很细的光线，因此在方棒的出口处无法形成混合的效果，即均匀的光分布。

为了解决这个问题，下面结合具体实施例来进一步说明本发明。

实施例一

图3为本发明的激光光源实施例一的结构示意图。该激光光源300包括激光光源阵列，该激光光源阵列用于产生准直的一次激光光束阵列381。其中激光光源阵列由激光元件阵列和准直透镜阵列组成，激光元件阵列包括激光元件41a、41b和41c，准直透镜阵列包括42a、42b和42c，其中每个准直透镜对应于一个激光元件，激光元件的发光位置位于对应的准直透镜的焦点上，其发出的光经过准直透镜后得以准直。

在本实施例中，激光元件为激光二极管，实际上激光元件当然可能是其它发射激光的元件，本发明不做限制。另外，若激光元件自身发射的激光束的准直度较好，则准直透镜也是可能省略的。

激光光源300还包括位于激光光源阵列后端依次排列的聚焦光学元件43和准直光学元件44，一次激光光束阵列381依次经过聚焦光学元件和准直光学元件后形成准直的二次激光光束阵列382。

在本实施例中，聚焦光学元件为凸透镜43，准直光学元件为凹透镜44，凸透镜43和凹透镜44的焦点重合，其中凹透镜44的焦点为虚焦点，该虚焦点在凹透镜44的光路后端。这样，一次激光光束阵列381首先被凸透镜43所聚焦而面向其焦点会聚，在入射到凹透镜44上时其光束截面积会小于在入射到凸透镜43上时的光束截面积，此时由于该激光光束也是面向凹透镜的焦点会聚的，因此经过凹透镜44后会再次呈平行光出射，即形成准直的二次激光光束阵列382，但激光光束的截面面积被压缩了，即二次激光光束阵列382中的二次激光光束的间距小于一次激光光束阵列中的一次激光光束的间距。

根据光学扩展量守恒原理，光束的截面面积被压缩，其发散角必然增大，即：

S₁·sin²θ₁＝S₂·sin²θ₂ (1)

其中S₁、θ₁分别是一次激光光束阵列的横截面积和发散半角，S₂、θ₂分别是二次激光光束阵列的横截面积和发散半角，其中S₂<S₁，则θ₂一定大于θ₁。值得注意的，公式(1)中的发散半角并不是各激光光束之间的夹角，而是每个激光光束自己的发散半角。

在实际应用中，通过控制凸透镜43和凹透镜44的位置和曲率，可以控制二次激光光束阵列382对一次激光光束阵列381截面积的压缩比例(近似来说，凸透镜43和凹透镜44的焦距之比就是光束的压缩比)，并以此控制二次激光光束阵列中每一个激光光束的发散半角。

激光光源300还包括位于准直光学元件44后端的积分棒46，用于接收二次激光光束阵列382并使其均匀化。由于二次激光光束阵列382中每一束激光光束自身发散半角的增大，其发散角分布是连续的，因此经过积分棒46均匀化后会产生很好的匀光效果。

在现有的对积分棒(背景技术中的方棒是积分棒的一种)的理解中，入射光必须以一个较大的角度范围入射才能够产生较好的匀光效果，因为只有这样光线才能够在积分棒内部发生多次反射而均匀化。然而针对本发明的研究使我们对积分棒的认识更加深入，即若应用于激光领域，仅将各束激光会聚形成较大的角度范围是不能工作的，必须使每一束激光的发散半角增大。只要每一束激光的发散半角增大，即使各束激光之间接近于平行，也能够经过积分棒产生很好的均匀化效果。

在此认识的基础上，我们发现还可以对本实施例进行扩展。若二次激光光束的发散角仍不够大，可以使激光二极管(如41a)的发光位置沿激光传播的方向偏离准直透镜(如42a)的焦点。这样实际上是直接使一次激光光束的发散角变大，自然二次激光光束的发散角也跟着变大。但是必须认识到，一次激光光束发散角变大会产生一个不良后果：二次激光光束阵列的总截面积会随之增大，这对应于光学扩展量的增大，对于对光学扩展量要求较高的应用场合这是不适用的。因此，可以应用激光元件相对于准直透镜离焦的方式对二次激光光束的发散角进行微调，但调整范围不能过大(否则造成光学扩展量的过大损失)，因此仍不可能省略聚焦光学元件43和准直光学元件44的作用。

在本实施例中，如图3所示的，积分棒46的光入口与准直光学元件44之间有一定的间距，这当然可以带来组装的方便。但由于二次激光光束的发散半角已经扩大，所以二次激光光束阵列在准直光学元件44和积分棒46之间传播时的光束截面积会稍微增大，这对应于光学扩展量的扩大。因此优选的，积分棒46的光入口紧贴准直光学元件44会使光学扩展量尽量不扩大，此时积分棒46的光入口面积可以刚好等于二次激光光束阵列从准直光学元件44出射时的截面积。

在本实施例中，准直光学元件为凹透镜，实际上如图4所示，准直光学元件也可以使凸透镜47，只要凸透镜43与凸透镜47的焦点重合，其效果与使用凹透镜是相同的，只是在光传播方向的长度会增大，使整个系统变得稍大。更一般的，聚焦光学元件和准直光学元件并不限于本实施例中使用的凸透镜或凹透镜，例如聚焦光学元件还可能是一个或多个反射镜使多束激光光束聚焦，准直光学元件则可以是菲涅尔透镜，总之只要能够实现相同的功能就属于本专利的保护范围。

实施例二：

图5为实施例二的激光光源的结构示意图。与实施例一不同的，本实施例中激光光源还包括位于准直光学元件44与积分棒46之间的角分布控制元件45，用于将入射的二次激光光束会聚或发散以形成预定角分布。

在本实施例中，角分布控制元件45是复眼透镜45，该复眼透镜45包括微透镜阵列，每个微透镜能将入射的二次激光光束会聚或发散以形成预定角分布。微透镜阵列的工作原理如图6所示。图6中，复眼透镜左侧的光线为入射光，即准直的二次激光光束阵列，该入射光经过每一个微透镜451后现聚焦然后发散，其发散角会增大，其增大后的角分布是连续分布。例如对于球面镜的微透镜451来说，角分布为余弦的负三次方分布。通过对微透镜451的曲面的设计，则可以实现朗伯分布。图6中微透镜是凸透镜，所以可以将二次激光光束会聚；实际上微透镜也可以使凹透镜，这样就可以将二次激光光束发散，但同样可以实现预定的角分布。

应用本实施例，不仅可以如实施例一那样实现激光光源输出光均匀的面分布，而且还可以实现对角分布的准确控制。这是因为二次激光光束阵列的角分布范围很小，基本为平行光，而积分棒又不改变角分布(锥形积分棒虽然改变角分布的范围，但是并不改变角分布的形态。例如入射光为余弦分布，角度范围是-30度至30度；使用锥形积分棒后出射光的角度范围可能被放大至-40度至40度，但其光分布仍为余弦分布)，因此激光光源的出射光的角分布完全取决于角分布控制元件45的设计。例如本实施例中只需要设计好复眼透镜45中微透镜的形貌就可以实现想要的角分布。

除了复眼透镜外，角分布控制元件还可以是散光片，衍射光学元件(利用衍射作用调整入射光的相位以实现预想的光分布)等，本发明并不做限制。

优选的，积分棒46的光入口紧贴角分布控制元件45，这是为了减少从角分布控制元件45出射光的截面积的扩大而造成对光学扩展量的扩大。

在实际应用中发明人发现，角分布控制元件45距离准直光学元件44的距离并不是越近越好。当两者之间保持适当的距离，使得二次激光光束阵列入射到角分布控制元件45上时相邻的二次激光光束形成的光斑存在交叠，此时二次激光光束连成一片，这对后端的出射光的面分布有帮助。

值得注意的是，应用本实施例虽然可以控制激光光源的发光角分布，但是相对于实施例一则会增大光学扩展量，在使用时要考虑系统对于光学扩展量的需求。

前面已经提到，通过控制角分布控制元件复眼透镜中微透镜的曲面可以控制激光输出的角分布，另一方面，即使微透镜的曲面确定了，也可以通过控制每一个微透镜的外形控制角分布。图7显示了一个复眼透镜的举例，其中每一个微透镜为长方形，两个边长分别为D₁和D₂。二次激光光束阵列经过这样的微透镜后沿长方形两个边方向上的发散角度不同，发散角之比约为D₁:D₂，这样就可以得到一个长方形的光锥。当然，微透镜也可以是正方形的，也可以是正六边形的。正六边形微透镜的好处在于其发光光锥接近于圆锥，在很多场合有应用。

本发明还提出一种波长转换光源，包括上述的激光光源；还包括波长转换装置，用于接收激光光源发出的光并发射受激光。由于激光光源出射光具有均匀的面分布，使得波长转换装置各个被激发的位置有相同的热负荷，这样对于波长转换装置的光转换效率有帮助。

本发明还提出一种合光光源，包括上述的激光光源；还包括波长转换光源，该波长转换光源包括激发光源和波长转换装置，波长转换装置吸收激发光源发出的激发光并发射受激光；还包括合光装置，激光光源发射的光和波长转换光源发射的受激光从不同方向入射于合光装置并经合光装置合为一束出射。

由于波长转换光源发射的受激光一般是朗伯分布，该受激光与激光直接合光的话会由于光分布不同而出现不均匀的现象。由于本发明的激光光源发光的角分布和面分布都可以精确控制，只要控制其角分布和面分布分别与受激光的角分布和面分布相同，就可以实现这两者的均匀合光。

本发明还提出一种投影显示装置，包括上述的激光光源。

以上所述仅为本发明的实施方式，并非因此限制本发明的专利范围，凡是利用本发明说明书及附图内容所作的等效结构或等效流程变换，或直接或间接运用在其他相关的技术领域，均同理包括在本发明的专利保护范围内。