心节点表示在导电线芯AC内的热传递，以及节点N2为接口节点，该接口节点表 示在导电线芯AC和第一绝缘层Cl1之间的接口处的热传递。
[0063] 作为非限制性示例，第一中间单元C2i被分解为三个节点N2，N3和N4。节点N2与 中心单元C1的节点相同（该节点因此被共享），节点N3为中心节点，该中心节点表示第一 绝缘层CI1的固态材料，以及节点N4为接口节点，该接口节点表示第一绝缘层CI1和屏蔽 层CB之间的接口。
[0064] 作为非限制性示例，第二中间单元C22被分解为三个节点N4，N5和N6。节点N4与 第一中间单元C2i的节点相同（该节点因此被共享），节点N5为中心节点，该中心节点表示 屏蔽层CB的固态材料，以及节点N6为接口节点，该接口节点表示屏蔽层CB与第三绝缘层 CI2之间的接口。
[0065] 作为非限制性示例，第三中间单元C23被分解为三个节点N6，N7和N8。节点N6与 第二中间单元C22的节点相同（该节点因此被共享），节点N7为中心节点，该中心节点表示 第三绝缘层CI2的固态材料，以及节点N8为接口节点，该接口节点表示在第三绝缘层CI2 与周围环境MA之间的接口。
[0066] 作为非限制性示例，外部单元C3被分解为两个节点N8和N9。节点N8与第三中间 单元C23的节点相同（该节点因此被共享），以及节点N9为接口节点，该接口节点表示在周 围环境MA与外部环境（即相对于周围环境MA较远并且因此那里不受环境温度U影响） 之间的接口。注意到节点N9可被认作具有已知（但不包括在温度向量M(T)中）并且用于 限定系统的固定环境温度TMb的限制状况。
[0067] 可以理解，可用比作为示例的情况更多或更少的节点数量（但至少等于两个）来 考虑每个单元Cj的其它表示。
[0068] 优选地，每个节点Nk的通用方程式为：(G.T)+P=C. (dT/dt)，其中G为表示总电 导的变量，P为表示焦耳效应功耗的变量，C为表示热容的变量，T表示内部温度（Tf)以及 t表示经历的时间。
[0069] 该通用方程式为在分解出的每个单元Cj的每个节点Nk位置上的热能量保持方程 式。
[0070] 总电导G优选地等于传导的内部电导Gint、辐射电导GJP对流电导G。之和。注意 到在材料中对流电导和辐射电导为零，在外部空气中传导电导几乎为零。
[0071] 可利用傅里叶定律来计算内部电导Gint:在环形圆柱形导电线芯AC具有导热 系数λ的情况下，Gint= 4πλ，或在绝缘层CI1，CI2或CB为环形圆柱体的情况下，
[0072]其中Rint为材料内半径，RMt为材料外半径，以及λint- 为所考虑的材料的自 内向外的导热系数。
[0073] 通过如下公式给出辐射电导Gr:Gr(Tf) =e.S.σ· (TfVU2)· (Tf+D，其中ε 为材料辐射率，σ为玻尔兹曼常数，S为辐射交换面积，Tf为以开氏为单位的内部温度。周 围环境MA此处被认为是具有大气温度的空气。
[0074]通过如下公式给出对流电导Gc:Gc(Tf) =Aair(Tf).Nu(Tf). (Tf_Tanib)，其中 为空气导热系数，Nu(Tf)为努塞尔数，TMb为周围环境MA的温度，其被认为等于计算辐射电 导匕所使用的温度。如果给出对于GJPG。的周围环境MA的不同温度，可细化计算GJ口 G。，这是由于例如存在热（排放）元件，该元件例如改变了对于匕要考虑的温度。
[0075] 通过如下公式给出努塞尔数：
[0077]其中Ta(Tf)为瑞利数，Pr为普朗特数，以及η为值随对流是层流型或湍流型而变 化的参数。
[0078] 通过如下公式给出瑞利数：
[0079]
[0080] 其中g为重力，β是体积热膨胀系数，I为特征长度，α为热扩散率，以及V为运 动粘度。
[0081] 通过如下公式给出由于焦耳效应功耗Ρ:
[0082]
[0083] 其中，P2(rc为材料在20°C下的电导，acu为导电线芯AC在内部温度Tf下的温度 系数，I为流经导电线芯AC的电流强度，以及S为导电线芯AC的横截面面积。
[0084] 通过如下公式给出由一些节点Nk存储的热容C:C=e. 1.pmat.cpmat，其中e为材 料厚度，I为材料长度（在环的情况下厚度和宽度为相同的量），Pnat为材料密度以及cp_ 为比热。
[0085] 理解到，通过对单元Cj的每个节点Nk应用通用方程式，得到的耦合方程系统可具 有基本矩阵Me()的形式，该基本矩阵与该通用方程式的每个变量相关联。
[0086] 在此阶段，为基本矩阵Me(Gcj)的每个单元Cj设置不同节点Nk的总电导G，为基 本矩阵Me(Ccj)的每个单元Cj设置不同节点Nk的热容C，以及为基本矩阵Me(Pcj)的每个 单元Cj设置不同节点Nk的功耗Ρ。
[0087] 优选地，表示单元Cj总电导G的每个基本矩阵Me(Gcj)为（η，η)型并且优选地为 对角线式的方阵，其中η为单元Cj的节点Nk的数量，表示单元Cj热容C的每个基本矩阵 Me(Ccj)为（η，η)型并且优选地为对角线式的方阵，以及表示单元Cj焦耳效应功耗P的每 个基本矩阵Me(Pcj)为（n，l)型的列矩阵。
[0088] 此处对角线式方型基本矩阵的类型为（当η= 3时）：
[0090] 第三种操作涉及根据与具有节点Nk的节点组相关联的对应的基本矩阵Me()为通 用方程式的每个变量G、C、P构建全局矩阵Mg()。
[0091]换句话说：
[0092]-通过由该电缆CEi的分解得到的单元Cj的不同基本矩阵Me(Gcj)来构建用于电 缆CEi总电导G的全局矩阵Mg(G)，
[0093] -通过由该电缆CEi的分解得到的单元Cj的不同基本矩阵Me(Gcj)来构建用于电 缆CEi热容C的全局矩阵Mg(C)，以及
[0094]-通过由该电缆CEi的分解得到的单元Cj的不同基本矩阵Me(Gcj)来构建用于电 缆CEi功耗P的全局矩阵Mg(P)。
[0095] 例如通过连续合并对应的基本矩阵Me()来构建每个全局矩阵Mg()。图7示出了 通过连续合并的构建，在该情况下，方阵表示总电导G或热容C。图8也示出了通过连续合 并的构建，在该情况下，列矩阵表示功耗P。
[0096]如图所示，由于表示同一接口节点Nk，所述构建涉及将第（m+1)个基本矩阵Me〇 的第一行和第一列的第一个值与第m个基本矩阵Me()的最后一行和最后一列的最后一个 值相加，然后使用第（m+1)个基本矩阵Me()的其它值并且保持相对于第（m+1)个基本矩阵 Me()的第一行和第一列的第一个值的各自位置来在构建中使全局矩阵Mg()完整。之后为 全局矩阵Mg()的未被基本矩阵Me〇的值或连续的两个基本矩阵Me〇 (第m个和第（m+1) 个）的值的和占据的每个位置赋予零值。
[0097] 全局矩阵Mg()的序号等于表示所考虑的电缆CEi的节点Nk总数。
[0098] 例如，如果电缆CEi可被分解为三个单元Cl，C2和C3,与中心单元C1的总电导 G相关联的初级矩阵为
与中间单元C2的总电导G相关联的初级矩阵为
，与外部单元C3的总电导G相关联的初级矩阵为
电缆CEi的总电导G相关联的全局矩阵为
·
[0099] 同理，如果电缆CEi可被分解为三个单元Cl，C2和C3,与中心单元C1的功耗P相关 联的初级矩阵为
，与中间单元C2的功耗P相关联的初级矩阵
与外部单元C3的功耗P相关联的初级矩阵为
那么与电缆CEi的功耗P相关
[0100] 第四种操作涉及通过全局矩阵Mg(G)、Mg(C)和Mg⑵对矩阵形式的通用方程式 进行数值求解来确定（用于所考虑的迭代的）所考虑的电缆CEi的内部温度Tf，即此处为 (Mg(G).M(T))+Mg(P) =Mg(C).M(d