组的磁共振图像中也存在区域5,在未受干扰的自旋被 过强失相之后，在该区域中存在信号消失。另外，存在具有弱磁共振信号的区域7。然而，明 显可见在区域8中，先前没有接受到磁共振信号，而现在存在绝对值上更高的原始数据；该 表示在回波时间时通过附加失相再次使在该区域中受干扰的自旋同相，从而能够对其进行 测量。
[0043] 如果现在除了在图4中示出的另外的原始数据组之外，还记录在其它失相级别下 的另外的原始数据组，则可W考虑为融合后的磁共振数据组从消失区域4中获得很大一部 分数据，在该数据中总是为每个图像点使用绝对值最大的原始数据值。其所基于的基础是， 在具有绝对值最高的原始数据的失相级别中能够最好地抵消干扰，因此所获得的磁共振信 号最接近无干扰时产生的原始数据。
[0044] 图5现在示出了根据本发明的实施例的流程图。该里首先在步骤S1中记录原始 数据组。该如呈现地通过在唯一的记录过程中记录所有失相级别来进行。在此，使用了失 相相当于在k空间中偏移，如同通过W上提到的公式已经详细表述的一样。现在关于图6 对其详细解释。图6示出了整个在步骤S1中采样的k空间9,其明显相比通常阴影线示出 的选择用于无附加失相拍摄的k空间10在读取方向11上进行了扩展。要指出的是，在此 对于磁共振数据组假设是所希望的绝对值磁共振数据组，对其在相位编码方向上没有进一 步伪影地消除相位效果。如果是相位图或者在记录时使用其它梯度结构，则当然也可W原 则上考虑在作为读取方向11的其它方向上失相和扩展k空间。
[0045] 扩展采样的k空间9的中屯、12也相当于k空间10的中屯、，因此形成中央分量，从 该中央分量中重建第一原始数据组。为了采样扩展后的k空间9,因此对称地扩展读取时间 窗。
[0046] 如果现在将k空间9的中屯、12例如按照箭头13偏移到新的位置14,并且同时偏 移通过k空间10描述的分量，则得到对于另外的原始数据组的新的重建基础，其边界15同 样在图6中示出。该表示，边界15定义了围绕位置14的分量，其中位置14作为该分量的 中屯、，从该分量中确定另外的原始数据组。由于按照箭头13在读取方向11上的偏移，该相 当于在读取方向上的失相，为此再次参考已经提到的公式。
[0047] 如同从图6中明显得出的，在扩展后的k空间9中能够定义大量的分量，其（当然 也在按箭头13相反方向偏移的情况下）分别对应在读取方向11上的特定的附加失相，即 失相级别。该样能够在步骤S1中在唯一的激励之后根据唯一的记录过程进行多个、优选全 部原始数据组。
[0048] 对扩展后的k空间的测量在此当然利用构造为GRE序列的磁共振序列进行。
[0049] 在步骤S2中，再次与图5比较，现在可W可选地首先通过分割确定掩膜，即不再对 位于待记录的对象之外的区域继续进行观察；对于该些图像点使用第一原始数据组的原始 数据作为磁共振数据，W便尽可能最大程度地避免改变那里的噪声分量。对于作为对象而 对应地被掩盖的图像点，现在在步骤S2中按绝对值比较原始数据。绝对值最大的原始数据 作为磁共振数据而用在磁共振数据组16中，该磁共振数据组显示本方法的结果。当然，也 保存失相级别，也就是最终保存从中提取绝对值最大的原始数据的原始数据组。
[0050]因为在知道回波时间的情况下能够利用W上给出的与失相的关系计算干扰场的 值，该值能够应用于干扰场图17中。干扰场图17可W按不同方式继续使用，例如在步骤S3 中用于为随后的图像记录而改善匀场措施，或者在步骤S4中用于改善在不同材料中结合 的质子的分离技术，例如用于分离在脂肪和水中结合的质子的Dixon技术。
[0化1]图7和图8再次示意性示出了通过根据本发明的方法可W获得的改善。在此，图7示出了第一原始数据组18,其最终对应常规拍摄的磁共振数据组。显然，在对象19内还 存在消失区域4,在消失区域中由于失相而不获得信号。
[0052]图8示意性示出了利用按照图5的方法获得的相同目标区域的磁共振数据组16。 现在在整个对象19中都存在磁共振数据组，即图像信号，其中甚至能够识别引起干扰场的 干扰对象20。
[0化3]最后，图9示出了根据本发明的磁共振装置21的原理图。如基本已知的，其包括 定义了患者容纳区23的基础磁体单元22,围绕该基础磁体单元可W设置梯度线圈装置和 高频线圈装置（该里出于清晰原因而未详细示出）。当然，在本发明的范围内也可W使用局 部线圈。通过控制装置24控制磁共振装置21的运行和其部件，该控制装置也被构造用于 执行根据本发明的方法。为此，控制装置24可W包括序列单元，其控制对磁共振数据或原 始数据的记录，并且还包括重建单元，W便从不同的原始数据组中按照根据本发明的方法 计算磁共振数据组。
[0054]虽然细节上通过优选实施例详细图解和描述了本发明，但是本发明不限于公开的 例子，技术人员可W从中推出其它变化，而不脱离本发明的保护范围。
【主权项】
1. 一种利用磁共振装置记录对象（19)的目标区域的磁共振数据组（16)的方法，其中， 在所述目标区域中存在至少一个干扰对象（20)，特别是金属对象和/或空气夹杂，其具有 相对于其余目标区域的、影响基础磁场均匀性的磁化率差别， 其特征在于， 除了在没有附加失相的情况下记录的目标区域的第一原始数据组（18)之外，记录目 标区域的至少一个另外的原始数据组，其对应于在目标区域中的自旋的原始数据组特定的 附加失相，其中为该磁共振数据组（16)的每个图像点选择在位置空间中所有原始数据组 的对应的图像点的原始数据的绝对值最大值作为磁共振数据。2. 按照权利要求1所述的方法，其特征在于，在不同的记录过程中，特别是分别在自身 的高频激励之后记录原始数据组，其中，为记录所述另外的原始数据组，分别在目标区域的 至少一个方向上，特别是在读取方向（11)和/或层选择方向上，接通不同的失相梯度。3. 按照权利要求1所述的方法，其特征在于，至少部分地在唯一的记录过程中记录原 始数据组，其中，对相比记录唯一的原始数据组扩大的k空间（9)进行采样，并且确定来自 具有分别在至少一个方向上偏移的k空间中心（12)的该k空间（9)的不同区域的原始数 据组，在所述至少一个方向上扩大了该k空间（9)。4. 按照权利要求3所述的方法，其特征在于，在读取方向（11)上扩大k空间（9)，特别 是通过延长在施加的读取梯度中的读取时段。5. 按照上述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，通过从失相值中为每个图像 点确定干扰场值，来确定干扰场图（17)，对于该失相值存在绝对值上最高的原始数据。6. 按照权利要求5所述的方法，其特征在于，为准备随后利用磁共振装置（21)对目标 区域进行测量和/或在用于不同化合物中结合的质子的信号分离技术的范围内使用所述 干扰场图（17)。7. 按照上述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，利用高频激励的变化的激励 频率记录至少一个另外的原始数据组。8. 按照上述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，在原始数据组和/或磁共振 图像数据组（16)中分割对象（19)所对应的区域，并且对于位于对象（19)外的区域总是选 择所述第一原始数据组（18)的原始数据。9. 按照上述权利要求中任一项所述的方法，其特征在于，使用GRE序列作为磁共振序 列。10. -种磁共振装置（21)，包括为执行上述权利要求中任一项所述的方法而构造的控 制装置（24)。
【专利摘要】一种利用磁共振装置记录对象(19)的目标区域的磁共振数据组(16)的方法，其中在目标区域中存在至少一个干扰对象(20)，特别是金属对象和/或空气夹杂，其具有相对于其余目标区域的、影响基础磁场均匀性的磁化率差别，其中除了在没有附加失相的情况下记录的目标区域的第一原始数据组(18)之外，记录目标区域的至少一个另外的原始数据组，其对应于在目标区域中的自旋的原始数据组特定的附加失相，其中为磁共振数据组(16)的每个图像点选择在位置空间中所有原始数据组的对应的图像点的原始数据的绝对值最大值作为磁共振数据。
【IPC分类】G01R33/565, A61B5/055, G01R33/54
【公开号】CN104977553
【申请号】CN201510163020
【发明人】D.格罗兹基
【申请人】西门子公司
【公开日】2015年10月14日
【申请日】2015年4月8日
【公告号】DE102014206917B3, US20150293198