多视图显示装置的制作方法

专利名称：多视图显示装置的制作方法
技术领域：
本发明涉及多视图显示器，即被设置为根据观看显示器的方向 同时提供不同图像信息的显示器。
背景技术：
这样的多视图显示器可以用在(例如)机动车辆应用中，其中， 可以将其安装到汽车的中央控制台上，并使之为司机和乘客显示不 同的图像。
一个特殊的例子(双视图)是这样一种显示器，其沿显示器的
法向具有低发射，同时以向左侧和右侧的倾斜角(例如，+/-30度) 提供正常的图像。
可以通过几种方式构建这样的双视图显示器。 一种已知的方式 是在常规显示器(例如，LCD)的顶部引入阻挡层。所述阻挡层由 沿垂直方向对准的狭缝的水平阵列构成。这些孔隙允许来自某一显 示像素的光能够在朝向显示器法线的左侧的观看角度下看到，来自 其相邻像素的光只能在右侧倾斜角下看到。通过这种方式能够显示 两个独立的图像向左侧显示一个，向右侧显示一个。GB2403367 中给出了这种显示器的例子。
但是，沿靠近显示器法向的方向，能够看到两个视图，将这种 现象称为"串扰"。从这一角度观看显示器的观察者将看到混合成 一幅图像的视图l和视图2的图像。这是不希望看到的，而且这在 机动车应用中可能是一种危险的情况，因为其可能分散司机的注意 力。
为了解决这一问题，或者需要对背光进行修改，从而使其仅向 期望方向发光，或者对显示器自身进行修改，从而避免其朝向非期 望的方向传输光。已经提出了两种可能的解决方案
- 起着滤色器和阻挡层二者的作用的双重滤色器(double color filter)。其解决了所述问题，但是需要使用必须与现有的组件 对准的新的光学部件，因此可以料想其造价高昂。
- 一种特殊设计的LC模式，其具有吸收前向光的特性。 通过将这样的LCD与上述阻挡层结合，解决了串扰问题。但是，这 一解决方案需要使用特殊设计的LCD。

发明内容
本发明的第一方面的目的在于克服或者至少减少这些问题，并 提供具有很少或者没有串扰的双视图显示器。
这一 目的和其他目的是通过包括具有光学腔的发光元件的多视 图显示器实现的，所述发光元件由第一和第二反射层和发光层形成， 其中，至少所述第二反射层是半透明的，所述发光层布置在所述反 射层之间，将所述光学腔设计为使沿至少两个优选观察方向发射的 光的强度高于沿其他方向发射的光的强度。作为一个例子，沿显示 器的法线发射的光的强度低于以相对于所述法向的观看角度发射的 光的强度。
出于本发明的目的，采用强度一词作为(近)单色发射分布 (profile)下某一波长的光强，或者非单色光的情况下所涉及的相关 波长上的积分光强。
本发明以光学腔中的谐振现象为基础，从而有可能实现这样一 种发光元件，其具有沿优选观察方向比沿其他方向发射更多的光的 固有特性。这种发射分布使得所述发光元件在多视图显示器中非常 有用，从而降低了串扰的问题。
通过调谐光学腔的光学特性实现期望的发射分布。所述光学腔 对光发射的主要作用在于使光子态密度重新分布，从而仅沿指定方 向发射对应于所允许的腔模式的某些波长。
根据优选实施例，所述发光层包括电致发光材料。例如，所述 发光元件可以是基于(例如)小分子有机物(smOLED)或聚合有 机物(pLED)的有机发光二极管(OLED)。 沿法向发射的光强和在所述法向两侧的指定平面内相对于所述
法向的预定观看角度处发射的光强之间的比率可以优选超过2，更优 选超过5。已表明，大约13的比率提供了令人满意的结果。
作为所述平面内的观看角度的函数的发射光强优选基本在所述 观看角度处具有最大值，基本沿所述法向具有最小值。这样的设计 将提高所提及的比率。
所述光学腔优选包括至少一个折射率的实部小于1.5，优选小于 1.45，最优选小于1.4的层。已经发现，这样的低折射率为腔的设计 提供了有利条件。
所述第二半透明反射层优选具有大于0.5，优选大于0.7，最优 选大于0.8的反射系数。可以表明，这样的反射系数值为腔的设计提 供了有利的条件。较大的反射系数能够产生具有更显著的峰的发射 分布，从而提高所提及的比率。所述第一反射层优选是理想的反射 器，即，反射系数等于l。
所述发光材料优选适于发射处于窄波长范围内的光，所述波长 范围通常小于100nm，优选小于50nm。在特殊情况下，所述发光材 料适于发射单色光。其使得根据上述标准的设计更易于实施。但是， 本发明无论如何不限于单色光，也可以通过光的光谱分布实现所需 的光强分布。在这种情况下，必须在波长域内考虑上述等式，并将 其与所发射的光谱比较。
所述发光元件可以适于起着背光的作用，这样，所述显示器可 以进一步包括用于调制所述背光发射的光的光调制屏板(例如， LCD)。或者，采用图案化像素结构构建所述发光元件，以形成可 以通过显示器驱动器控制的可寻址显示屏板。
本发明的第二方面的目的在于提高多视图显示器的垂直观看角 度范围，例如，具有水平差异视图的多视图显示器中的垂直观看角 度范围。
本发明的这一方面涉及多视图显示器，其包括用于生成多视图 图像的装置以及布置在所述图像生成装置和观看者之间的不对称漫 射体，所述不对称漫射体适于仅散射基本沿某一方向的光(scatter light essentially only in one direction)。这样的漫射体的作用在于延 伸某一方向内的发射分布，使得其更加延长。通过正确地设定所述 不对称漫射体的取向，其沿垂直于所述显示器的多视图的角分散的 方向提供了改善的角观看角度。例如，如果将所述显示器布置为沿 水平方向具有不同的观看区，那么可以将所述不对称漫射体的取向 设置为扩展沿垂直方向的发射分布，从而允许观看者的垂直位置存 在更大的变化。
可以将本发明的第二方面与第一方面有利地结合，即，用于生 成多视像的装置可以包括光学腔。由于从光学腔发射的光通常 是圆对称的，因此所述不对称漫射体显著提高了角观看范围(angular viewing range )。


现在将参考示出了本发明的当前优选实施例的附图更详细地描 述本发明的这一方面和其他方面。
图1示出了如何将双视图显示器(dual view display)用于汽车中。
图2a示出了双视图显示器的期望观看角度范围。
图2b示出了对应于图2a中的性能的作为观看角度的函数的发射光强的示意图。
图3示意性地示出了一种OLED结构。
图4示出了根据本发明的实施例的OLED设计的例子。
图5示出了图4中的OLED的发射分布。
图6示出了远场中投射到x/y平面上的发射分布。
图7示出了两个反射表面之间的光学腔中的谐振。
图8示出了针对根据本发明的第一实施例的光学腔的发射强度分布。
图9示出了针对根据本发明的第二实施例的光学腔的发射强度 分布。
图10示出了在6=0的情况下作为波长的函数的由腔谐振导致的 发射强度增强的例子。
图ll示出了在e-9view的情况下作为波长的函数的由腔谐振导致
的发射强度增强的例子。
图12示出了针对根据本发明的第三实施例的光学腔的发射强度分布。
具体实施例方式
下述说明将以作为多视图显示器的例子的双视图显示器为基 础。可以将双视图显示器用于机动车应用，其能够沿不同方向显示 不同的图像。如图1所示， 一个应用的例子是双视图显示器1，其沿
司机侧2的方向显示一种图像，沿乘客侧3的方向显示另一种图像。 例如，显示器l能够向汽车司机显示路线平面图，同时允许乘客阅 读e-mail,观看电影或者打游戏。出于安全原因，不允许司机看到 显示给乘客的信息。在典型的机动车应用中，为司机和乘客设计的 观看区段应当满足图2a所示的要求。从图2a可以清楚地看出，显
示器在以显示器表面的法向为中心的角范围内不应当显示任何 信息，同时在朝向法向的左侧的角范围4)2内显示第一图像，在朝向 右侧的角范围》3内显示第二图像。图2b示出了作为观看角度的函 数的强度的对应示意图，在这种情况下，所述观看角度为水平观看 角度。在理想情况下，这一函数应当在6=0^^处具有最大值，在9=0 处具有零强度，其中0view通常处于30°和40。之间的某一位置。
根据所示出的本发明的实施例，所述显示器以包括光学腔的发 光元件为基础，其被设计为具有适于实现期望的观看区段的发射分 布(emissionprofile)。例如，所述光学腔可以基于OLED技术。所 述发光元件可以包括若干可单独寻址的像素，其由显示驱动器控制， 由此形成整个显示器。或者，所述发光元件可以起着与适当调制技 术(例如LCD)结合的背光的作用。
图3示出了光学腔的基本架构的分解图，所述光学腔包括基板 10、两个反射表面ll、 12 (其中至少一个是半透明的，从而允许光
从所述腔中发射)和其内布置了发光层14的空间13。例如，所述表 面之一可以是不透明的，另一个是半透明的。或者，两个表面都是 半透明的。为了清晰起见，该图未示出有关像素布局和封装的细节。 在这一架构中，光学腔的干涉特性由多种性质界定，其中最为 重要的是反射表面11、 12之间的光程d、层14中的发光位置与腔的 非发射侧的反射表面11之间的光程山以及两个反射表面的反射系 数r禾口 r2o
光程d和d,是对应的物理距离和空间13中的材料的折射率的函 数。在一种简单的情况下，即，所述发光材料是空间13中的唯一材 料，那么所述光程就是用所述物理距离乘以这种材料的折射率。在 存在几层不同的材料时，所述光程变为更为复杂的函数。
就距离山而言，非常重要的一点是要注意，通常仅在发光层的 厚度的一小部分内生成光。例如，就pLED而言，发光层经常具有 大约100nm的厚度，并且仅在"复合区"内生成光。
可以采用可能与电介质外涂层结合的金属或半透明导电膜获得 表面ll、 12的反射特性。经常如下面的图4所示，发光装置含有很
多具有不同折射率的层，在每一界面处均可能发生反射。但是，通 常可以将处于发射层的任一侧上的反射表面确定为主导装置中的光 学干涉作用。
例如，图4示出了基于OLED的光学腔的设计，这里，pLED 叠层对应于顶部发射pLED中的绿色发射器。这里，底表面ll (直 接位于基板10的顶部)为AG反射器16。顶表面12是涂有由40nrn 厚的ZnSe层17形成的电极的15nm厚的Ag层18 (半透明)。在 空间13内，在其间设置375nm的ITO电极15以及包括80nm厚的 由绿色LEP构成的层19和200nm厚的PEDOT层21的发光层14。 已经将pLED叠层中各个层的厚度，具体而言ITO和PEDOT的厚
度确定为使所得的光学腔展示出期望的角发射分布。
图5示出了所计算的来自图4中的示例叠层的角发射分布。从 图5可以清楚地看出，主要在倾斜角(30°到50° )下发射光。所 述计算是以对微腔内的光学干涉作用的模拟为基础的，所述模拟利用了针对偶极跃迁的光子发射的量子机械辐射衰变率与经典的单元
偶极子天线所辐射的功率之间的等价关系。例如，在KristiaanA. Neyts,的"Simulation of light emission from thin-film microcavities"， J. Opt. Soc. Am. A， Vol 15, no 4， April 1998中对其进行了说明。在图 示的例子中，沿法向和沿30度角发射的光之间的比率为13。
类似地，可以针对红色和蓝色发射优化子像素的光学腔。在显 示器包括与滤色器结合的发射白光的有机材料的情况下，也可以对 子像素进行优化，使之根据期望的角发射分布发射光。
应当指出，来自OLED的光发射通常是圆对称的。因此，如图 6所示，针对所有的方位角，即，在距离光的原点的指定距离处获得 了角发射分布。可以提供不对称的漫射层，从而促进一个方向的光 的散射，同时使其他方向的光不散射。还可以提供额外的遮挡，从 而进一步分割视图。
在下文中，将参考图7到11描述用于获得期望腔模式的一些设 计规则和条件。
图7示出了图3中的光学腔的某些部分的侧视图。附图标记11 和12与前面的用法相同，现在，附图标记24表示其内生成光的发 光层的平面。
在这样的光学腔内产生了两种类型的谐振广角谐振和多束谐 振。这里，我们将采用谐振一词表示所有的相长干涉效应。所述谐 振将取决于反射表面和发光层的位置之间的光程d，即，发光层内产 生光的位置和反射表面11之间的光程d,。在下述表达式中，假设在 反射表面11和12之间只存在一种介质，从而使理论光程等于物理 距离乘以这种材料的折射率ne的实部。
广角谐振涉及直接沿观看者的方向(朝向半透明电极12)发射 的光与由相对反射表面反射的光(图7中的虚线25和26)的干涉。 光输出的增强(或抑制)取决于波长人、光程d,和观看角度e。谐振 条件(最大增强)为<formula>complex formula see original document page 12</formula> , (1)
其中，A是由表面ll中的反射导致的相移，"e是介质的折射率 (实部)，7V是整数。由斯涅尔定律给出了内部传播角W
<formula>complex formula see original document page 13</formula> (2)
在下述条件下这一发射增强最小
<formula>complex formula see original document page 13</formula> (3)
多束谐振是由广角干涉得到的受到多次来回反射的光(图7中 的虚线27和28)之间的干涉的结果。在谐振取决于波长A、光程d 和观看角度0的情况下，谐振条件(最大增强)为
<formula>complex formula see original document page 13</formula> (4)
其中，M为整数，^是由半透明表面12处的反射导致的相移。
由于通常-冗<01, ^<0， iV和M的最小值为零。如上所述，如 果在所述反射表面之间存在其他材料，那么除了发光介质以外，必 须由更为复杂的等式替代等式(l)、 (3)和(4)，但是谐振现象非常类似， 针对某一义和鹏谐振产生于类似的光学厚度值下。
图2b示出了作为观看角度的函数的期望强度分布的例子。在制 定设计规则的过程中，可以辨别两种情况1)发射(几乎)是单色 的；2)发射谱具有显著的宽度。前者是对双视图显示中的光分布提 供最佳控制的理想情况。 一项规则适用于这两种情况。为了实现最 大光输出，反射表面11处的反射系数n的绝对值应当尽可能接近1 (例如，Ag就是一种非常好的反射器)。这还允许在6U)处建立尽 可能低的强度最小值对于ln—1，在广角谐振最小值内将存在彻底 的相消干涉。
单色发射
通常，不可能恰好在^6Uv处具有广角谐振最大值，在6U)处 具有最小值。但是，有可能恰好在^6Uv处具有谐振最大值，在接 近6M)处具有最小值，或者恰好在6K)处具有谐振最小值，在接近
^《iew处具有最大值。在两种情况下，光程di必须接近<formula>complex formula see original document page 13</formula> (5)
其中，与等式(2)中一样，^^通过斯涅尔定律与《^相关。 该等式是由从0' = 0时的等式(3)减去0、e」时的等式(1)得到的， 并忽略了作为舶函数的^中的小变化。
为了恰好在^aiew处获得谐振最大值，必须将光程4选择为满
足^"二(A^1,2,3,…)时的等式(1)，并且尽可能接近《。为了恰 好在^=0处具有谐振最小值，必须将光程《选择为满足0' = 0时的等 式(3)，并且也尽可能接近^。
所述多束谐振最大值应当与广角最大值一致。因此，必须将光 程d选择为满足0、e乙时的等式(4)。显然，A^AA，并且已经发 现选择M-N是有利的。
在实践中，可能必须允许存在一定的容差(tolerance)，并且己 经发现，可以允许上述参数(除了整数外)的数值与准确地满足指 定关系的值之间存在10%左右的偏差，但是优选不超过5%左右。
图8示出了通过这种方式获得的强度分布的例子(其中恰好在 6>=0处获得谐振最小值)。采用银作为反射器，半透明表面12处的 反射系数Q的绝对值为0.3，并且所述腔由绿色LEP材料构成。光程 ^约为2400nm左右，并且^^7V。
如果对装置进行了如上优化，则总是在强度分布中存在第二极 大值(参考图8)。这可能是不希望看到的。从满足等式(1)的数 列中选择较小的《(较小的AO ，使所述第二极大值朝向较大辨多动， 并最终将其消除(参考图9)。但是，较小的^还意味着谐振最小 值不再处于^0处或附近，从而导致不太有利的强度分布的最大值和 最小值的比率。为了补偿这一点，可以使多束谐振在^6Uv左右出 现更强的峰值。峰宽(FWHM)取决于乘积h^和光程丄因此，有 两种降低宽度的方式提高hl和/或增大丄例如，可以通过改变金 属层的厚度，或者通过改变临近金属层的具有高折射率的层的厚度 调谐处于半透明表面处的反射强度。较大| ^的额外优点在于更大的 谐振强度增强。不应使多束谐振的宽度小于期望的视图宽度。就d
的增大而言，应当指出，M必须不比W大太多，以防止多束谐振在 强度分布中产生可见次级极大值。
图9示出了与图7所采用的类似的装置构造的强度分布，但是 其光程^大约为1500nm，且—2|=0.7。
具有谱分布的发射
在这种情况下，应当在波长域内考虑问题。图10针对6=0示出 了作为波长的函数的由腔谐振导致的发射强度增强。峰之间的波长 距离取决于光程^: ^越大，所述距离越小。这还意味着减小了其 在波长域内的宽度(FWHM)。广角谐振和多束谐振的行为类似。谐 振最大值的波长位置随着观看角度而偏移。
令4ax(0表示对应于某一谐振最大值(具有给定的4和N的广
角或者具有给定的"和M的多束)的波长。如果所述腔仅含有发光 介质，并且忽略A和A对^的依赖性，那么由等式(1)和(4)可得
<formula>complex formula see original document page 15</formula>
因此谐振最大值偏移为
<formula>complex formula see original document page 15</formula>
从而在观看角度增大至&^的情况下降低波长。
图IO还示出了作为例子的绿色LEP的光谱。谐振与光谱的重
叠确定了朝向观看者发射的强度。对于双视图显示而言，所述重叠
应当在6N)处最小，在^《iew处最大，这时，谐振峰按照等式(6)
和(7)的描述偏移。在下述条件下其可以得到最佳实现
i:对于广角和多束干涉而言，谐振最大值之间的波长距离
近似相等，即，如果A^M
ii: 这一距离至少近似为光谱的宽度A^e。假设能够将相移
A和A近似为-冗(理想镜面的值)，那么由其得到的要求为 600 nmA /n、
<formula>complex formula see original document page 15</formula>
其中，采用600nm作为针对相关谐振的;Lax(0)的特征值。 令々是在谐振最大值处于々时使光谱和典型谐振峰之间的重叠 最大的波长。应当清楚，在最优光学装置中，必须将光学厚度d选 择为，使针对相关谐振的An^(^vi^:)接近;i0。在这一上下文中，我们
将Ao禾尔为主波长(dominant wavelength)。
如果偏移A;Uax至少是光谱的高波长半宽(high-wavelength half-width) a;。(光谱的最大值和高波长边缘之间的波长距离)， 那么处于0=《^和0= 0处的发射强度的比率得到了进一步优化。
对于主要填充了LEP材料的腔而言，a;Ubx通常比a;^小得多。可以
通过在所述腔内包括低"层使其增大。这里低w表示，所述材料在 可见光谱内是透明的，并且至少针对可见光谱的一部分而言其具有 满足Re ", < 1.4的折射率 。将低"层添加至装置操作所需的腔内 的层中，所述的腔内各层通常具有">1.4的折射率。这一增大的偏 移是如等式(3)(用",替代&)所定义的高n材料中的相对小的传 播角^怖结果。优选为所需的层提供其最低厚度，从而使所述低n 层尽可能针对平均W占据主导。通过下式给出了所述偏移的上限 750nm(1-cos。 ， (9) 其中，采用750nm作为;in^(0)的极限值。该式是由假设整个空 腔内"=1得到的。
对应于满足等式(8)的M值的光学厚度d可能因太小而无法 包含足够的低n材料来显著提高A;Uax。对于宽光谱而言(如图IO 中的例子所示)，稍高的M可以提供更好的强度比。注意，更高的
M意味着更大的d，进而意味着1)更多的低n材料和更大的A;in^; 2)更小的谐振宽度。更小的谐振宽度将波长;Ux(U和^max(0)处的
谱密度之间的差值更好地反映在了强度比中。
由于多束谐振的FWHM取决于乘积hr21，因此可以借助半透
明表面处的反射系数对其进行调谐(记住lnl应当总是大的)。更大
的k2l提供了更窄的谐振，因而提供了更好的强度比。其缺点在于，
由于降低了光谱和谐振之间的最大重叠，因而降低了最大强度。
对于两种偏振TE和TM而言，谐振最大值产生于略微不同的波 长处。因此，彻底的优化必须是一种将两种影响考虑在内的折中方 案。
图10所示的强度增强所针对的构造具有大约850nrn的光学厚 度d，其中，650nm为低n材料，此外，7V=M= 2并且| r2| = 0.7。 其示出了针对TE偏振并且0-O时的情况。图11示出了针对6^ 6Uv 的对应增强分布。这里，谐振峰和绿色LEP谱之间的重叠最大。图 12中绘制了作为观看角度的函数的所得的强度分布。在这一分布中， 将TE和TM偏振二者都考虑在内了 。将低n层降至大约350nm (那 么总光学厚度d大约为550nm，并且7^ = #=1)提高了谐振峰之间 的距离，因此能够对强度分布中的处于65。附近的第二极大值进行抑 审U。但是，较小的偏移A;Uc和较宽的谐振峰提供的强度比较小。较 宽的谐振的优点在于较高的最大强度。例子中所采用的绿色LEP的 光谱具有高波长端的长拖尾。小分子OLED的光谱通常较窄，因而 能够实现更好的强度比。
在谐振随着观看角度偏移时，突出了光谱中的不同部分。这意 味着，强度的降低伴随着所发射的光的颜色的变化。可以通过滤色 器对其加以抑制，其本身是公知的。
本领域技术人员应当认识到，本发明无论如何都不限于上述优 选实施例。反之，在权利要求的范围内，很多种修改和变化都是可 能的。例如，应当指出，存在很多种不同的包括光学腔的OLED架 构，因此，可以对其进行调谐，从而使之根据期望的角发射分布发 光。此外，既可以将基于小分子的有机物用于发光，也可以将基于 聚合物的有机物用于发光。为了进一步提高沿法线的光和沿倾角的 光之间的比率，还可以引入遮挡，以阻挡所有不想要的光，例如， 沿显示器的法向的光。此类遮挡的例子本身是公知的。
权利要求
1、一种包括发光元件的多视图显示器，其特征在于，所述元件包括光学腔，所述光学腔由第一和第二反射层(11，12)和布置在所述反射层之间的发光层(14)形成，至少所述第二反射层(12)是半透明的，其中，将所述光学腔设计为，使沿至少两个优选观看方向发射的光比沿其他方向发射的光具有更高的强度。
2、 根据权利要求1所述的多视图显示器，其中，沿所述显示器 的法线发射的光比以相对于所述法线的观看角度(aiew)发射的光 具有更低的强度。
3、 根据权利要求1或2所述的多视图显示器，其中，所述发光 层包括电致发光材料。
4、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其中， 所述发光元件为有机发光二极管(OLED)。
5、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其中， 沿所述法线发射的光强和在所述法线两侧的给定平面内以相对于所 述法线的预定观看角度(&ew)发射的光强之间的比率超过2，优选 超过5。
6、 根据权利要求5所述的多视图显示器，其中，作为所述平面 内的观看角度的函数的发射光强沿靠近所述观看角度的方向具有最 大值，沿靠近所述法线方向的方向具有最小值。
7、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其中， 所述发光层(14)中的发光位置和所述第一反射表面(11)之间的 光程A大于<formula>complex formula see original document page 3</formula>其中义是所发射的光的波长，Wview是对应于所述观看角度《i 的内部传播角。
8、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其中， 所述反射表面(11， 12)之间的光程c/、所发射的光的主波长义、由 于所述第一和第二反射层内的反射导致的相移^和A、对应于所述观看角度^ew的内部传播角^ievv以及整数M近似满足<formula>complex formula see original document page 3</formula>
9、 根据权利要求8所述的多视图显示器，其中，所述发光层(14)内的发光位置与所述第一反射表面(11) 之间的光程4和整数N≤ M满足<formula>complex formula see original document page 3</formula>
10、 根据权利要求8所述的多视图显示器，其中，所述发光层(14)中的发光位置与所述反射表面(11) 之间的光程4和整数N≤M满足<formula>complex formula see original document page 3</formula>
11、 根据权利要求9或10所述的多视图显示器，其中，将N选 择为使光程4尽可能接近<formula>complex formula see original document page 3</formula>。
12、 根据权利要求8到11中的任何一项所述的多视图显示器， 其中，如果所包含的变量的数值和使所述表达式准确成立的值的偏 差不超过10%，优选不超过5%，就认为所给出的表达式中的任何一 个均得到了近似满足。
13、 根据权利要求8到12中的任何一项所述的多视图显示器， 其中Af=W。
14、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其 中，所述光学腔还包括至少一个折射率("》的实部小于1.5，优选 小于1.45，最优选小于1.4的层。
15、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其 中，所述的第二半透明反射层具有大于0.5，优选大于0.7，最优选 大于0.8的反射系数(g)。
16、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其 中，所述第一反射层具有基本等于1的反射系数(o)。
17、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其 中，所述发光材料适于在小于100nm，优选小于50nm的波长范围(A人)内发光。
18、 根据权利要求17所述的多视图显示器，其中，所述发光材 料适于发射单色光。
19、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，还 包括布置在所述光学腔和观看者之间的不对称漫射体，所述不对称 漫射体适于仅散射基本沿一个方向的光。
20、 根据前述权利要求中的任何一项所述的多视图显示器，其 中，所述发光元件适于起着背光的作用，并且其中，所述显示器还 包括用于调制由所述背光发射的光的光调制屏板。
21、 根据权利要求1-19中的任何一项所述的多视图显示器，其 中，采用图案化像素结构构建所述发光元件，以形成可以通过显示 器驱动器控制的可寻址发光屏板。
22、 一种多视图显示器，其包括发光元件以及布置在所述发光 元件和观看者之间的不对称漫射体。
23、 根据权利要求22所述的多视图显示器，其中，所述不对称 漫射体适于仅散射基本沿一个方向的光。
24、 根据权利要求23所述的多视图显示器，其中，所述不对称 漫射体适于沿基本垂直于所述显示器的多视图的角分散的方向散射 光。
全文摘要
一种包括发光元件的多视图显示器，所述发光元件包括光学腔，所述光学腔由第一和第二反射层和布置在所述反射层之间的发光层形成，其中，所述第二反射层是半透明的，并且将所述光学腔设计为，使沿至少两个优选观看方向发射的光比沿其他方向发射的光具有更高的强度。本发明以光学腔中的干涉现象为基础，从而有可能实现这样一种发光元件，其具有沿优选观察方向比沿其他方向发射更多的光的固有特性。这种发射情况使得所述发光元件在多视图显示器中非常有用，从而降低了串扰的问题。
文档编号H01L27/32GK101199056SQ200680021220
公开日2008年6月11日 申请日期2006年6月8日 优先权日2005年6月14日
发明者F·A·范阿比兰, G·P·卡曼, M·W·G·蓬吉 申请人:皇家飞利浦电子股份有限公司