结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路的制作方法

本发明涉及结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路。

背景技术：

欧美等航空业发达国家非常重视结冰风洞在飞行器防除冰系统研究中的地位与作用，要求每个飞机型号都必须经过严格的防除冰系统的试验验证，这也是结冰适航规范要求的必备内容之一。国外长期的结冰研究表明：利用结冰风洞开展飞行器防除冰系统设计与验证是非常可靠而有效的手段。

结冰风洞防除冰供气系统为试验段内的机翼热气防冰系统提供模拟主引射流的加热气流，加热气流一般采用高压气源，而高压气源需要经过经过一级减压阀进行减压，然后再经过二级减压阀让进一步减压，这增加了系统的复杂程度，也增加了系统的控制难度。

另外，加热气流一般由加热器加热，而加热器热滞会影响温度控制调节时间。

技术实现要素：

本发明的目的在于提供一种结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路，其采用从结冰风洞真空泵厂房引出的中压气源，不需要进行多级减压，可简化系统的复杂程度，降低系统的控制难度，且通过冷热气掺混快速调节供气温度，减少加热器热滞对温度控制调节时间的影响，冷热气掺混后形成防除冰试验用加热气流。

为实现上述目的，本发明的技术方案是设计一种结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路，其特征在于，该中压气源供气管路的供气流程如下：从结冰风洞真空泵厂房引出的中压气源，通过前置过滤器、手动球阀、后置过滤器、气动球阀后汇入空气缓冲器；

空气缓冲器的出气经文丘里流量计、数字阀、三通调节阀后分为两路，一路通过空气加热器，另一路作为冷气旁路，通过冷热气掺混快速调节供气温度，减少加热器热滞对温度控制调节时间的影响，冷热气掺混后形成防除冰试验用加热气流。

优选的，所述中压气源的气压为2mpa。

优选的，所述气动球阀为气动带手轮调节球阀。

优选的，所述前置过滤器和后置过滤器的滤芯选用不锈钢烧结滤芯，壳体选用不锈钢，设计工作承压pn25，公称通径dn150，设计工作流量3kg/s，过滤器过滤精度10μm，全流量工作压力损失＜0.05mpa。

优选的，所述中压气源供气管路采用无缝不锈钢管，且均包裹保温层，保温层材料选择硅酸铝棉。

本发明的优点和有益效果在于：提供一种结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路，其采用从结冰风洞真空泵厂房引出的中压气源，不需要进行多级减压，可简化系统的复杂程度，降低系统的控制难度，且通过冷热气掺混快速调节供气温度，减少加热器热滞对温度控制调节时间的影响，冷热气掺混后形成防除冰试验用加热气流。

附图说明

图1是本发明的示意图。

具体实施方式

下面结合附图和实施例，对本发明的具体实施方式作进一步描述。以下实施例仅用于更加清楚地说明本发明的技术方案，而不能以此来限制本发明的保护范围。

如图1所示，本发明提供一种结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路，其特征在于，该中压气源供气管路的供气流程如下：从结冰风洞真空泵厂房1引出的中压气源，通过前置过滤器2、手动球阀3、后置过滤器4、气动球阀5后汇入空气缓冲器6；

空气缓冲器6的出气经文丘里流量计7、数字阀8、三通调节阀9后分为两路，一路通过空气加热器10，另一路作为冷气旁路，通过冷热气掺混快速调节供气温度，减少加热器热滞对温度控制调节时间的影响，冷热气掺混后形成防除冰试验用加热气流。

所述中压气源的气压为2mpa。

所述气动球阀5为气动带手轮调节球阀。

所述前置过滤器2和后置过滤器4的滤芯选用不锈钢烧结滤芯，壳体选用不锈钢，设计工作承压pn25，公称通径dn150，设计工作流量3kg/s，过滤器过滤精度10μm，全流量工作压力损失＜0.05mpa。

所述中压气源供气管路采用无缝不锈钢管，且均包裹保温层，保温层材料选择硅酸铝棉。

本发明采用从结冰风洞真空泵厂房1引出的中压气源，不需要进行多级减压，可简化系统的复杂程度，降低系统的控制难度，且通过冷热气掺混快速调节供气温度，减少加热器热滞对温度控制调节时间的影响，冷热气掺混后形成防除冰试验用加热气流。

以上所述仅是本发明的优选实施方式，应当指出，对于本技术领域的普通技术人员来说，在不脱离本发明技术原理的前提下，还可以做出若干改进和润饰，这些改进和润饰也应视为本发明的保护范围。

技术特征：

技术总结
本发明公开了一种结冰风洞防除冰供气系统的中压气源供气管路，其采用从结冰风洞真空泵厂房引出的中压气源，不需要进行多级减压，可简化系统的复杂程度，降低系统的控制难度，且通过冷热气掺混快速调节供气温度，减少加热器热滞对温度控制调节时间的影响，冷热气掺混后形成防除冰试验用加热气流。

技术研发人员：赵维明;柳庆林;倪章松;郭龙;易贤;赵照;张平涛;林伟;李自雨;刘森云;赵伟伟;王梓旭;肖春华;熊建军;赖庆仁
受保护的技术使用者：中国空气动力研究与发展中心低速空气动力研究所
技术研发日：2019.07.11
技术公布日：2019.10.22