一种用于极坐标数据采集模式的浅埋目标三维成像方法与流程

本发明涉及利用雷达探测浅埋隐蔽目标的三维成像方法，具体是一种用于极坐标数据采集模式的浅埋目标三维成像方法。

背景技术：

雷达三维穿透成像技术是指雷达发射电磁波穿透单层或多层介质对目标进行多角度照射并采集回波进行处理以获取目标三维特征的技术。三维穿透成像技术一般具有以下特点：一是探测目标位于天线辐射的近场区，这是由于电磁波在介质中传播会有较大的能量衰减，目标埋藏越深，回波越弱，越不易探测；二是目标一般是静止的；三是雷达扫描区域一般是二维平面，通常位于介质表面，或距介质表面一定高度的平面上。常见的雷达二维扫描采用矩形网格采样方式，通过为雷达收发机预设若干条测量线以覆盖整个待测区域，使用定位轮等定位装置记录天线测量点的位置信息，以获取目标的雷达三维回波数据。该方式实现简单，能够覆盖较大范围的测量区域，但同时也存在测量时间长、定位精度不高的问题。随着对隐蔽目标三维高分辨成像的需求不断增长，一些新颖的二维扫描方式随之出现，其中就包括了极坐标数据采集方式。雷达极坐标数据采集是利用高精度的定位系统，控制雷达收发机绕着一个圆心做平面的圆周扫描，在角度向和径向上分别以一定的采样间隔获取呈极坐标分布的三维雷达数据。根据奈奎斯特空间采样定理的要求，理想情况下极坐标采样中每个半径处要求的圆周采样点数并不相等，圆周采样点数随着采样半径的增大而增多。该采样方式具有定位精度高，扫描速度快的特点。

对于矩形网格采样的雷达三维数据，常用的成像算法包括两大类：一类是基于体散射模型的层析(tomography)成像算法，例如基于波恩(born)近似模型的层析成像、基于瑞利(rayleigh)近似模型的层析成像和基于基尔霍夫(kirchhoff)近似模型的层析成像，该类成像算法能有效重构目标的位置、形状、介电常数和电导率等参数，缺点是算法复杂，计算量大，无法重构复杂的目标场景等；另一类是基于点散射模型的偏移(migration)成像算法，例如kirchhoff偏移、有限差分偏移(finite-differencemigration)和频率波数域偏移(frequency-wavenumbermigration,f-kmigration)，该类算法是基于雷达波动方程的不同求解过程推导而来，其中kirchhoff偏移和f-k偏移均为成熟的成像算法。

然而，上述的成像算法中，除了kirchhoff偏移算法，其他几种算法只是适用于矩形网格采样方式，并不能直接处理极坐标采样得到的三维雷达数据，需要将极坐标采样数据通过复杂的三维插值算法生成矩形网格三维数据。而kirchhoff偏移算法在处理三维极坐标采样数据时，也面临着计算效率低等问题。因此，本发明申请侧重于针对该类极坐标采样的雷达三维回波数据，提出一种高效精确的三维成像方法，该方法并不限定雷达采用何种宽带发射信号的波形

技术实现要素：

为解决上述现有技术的缺陷，本发明提供一种用于极坐标数据采集模式的浅埋目标三维成像方法，本发明可对极坐标采样的雷达三维回波数据进行成像，该成像方法适用性广，处理的极坐标采样点集既可以是整圆，也可以是扇面，同时不要求每个圆周采样点数相同，成像处理过程简洁，运算速度快。

为实现上述技术目的，本发明采用如下技术方案：一种用于极坐标数据采集模式的浅埋目标三维成像方法，设雷达发射的宽带信号的频率范围为f：fmin≤f≤fmax，其中fmin为最小截止频率，fmax为最大截止频率，带宽b＝fmax-fmin，中心频率目标埋藏于相对介电常数为εr的均匀介质中，雷达电磁波信号在介质中传播的波速为其中c＝3×10⁸m/s是真空中的波速；雷达接收回波信号的采样率fs：fs≥2fmax，采样的时间间隔δt＝1/fs，采样点数为t；

已知极坐标采样点在空间上呈同心圆分布，其中同心圆的数量为m个，半径方向采样间隔为δρ，最内圈半径为ρ1，则由内至外第m圈半径ρm＝ρ1+(m-1)δρ，m＝1,2,...m；第m圈圆周扫描的采样点数为nm，根据奈奎斯特采样定理，第m圈圆周扫描的角度间隔δθm应满足公式一，即

因此，每圈的采样点数由内向外随采样半径增大而增多；各圈极坐标采样得到的雷达回波数据可表示为集合的形式：{srm(n,t)|0≤n≤nm-1，1≤m≤m,0≤t≤t-1}，其中n为离散角度变量，t是离散时间变量；

所述方法包括以下步骤：

(1)对每圈回波数据沿时间方向和角度方向做二维离散傅里叶变换，其结果记为srm(kθ,f)，得到公式二：

其中kθ为角频率，kθ＝0,1,...,nm-1，f为对应时间t的频率；

(2)以最外圈角度采样点数nm为基准，将srm(kθ,f)的内圈数据填零补齐，得到公式三的三维数据矩阵sr(m,kθ,f)：

(3)将sr(m,kθ,f)沿半径方向做hankel变换，得到公式四：

其中是阶数为kθ的贝塞尔函数，kρ为对应于半径ρ的波数；

(4)将所述公式四对kθ做离散逆傅里叶变换，得到对应于回波数据的三维傅里叶谱的极坐标形式：

(5)根据圆柱坐标系下频散关系：

利用基于stolt插值原理，得到目标在圆柱坐标系下三维频谱形式：

(6)对三维频谱沿kρ和kz方向做二维逆傅里叶变换，最终得到目标三维成像结果的圆柱坐标表达形式：

(7)利用极坐标与直角坐标换算关系将变换到直角坐标系下的三维成像结果g(x,y,z)：

进一步地，所述公式二、所述公式五和所述公式八通过快速傅里叶变换fft提高整个成像的运算速度。

进一步地，通过所述公式一至所述公式五，实现极坐标采样回波数据的三维频谱的圆柱坐标表示形式。

进一步地，所述极坐标采样点nm在各圈分布数目不一致，所述极坐标采样点nm是按照奈奎斯特空间采样条件确定的，所述极坐标采样点nm由内圈往外逐渐增大。

综上所述，本发明取得了以下技术效果：

1、本发明可对极坐标采样的三维回波数据进行成像，这是已有的成像方法无法完成的；

2、本发明的成像方法适用性广，处理的极坐标采样点集既可以是整圆，也可以是其中的一部分扇面，同时不要求每个圆周采样点数相同。

3、本发明成像处理过程简单，运算速度快。

附图说明

图1是本发明实施例提供的成像方法流程图；

图2是gpr极坐标采样点分布图；

图3是仿真实验所采用的目标分布图；

图4是二维成像切片示意图；

图5是三维立体图。

具体实施方式

以下结合附图对本发明作进一步详细说明。

本具体实施例仅仅是对本发明的解释，其并不是对本发明的限制，本领域技术人员在阅读完本说明书后可以根据需要对本实施例做出没有创造性贡献的修改，但只要在本发明的权利要求范围内都受到专利法的保护。

实施例：

如图1所示，一种用于极坐标数据采集模式的浅埋目标三维成像方法，对在近场条件下获得的极坐标采样的雷达三维回波数据进行处理并实现三维高分辨成像的方法，是在近场条件下利用雷达收发机发射宽带信号穿透介质，对探测目标区域进行平面圆周扫描，并采集呈极坐标分布的三维回波数据，对该回波数据进行处理实现三维高分辨成像。

设雷达发射的宽带信号的频率范围为f：fmin≤f≤fmax，其中fmin为最小截止频率，fmax为最大截止频率，带宽b＝fmax-fmin，中心频率目标埋藏于相对介电常数为εr的均匀介质中，雷达电磁波信号在介质中传播的波速为其中c＝3×10⁸m/s是真空中的波速，雷达接收回波信号的采样率fs：fs≥2fmax，采样的时间间隔δt＝1/fs，采样点数为t。

如图2所示，已知极坐标采样点在空间上呈同心圆分布，其中同心圆的数量为m个，半径方向采样间隔为δρ，最内圈半径为ρ1，则由内至外第m圈半径ρm＝ρ1+(m-1)δρ，m＝1,2,...m；第m圈圆周扫描的采样点数为nm，根据奈奎斯特采样定理，第m圈圆周扫描的角度间隔δθm应满足公式一：

即

因此，每圈的采样点数由内向外随采样半径增大而增多；各圈极坐标采样得到的雷达回波数据可表示为集合的形式：{srm(n,t)|0≤n≤nm-1，1≤m≤m,0≤t≤t-1}，其中n为离散角度变量，t是离散时间变量；

所述方法包括以下步骤：

(1)对每圈回波数据沿时间方向和角度方向做二维离散傅里叶变换，其结果记为srm(kθ,f)，得到公式二：

其中kθ为角频率，kθ＝0,1,...,nm-1，f为对应时间t的频率。

(2)以最外圈角度采样点数nm为基准，将srm(kθ,f)的内圈数据填零补齐，得到如公式三的三维数据矩阵sr(m,kθ,f)：

其中，nm为最外圈的采样点数。

(3)将sr(m,kθ,f)沿半径方向做hankel变换，得到公式四：

其中是阶数为kθ的贝塞尔函数，kρ为对应于半径ρ的波数。

(4)将所述公式四对kθ做离散逆傅里叶变换，得到对应于回波数据的三维傅里叶谱的极坐标形式：

(5)根据圆柱坐标系下频散关系，其中，所述圆柱坐标系下频散关系为：

然后利用基于stolt插值原理得到目标在圆柱坐标系下三维频谱形式：

(6)对三维频谱沿kρ和kz方向做二维逆傅里叶变换，最终得到目标三维成像结果的圆柱坐标表达形式：

(7)利用极坐标与直角坐标换算关系将变换到直角坐标系下的三维成像结果g(x,y,z)：

本实施例中，可以根据公式二、公式五和公式八通过快速傅里叶变换fft提高整个成像的运算速度。

本实施例中，通过公式一至公式五，实现极坐标采样回波数据的三维频谱的圆柱坐标表示形式。

本实施例中，所述极坐标采样点nm在各圈分布数目不一致，所述极坐标采样点nm是按照奈奎斯特空间采样条件确定的，所述极坐标采样点nm由内圈往外逐渐增大。

图2所示的gpr极坐标采样点分布图中，m＝8，ρ1＝0.1m，δρ＝0.05m，由内圈往外圆周采样点数分别为6、9、12、15、18、21、24、27。

本实施例中，提供基于matlab平台所进行的仿真实验，相关参数为：m＝37，ρ1＝0.04m，δρ＝0.04m，最外圈即第m圈的半径ρm＝1.48m；发射信号为冲激脉冲，带宽b＝500mhz，fmin＝280mhz，fmax＝780mhz；地下介质相对介电常数εr＝4，v＝1.5×10⁸m/s。因此，根据公式一，确定每圈采样点数由内至外呈6：6：222等差数列分布。

图3是仿真实验所采用的目标分布图，共有66个点目标位于深度为0.15m的平面上。其中36个点位于半径为ρ＝1.0m的圆周上，均匀分布，两点之间的角度相差10°；剩下的30个点，分成了六组，每组五个点沿着六个不同的轮辐均匀分布(六组轮辐的角度分别为30°,90°,150°,210°,270°和330°)，每组轮辐上五个点的半径以0.20m到0.84m范围内，以间隔0.16m等距分布。假设每个点目标的后向散射系数均为1。

图4和图5是对仿真实验得到的雷达极坐标采样回波数据按上述成像方法进行处理所得到的成像结果，其中图4是从三维成像结果中提取的深度为0.15m的二维成像切片，图5是成像结果的-10db等值面三维立体图。仿真得到的成像结果，与图3所示的目标分布图基本一致，这证明了上述成像方法是有效的。

以上所述仅是对本发明的较佳实施方式而已，并非对本发明作任何形式上的限制，凡是依据本发明的技术实质对以上实施例所做的任何简单修改，等同变化与修饰，均属于本发明技术方案的范围内。