专利名称：彩色阴极射线管的制作方法
技术领域：
本发明涉及一种彩色阴极射线管，尤其涉及一种彩色阴极射线管的面板和荫罩，这种阴极射线管具有构成屏幕的曲率和曲率半径。
阴极射线管是显示器诸如一个TV接收器或一个计算机监测器的一个重要部件，用于显示图像。
图1示出了这种彩色阴极射线管的一个侧视图和一个部分剖面图。
参考图1，在彩色阴极射线管的前部，有一个内表面上形成有荧光膜2的面板1，一个用熔化玻璃焊接在面板1背面的漏斗3。有一个紧密安装在面板1内部的荫罩6，荫罩6固定在框架7上，用于选择从电子枪4发射的电子束的颜色，和一个装备在漏斗3的颈部3a内部的电子枪4。框架7通过支撑弹簧8像从面板1的侧壁上悬挂下来那样紧固在面板1上，支撑弹簧8固定在框架7上并插入到固定在面板1侧壁上的柱螺栓销9中。内部屏蔽罩10通过一个固定弹簧11固定在框架7的一侧上，用来保护向荧光膜2移动的电子光束5不受外部地磁影响。有一个具有多个极的偏转轭13，它固定在颈部3a的外围，用来矫正电子束5的行进路径，使得电子束5能够正确击中所需的荧光材料，加固带12捆在阴极射线管的外围，用来防止阴极射线管操作中由外部中击引起阴极射线管破碎。在上述阴极射线管的基本结构中，荫罩6加工成有曲率，并放置成与面板1具有一个间隙，以便与面板一起形成一个面板组件，用来在从电子枪4发出的三个电子束5恰好击中面板1内表面上的荧光材料时再现图像。因此，为了形成图像，当把面板内表面的曲率和分组比率考虑成曲率设计的条件时，荫罩6需要精确的曲率设计。
图2描述了面板组件的一个纵截面，参考此图详细解释面板内表面的曲率和分组比率。
Rp表示面板1曲率的内表面半径，Rm表示荫罩6的曲率半径，荫罩6的曲率半径Rm基本上设定为与面板1的曲率Rp的内表面半径具有固定的比率。根据这一点，一旦给定了面板1曲率的内表面半径Rp，荫罩6的曲率半径Rm取决于面板曲率的内表面的半径。连同这种对面板内表面曲率半径的线性依赖，就可以设计荫罩6了，取一个分组比率(G/R)，并考虑到一个固定图像色纯度的电子束的配置，它可以表述成如下方程G/R=3×S×QPh×L,]]>其中，S偏转中心和电子束中心之间的距离Q荫罩中的缝隙与面板内表面之间的距离Ph荫罩中缝隙中心之间的距离L从电子束偏转中心到面板内表面之间的距离G/R一般设定为G/R=1.000，这样电子束就可以准确穿过荫罩6的有效表面击中必需的荧光材料，以提高色纯度。因此，荫罩6的曲率和曲率半径Rm一般基本根据面板内表面的曲率来设计，以便为保证色纯度而维持G/R常量。
在这期间，近来增加了面板曲率内表面的半径Rp，由于结构的限制将一个楔比率(wedge ratio)，即中心厚度对面板角落厚度的比率，限制到了一个固定的范围；而使面板1的外表面平面化，以提供一个平面图像，结果使荫罩6的曲率半径增加了。由于这种荫罩6的强度较弱，荫罩6比较容易因处理荫罩6期间的外部物理力或是阴极射线管操作期间的冲击或扬声器的声音引起的振鸣而变形。这种依赖于荫罩振动特性的振鸣在外部声波或振动到达荫罩6时发生，它会恶化颜色的再现，从而部分改变屏幕上的图像颜色。对比相关技术面板中的荫罩与本发明的荫罩，这种振鸣特性的恶化程度会比荫罩的强度恶化更为严重。
为了解决这些问题，采用了各种方法，可以总结如下。
第一，可以通过改变支撑框架7的弹簧11的形式，或通过向框架7提供一个弧形来提高框架7本身的刚性。然而，由于框架7的这种改变并不是对高度灵敏地、直接地影响振鸣的荫罩6自身的改进，所以这种变化不是一种根本的解决方法。此外，对弹簧11和框架7的改进对平面的阴极射线管没有作用。
第二，如图3所示，其中珠子(bead)14具有与总曲率不同的曲率，它应用在了荫罩6的有效表面内。然而，由于珠子14在有效表面内，所以在阴极射线管的制作中珠子14导致难以在面板1的内表面上涂荧光材料；一个局部不均匀的荧光表面不仅会带来了视觉上的不便，而且还会使图像变形。此外，有效表面中的珠子14可以相对提高荫罩6的强度，但是却显示出了在改进振鸣方面的局限性。
第四，如图4所示，在安装到框架7中时预拉紧了荫罩6，轻微预拉紧的导线阻尼15搭接在荫罩6上。然而，这种方法具有这样的困难在向框架7安装预拉紧的荫罩6时不能有变形，阻尼导线15应该搭接到使整个预拉紧的荫罩6施加的压力均匀，这使得制作过程复杂化，并带来了制作成本的增加。
与珠子14的应用相似，尽管阻尼导线15的应用在视觉上对荫罩6的强度有帮助，但是这种应用在振动衰减上具有一定的局限性。
如图所示，由于使用分离结构体的相关技术不能够解决问题，所以需要面板和荫罩自身的改进。也就是，需要一种为改进面板内表面曲率的方法，它可以固定荫罩的曲率；或是与之分离的，一种用来设计与面板内表面的曲率分开的荫罩的曲率。
因此，本发明提出一种彩色阴极射线管，它可以基本消除相关技术局限和缺点带来的一种或多种问题。
本发明的目的之一是提供一个由于振鸣特性的改进而能够防止颜色再现恶化的彩色阴极射线管，这种恶化是在阴极射线管的操作过程中由冲击或扬声器的声音引起的。
本发明的另一个目的是提供一种具有改进结构强度的彩色阴极射线管，这种结构用于防止外部力引起的变形。
本发明的其它的特点和优点将在下面的描述中阐明，其中部分可以从描述中明显看出，或通过本发明的实践得到。本发明的目的和其他优点可以通过说明书和权利要求书和附图中特别指出的结构来实现和得到。
为了实现这些和其它优点，依据本发明的目的，正如概括和概要描述的一样，彩色阴极射线管包括在阴极射线管的前部的一个面板，一个荫罩间隔地安装在面板的后部，用于从电子束中选择一种颜色，其特征在于至少面板的一个内表面和荫罩具有曲率结构，其中曲率半径在固定的比率范围内连续变化。
面板内表面的曲率半径的变化满足下面的公式。
Rpi＜Rpi-1(i=1,----,n)Rpi>Rpn-RpOLpnLpi+RpO,]]>(当i≠n或0时)若i=n，则Rpi=Rpn，以及若i=0，则Rpi=Rp0；其中Rp0表示面板内表面中心的曲率半径，
Rpi表示面板内表面任意位置的曲率半径，Rpn表示面板内表面有效表面一端的曲率半径，Lpi表示从面板内表面的中心到面板内表面上任意位置的距离，Lpn表示从面板内表面的中心到有效表面一端的距离，以及荫罩的曲率半径的变化满足以下公式。
Rmi＜Rmi-1(i=1,----,n)Rmi>Rmn-RmOLmnLmi+RmO,]]>(当i≠n或0时)若i=n，则Rmi=Rmn，以及若i=0，则Rmi=Rm0；其中Rm0表示荫罩中心处的曲率半径，Rmi表示荫罩任意位置上的曲率半径，Rmm表示荫罩有效表面一端的曲率半径，Lmi表示从荫罩的中心到荫罩任意位置的距离，以及Lmn表示从荫罩的中心到有效表面一端的距离。
面板内表面和荫罩的曲率结构可以分别表示成Rpi=γp(Lpi)Rp0和Rmi=γm(Lmi)Rm0，其中γp和γm分别表示依赖于距离Lpi和Lmi的函数，比例函数γp(Lpi)和γm(Lmi)为关于变量Tpi和Tmi连续递减的函数，Tpi和Tmi分别与距离Lpi和Lmi依照系数αp和αm成比例，从而建立如下等式。
γp(Lpi)=cos(Tpi),(Tpi=αpLpi),γp(Lpi)=cos(αpLi)，以及γm(Lmi)=cos(Tmi),(Tmi=αmLmi),γm(Lmi)=cos(αmLmi)。
形成的曲率结构最大可达从面板内表面和荫罩的中心到有效表面端部距离的80％处的点Lp80％和Lm80％，用来改进振鸣。
在80％的点Lp80％和Lm80％处比例函数γp和γm值的范围分别为0.75～0.97和0.65～0.97，系数αp和αm分别具有下述不等式表示的数值，它们依赖于比例函数γp和γm在80％的点Lp80％和Lm80％处的数值范围。
cos-1(0.97)Lp80%≤αp≤cos-1(0.75)Lp80%]]>cos-1(0.97)Lm80%≤αm≤cos-1(0.65)Lm80%]]>曲率结构最好至少分别在一个长轴(X轴)、一个短轴(Y轴)和一个对角线轴(D轴)之一上为真(true)；更好的是，在所有的长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)上都为真。此外，曲率结构最好在长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)之间包含的所有方向上都为真。
上述曲率结构可以应用到本发明的彩色阴极射线管的面板的内表面上，并可以与之分离，独立应用到荫罩上。或者曲率结构可以同时应用在面板的内表面和荫罩上。
本发明提高了强度，改进了荫罩的振鸣，使荫罩的变形最小并防止颜色再现性的恶化。
可以理解，上述一般描述和下面的详细描述都是示例性的和说明性的，可以提供对所要求保护的本发明的进一步的解释。
为了提供对本发明的进一步理解而包含的附图，合并在说明书中并构成了说明书的一部分，它和用来解释本发明原理的描述一起阐明了
具体实施例方式在附图中图1示出了一个相关技术的彩色阴极射线管的侧视图和部分剖面图；图2示出了显示阴极射线管内部结构的一个部分截面；图3示出了显示了一个应用珠子防止振鸣结构的相关技术透视图；图4示出了一个透视图，显示了向预拉紧的荫罩应用阻尼导线的相关技术的防止振鸣的结构；图5(a)及(b)图示了面板的内表面和荫罩的曲率；图6示出了一个显示曲率半径对距离的图表，此距离为到本发明的面板内表面和荫罩有效表面的一端的距离。
图7示出了一个显示对角线轴(D轴)的曲率半径变化的图形，作为本发明的对比例子；图8a和8b示出了荫罩有限元素分析的结果，作为本发明的对比例子；图9示出了一个显示曲率半径对距离的图表，此距离为各轴上面板内表面和荫罩有效表面的一端的距离，作为本发明的对比例子。
图10a和图10b示出了显示本发明和对比例子分别关于曲率半径和中心高度对距离的对比图形。
图11a和图11b示出了与压力有关的本发明的荫罩和相关技术的荫罩的结构分析的结果；图12a和12b示出了本发明的荫罩和相关技术的荫罩与一个固有振动模式有关的结构分析的结果；
图13a和13b示出了本发明的荫罩和相关技术的荫罩与一个固有振动模式有关的结构分析的结果；现在来详细参考本发明的最佳实施例，在附图中描述了最佳实施例的例子。在本发明实施例的解释中，同样的部件将具有相同的名字和标记，并将省略其附加解释。图5(a)～(b)示出了面板内表面和荫罩的曲率，并将参考它们来解释本发明的面板内表面和荫罩的基本曲率结构。
参考图5(a)～(b)，面板内表面和荫罩的几何结构可以参照三个轴，也就是一个长轴(X-轴)、一个短轴(Y-轴)和一个对角线轴(D-轴)，在两维平面上表述出来。Rpo和Rmo分别表示面板内表面和荫罩中心处的曲率半径，Rpi和Rmi分别表示面板内表面和荫罩一个表面上点的曲率半径，Rpn和Rmn分别表示面板内表面和荫罩有效表面末端的曲率半径。Rpo、Rpi、Rpn、Rmo、Rmi、Rmn依赖于面板内表面和荫罩的相应点处的曲率。与相关技术的彩色阴极射线管不同的是，具有上述曲率结构的本发明的彩色阴极射线管既没有采用隔离的强度加固，也没有采用振鸣防止结构。取而代之的是，为了提供一种具有改进强度和振鸣特性的荫罩，而使用了具有曲率结构的面板，其中曲率半径的变化在其采用于其内表面的预设比例范围内是连续的。可以将一种本身具有上述曲率结构的、与面板隔离的荫罩应用到本发明的彩色阴极射线管上。或者，可以同时使用具有上述曲率结构的面板的内表面和荫罩。
图6示出了一个显示曲率半径对距离的图表，此距离为到本发明的面板内表面和荫罩有效表面的一端的距离，并将参考它来解释本发明的曲率结构。
第一，与面板的内表面有关，本发明的曲率结构可以用下面的公式来表述，其中，Lpi表示从面板内表面的曲率中心到一点的距离，Lpn表示从面板内表面的曲率中心到有效表面一端的距离。
当Rpi＜Rpi-1(i=1,----,n)时-------------------------------------(1)，Rpi>Rpn-RPOLpnLpi+RpO,]]>(当i≠n或0时)若i=n，则Rpi=Rpn，以及若i=0，则Rpi=Rp0-------------(2)。
参考图6，面板内表面的曲率半径比单调递减的函数Rpi=Rpn-RpOLpnLpi+RpO]]>表述的曲率半径要大，但是在固定的比率范围内逐渐递减。如果递减比例用系数γp表示，就可以建立下面的比例表达式(3)。
Ppi=γpRp0--------------------------------------------------(3)当面板内表面的曲率半径随距离Lpi变化时，可以将系数γp定义为依赖于Lpi的函数，如下所示。
Rpi=γp(Lpi)Pp0---------------------------------------------(4)当面板内表面曲率半径的变化显示出了一种相对距离Lpi连续递减的趋势时，比例函数γp可以表述成变量Tpi的余弦函数。由于变量Tpi也与考虑到比例函数γp和距离Lpi之间的关系的距离Lpi成比例，可以用一个系数αp来表述Tpi。
γp(Lpi)=cos(Tpi),(Tpi=αpLpi)------------------------------(5)γp(Lpi)=cos(αpLpi)同时，依据本发明的另一个最佳实施例的荫罩的曲率结构可以用下面的公式来表述，其中，Lmi表示从面板内表面的曲率中心到一点的距离，Lmn表示从面板内表面的曲率中心到有效表面一端的距离。
当Rmi＜Rmi-1(i=1,----,n)时------------------------------(6)，Rmi>Rmn-RmOLmnLmi+RmO,]]>(当i≠n或0时)若i=n，则Rni=Rmn，及若i=0，则Rmi=Rm0------------------------(7)参考图6，与面板内表面的曲率相似，荫罩的曲率半径比单调递减的函数Rmi=Rmn-RmOLmnLmi+RmO]]>表述的曲率半径要大，但是在固定的比率范围内逐渐减小。
由于荫罩的公式求取过程与面板内表面的相同，所以省略了求取的过程，但将给出如下所示的结果公式。
Rmi=γmRm0--------------------------------------------------(8)Rmi=γm(Lmi)Rm0---------------------------------------------(9)γm(Lmi)=cos(Tmi),(Tmi=αmLmi)-----------------------------(10)γm(Lmi)=cos(αmLmi)对于面板内表面和荫罩的曲率结构，相对于一个有效表面对图像几乎没有影响的平面外围的装备，对于防止有效表面内部的振鸣很有效。为了做到这一点，最好设定从面板内表面和荫罩的中心到有效表面各末端的距离的80％处的点Lp80％和Lm80％，以符合曲率结构。当比例函数γp和γm分别为1时，面板的内表面和荫罩为完美的球面，当面板的比例函数γp小于0.75时，或者荫罩的比例函数γm小于0.65时，外围的曲率非常地尖，而导致中央部分的曲率半径较大。因此，面板80％处的点Lp80％的比例函数γp最好处在0.75～0.97的范围内，荫罩80％处的点Lm80％的比例函数γm最好处在0.65～0.97的范围内。
在本例中，80％处的点Lp80％和Lm80％的比例函数γp和γm的范围提供了方程(5)和(10)中系数αp和αm的以下范围。
cos-1(0.97)Lp80%≤αp≤cos-1(0.75)Lp80%------(11)]]>cos-1(0.97)Lm80%≤αm≤cos-1(0.65)Lm80%]]>此外，为了改进强度和振鸣特性，本发明的面板内表面和荫罩的曲率结构最好设置为至少在面板的内表面和荫罩的长轴(X-轴)、短轴(Y-轴)和对角线轴(D-轴)之一上为真。最好将面板的内表面和荫罩的所有的长轴(X-轴)、短轴(Y-轴)和对角线轴(D-轴)设置为真。此外，最好将本发明的面板的内表面和荫罩的长轴(X-轴)、短轴(Y-轴)和对角线轴(D-轴)之间的所有方向上的曲率结构都设置为真。
同时，为了更详细地理解本发明，将采用与本发明相反的例子作为对比例子来解释本发明。图7示出了使用Ppi＞Rpi-1和Rmi＞Rmi-1的曲率结构时，一个显示对角线轴(D轴)的曲率半径变化的图形，作为本发明的一个对比例子；图8a和图8b示出了荫罩的有限元素分析的结果，此荫罩具有本发明的对比例子中的上述曲率结构。
参考图7，如果面板的内表面具有Rpi＞Rpi-1的区域，它比周围的区域要平，则荫罩的曲率结构也会具有Rmi＞Rmi-1的区域。因此，荫罩的区域，不仅强度低，而且容易振动。这种结果可以用铸模时包括Rmi＞Rmi-1区域的荫罩的有限元素的分析来校验。图8a描述了当压力施加在整个荫罩的表面时，荫罩的变形分析。由于平面区域的变形相对比外围区域的变形要大，所以可以从图8a看出平面区域的结构强度低。类似地，可以从图8b看出平面区域发生了振动，图8b描述了对荫罩的固有频率的分析。因此，外部振动使得穿越荫罩的电子束改变路径，这将会导致振鸣，其中图像的影子会周期性地变化，这给用户带来了不便。
作为另一个对比例子，假设可以采用下面的与本发明的方程(2)和(7)相反的方程(12)表述的曲率结构。图9示出了一个显示曲率半径对距离的图表，此距离为到各轴上面板内表面和荫罩有效表面的一端的距离，作为本发明的对比例子。
Rpi<Rpn-RpOLpnLpi+RpO------(12)]]>Rmi<Rmn-RmOLmnLmi+RmO]]>尽管采用了公式(12)的曲率结构有助于隆起，即荫罩的热膨胀特性，但是此曲率结构显示出面板内表面和荫罩的曲率半径分别在其中央部分的中心急剧减小，这可以通过比较本发明和对比例子的曲率半径的变化来验证。图10a示出了本发明和对比例子在采用相同的Q值时的一个图表，显示出了本发明和比较例子之间曲率变化的不同。
参考图10a，当假定Q值，即面板内表面和荫罩之间的距离由于电子束的分组率特性而变得相同时，在对比例子中面板内表面和荫罩的曲率在中央部分增加，这一点可以从描述图表的图10b中明显看出来，图10b示出了显示本发明和对比例子在中央部分的高度对比图形。如果Q值相同，采用了公式(12)的曲率的荫罩具有相对平坦的中央部分，由于强度降低，荫罩易于在制作中或有外部冲击时变形。因此，可以知道本发明的曲率结构比对比例子更有利于防止强度恶化和振鸣。
此外，为了更清楚地显示出本发明的有效性，下面充分分析并比较本发明荫罩的结构和一个具有球面曲率的荫罩。图11a和图11b示出了分别向本发明的荫罩和相关技术的荫罩施加压力时的结构分析结果。
由于图8a中的球面荫罩具有的最大变形量为0.001031，图8b中的本发明的荫罩具有的最大变形量为0.001066，可以看出球面荫罩的变形相对较小，这可以解释为因为球面在结构方面对垂直负载具有较好的刚度，但是，由于变形差是临界的，可以认为本发明的荫罩在结构方面与稳定的球面荫罩具有相近的强度。
图12a、12b、13a和13b示出了本发明和相关技术的荫罩在固有振动模式方面的结构分析结果，其中由外部频率引起的谐振的频率和分配可以从各自的曲率结构中得出。图12a和12b示出了为第一种模式进行的固有频率分析结果，图13a和13b示出了在总共十次模式分析中对最不适宜振鸣的模式进行的固有频率分析结果。
与压力造成的变形分析的结果不同，可以从固有振动模式分析中证明球面荫罩具有相对低的固有频率，这反而对振鸣不利。这样，当图12b和13b所示的本发明的荫罩的固有频率为125.498Hz和132.258Hz时，图12a和13a所示的球面荫罩的固有频率为118.631Hz和126.783Hz，这明显是低的。换句话说，球面荫罩在很低的频带下显示出了振鸣，相对比本发明的荫罩要差。
振鸣分布可以表示成图12a、12b、13a和13b中的振动引起的变形分布。如图12a所示，球面的荫罩在第一种模式下在有效表面的末端具有小的振鸣区域。然而，如图13a所示，球面荫罩在荫罩所有的有效区域内具有明显较大的振动变形，也就是一个振鸣振幅，足可以恶化图像的质量。与此不同的是，如图12b和13b所示，本发明的荫罩的全部振鸣振幅在有效表面的末端要小的多，这对实际的图像影响不大。
正如已经解释的，本发明的彩色阴极射线管具有以下优点。
通过独立地或一起使用面板的内表面和荫罩，两者的曲率半径都会在特定的范围内连续变化，本发明就可以改进荫罩的结构强度和振鸣特性，即使施加了外力时也允许使荫罩的变形最小，并可以防止阴极射线管的操作中由中击和扬声器的声音引起的颜色再现的恶化。
本领域的技术人员可以明显地看出，在不超出本发明的精神实质或范围的情况下，对本发明的彩色阴极射线管可以作出多种改动和变化。因此，本发明覆盖了权利要求书及其等同物范围内提出的本发明的改动和变化。
权利要求
1．一种彩色阴极射线管，包括在阴极射线管前部的一个面板；以及与面板隔离开并安装在面板后部的荫罩，用于从电子束中选择颜色，其特征在于面板的内表面具有曲率结构，其中曲率半径在依据下面公式中的固定的比例范围内连续变化，Rpi=Rpi-1(i=1,----,n)Rpi>Rpn-RpOLpnLpi+RpO,]]>(当i≠n或0时)如果i=n，则Rpi=Rpn，以及如果i=0，则Rpi=Rp0；其中Rp0表示面板内表面中心的曲率半径，Rpi表示面板内表面任意位置的曲率半径，Rpn表示面板内表面有效表面末端的曲率半径，Lpi表示从面板内表面的中心到面板内表面上任意位置的距离，Lpn表示从面板内表面的中心到有效表面一端的距离。
2．根据权利要求1所述的彩色阴极射线管，其特征在于，面板内表面的曲率结构可以表述成Rpi=γpRp0，其中γp表示在一个范围内的系数变量。
3．根据权利要求2所述的彩色阴极射线管，其特征在于，面板内表面的曲率结构可以表述成Rpi=γp(Lpi)Rp0，其中γp表示依赖于距离Lpi的函数。
4．根据权利要求3所述的彩色阴极射线管，其特征在于，比例函数γp(Lpi)是根据变量Tpi连续递减的函数，变量Tpi根据系数αp与距离Lpi成比例，建立了下面的公式。γp(Lpi)=cos(Tpi),(Tpi=αpLpi),γp(Lpi)=cos(αpLpi)。
5．根据权利要求1所述的彩色阴极射线管，其特征在于，在从面板内表面的中心到有效表面所述端的距离的80％处的点Lp80％处形成曲率结构，用于改进振鸣。
6．根据权利要求5所述的彩色阴极射线管，其特征在于，比例函数γp在80％处的点Lp80％的数值范围为0.75～0.97。
7．根据权利要求6所述的彩色阴极射线管，其特征在于，系数αp具有下面的不等式表述的数值，它依赖于80％处的点Lp80％的比例函数γp的数值范围，cos-1(0.97)Lp80%≤αp≤cos-1(0.75)Lp80%]]>
8．根据权利要求1到7中任一项所述的彩色阴极射线管，其特征在于，一个长轴(X轴)、一个短轴(Y轴)和一个对角线轴(D轴)中至少有一个的曲率结构为真。
9．根据权利要求8所述的彩色阴极射线管，其特征在于，所有的长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)的曲率结构都为真。
10．根据权利要求9所述的彩色阴极射线管，其特征在于，长轴(X轴)、短轴(Y轴)和斜轴(D轴)之间包含的所有方向上的曲率结构都为真。
11．一种彩色阴极射线管，包括在阴极射线管前部的一个面板；以及与面板隔离开并安装在面板后部的荫罩，用于从电子束中选择颜色，其特征在于，面板的内表面具有曲率结构，其中曲率半径在依据下面公式中的固定的比例范围内连续变化，Rmi＜Rmi-1(i=1,----,n)Rmi>Rmn-RnOLmnLmi+RmO,]]>(当i≠n或0时)如果i=n，则Rmi=Rmn，以及如果i=0，则Rmi=Rm0；其中Rm0表示荫罩中心处的曲率半径，Rmi表示荫罩任意位置上的曲率半径，Rmm表示荫罩有效表面一端的曲率半径，Lmi表示从荫罩的中心到荫罩任意位置的距离，Lmn表示从荫罩的中心到有效表面所述端的距离。
12．根据权利要求11所述的彩色阴极射线管，其特征在于，荫罩的曲率结构可以表述为Rmi=γmRm0，其中γm表示在一个范围内的系数变量。
13．根据权利要求12所述的彩色阴极射线管，其特征在于，荫罩的曲率结构可以表述为Rmi=γm(Lmi)Rm0，其中γm表示一个依赖于距离Lmi的函数。
14．根据权利要求13所述的彩色阴极射线管，其特征在于，比例函数γm(Lmi)是关于变量Tmi的连续递减的函数，Tmi根据系数αm与距离Lmi成比例，形成了下面的公式，γm(Lmi)=cos(Tmi),(Tmi=αmLmi)γm(Lmi)=cos(αmTmi)
15．根据权利要求11所述的彩色阴极射线管，其特征在于，在从荫罩的中心到有效表面所述端的距离的80％处的点Lm80％处形成曲率结构，用于改进振鸣。
16．根据权利要求15所述的彩色阴极射线管，其特征在于，比例函数γm在80％处的点Lm80％的数值范围为0.65～0.97。
17．根据权利要求16所述的彩色阴极射线管，其特征在于，系数αX具有下面的不等式表述的数值，它依赖于80％处的点Lm80％的比例函数γm的数值范围，cos-1(0.97)Lm80%≤αm≤cos-1(0.65)Lm80%]]>
18．根据权利要求11到17中任一项所述的彩色阴极射线管，其特征在于，长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)中至少有一个的曲率结构为真。
19．根据权利要求18所述的彩色阴极射线管，其特征在于，所有的长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)的曲率结构都为真。
20．根据权利要求19所述的彩色阴极射线管，其特征在于，长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)之间包含的所有的方向上的曲率结构都为真。
21．一种彩色阴极射线管，包括在阴极射线管前部的一个面板；以及与面板隔离开并安装在面板后部的荫罩，用于从电子束中选择颜色，其特征在于面板的内表面和荫罩中都具有曲率结构，其中曲率半径在依据下面公式中的固定的比例范围内连续变化，Rpi＜Rpi-1(i=1,----,n)Rpi>Rpn-RpOLpnLpi+RpO,]]>(当i≠n或0时)如果i=n，则Rpi=Rpn，以及如果i=0，则Rpi=Rp0。Rmi＜Rmi-1(i=1,----,n)Rmi>Rmn-RmOLmnLmi+RmO,]]>(当i≠n或0时)如果i=n，则Rmi=Rmn，以及如果i=0，则Rmi=Rm0。
22．根据权利要求21所述的彩色阴极射线管，其特征在于，面板的内表面和荫罩的曲率结构可以分别表述为Rpi=γpRp0和Rmi=γmRm0，其中γP和γm表示在一个范围内的系数变量。
23．根据权利要求22所述的彩色阴极射线管，其特征在于，面板的内表面和荫罩的曲率结构可以分别表述为Rpi=γp(Lpi)Rp0和Rmi=γm(Lmi)Rm0，其中γp和γm分别表示依赖于距离Lpi和Lmi的函数。
24．根据权利要求23所述的彩色阴极射线管，其特征在于，比例函数γp(Lpi)和γm(Lmi)为关于变量Tpi和Tmi连续递减的函数，Tpi和Tmi依据系数αp和αm与距离Lpi和Lmi成比例，分别形成以下公式。γp(Lpi)=cos(Tpi),(Tpi=αpLpi)，γp(Lpi)=cos(αpLpi)，以及γm(Lmi)=cos(Tmi),(Tmi=αmLmi)γm(Lmi)=cos(αmTmi)
25．根据权利要求21所述的彩色阴极射线管，其特征在于，在从面板内表面和荫罩的中心到有效表面末端的距离的80％处的点Lp80％和Lm80％处分别形成曲率结构，用于改进振鸣。
26．根据权利要求25所述的彩色阴极射线管，其特征在于，比例函数γp和γm在80％处的点Lp80％和Lm80％的数值范围分别为0.75～0.97和0.65～0.97。
27．根据权利要求26所述的彩色阴极射线管，其特征在于，系数αp和αm具有下面的不等式表述的数值，它们分别依赖于80％处的点Lp80％和Lm80％的比例函数γp和γm的数值范围，cos-1(0.97)Lp80%≤αp≤cos-1(0.75)Lp80%]]>cos-1(0.97)Lm80%≤αm≤cos-1(0.65)Lm80%]]>
28．根据权利要求21到27中任一项所述的一种彩色阴极射线管，其特征在于，长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)中至少有一个的曲率结构为真。
29．根据权利要求28所述的彩色阴极射线管，其特征在于，所有的长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)的曲率结构都为真。
30．根据权利要求29所述的彩色阴极射线管，其特征在于，长轴(X轴)、短轴(Y轴)和对角线轴(D轴)之间包含的所有的方向上的曲率结构都为真。
全文摘要
彩色阴极射线管,它包括在阴极射线管前部的一个面板;与面板隔离开并安装在面板后部的一个荫罩,用来从电子束中选择颜色,其特征在于面板的内表面和荫罩中至少有一个具有曲率结构,其中曲率半径在固定的比例范围内连续变化,从而提高了强度并改进了振鸣。
文档编号H01J29/07GK1304164SQ0110493
公开日2001年7月18日 申请日期2001年1月5日 优先权日2000年1月6日
发明者金龙根 申请人:Lg电子株式会社