专利名称：：用于烃储集层绘制的方法以及执行该方法时所用的装置的制作方法
技术领域：
：本发明涉及用于绘制海底烃储集层的方法和装置，更明确地，通过基本上垂直方向浸没的反射器产生具有清晰终端的间歇电流脉冲，通过使用横磁模式(TM模式)的电磁场源来记录由浸没于水中的一或多个接收器测量出的TM响应来绘制，且其中在切换电f兹场中的电流时的时间间隔中，由浸没的且基本上垂直定向的接收器来测量这些脉沖产生的电磁场。电磁场源的天线与接收器天线之间的距离比目标物体的深度小。
背景技术：
：地震学是在绘制可能含油地区以用于石油勘探时通常使用的技术。地震数据提供关于位于地下沉淀物中的烃结构的存在、位置和形状的信息。然而，关于参考，请参看本发明的说明书后面的完整的参考书目录。钻出海上勘探井来确定是否存在石油或气体形式的烃，但是与此相关的成本非常高并且并不能保证在钻出的结构中找到烃。在这种情况下，可以通过电磁(EM)方法获得关于储集层处的内容的基本额外信息。可以将含有烃储集层的近海沉淀结构的典型和最简单的电模型表示为具有l-20m的典型电阻率的导电半空间，其中含有10-100m厚度的层的密封的薄的电阻性石油或气体具有20-100Om的电阻率。电阻性层的典型深度为约500-5000m。沉积物被具有0.25-0.3Om的电阻率的更导电的海水以及不导电的空气所覆盖。在勘探烃的所有电磁方法中使用较大电阻率的烃承载容器作为石油和气体的存在的主要指示器。大地电磁(MT)勘查是岸上EM应用中广泛使用的熟知方法。有时将MT方法用于海上应用。MT方法4吏用通过太阳风与主要地石兹场之间的相互作用激发的自然地>磁变化。通过MT场的性质来解释相对于电阻性烃层而言低敏感度的MT方法。大地电磁场是从大气降下并通过地球垂直传播作为TE场(TE-横向电)的平坦波。熟知的是，TE场对密封于较导电结构中的薄的水平电阻性层不敏感。此在以下说明。因此，MT方法在勘探烃的海洋EM中用途有限。与MT方法不同，基于CSEM的方法(受控源电磁方法)使用两个TE场(有时称为感应模式)和TM(横向磁)场(有时称为电流模式)。CSEM方法最经常用于海洋EM勘探中，因为他们对薄的密封电阻性层比较敏感。根据反射器和接收器的类型，使用不同模式(配置)的CSEM方法。以下，术语反射器和接收器指定电磁场的源和探测器。以下说明一些现存配置。所使用的最常用CSEM系统由接收大电流水平电缆(反射器)(该电缆可以被放置在海床上或靠近海床)和安装在海床上或靠近海床的距离反射器不同距离的水平电接收器组成。在一个测量周期，可以将这些系统永久地安装在海床上，或者可以将其拖到船后面。在一些配置中，这些系统伴有EM场的磁分量的测量。这些系统由在海底电缆中产生强交流电的反射器和一组以频域或时域才丸行电》兹场的测量的接收器组成。这些系统的最重要特征在于在反射器与接收器之间需要较大的偏差，目标深度的5-IO倍，即，5-IO公里。仅仅在这些条件下可以抑制海水的屏蔽效应和测量出合适的信号。另外，如以下将说明，实际上，使用上述CSEM配置的所有现存配置既不能提供揭开和检查在大于3000米的深度密封的烃承载目标区域所需要的解决方法，而且不能提供在烃层的厚度和电阻率不充分的情况下所需要的解决方法。此限制是基于CSEM配置的所有现存发明的主要缺点。本发明的目标在于补救或减少先前技术的缺点中的至少一个。通过以下说明书和随后的权利要求中所陈述的特征来实现该目标。
发明内容本发明描述由用于为了定位储集层、检查其几何形状和确定在该储集层中是否存在烃或者水的目的而电磁探测的方法和系统组成的新颖系统。如果从地震或其他数据知道该区域和其几何形状，那么也可以使用该方法。所提出的发明的目的在于同样在超过3000米的深度记录储集层，增加由勘探烃承载目标的电磁方法所产生的结果的解决方法以及增加勘查的效率。为了增加成功性，建议仅使用电流模式(TM模式)的电磁场，此相对于密封于较导电地层中的电阻性目标而言具有最大的敏感度。以下实例说明所提出的发明的优点。根据本发明的第一方面，提供揭示储集层和其性质的新颖的方法。此方法在于激发和测量在海底地层中诱发的仅TM模式的电磁场，用于确定含有该储集层的层的地域和电阻的电性质并藉此确定其性质的目的的数据处理和分析。根据本发明的第二方面，描述被配置成揭示储集层和其性质的装置，其在于产生和测量在海底地层中的仅TM冲莫式的电^f兹场以及用于确定含有该储集层的层的地域和电阻的电特性并藉此确定其性质的目的的后续数据处理。根据本发明的第三方面，提出使用伸长的，基本上垂直方向的电磁场源(也称为反射器)，来激发仅TM模式的电磁场，通过绝缘电缆从电源对配置在彼此上的至少一对反射器电极供应大电流，反射器电极允许电流流到周围海水。在水平均一、分层结构中，此反射器激发仅TM模式的电磁场。根据本发明的第四方面，反射器产生具有清晰终端和切换功率的时间间隔的电磁场脉冲，反射器脉冲显示从基值到所要的最大值的最短可能上升时间，靠近最大值的最大稳定性和随后回到基值的最短可能下降时间。因此，对被接收器截取的信号提供参考，反射器脉冲形成用于从勘查出的结构返回的信号的处理和解释的基础。接收器在缺乏一次场的情况下执行电磁场的响应测量。根据本发明的第五方面，使用由一或多个浸没的，基本上垂直方向伸长的接收器构成，其包含排列成记录在接收器的长度上的场电位差以测量TM模式的二次场的构件。有利的是，接收器具备配置在彼此上的至少一对接收器电极。根据本发明的第六方面，反射器与接收器之间的距离R(偏差)足够小以产生感应区条件。感应区的特征在于适用条件0<R<(tpa(t)/^)1/2。在此，t是从反射器中切换功率的瞬间开始的时间延迟，p。-4pl(r7H/m是真空的导磁率，pa是在时间t呈现出与勘查到的横截面相同的响应的地层的平均(近似)电阻率，R是水平距离(偏差)。根据本发明的第七方面，可以使用几个接收器来测量(可选为同步测量)，以增加勘查的效率。根据本发明的第八方面，反射器产生特殊序列的矩形脉沖来抑制外部噪音，脉冲序列与噪音不相干。随后累计测量出的响应并计算出平均值。根据本发明的第九方面，一个或多个固定的海洋自治底部站监控大地电^磁场的变化以减少CSEM测量中的MT噪音。根据本发明的第十方面，使用压力传感器与电极组合来减少CSEM测量中的波和涌噪音。根据本发明的第十一方面，响应功能经历一系列变形和与随后的1D、2D、212D和3D图像、T(x,y)和s(x,y,z)的构造倒转。根据本发明的第十二方面，在数据变换的计划阶段以及分析和解释的数据倒转阶段的期间，使用所有其他可用的地质学和地球物理学信息，以增加地域结构的清晰度和清楚度。根据本发明的第十三方面，所有勘查步骤(即，勘查计划、数据分析、海岸线的分析和影响、海床上的地形、沉淀物和石油储集层的不均匀性等等)在很大程度上包括1D、2D、212D和3D模型化的使用。本发明的主要观点、其优点和海洋电磁勘探烃中所用的先前技术的缺点将通过本发明的以下描述而变得显而易见，其参看附图，其中图1描述薄目标层的在具有和不具有电阻率的地层的典型模式下，在海洋表面的近似电阻率的MT曲线；图2描述薄目标层的在具有和不具有电阻率的地层的典型模式下，在海洋表面的相-MT曲线；图3描述薄目标层的在具有和不具有电阻率的地层的典型模式下，在海床上的近似电阻率的MT曲线；图4描述薄目标层的在具有和不具有电阻率的地层的典型模式下，在海床上的相MT曲线；图5描述用于海洋EM勘探的典型CSEM设计；图6描述具有频(f=0,lHz)和时域的PxEx(f)-和PxEx(t)配置的电压曲线的清晰度；图7描述具有频(f=0,lHz)和时域的PxEx(f)-和PxEx(t)配置的近似电阻率曲线的清晰度；图8描述根据本发明的系统中的不同位置中存在的电流波的形状的图；图9描述根据本发明用于电磁近海勘查的系统的近似电阻率的曲线的清晰度；图10描述根据本发明用于电磁近海勘查的系统的电压曲线的清晰度；图11描述根据本发明用于电磁近海勘查的系统中的发射器和接收器的配置的示意性侧视图12描述电源单元的示意性方块图13描述接收器单元的示意性方块图；以及图14描述根据本发明用于电磁近海勘查的系统中的发射器和接收器的配置的示意性平面图。具体实施例方式在海岸上的电磁勘查中广泛地使用以及有时在近海的电磁勘查中使用熟知的大地电磁(MT)勘查方法。通常以近似电阻率Pa和阻抗相的形式来呈现MT勘查的结果。说明大地电磁方法的清晰度的附图中的图1-4展示地层的两个基本型的近似电阻率与阻抗相的曲线1)h尸lkm,p产0.3Om，h2=lkm,p2=lOm,h3=40m，p3=lOm,p4=lOm以及2)h严lkm，p严0.3Om,h2=lkm，p2=lOm,h3=40m,p3=50Om,p4=lOm。第一和第二模型分别描述不具有电阻性目标层(所谓的"参考模型")和具有薄的电阻性层(h3=40m,p3=50Om)和仿烃目标的地域。海水和沉淀物的电阻率被视为分别等于0.3Om和1Om。虚线和实线分别对应于不具有和具有烃承载层的地域。图1和2展示上述模型的表示在海洋表面的近似电阻率和阻抗相的曲线。如可看出，烃层的效应如此小(小于1%)以至于相对于背景噪音而言几乎不能检测到。可以通过在海床上执行MT测量来改进MT曲线的清晰度。图3和4展示相同模型的表示在海床上的近似电阻率和阻抗相的曲线。实际上，海床上的MT曲线对于电阻性目标更敏感(约3%),但是其清晰度仍然相当低。另外，在这个情况下，一次EM场将被导电海水屏蔽，从而使得与海表面相比较，确定MT测试曲线时的精确度比海床上的低得多。在几十年中，已经提出了各种系统，这些系统基于包括用于海洋应用的电磁源(CSEM)的方法。在图5中展示可以用于海洋勘查的最著名系统(Cheesman等人，1987年)。在此，Tx和Rx列表示发射器和接收器。线上的第一和第二字母E或H表示发射器所激发的电或磁场分量，且线的第三和第四字母表示接收器所测量的电或磁场分量。有时，也使用EzHf配置(爱德华兹等人，1985年)。(在此，z和f分别表示水平磁场的垂直分量和方位分量。此系统不适用于在大深度的勘查)。可以在1991年Chave等人中找到CSEM方法以及MT的完整概述。图6和7展示以频域和时域的CSEM方法的最著名的ExEx配置(Eidesmo等人，2002年；MacGregor等人，2004年；Johansen等人，2005年以及其他)的清晰度。用于计算的横截面模型与用于MT模拟的模型l和2相同。显然，与MT方法相比，此CSEM方法具有4交高清晰度频域和时域分别为25%和15%。然而，如从图6可以看出，测量出的信号非常小，并且甚至在发射器线中的电流为1000A且发射器天线为几百米的情况下，其可以小于微伏的分数。在具有如此小信号的情况下，天然源和人造源产生的噪音导致勘查数据的分析和解释中的问题。在烃层的横向电阻不够高时的情况下，现存CSEM方法不能产生任何结果，其可以产生不明确结果或者其可以产生错误结果。当前发明中提出的新颖方法与所有已知方法的不同之处在于相对于为烃目标的存在的直接指示的电阻性、薄层而言其呈现出较高的敏感度和清晰度。鉴于此，此方法与提出的装置提供较高的勘查效率。首先，对于由发射器产生的一次电磁场的激发和接收器的测量而言，仅使用TM模式。此通过使用以下来实现长的、浸没的、基本上垂直配置的电磁场源天线或发射器天线，例如，配置在彼此上的两个垂直间隔发射器电极1108，下文中称为发射器电缆，其通过电缆连接到电源，一个发射器电极充当阳极且另一个充当阴极，且发射器天线接收用于地层中的EM场的激发的矩形脉冲；和浸没的、长的、基本上垂直方向的接收器天线，下文中称为接收器电缆，例如，配置在彼此上的两个垂直间隔接收器电极，以获得电场的垂直分量的电位差的接收器的测量。发射器场强度将通过电流脉冲的幅度(安培)和发射电极之间的间距来给出。在水平均匀的地域中，此源将仅激发出TM模式的EM场。对地域中的薄的、电阻性层不敏感的TM模式完全不存在，并且将不会减少适当信号电平。第二，发射器电缆具备图8中曲线81所展示的脉动电流。请注意，由于实际系统的技术限制的影响，实际信号(曲线82)偏离曲线81所描述的理想形状。响应测量通过在已切换了发射器中的电流之后接收器电缆以时域来显示。此类型的配置将提供仅当发射器电流不存在时(即，仅未由一次场覆盖的可接受信号)通过从背景减少电流来感应至地层中的EM场的测量。第三，将发射器与接收器之间的距离R(偏离)选择为小于勘查深度，即，当适用条件0<R<(tpa(t)4i0)1/2时。已知为"感应区"的此距离显著改进方法的特征，因为其使得当信号足够强以提供可接受的信号/噪音比时以小距离来测量转移函数成为可能。为了简单，将根据本发明的方法和装置称为"TEMP-VEL"(使用垂直电线的瞬时电磁海洋勘查)。图9(其展示近似电阻率)和图10(其展示电压)说明相对于以上所确定的参考模型而言TEMP-VEL方法的清晰度，并且不含有电阻性烃层(图中的曲线96)。已经对电阻性烃层的各种深度执行了计算分别为曲线91、92、93、94、95和96的1、2、3、4、5和wkm深度。所有曲线的偏离为500m。已经用电缆长度来规格化图10中的电压，以适用于1m的长度和1A的电流值。如可看出，曲线的左分支90的位置由海水的厚度和电阻率以及由电力电缆的长度和几何形状确定。甚至在5000m的深度分解目标。挑战是如何配置信号测量，因为在目标位于大的深度并且具有不充分电阻率的情况下信号很弱。TEMP-VEL配置呈现四个参数来增强信号幅度；发射器线的长度、发射器电流幅度、接收器线的长度和偏移值。在实际情况下，这些参数的操纵将提供在从几百毫微伏到几十微伏的范围中的信号值。随后通过以下将要讨论的各种方法将测量出的响应转化成相对于深度的电阻率。通过TEMP-VEL装置来实现在先前部分中描述的TEMP-VEL方法。图11展示通过海水1102的示意性横截面。参考数字1101和1103表示海洋和海床的表面。船1104具备也称为发射器的电磁场源1113。在与船1104规定距离处配置一或多个接收器1109。对于测量周期，船1104和接收器1109对于其提供所要信号/噪音比的质量收集数据所用的时间而言是固定的。在检查了数据的质量适于进一步处理之后，船1104改变其与所有组的接收器1109的位置。此为主要的勘查方法。有时，当沿剖面执行勘查并且无需积累数据(如果烃层的深度足够小)时，可以将此方法改变为船1104与发射器1113和拖至后面的接收器1109的緩慢恒定运动。船1104具备用于通信的天线1105以及也称为发电机121的电源单元(参见图12)。大的电流通过电源单元121产生并且通过电缆1107和配置在海洋1102中的不同深度处并且形成发射器天线1108的发射器电极1108a、1108b来传递。发射器1113的功率力矩等于LTrxl,其中I^为发射器电极1108a、1108b之间的垂直距离且I为安培数。Pz越大，越好，因为此力矩对于记录的信号值而言比较重要。相同情况适用于接收器1109。通过一或多个基本垂直的接收器天线1111来测量由发射器1113中的电流感应至地层中的电^兹场的垂直分量，每个接收器天线由通过电缆1110连接到接收器1109的至少一对接收器电极lllla、llllb组成，且其中接收器电极lllla、llllb之间的垂直距离等于LRc。接收到的信号Vz的值等于L&xEz,其中Ez等于沿z方向的接收到的信号的电分量。如果发射器线与接收器线具有与海洋深度相同的长度L，那么测量出的信号的电压与L4成比例。因此，当储集层深度大且！^和LRe呈现出500-1000m的长度和幅度1=1-5kA时，TEMP-VEL系统的一般情况为非常有利的。在电极1108a、1108b、lllla、llllb处4是供用于精确确定电+及U08a、1108b、lllla、llllb的位置的声学单元，并且还提供压力传感器(未图示)。显然，不可能分别在彼此上绝对垂直地安装发射器电极1108a、1108b、111la、llllb。此外，在归因于风和电流的测量期间，船1104緩慢移动。记录下发射器电极1108a、1108b的实际位置，并且计算出所需要的修正数据并在数据处理和解释中考虑。将来自于压力传感器的数据用于减少由海洋表面上的波所导致的EM噪音。船1104与所有接收器U09之间的通信通过天线1105、1112和以下描述的通信单元而发生。图12展示发射器1113的方块图。大功率的功率发生器121产生交流电，脉冲发生器122将交流电转化为矩形电流脉冲串，如图8中所描述。脉冲的开和关阶段的持续时间覆盖范围0.01-100秒。实际上，脉冲串由控制器123以抑制噪音的方式来表示。当关闭发射器电流时，在等待状态下确定脉冲与噪音之间的不相干性。发射器控制器123控制功率发生器121、脉冲发生器122、将功率输送到发射器电极1108a、1108b的过程、系统的校准、数据获得过程、整个系统的实际时间控制等等。电缆1107在发射器电极1108a、1108b中终止，电缆1107具有将电流脉冲有效转移到海水并保持在浸没于水1102中的稳定位置的能力。用于TEMP-VEL勘查的主要配置是"静态记录"，船1104和接收器1109相对于提供测量数据的必要质量所需要的时间而言是静态的。通信区块124维护发射器1113与所有接收器1109之间通过天线1105的通信过程，并且参与贯穿勘查的数据获得过程中。在记录过程期间周期性地执行系统的校准。不时地，操作者将基于数据检查来确定近似电阻率曲线90(具有小的时间延迟)的左分支，随后将此与对于实际TEMP-VEL配置几何图形的理i仑计算出的响应和海水电阻率相比较，并将其与在考虑温度、盐度和压力的情况下在实际条件下确定的海水电阻率的实际值相比较。图13展示图1中的接收器1109的方块图。所感应的电场通过在非极化的接收器电极lllla、llllb中终止的接收器电缆1110形成的接收器天线来测量。在通过低噪音放大器132放大之后，通过模拟/数字转换器(ADC)133来数字化信号并且通过接收器控制单元134、通信区块136和天线1112来将其转移到船1104以用于完整处理和随后分析。接收器控制单元134根据来自船1104的指令来改变数据获得配置，其覆盖一级交换中心以用以勘查。也可以将信号转移到可以做这些决定的基于海岸的控制中心。可以基于关于被勘查区域的、从地质学和地球物理学数据接收的信息来发展现场工作的策略。产生电磁情况的1D、2D、212D或3D模拟，并且估计来自TEMP-VEL系统的预期信号。根据这些信号和沿垂直和水平方向所需的清晰度来计划用于系统安装的最佳配置以及测量配置。图14中展示一个可能的勘查配置。将整个勘查区域划分为子区域。将载运发射器1113的船1104安置在每个子区域的中心处。在船1004周围在满足感应区要求的距离处配置接收器组1109。另外，在该区域中配置自治大地电；兹站141的网络。使用这些站141来减少地A兹变化所产生的任4可噪音。每个子区域中的测量的持续时间由许多因素确定，包括地域特征、安培数、大海深度、发射器和接收器天线1108、1111的长度、噪音等等。在这些测量期间执行数据的同步或不同步积累。在检查了数据的质量之后，将船1104和所有接收器组1109放置在新的位置。在预处理和分析之后，将受控数据转换为电压外形或转换为近似电流对时间或倾斜地域的类别中的深度，或将其转化为电阻率对分层结构的类别中的深度。在对来自横向非均匀的电磁场结构的影响不充分的那些状况下，在1D类别哄的模型中执行转化。在其他实例中，在2D、212D或3D类别中的模型中执行数据转化和解释。参考书目美国专利公布号46448924617518556351363203860052685Al0048105A!6628119Bl公布曰10/198510/198610/199611/200103/200303/200310/2003申请人Kaufmanetal,SrnkaTssciBalashovetal.E出ngsrudetalEllingsrudetalEidesmoetal.其他々>布专利公布号WO01/57555AlWO02/14906AlWO03/025803AlWO03/034096AlWO03/048812Al公布曰09/200102/200203/200304/200306/2003申请人Ellingsrudetal，Ellingsrudetal.Srnkaetal.Sinhaetal.MacGregoretal其他公'布AmundsenH.E.F.,FanavollS.,LosethL.'SimonsenI"SkogenE.;2003:SvanenSeaBedLogging(SBL)SurveyReportAmundsenH.E.F.,JohansenS.R0stenT.:2004:ASeaBedLogging(SBL)calibrationsurveyovertheTrollGasField.66thEAGEConference&Exhibition,Paris.France,6-10June2004.ChaveA.D.andCoxC.S.;1982:ControlledElectromagneticSourcesforMeasuringElectricalconductivityBeneaththeOceans1ForwardProblemandModelStudy.JournalofgeophysicalResearch,87.B7,p.5327-5338.ChaveA.D.，ConstableS.C，EdwardsR.N.;1991:ElectricalExplorationMethodsfortheSeafloor.Chapter12.Ed.byNabighian，AppliedGeophysics,v.2,Soc,Explor.Geophysics,Tusla，Okla.p.931-966CheesmanS.丄，EdwardsR.N.,ChaveA.D.;1987:Onthetheoryofseafloorconductivitymappingusingtransientelectromagneticsystems.Geophysics,V.52,N2，p.204-217ChewW.C.andWeedtonW.H.,1994;A3DperfectlymatchedmediumfrommodifiedMaxwell'sequationswithstretchedcoordinates.IEEEMicrowaveandGuidedWaveletters,4，p.268-270.CoxCS.，ConstableS.C，ChaveA,D.,WebbS,C;1986:Controlledsourceelectromagneticsoundingoftheoceaniclithosphere.Nature,32G，p.52-54.ConstableS.C，OrangeA.S.，HoverstenG.M,，MorrisonH,F,;1998:Marinemagnetotelluricsforpetroleumexploration,Part1:Aseafloorequipmentsystem.Geophysics,V.63,No.3,p.816-825.Coggon丄H.,Morrison.H.F.;1970:Electromagneticinvestigationoftheseafloor:Geophysics,V,35，p.476-489.EdwardsR.N.，Law,LK.，Delaurier,丄M,;1981:Onmeasuringtheelectricalconductivityoftheoceaniccrustbyamodifiedmagnetometricresistivitymethod:丄Geophys.Res.'V.68，p.11609-11615,EdwardsR.N.，NobesD,C，Gomez國TrevinoE.;1984:Offshoreelectricalexplorationofsedimentarybasins:Theeffectsofanisotropyinhorizontallyisotropic,layeredmedia.Geophysics,V.49，No.5，p.566-576.EdwardsR.N.，LawLK.,WolfgramP.A.，NobesD.C，Bone關.，TriggD.F.，DeLaurier,丄M,;1985:RrstresultsoftheMOSESexperiment:Seasedimentconductivityandthicknessdetermination.Buteinlet,BritishCoiumbia,bymagnetometricoff-shoreelectricalsounding.Geophysics,/.450，No.1.p.153-160.EdwardsR.N.andChaveA.D.;1986:Onthetheoryofatransientelectricdipoie-dipolemethodformappingtheconductivityofthesesfloor.Geophysics,V.51，p.984-987.EdwardsR.;1997:Ontheresourceevaluationofmarinegashydratedepositsusingsea-fioortransientdipole匿dipolemethod.Geophysics,V.62,No,1，p,63-74.EdwardsR.N.;1998:Two-dimensionalmodelingofatowedinlineelectricdipole國dipolesea-fioorelectromagneticsystem:Theoptimumtimedelayorfrequencyfortargetresolution.Geophysics,V,53，No.6，p,846-853.EidesmoT.，EllingsrudS"MacGregorLi，ConstableS.,SinhaM.C，JohansenS.E"KongN.andWesterdahl，H,;2002:SeaBedLogging(SBL)，anewmethodforremoteanddirectidentificationofhydrocarbonfilledlayersinde印waterareas.FirstBreak,V.20，March,p.144-152.EllingsrudS"SinhaM.C，ConstableS.，MacGregorLi，EidesmoT.andJohansenS.E.;2002:RemotesensingofhydrocarbonlayersbySeaBedLogging(SBL):resultsfromacruiseoffshoreAngote.TheLeadingEdge,21，p.972-982.FarellyB,，RingstadC，Johnst3dCE.,EHingsuidS.;2004:RemoteCharacterizationo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文摘要本发明揭示一种用于为了勘探和检测地下烃储集层的目的的基于TM模式的海洋电磁勘查的方法。该方法包括浸没的、基本上垂直的发射器天线中的电磁场源(1113)产生并注入具有清晰终端的电流脉冲(81、82)。在当关闭电磁场源(1113)的发射器天线(1108)中的电流时的时间间隔期间，通过具备浸没于水中的基本上垂直接收器天线(1111)的至少一个接收器(1109)来测量这些脉冲(81、82)所产生的电磁场。电磁场源(1113)与至少一个接收器(1109)之间的距离比目标物体的深度小。还描述了一种用于实施该方法的装置。文档编号G01V3/12GK101351726SQ200680050368公开日2009年1月21日申请日期2006年10月26日优先权日2005年11月3日发明者埃杜尔德·B.·费恩伯格,帕维尔·巴尔苏考夫,班申·Sh.·辛格申请人:先进烃绘制公司