br>[0019]
[0020] 在本发明的范围内，通过将待测量的k空间在至少一个方向上，优选在读取方向 上延长，可W充分使用该关系。该在读取方向上可W通过W下方式轻易地得W实现，即通过 利用读取梯度延长测量时段来延长在k空间中的读取行，因此也更早地开始，从而在所希 望的回波时间测量第一原始数据组的k空间中屯、。因此可W设置为，在读取方向上扩大k 空间，特别是通过延长在所施加的读取梯度中的读取时段。在唯一的记录过程中记录的、优 选对称扩展的、所测量的k空间的分量于是可W分别用于原始数据组的重建，而无需在读 取时间窗附近总是存在某些"余地"的情况下值得注意地延长测量时间。在此，当然如下构 造第一原始数据组，即，使用在实际的k空间中屯、周围的（具有通常待记录的没有扩展的k 空间尺寸的）k空间分量。因此，在读取方向上移动k空间中屯、也移动该整个分量，其中每 次偏移对应特定的失相，并且W通过将分量如同在扩展的所测量的k空间上方的掩膜一样 偏移的方式，能够确定具有特定失相的另外的原始数据组。该样可W在唯一的记录过程中 测量多个不同的失相级别。
[0021] 根据本发明的方法的一种适合的扩展在于，通过从失相值中为每个图像点确定干 扰场值，来确定干扰场图，对于该失相值存在绝对值上最高的原始数据。所确定的原始数据 因此也可W用于建立干扰场的场梯度图，即干扰场图。为此，将对于其存在原始数据组的失 相级别换算成梯度强度，该些失相级作为失相对应于该些梯度强度。在按图像点方式的比 较中，于是每个图像点与该样的梯度强度或失相级别对应，在该梯度强度或失相级别中，该 图像点具有绝对值上最高的原始数据。在此，当然干扰场图的谱分辨率也随着存在的原始 数据组的数量而提高，从而为该目的更高数量的原始数据组也是有利的。为确定干扰场或 干扰场梯度，为此当然需要回波时间，从而能够应用已知的关系。
[0022] 该样确定的干扰场图可W继续用于不同的方面。因此可W设置为，为准备随后利 用磁共振装置测量目标区域而使用干扰场图。因此，按照根据本发明的方法的磁共振数据 组的记录例如可W为一类定位扫描，其被用于准备利用磁共振装置进行其它测量，在该其 它测量中可W使用干扰场图，例如为了实现在目标区域中的有源匀场（aktivesShimmen)。 另外可W考虑在用于在不同的化合物中结合的质子的信号分离技术范围内使用干扰场图。 于是，例如当应该在磁共振数据组上使用Dixon技术时，可W借助干扰场图更好地区分在 水中和在脂肪中结合的质子。当然也可W考虑干扰场图的其它应用。
[0023] 在至此描述的类型和方式中，当然可W通过重聚相仅再次建立实际被激励的自旋 的磁共振信号。因此，如果一些自旋根本没有通过干扰场被激励，则仍然保留信号损失。因 此，本发明的一种优选方案在于，利用高频激励的改变后的激励频率记录至少一个另外的 原始数据组。该方式特别适合于，总是不按层选择地进行激励，因此不存在层选择梯度。然 而也可W考虑，例如强烈偏移激励频率（激励的频率带的中频），使得在激励不同的层时通 过改变激励频率激励的层远离实际要测量的叠层之外，从而很大程度上避免对应问题。如 果相邻的层也被激励，则必须使用W下方法，其提取与实际要测量的层对应的信号/原始 数据。
[0024] 如果在整个目标区域上使用根据本发明的方法，其中在图像空间中为每个图像点 总是使用所有原始数据组的最高信号值，则可能放大在待记录的对象之外的或基本仅提供 很少信号的区域中的噪声，例如在充气区域，因为总是使用最高的信号值，所W强调了噪 声。因此，本发明的一种有利扩展在于，在原始数据组中分割对象所对应的区域，并且对于 位于对象外的区域总是选择第一原始数据组的原始数据。分割技术在现有技术中已经很大 程度上公知，从而可W简单地定义掩膜，在该掩膜内为每个图像点总是选择绝对值上最高 的原始数据。在掩膜之外，使用第一原始数据组的原始数据作为磁共振数据组，从而避免强 调噪声。
[0025] 除了方法之外，本发明还设及一种磁共振装置，其具有为执行根据本发明的方法 而构造的控制装置。关于根据本发明的方法的全部实施也可W类似地转用于根据本发明的 磁共振装置，利用该磁共振装置也能够获得本发明的优点。因此，控制装置特别是具有序列 单元，通过该序列单元能够控制磁共振装置的其余部件，特别是梯度线圈和高频线圈，来实 现磁共振序列和记录数据。另外，可W设置重建单元来从原始数据中确定磁共振数据组。
【附图说明】
[0026] 从W下描述的实施例中W及借助附图得到本发明的其它优点和细节。其中：
[0027] 图1示出了为解释根据本发明的方法的基础知识的简图，
[002引图2示出了干扰场的可能结构，
[0029] 图3示出了按照图2的干扰场的第一原始数据组，
[0030] 图4示出了按照图2的干扰场的另外的原始数据组，
[0031] 图5示出了根据本发明的方法的实施例的流程图，
[0032] 图6示出了用于原始数据组的扩展的k空间和重建区域，
[0033] 图7示出了第一原始数据组，
[0034] 图8示出了利用根据本发明的方法得到的对应图7范围的磁共振数据组，W及
[0035] 图9示出了根据本发明的磁共振装置。
【具体实施方式】
[0036] 本发明的基本思路在于，在记录磁共振数据时最终采样另外的自由度，即失相。该 能够实现显示遭受特定干扰场或干扰梯度（其也造成失相）的自旋，该能够借助简单的、 在一般的磁共振成像中不能应用的开头提到的Seppenwoolde等的文章中的例子来详细阐 述。那里尝试将磁标记周围的引起B0场干扰的失相显示得比周围未受干扰的组织更亮。在 利用GRE序列的常规测量中，在干扰区域中的磁共振信号显得比未受干扰的组织更暗，因 为通过干扰场AB(x，y，z)产生附加相位，称为失相。附加相位可W通过W下公式确定，
[0037]
[003引该将示意性地借助图1的层选择而详细示出。在此，记录了相对于时间的梯度。在 时间t= 0时，进行高频激励。在此，自旋由于层选择梯度或其梯度力矩G+t+而获得附加 相位，该附加相位应当通过梯度力矩G-t-而被重聚相。然而，通过位于从高频激励的时间 点t= 0直到回波时间的干扰场1附加形成附加相位，其导致自旋的失相。
[0039] 在Seppenwoolde方法中，现在通过附加梯度（力矩）尝试抵消该失相，从而使受 干扰的自旋在回波时间TE再次同相。该必然导致通过附加梯度力矩使所有未受干扰的自 旋在回波时刻TE失相。因此，在Seppenwoolde方法中，受干扰的自旋比未受干扰的自旋提 供更高的信号贡献。因为磁标记大多明显小于图像分辨率，所W干扰场仅在一个或少数图 像点周围产生影响。因此，对于该应用可W通过要附加施加的失相梯度总是选择相同的、事 先测试过的失相级别。
[0040] 然而，根据本发明的方法的目的是，生成磁共振数据组，在该数据组中抵消由磁 干扰形成的失相，从而理想地使每个图像点的磁共振数据重聚相，并且W没有干扰时呈 现的幅度来显示。实践中出现的特别是由金属对象或空气夹杂引起的干扰场具有比在 S巧penwoolde等使用的标记/示踪物明显更大的尺寸，并且也具有更复杂的结构。因此，建 议除了常规磁共振记录、即不使用附加失相的第一原始数据组之外，W不同的失相级别记 录或确定相同目标区域的另外的原始数据组，特别是至少=个另外的原始数据组。根据失 相级别，W该种方式使原始数据组中的图像点再次重聚相，其通过干扰经历负的、相同的失 相。数学上表示失相的相位必须是。Dephase=-。Star。
[0041] 图2至4对此进行详细描述。图2示意性示出了磁干扰场2的图，示出了如何由 作为干扰对象的、相比其余目标区域（例如组织）具有强烈的磁化率差别的金属球3产生 该图。干扰场2现在具有的结果是，相比于图3,在记录围绕虚线表示的金属球3周围的区 域4中无附加失相的磁共振图像时，由于自旋的失相而出现信号消失，而在区域4之外在未 受干扰的区域5中，在那里未受干扰的自旋提供其通常的磁共振信号。也就是，在图3中 示意性示出的磁共振图像最终相当于第一原始数据组的一个例子，因为该里不存在附加失 相。在此，区域5的外边界6另外也形成对象的外边界，在示例性呈现的模型中，金属球3 嵌入在该对象中。
[0042] 图4现在示意性示出了在引入附加失相时相比图3的磁共振图像将出现何种变 化。显然，在相当于另外的原始数据