本发明涉及光学领域，特别是涉及一种真空压缩态光场生成装置及方法。
背景技术：
利用阈值以下光学参量振荡器(opticalparametricoscillator，简称opo)制备连续变量量子真空压缩源是比较成熟有效的方法。通常采用i类位相匹配的简并opo获得真空压缩源。简并opo运转于阈值以下时，产生的信号光与闲置光平均场为零，即简并opo此时输出为真空压缩源。
在opo腔的腔长不受控制的情况下，外界的机械扰动会影响到真空压缩源的产生和使用。通常的对opo腔的腔长进行锁定的技术需要将一个微弱的与真空压缩源频率相同偏振一致的种子光注入opo腔中以便提取锁腔信号，但是这样该装置就转变成为光学参量放大器，不能获得严格意义上的真空压缩源。而且即使注入很微弱的种子光，在低频率范围内也会引入经典噪声，影响真空压缩源低频处的质量。
另一种锁腔技术是使opo运转于三共振状态，提取泵浦光透射信号进行锁腔。然而，三共振opo的泵浦光会在腔内共振，此时对opo腔的参数如温度、晶体长度等要求会更加严苛，不易实现稳定运转。
技术实现要素：
本发明的目的是提供一种真空压缩态光场生成装置及方法，用以锁定光学参量振荡器的腔长，获得稳定输出的真空压缩态光场。
为实现上述目的，本发明提供了如下方案：
一种真空压缩态光场生成装置，所述装置包括：激光器、光学参量振荡器、频移装置、控温装置、锁腔装置、半波片、第一偏振光分束镜、第二偏振光分束镜、双色镜；
所述激光器用于产生连续单频激光；
所述第一偏振光分束镜，设置在所述激光器的第一出射光路上，用于将所述连续单频激光反射至所述光学参量振荡器，得到模拟光；
所述频移装置，设置在所述激光器的第二出射光路上，用于根据所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光；
所述半波片，设置在所述频移装置的出射光路上，用于控制所述辅助光的偏振方向为水平偏振；
所述辅助光通过所述第一偏振光分束镜透射至所述光学参量振荡器；
所述光学参量振荡器，设置在所述第一偏振光分束镜的出射光路上，用于对所述辅助光进行透射，得到第一透射光；
所述双色镜，设置在所述光学参量振荡器的出射光路上，用于对所述第一透射光进行反射，得到第一反射光；
所述激光器发射出的所述连续单频激光通过所述双色镜透射至所述光学参量振荡器，作为泵浦光，根据所述泵浦光泵浦所述光学参量振荡器产生真空压缩态光场；
所述第二偏振光分束镜，设置在所述双色镜出射光路上，用于对所述第一反射光进行透射，得到第二透射光；
所述锁腔装置，设置在所述第二偏振光分束镜的出射光路上，用于接收所述第二透射光；所述锁腔装置，与所述光学参量振荡器连接，用于根据所述第二透射光对所述光学参量振荡器进行腔长锁定；
所述控温装置，与所述光学参量振荡器连接，用于控制所述光学参量振荡器中的晶体温度。
可选的所述频移装置包括信号发生器、功率放大器、电光相位调制器；所述信号发生器，用于产生正弦波信号；所述功率放大器，与所述信号发生器连接，用于对所述正弦波信号进行放大，得到放大信号；所述电光相位调制器，与所述功率放大器连接，用于接收所述放大信号，并根据所述放大信号和所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到所述辅助光。
可选的，所述光学参量振荡器包括平凹镜、非线性晶体；
所述平凹镜，设置在所述双色镜的透射光路上，用于将所述泵浦光透射至所述非线性晶体的内部；
所述非线性晶体，设置在所述平凹镜的透射光路上，用于根据所述泵浦光产生所述真空压缩态光场；
所述辅助光通过所述非线性晶体透射至所述平凹镜，所述平凹镜将所述辅助光透射至所述双色镜，得到第一透射光。
可选的，所述锁腔装置包括光电探测器、锁相放大器、比例积分微分控制器和高压放大器；
所述光电探测器，设置在所述第二偏振光分束镜的出射光路上，用于将所述第二透射光转换为电信号；
所述锁相放大器的信号输入端与所述光电探测器的信号输出端连接，用于根据所述电信号得到误差信号；
所述比例积分微分控制器的信号输入端与所述锁相放大器的误差信号输出端连接，用于对所述误差信号进行调节，得到误差调节信号；
所述高压放大器的信号输入端分别与所述锁相放大器的调制信号输出端以及所述比例积分微分控制器的信号输出端连接；所述高压放大器用于将所述锁相放大器的调制信号和所述误差调节信号进行混合放大，得到锁腔信号；
所述平凹镜上设置有压电陶瓷，所述高压放大器的信号输出端与所述压电陶瓷的信号控制端连接。
可选的，所述控温装置包括控温仪、珀尔贴元件、热敏电阻以及保温炉；
所述保温炉，设置在所述非线性晶体的外部，用于对所述非线性晶体进行保温；
所述热敏电阻，设置在所述保温炉内，用于测量非线性晶体的实际温度；并将所述实际温度发送至所述控温仪；
所述控温仪，用于设定所述非线性晶体的工作温度；并计算所述实际温度与所述工作温度的差值，得到温度差值；所述控温仪根据所述温度差值控制所述珀尔贴元件；
所述珀尔贴元件，设置在所述保温炉内，与所述控温仪连接，用于调节所述非线性晶体的温度。
本发明还提供了一种真空压缩态光场生成方法，所述方法应用于上述一种真空压缩态光场生成装置，
所述方法包括：
获取连续单频激光；
对所述连续单频激光进行反射，得到模拟光；
根据所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光；
将所述辅助光转换为电信号；
将所述电信号与所述锁相放大器的调制信号进行混频、解调和滤波，得到误差信号；
对所述误差信号进行比例积分、微分控制，获得误差调节信号；
对所述调制信号和所述误差调节信号进行混合放大，获得锁腔信号；
根据所述锁腔信号进行腔长锁定；
产生稳定的真空压缩态光场。
可选的，所述产生稳定的真空压缩态光场，具体包括
获取泵浦光；
所述泵浦光通过光学参量振荡过程产生信号光场和闲置光场；
控制所述信号光场和所述闲置光场的反应温度为简并点，同时将所述泵浦光的功率控制在阈值以下，产生稳定的真空压缩态光场。
可选的，所述根据所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光，具体包括：
获取正弦波信号；
将所述正弦波信号进行放大，得到放大信号；
根据所述放大信号和所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光。
可选的，所述控制所述信号光场和所述闲置光场的反应温度为简并点，具体包括：
设定所述信号光场和所述闲置光场的工作温度；
获取所述信号光场和所述闲置光场的实际温度；
计算所述工作温度与所述实际温度的差值，得到温度差值；
根据所述温度差值控制所述信号光场和所述闲置光场的反应温度为简并点。
与现有技术相比，本发明具有以下技术效果：本发明提供了一种真空压缩态光场生成装置及方法，通过频移装置可以实现对连续单频激光的快速频移，得到辅助光，且不会改变激光的传播方向；辅助光经过光学参量振荡器后得到携带腔信息的辅助光，锁腔装置可以根据携带腔信息的辅助光产生锁腔信号，对光学参量振荡器进行腔长锁定，控温装置可以实现对晶体的精确控温，使光学参量振荡器工作在简并状态。本装置及方法避免了注入种子光或者必须采用三共振光学参量振荡器的问题，维持了光学参量振荡器的机械稳定性，从而能够获得稳定输出的真空压缩态光场。
附图说明
为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动性的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。
图1为本发明实施例提供的一种真空压缩态光场生成装置的结构示意图；
图2为本发明实施例提供的模拟光和与辅助光在光学参量振荡器腔中的共振模式图；
图3为本发明实施例提供的模拟光与频移之后的辅助光在光学参量振器腔中的共振模式图；
图4为对生成的真空压缩态光场进行测量的测量装置的结构示意图；
图5为测量装置探测到光学参量振荡器输出的真空压缩态光场的噪声起伏频谱图；
图6为本发明实施例提供的一种真空压缩态光场生成的流程图。
具体实施方式
下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。
本发明的目的是提供一种真空压缩态光场生成装置及方法，用以锁定光学参量振荡器的腔长，获得稳定输出的真空压缩态光场。
为使本发明的上述目的、特征和优点能够更加明显易懂，下面结合附图和具体实施方式对本发明作进一步详细的说明。
图1为本发明实施例提供的一种真空压缩态光场生成装置的结构示意图。
如图1所示的一种真空压缩态光场生成装置，包括：激光器、光学参量振荡器1、频移装置2、控温装置3、锁腔装置4、半波片6、第一偏振光分束镜7、双色镜8、第二偏振光分束镜9；
所述光学参量振荡器1包括非线性晶体101、平凹镜102和压电陶瓷103；
所述频移装置2包括信号发生器201、功率放大器202、电光相位调制器203；
所述控温装置3包括控温仪301、热敏电阻302、珀尔贴元件303以及保温炉304；
所述锁腔装置4包括锁相放大器401、比例积分微分控制器402、高压放大器403和光电探测器404。
所述半波片6，设置在所述频移装置2的出射光路上；所述第一偏振光分束镜7，设置在所述激光器的第一出射光路上；所述双色镜8，设置在所述光学参量振荡器1的出射光路上；所述第二偏振光分束镜9，设置在所述双色镜8出射光路上。
上述实施例提供的真空压缩态光场生成装置，通过频移装置2可以实现对连续单频激光的快速频移，得到辅助光，且不会改变激光的传播方向；辅助光经过光学参量振荡器1后得到携带腔信息的辅助光，锁腔装置4可以根据携带腔信息的辅助光产生锁腔信号，对光学参量振荡器进行腔长锁定，控温装置3可以实现对晶体的精确控温，使光学参量振荡器1工作在简并状态。本装置避免了注入种子光或者必须采用三共振光学参量振荡器1三共振产生的问题，维持了光学参量振荡器1的机械稳定性，从而能够获得稳定输出的真空压缩态光场。
所述激光器用于产生连续单频激光；本发明采用一个低噪声单频连续波532nm/1064nm双波长激光器作为激光源，其中波长为1064nm的激光的一部分为水平偏振方向的辅助光，一部分为垂直偏振方向的模拟光，波长为532nm的激光作为光学参量振荡器的泵浦光。
所述第一偏振光分束镜7，设置在所述激光器的第一出射光路上，用于将所述连续单频激光反射至所述光学参量振荡器1，得到模拟光。由于压缩真空的平均光场为零，所以采用一束与压缩真空频率偏振相同的模拟光模拟真空压缩态光场。
图2为本发明实施例提供的模拟光和与辅助光在光学参量振荡器中的共振模式图；图3为本发明实施例提供的模拟光与频移之后的辅助光在光学参量振荡器腔中的共振模式图。
所述频移装置2，设置在所述激光器的第二出射光路上，用于根据所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光。所述辅助光通过所述第一偏振光分束镜7透射至所述光学参量振荡器1。
具体的，如图2所示，(b)和(c)分别是未发生频移的水平方向偏振的辅助光和垂直偏振方向的模拟光经过光学参量振荡器1的共振透射直流信号，辅助光和模拟光虽然频率相同，但是偏振垂直不能在光学参量振荡器1的腔内同时共振，因此需要对辅助光进行频移。信号发生器201产生650mhz的正弦波，通过功率放大器202放大后加载到光纤耦合的电光相位调制器203的信号输入端，辅助光经过电光相位调制器203后功率转换到对称分布在激光频率两侧的边带上，实现频移，其一阶边带信号即可与模拟光在光学参量振荡器1的腔内同时共振。如图3所示，(b)为辅助光的透射信号，(c)为模拟光的透射信号，(d)为辅助光频移产生的一阶边带信号，(e)为辅助光频移产生的另一侧的一阶边带信号。此时，提取与模拟光透射信号重合的一阶边带信号(d)进行光学参量振荡器1的腔长锁定。由于模拟光与要产生的真空压缩态光场同频同偏振，只是用来协助频移装置2实现对辅助光的精确频移，因此在产生真空压缩态光场的过程中，模拟光被挡掉放置，避免其对产生的真空压缩态光场造成影响。所述频移装置2提供的是一个正弦波的射频信号，使得边带的频移量可以快速改变，且不会改变光路的传播方向。
所述半波片6，设置在所述频移装置2的出射光路上，用于控制所述辅助光的偏振方向为水平偏振。
所述光学参量振荡器1，设置在所述第一偏振光分束镜7的出射光路上，用于对所述辅助光进行透射，得到第一透射光。
具体的，所述半整块结构的光学参量振荡器1包括非线性晶体101和平凹镜202。所述非线性晶体101采用的是i类相位匹配非线性晶体，优选为i类相位匹配非线性晶体磷酸氧钛钾(ppktp)晶体。所述非线性晶体101的一端为凸面，另一端为平面，所述凸面的曲率半径为12mm，并镀有对1064nm和532nm光的增透膜(反射率为r<0.1％@1064nm，r<0.2％@532nm)，所述平凹镜102的凹面曲率半径为25mm，并镀有对1064nm和532nm光的部分反射膜(对垂直偏振光的透射率为ts＝13％@1064nm，ts>20％@532nm)。所述半整块结构的光学参量振荡器1装置简单、内腔损耗低、稳定性高。
所述辅助光从所述光学参量振荡器1中透射出来，得到携带腔信息的第一透射光，所述双色镜8设置在所述光学参量振荡器1的出射光路上，用于对所述第一透射光进行反射，得到第一反射光；所述第二偏振光分束镜9设置在所述双色镜8出射光路上，用于对所述第一反射光进行透射，得到第二透射光；所述锁腔装置4，设置在所述第二偏振光分束镜9的出射光路上，用于接收所述第二透射光；所述锁腔装置4，与所述光学参量振荡器1连接，用于根据所述第二透射光对所述光学参量振荡器1进行腔长锁定。
具体的，所述锁腔装置4包括锁相放大器401、比例积分微分控制器402、高压放大器403以及光电探测器404；
所述光电探测器404，设置在所述第二偏振光分束镜9的出射光路上，用于将所述第二透射光转换为电信号；
所述锁相放大器401的信号输入端与所述光电探测器404的信号输出端连接，所述电信号在锁相放大器401内部与本地调制信号在混频器内实现同频解调，通过将解调后的信号送入低通滤波器获得误差信号。
所述比例积分微分控制器402的信号输入端与所述锁相放大器401的误差信号输出端连接，用于对所述误差进行比例积分微分控制，得到误差调节信号。
所述高压放大器403信号输入端分别与所述锁相放大器的调制信号输出端以及所述比例积分微分控制器的信号输出端连接；用于将所述锁相放大器的调制信号和所述误差调节信号进行混合放大，得到锁腔信号。
所述平凹镜102上设置有压电陶瓷103，所述高压放大器403的信号输出端与所述压电陶瓷103的信号控制端连接。所述锁腔信号加载到压电陶瓷103上，用于改变压电陶瓷103的伸缩形态，从而实现对光学参量振荡器1的腔长锁定。将所述光学参量振荡器1的腔长锁定在所述辅助光的共振频率上，使得腔长稳定处于不失谐的状态，以输出稳定的真空压缩态光场。
所述激光器发射出的连续单频激光通过双色镜8透射至光学参量振荡器1，作为泵浦光，根据所述泵浦光泵浦所述光学参量振荡器1产生真空压缩态光场。
具体的，泵浦光入射到光学参量振荡器1中，进入i类相位匹配非线性晶体101后，通过控温装置3精确控制晶体温度达到工作温度，即晶体温度为简并点时，光学参量振荡器1内泵浦光会产生频率简并偏振相同的信号光场和闲置光场。此时，将所述泵浦光功率控制在所述光学参量振荡器1的阈值以下时，所述光学参量振荡器1输出稳定的真空压缩态光场。
所述控温装置3包括控温仪301、热敏电阻302、珀尔贴元件303以及保温炉304。具体的，保温炉304里层为紫铜，外层为聚砜材料，所述i类相位匹配非线性晶体101放置在保温炉304内。所述热敏电阻302以及珀尔贴元件303均放置在保温炉304内。热敏电阻302用于测量非线性晶体101的实际温度，并将测量到的实际温度发送至控温仪301。控温仪301用于设定非线性晶体101的工作温度，计算所述工作温度与实际温度的差值，得到温度差值，并根据所述温度差值将电流反馈至珀尔贴元件303，通过控制珀尔贴元件303对非线性晶体101进行控温，将温度差值减小至零，实现对非线性晶体101的精确控温。优选的，将非线性晶体101的温度控制在45℃，此时为最佳相位匹配温度，光学参量振荡器1工作在简并状态，将所述泵浦光功率控制在所述光学参量振荡器1的阈值以下时，所述光学参量振荡器1输出稳定的真空压缩态光场。
图4为对生成的真空压缩态光场进行测量的测量装置的结构示意图；图5为测量装置探测到光学参量振荡器输出的真空压缩态光场的噪声起伏频谱。
如图4，本发明通过测量装置来测量光学参量振荡器的腔长锁定后生成的真空压缩态光场。
量子真空压缩态光场测量装置利用平衡零拍探测的方法测量真空压缩态光场的噪声起伏。所述测量装置5包括信号发生器509、高压放大器508、压电陶瓷507、第二45°高反镜506、50/50分束镜501、第二光电探测器502、第三光电探测器503、减法器504以及频谱分析仪505。高压放大器508设置在信号发生器509的出射光路上，第二45°高反镜506设置在高压放大器508的出射光路上，所述压电陶瓷507设置在第二45°高反镜506上，所述50/50分束镜501设置在第二45°高反镜506的出射光路上，第二光电探测器502以及第三光电探测器503分别设置在所述50/50分束镜501的透射和反射光路上，第二光电探测器502以及第三光电探测器503的信号输出端分别连接所述减法器504，所述减法器504的信号输出端连接频谱分析仪505。
具体的，激光器产生的波长为1064nm的激光一部分作为本地振荡光入射至第二45°高反镜506；信号发生器509产生的三角波信号经过高压放大器放大后加载到压电陶瓷507上，用于扫描压电陶瓷507来调节本地振荡光的相位，相位调节后的本地振荡光经第二45°高反镜506反射至50/50分束镜501。
所述腔长锁定后的光学参量振荡器1输出稳定的真空压缩态光场，所述真空压缩态光场经过第一45°高反镜10反射到分束镜501上，真空压缩态光场和相位调节后的本地振荡光经50/50分束器干涉后，分别半透半反至第二光电探测器502和第三光电探测器503，所述第二光电探测器502和第三光电探测器503输出的交流信号经减法器后输入到所述频谱分析仪505，所述频谱分析仪505用于分析记录真空压缩态光场的起伏频谱。真空压缩态光场的噪声起伏如图5所示，曲线(a)为散粒噪声基准，曲线(b)为扫描本地振荡光相位测到的噪声结果，稳定输出的真空压缩态光场其压缩低于散粒噪声7.2db。
本发明还提供了一种真空压缩态光场生成方法，所述方法应用于上述真空压缩态光场生成装置。
图6为本发明实施例提供的真空压缩态光场生成方法的流程图。如图6所示，所述方法包括：
步骤s601：获取连续单频激光。
具体的，采用一个低噪声单频连续波532nm/1064nm双波长激光器作为激光源产生连续单频激光。
步骤s602：对所述连续单频激光进行反射，得到模拟光。
具体的，所述第一偏振光分束镜7设置在所述激光器的第一出射光路上，用于将所述连续单频激光反射至所述光学参量振荡器1，得到模拟光。由于压缩真空的平均光场为零，所以采用一束与压缩真空频率偏振相同的模拟光模拟真空压缩态光场。
步骤s603：根据所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光。
具体包括：
获取正弦波信号；
将所述正弦波信号进行放大，得到放大信号；
根据所述放大信号和所述模拟光对所述连续单频激光进行频移，得到辅助光。
具体的，通过信号发生器201产生650mhz的正弦波，正弦波通过功率放大器202放大后加载到光纤耦合的电光调试器203的信号输入端，辅助光经过电光调制器203后功率转换到对称分布在激光频率两侧的边带上，实现频移，其一阶边带信号即可与模拟光在光学参量振荡器1的腔内同时共振。
步骤s604：将所述辅助光转换为电信号。
具体的，所述辅助光通过所述第一偏振光分束镜7透射至所述光学参量振荡器1，所述辅助光从所述光学参量振荡器1中透射出来，得到携带腔信息的第一透射光，所述双色镜8设置在所述光学参量振荡器1的出射光路上，用于对所述第一透射光进行反射，得到第一反射光；所述第二偏振光分束镜9设置在所述双色镜8出射光路上，用于对所述第一反射光进行透射，得到第二透射光；所述光电探测器404，设置在所述第二偏振光分束镜9的出射光路上，用于将所述第二透射光转换为电信号。
步骤s605：将所述电信号与所述锁相放大器的调制信号进行混频、解调和滤波，得到误差信号。
具体的，所述锁相放大器401的信号输入端与所述光电探测器404的信号输出端连接，所述电信号在锁相放大器401内部与本地调制信号在混频器内实现同频解调，通过将解调后的信号送入低通滤波器获得误差信号。
步骤s606：对所述误差信号进行比例积分、微分控制，获得误差调节信号。
具体的，所述比例积分微分控制器402的信号输入端与所述锁相放大器401的误差信号输出端连接，用于对所述误差进行比例积分微分控制，得到误差调节信号。
步骤s607：对所述调制信号和所述误差调节信号进行混合放大，获得锁腔信号。
具体的，所述高压放大器403信号输入端分别与所述锁相放大器的调制信号输出端以及所述比例积分微分控制器的信号输出端连接；用于将所述锁相放大器的调制信号和所述误差调节信号进行混合放大，得到锁腔信号。
步骤s608：根据所述锁腔信号进行腔长锁定。
具体的，所述平凹镜102上设置有压电陶瓷103，所述高压放大器403的信号输出端与所述压电陶瓷103的信号控制端连接。所述锁腔信号加载到压电陶瓷103上，用于改变压电陶瓷103的伸缩形态，从而实现对光学参量振荡器1的腔长锁定。将所述光学参量振荡器1的腔长锁定在所述辅助光的共振频率上，使得腔长稳定处于不失谐的状态，以输出稳定的真空压缩态光场。
步骤s609：产生稳定的真空压缩态光场。
具体包括：
步骤s6091：获取泵浦光。
具体的，所述激光器发射出的连续单频激光通过双色镜8透射至光学参量振荡器1，作为泵浦光，根据所述泵浦光泵浦所述光学参量振荡器1产生真空压缩态光场.
步骤s6092：所述泵浦光通过光学参量振荡过程产生信号光场和闲置光场。
具体的，泵浦光入射到光学参量振荡器1中，进入i类相位匹配非线性晶体101后，通过控温装置3精确控制晶体温度达到工作温度，即晶体温度为简并点时，光学参量振荡器1内泵浦光会产生频率简并偏振相同的信号光场和闲置光场。
步骤s6093：控制所述信号光场和所述闲置光场的反应温度为简并点，同时将所述泵浦光的功率控制在阈值以下，获得真空压缩态光场。
具体包括：
设定所述信号光场和所述闲置光场的工作温度；通过控温仪301设定信号光场和所述闲置光场的工作温度。
获取所述信号光场和所述闲置光场的实际温度；通过热敏电阻302测量非线性晶体101的实际温度，从而得到信号光场和所述闲置光场的实际温度。
计算所述工作温度与所述实际温度的差值，得到温度差值；控温仪301计算所述工作温度与实际温度的差值，得到温度差值。
根据所述温度差值控制所述信号光场和所述闲置光场的反应温度为简并点。控温仪301根据所述温度差值将电流反馈至珀尔贴元件303，通过控制珀尔贴元件对非线性晶体进行控温，将温度差值减小至零，实现对非线性晶体101的精确控温，从而控制所述信号光场和所述闲置光场的反应温度为简并点，此时，将所述泵浦光功率控制在所述光学参量振荡器1的阈值以下时，所述光学参量振荡器1输出稳定的真空压缩态光场。
因此，通过本发明提供的一种真空压缩态光场生成方法，能够对光学参量振荡器进行腔长锁定，获得稳定输出的真空压缩态光场。
本说明书中各个实施例采用递进的方式描述，每个实施例重点说明的都是与其他实施例的不同之处，各个实施例之间相同相似部分互相参见即可。
本文中应用了具体个例对本发明的原理及实施方式进行了阐述，以上实施例的说明只是用于帮助理解本发明的方法及其核心思想；同时，对于本领域的一般技术人员，依据本发明的思想，在具体实施方式及应用范围上均会有改变之处。综上所述，本说明书内容不应理解为对本发明的限制。