专利名称：通过选择性激光加热和自由吹塑形成容器的方法
技术领域：
本发明涉及利用塑料材料如聚对苯ニ甲酸こニ醇脂(PET)粗坯(通常是预成型坯，尽管可能涉及中间容器)成形来制造容器，特别是如细颈瓶、小瓶。
背景技术：
容器的制造包括两个主要步骤:加热步骤，在其过程中，粗坯被暴露于红外发射源的电磁辐射；随后是成型步骤，在其过程中，加压气体被注入这样被加热的粗坯中，以赋予粗坯以最終的容器形状。成型步骤通常在具有容器型腔的模具中进行。根据应用，容器并不必然地具有回转对称形状(多边形或扁平形状的容器的情形)，提出成型时材料分布的问题。在以Sidel(西德乐)名义提交的法国专利FR2 703 944 (和其同族美国专利US5 681 521)中描述过的一种解决方案在于:以非均匀的(或“选择性的”)方式在预型件周沿上加热预成型坯，使得消除局部增厚和获得在任何部位都近似恒定的壁厚度。然而，这类选择性加热的应用并不局限于获得恒定的壁厚度。实际上，法国专利FR2 703 944參照其附图12，描述了将预成型坯在环形部分上选择性加热到低于主体其余部分温度的温度，以产生较厚的周边区域，其起便于抓持容器的机械加固件的作用。不过，如在该现有技术专利中所指出的，温度低于主体温度的环形部分的产生实际上不能简单地获得，这是由于热辐射的非定向传播和来自相邻两管的辐射的交迭(第23页第25-30行)。与运动中的预成型坯的主体相対的反射和非反射区域引起加热变化(第23页第31-36行，图 13)。然而试验掲示，即便应用专利FR2 703 944中所描述的技术，加热在预成型坯周沿上的非均匀分布有效地允许在非回转对称的容器形成时获得材料的均匀分布，但温度低于主体其余部分的温度的环形部分的产生仍不允许获得能够确实増加容器刚性的增厚部。实际上，预成型坯中的温度变化是非常渐进性的，幅度上有限，以使得，即便使用反射器，也不能得到与在前述专利的图12上所示的厚度变化同样急剧的厚度变化。
发明内容
本发明旨在更为有效地采用对预成型坯(或更为一般性地粗坯)的选择性加热，以进行容器的制造。为此，本发明提出ー种利用热塑性材料粗坯制造容器的制造方法，所述粗坯具有沿主轴线延伸的主体，所述制造方法包括:一选择性加热步骤，其中，所述粗坯的主体暴露于单色或准単色红外辐射，辐射功率沿所述主体的主轴线进行调制，以便所述主体具有热的环形区域和相比较而言更冷的环形区域的交替，所述热的环形区域的温度远高于材料的玻璃转化温度，而所述更冷的环形区域的温度接近所述玻璃转化温度；一成型步骤，其中，加压流体被注入这样加热过的所述粗坯中，所述成型步骤以自由膨胀进行。通过该方法获得的容器的结构刚性大且形状规则，即便成型以自由膨胀实施。摆脱模具，允许实现显著经济节约。优选地，在加热步骤中，按照区域交替地将辐射功率调节到高值和低值。辐射功率甚至可被调制，以便粗坯主体的一些环形区域是不被照射的。实际上，辐射功率优选地被调制以便热的环形区域的峰值温度显著高于材料的玻璃转化温度，和以便冷的环形区域的谷值温度接近材料的玻璃转化温度。涉及到成型，可在完全不用导向面、或者布置有模底以在容器上形成环形底座的情形下实施所述成型。在成型时注入的流体的压カ优选地低于10巴；根据一具体实施方式
，成型时注入的流体的压カ大约为5巴。所使用的红外辐射可以是激光辐射，其例如来自垂直腔面发射激光二极管(VCSEL:垂直腔面发射激光器)。
通过阅读下文參照附图进行的描述，本发明的其它目的和优点将得到展示，附图中::ー图1是透视图，局部地示出加热单元，加热单元包括被点状红外源铺覆的壁，预成型坯行进过该壁前面；—图2是图1的加热单元的正视图；一图3是图2的加热单元沿剖面II1-1II的横向剖视图；一图4是简图，在中心示出被选择性加热的预成型坯，在左侧示出表示源面对预成型坯辐照的強度的轮廓的线图，在右侧示出表示预成型坯的温度变化的温度图；一图5是剖视图，以虚线示出预成型坯而以实线示出已成形的容器；小图以放大比例示出容器壁的一些细部；一图6是示出容器的一实施变型的剖视图。
具体实施例方式在图1到图3上示意性地示出加热行进的容器粗坯2的加热单元I。粗坯2在此情形下是预成型坯，不过也可以涉及已经受过临时成形作业和用于经受一个或多个后继作业以获得最终容器的中间容器。每个以热塑性材料如聚对苯ニ甲酸こ醇酯(PET)制的预成型坯2，包括ー颈部3和一主体4，颈部3不经受(或略微)经受加热，颈部形状是最終的，主体4在与颈部3相対的方向上终止于一半球形基底5。在颈部3和主体4之间的接合处，预成型坯2具有环箍6，在多个制造容器的步骤，预成型坯2通过环箍6进行悬桂。但在加热单元1中，预成型坯2固定于枢转支架，枢转支架称为转盘，带动预成型坯2围绕其主轴线A转动，以将整个主体4置于加热。在图1到图3上，示出颈部3向上的预成型坯2，不过这种表示是随意的和示意性的，预成型坯2可以颈部3朝下地定向。加热单元I具有辐射壁7，预成型坯2面对该辐射壁行进。该壁7被铺覆有多个电磁辐射源8，所述多个电磁辐射源以同时単色(或伪单色)且朝预成型坯2定向的方式在红外区域中进行发射。理论上，单色辐射源是发射单ー频率正弦波的理想源。换句话说，其频谱由谱宽为零的单ー谱线(Dirac (狄拉克))组成。实际上，这类源并不存在，实际的源最好是伪单色的，即其频谱在谱宽较小却非零的频带上延伸，所述频带定中心在辐射强度最大的主频率上。在本说明书中，这类实际辐射源被称为单色辐射源。此外，在本说明书中，将在离散频谱上以伪单色模式进行发射的源定性为“伪単色源”，所述离散频谱包括在不同的主频率上定中心的多个窄频帯。又称多模源。实际上，这些源8是通过井置和叠置组织以形成一个矩阵9的红外激光二极管。根据优选的ー实施方式，矩阵9是ー垂直腔面发射激光二极管8矩阵(VCSEL)，每个ニ极管8例如发射ー激光束10，激光束10的额定单位功率为大约I瓦特，其波长位于短红外和中红外范围内，例如大约为I Pm。在预成型坯的范围内，ニ极管8可被视作点源，每个点源发射一定向辐射，即光束10的形式，光束10的顶部立体半角是封闭的，优选在10°到60°之间。光束10可以是回转对称的(即具有圆形截面)，或不是回转对称的(例如具有椭圆形截面)。本专利申请的目的不在于详细描述ニ极管8矩阵9的结构。这就是为什么以ー板的形式简化表示矩阵9的原因，ニ极管8则以点的形式呈现。加热单元I被设计用以允许对由每个ニ极管8或由ニ极管组发射的辐射功率(又称为强度)进行调制。在此情形下，矩阵9被细分为叠置的多个区域9A、9B、……、91，每个区域集合多行功率相同且同时被调制的ニ极管8。这类调制可通过电子方式实施，例如在一监控器上观察到每个区域9A、9B、……、91的ニ极管8的功率。该监控器可以是触摸式的，对于每个区域显示一光标，滑动光标则引起将由区域9A、9B、……、91的ニ极管8发射的辐射的功率调制到一数值，该数值在预定最小值Pu、(例如零)和例如对应ニ极管8额定功率的最大值之间。在图2上示出将矩阵9细分为高度相等的叠置区域9A、9B、……、91的一特定情形，这些区域在该图上通过在右侧上可见的大括号来体现。在该图上可以看见，预成型坯2的主体4的高度小于矩阵9的高度，矩阵9的高度实际上适于对各种不同高度的预成型坯2进行加热。还在该图上表示出工作区域9A、9B、……、91面对预成型坯2，其辐射能够到达预成型坯；位于下方的区域被视为是非工作区域，即要么这些区域是完全熄灭的，要么在最小值Pu、不为零时，其功率默认被调节到该最小值。随意地，出于可读的目的，在图1到图3上示出低密度的ニ极管8，使得每个区域9A、9B、……、91仅仅包括三行ニ极管8。实际上，VCSEL板上的ニ极管密度显著更高，每个区域9A、9B、……、91可包括远多于三行的ニ极管8行数。 期望进行对每个预成型坯2的选择性加热，以获得主体4的壁沿其主轴线A的温度变化，更为确切的说，获得热的与冷的环形区域(或段部)4A、4B、……、41的交替。
为此，将区域9A、9B、……、91的功率交替地调节到一高值(等于最大值，或接近最大值，即具有10%或20%的减小)和ー低值(等于最小值，或接近最小值，即具有10%或20%的増加)，注意上部区域9A和下部区域91被调节到高值，上部区域9A与主体4的颈部下方区域面对，下部区域91与基底面对。将其ニ极管8的功率被调节到高值的区域及这些ニ极管8定性为“点亮的ニ极管”，将其ニ极管8的功率被调节到低值的区域及这些ニ极管8定性为“熄灭的ニ极管”。功率线图在图4的左侧是可见的。可以看见该线图呈锯齿状。这种调节也在图3上示出，其中，示出通过点亮区域9A、9C、9E、9G、9I的ニ极管8发射的光束10，熄灭的ニ极管8被视为不发射任何辐射，或者发射的辐射过弱而不被考虑。可以看见，即便每个ニ极管所发射的、围绕对应于光束10立体角等分线的轴线X辐射(该角等分线垂直于矩阵9的内表面和预成型坯2的主轴线A)的光束10辐散，主体4的段部4B、4D、4F、4H并不经受矩阵9的直接辐射。将受到ニ极管8直接辐射的主体4段部4A、4C、4E、4G、4I定性为“照射段部”，将没有受到ニ极管8直接辐射的、或者受到ニ极管8的边缘性较弱辐射的主体4段部4B、4D、4F、4H定性为“未照射段部”，所述边缘性较弱辐射不与该段部相面对，且其功率分布是闻斯分布。如果将与预成型坯2本身相关的光学效应(衍射，散射，反射)视为是可忽略的，则未照射段部4B、4D、4F、4H的有效存在取决于多个可调节的參数，特别是:—光束10的立体角，一点亮区域9A、9C、9E、9G、9I的高度和熄灭区域9B、9D、9F、9H的高度(其对应于点亮区域9A、9C、9E、9G、9I之间的间距)，—预成型坯2到矩阵9的距离，—与矩阵9相面对的反射器的可能存在。此外，与矩阵9相面对的反射器的可能存在，还可能对辐射沿预成型坯2的分布具有影响。本领域技术人员因此可调整这些因素，以获得所期望的照射段部4A、4C、4E、4G、4I和未照射段部4B、4D、4F、4H的交替。在图3上的示例中，点亮的ニ极管8的立体角大约为22° ;(点亮或熄灭)区域9A-9I的高度与预成型坯2到矩阵9的距离使得:在主体上出现照射段部4A、4C、4E、4G、4I和未照射段部4B、4D、4F、4H的交替。吸收板11 (或反射板)在环箍6处水平地布置在辐射壁7和预成型坯2之间的空隙中，以防止颈部4受到红外辐射。考虑到点亮的ニ极管8的光束10的幅散，光束交迭和合井，以对于每个点亮区域9A、9C、9E、9G、9I行形成ー个多重光束，多重光束的功率分布是高斯分布类型的:中心最大而逐渐减小到边部上。这就是为什么由预成型坯2有效接收到的辐射功率并不确切地对应在图4左侧示出的线表的辐射功率、而是具有在以下最大值和最小值之间连续变化的原因:一所述最大值位于照射段部4A、4C、4E、4G、4I的中心点，所述中心点与对应的点亮区域9A、9C、9E、9G、9I的中线正对，和一所述最小值位于未照射段部4B、4D、4F、4H的中心点，这些中心点与对应的熄灭区域9B、9D、9F、9H的中线正对。
与位于左侧的功率线图相对，在图4的预成型坯2上示出灰色的未照射段部4B、4D、4F、4H和白色的照射段部4A、4C、4E、4G、41。如在附图上可视的，照射段部和未照射段部沿着主体4的主轴线A交替。通过阅读前面的阐述，可以理解该附图是示意性的。实际上，照射段部和未照射段部的交替也不是这样分明的，这是因为由预成型坯2接收到的辐射的变化是连续的。在图4右侧的线图上，与预成型坯相对，一温度图示出如暴露于在图左侧上的线图的红外辐射的主体4的壁的温度变化。该线图表示由预成型坯2有效吸收的辐射功率。可以观察到，温度图具有基本正弦形的轮廓，对应照射段部4A、4C、4E、4G、4I中心的峰值12(即最大值)和对应未照射段部4B、4D、4F、4H中心的谷值13 (即最小值)交替。根据所选定的ニ极管类型(即根据ニ极管8的额定功率和光束10的立体角)，对点亮区域9A、9C、9E、9G、9I的功率调节和对预成型坯2到矩阵9的距离调节被选择成:对应峰值12的温度远高于材料的玻璃转化温度(在PET的情形下大约为80°C)，对应谷值13的温度大于玻璃转化温度Tg，但接近该玻璃转化温度。表述“远高干”意味着峰值12温度比玻璃转化温度大至少20% ;术语“接近”意味着谷值13温度比玻璃转化温度大不超过10%。此外，颈部3没有被照射(或极轻微地被照射，这是由于通过板进行了隔离)，颈部中壁的温度较低，即接近周围环境温度。因此，在加热结束吋，预成型坯2的主体4具有热段部(对应照射段部4A、4C、4E、4G、4I)和相比较而言较冷的段部(对应未照射段部4B、4D、4F、4H)的交替，热段部的壁温度(基本在热段部的中线上测得)远大于材料的玻璃转化温度，相比较而言较冷的段部的温度(同样基本在较冷段部的中线上测得)接近玻璃转化温度Tg。换句话说，主体4具有由于温度远高于玻璃转化温度而变形性高的段部(热段部)与由于温度接近玻璃转化温度而变形性低的段部(冷段部)的交替。当容器14的成形以自由膨胀实现、即容器的成形不是在配有带容器型腔的侧壁的模具内执行时，这样加热过的预成型坯2显示出令人惊奇的結果。实际上，吹塑可以是:一完全自由的(图5)，即无论在容器14的主体4还是基底5处，都不存在成形时材料可贴靠的任何侧导向面或下导向面，或一局部自由的，S卩，尽管没有带容器型腔的任何壁，但具有容器可局部地支靠在其上的表面，如:一圓柱形型板(calibre)，其保证对展开中的泡体的直径进行限制和轴向引导，或甚至ー模底15，其被构造成在容器的基底5上形成底座16 (例如环形的，如在图6上所示)，底座用于保证在平坦面上放置的容器14的稳定性。实际上，热的预成型坯2简单地被安装在支架17上，预成型坯通过其环箍6悬挂在该支架上。继而加压流体(例如气体如空气，或甚至液体)通过喷嘴18被注入预成型坯2中，喷嘴18覆盖颈部3，密封地紧贴在支架上。在合适压カ的流体的注入则引起容器14的吹塑成型。可以看见，该最終容器14具有环形球状区域19和环形弯拱状区域20的交替，环形球状区域19 (在下文中被称为球状部)的凹面朝向容器14内部，环形弯拱状区域20 (或缩窄区域，在下文中被称为腰带部)的凹面朝外，其全径小于球状部19的全径。因此可以注意到，容器14的壁的弯曲面在球状部19和腰帯部20之间反过来。
在图5上、更为确切地在右侧的细部图上可以看见:—腰带部20的壁厚度大于球状部19的壁厚度，一腰帯部20的轴向延长部分或高度hi远小于球状部的轴向延长部分或高度h2，至少为I到3 (在附图上的容器14的下部分中)、甚至I到5 (在容器14的上部分中)的比率；一球状部19的壁厚度基本是恒定的；一相反地，腰帯部20的壁厚度是变化的，腰帯部20在径向截面中呈新月形状，在垂直于主体4的轴线A的中平面P中具有最大厚度e ；一在腰带部20的中平面P处的容器14的壁厚度等于或大于在球状部19处的壁厚度的两倍；一腰帯部20全都具有基本相等的全径Dl ；一同样地，除颈部外，球状部具有基本相等的全径D2，全径D2大于腰帯部的全径。球状部19对应于具有高变形性的预成型坯的热段部4A、4C、4E、4G、4I ;腰带部20对应于低变形性的冷段部4B、4D、4F、4H。在吹塑时可以观察到，冷段部4B、4D、4F、4H (它们变成腰带部20)以轴向引导件的方式作用，用以使泡体(bulle)展开，通过在由颈部3注入的流体的压力作用下的预成型坯2变形，泡体逐渐将其形状赋予最終容器14。实际上，随着泡体展开，腰帯部20保持其姿态，即腰带部保持在垂直于预成型坯2的主体4的主轴线A的平面中，同时随着将它们逐渐分隔的球状部19的展开，彼此轴向地分开。冷段部4B、4D、4F、4H是可足够变形的，以在中等压カ(低于10巴，甚至大约5巴)下适当地径向拉伸，如在图5和图6上所示，可以观察到，在腰帯部20处的预成型坯2直径的增加是足够大的。相反地，考虑到冷段部的接近玻璃转化温度Tg的材料温度，冷段部4B、4D、4F、4H不是足以进行显著轴向拉伸的可变形的。因此，轴向拉伸较小，低于50% (即容器的腰帯部20的高度小于预成型坯2的冷段部4B、4D、4F、4H高度的1.5倍)。可以观察到，在腰帯部20处的容器14的壁厚度基本等于(实际上刚小于)预成型坯2的壁厚度。最后，最終容器的腰带部20的材料基本是沿径向方向的单向定向的，而球状部19的材料是同时径向地和轴向地双定向的。腰带部20的直径Dl和球状部的直径D2之间的比率D1/D2在3/5 (特别是在容器14的上部分中、在颈部处)到4/5 (特别是在容器14的下部分中)之间。如已看见的，吹塑可以是完全自由的(图5)，容器14于是具有呈球冠形状的基底21，这是由于基底的展开不受任何壁限制。吹塑还可以是局部地自由的(图6)，容器14的基底21通过模底15成形，模底15布置在预成型坯2的轴线A中，在吹塑结束时材料会紧贴到模底上。在本示例中，模底15具有鼓起的中心部分22 (例如呈球冠形)，以在容器基底21上形成向容器14内部凸出的凹状拱形体23，拱形体的周沿形成环形底座16，通过该环形底座，容器14可稳定地靠置在平坦面如桌子上。在下文中概括上述方法的公认优点和其效果。首先，通过定向单色辐射源(如激光器)的红外辐射对预成型坯2的选择性加热足够精确，以获得清楚界定的冷热交替的冷段部和热段部之间的显著温度变化，这与如在温度变化是极渐进的前述法国专利FR2 703 944中所描述的常见加热是相反的。如已看见的，甚至可以完全不照射预成型坯2的某些段部，这些段部尽管在照射段部附近通过热传导变热，但仅仅热到刚刚大于材料的玻璃转化温度Tg的受控温度。这些冷段部4B、4D、4F、4H的低变形性，与预成型坯2上的冷段部4B、4D、4F、4H和热段部4A、4C、4E、4G、4I的交替相结合，允许在自由吹塑时，保证对膨胀中的泡体的精确轴向引导，而没有显著的偏斜。这不是普通的自由吹塑中的情形，普通的自由吹塑如在法国专利FR2 848 906 (Sidel)中所描述的，在其中，经常注意到泡体偏斜到轴线外，这导致产生形状不受控制的容器(最为常见的是呈豆形的整体形状)。第二，自由吹塑并不以损害容器14的结构刚度来进行。因此，上文所描述的、在图5和图6上所示的容器14的刚度是非凡的。这源于:一首先，容器14的多环节形状，其球状部19和腰帯部20相交替；一在腰帯部20处的材料增厚，其对变形(特别是椭圆化)的耐抗性非常高；一球状部19的几何形状，其不受约束的展开产生自然稳定的和坚固的球形形状(特别是沿轴向方向)。试验显示:引起容器14变形(特别是椭圆化)所需的挤压カ远高于手持容器14以正常使用(操作，储存，拔塞，倒空)的通常力。这样获得的容器14相对于通过如在前述法国专利FR2 848 906中所描述的普通自由吹塑所获得的容器，构成重大进步，在普通的自由吹塑中，容器的机械稳定性非常弱，哪怕最小力的握持都会引起壁的凹陷。第三，如试验所掲示的，借助于选择性加热的精度，整个容器制造エ序具有优良的可重复性，在来自同一エ序(对辐射和吹塑压カ的调节相同)的两个容器14之间会存在的可能差异是肉眼难以察觉的。因而，与用模具实施的吹塑相比，感觉不到任何的质量损失，所述方法因此是可大規模エ业生产的。第四，考虑到模具的成本和其设计、其安装和其维护所花费的时间，没有模具则允许实现显著的经济节约。该优点在上文所述的已知的自由吹塑中显得是潜在的，而所用方法所固有的容器外观缺陷，使其限于容器外观不是极重要的一些市场。相反地，利用上文所述的方法，所获得的容器具有的外观即便还可以进行完善，但在全球任何地方、包括容器外观是极重要的市场上都是可接受的。第五，如已看到的，成型能以中等压カ(低于10巴，甚至大约5巴)实施，这远低于当成型在模具中实施时所要求的高压(大于20巴，否则，容器挨靠模具壁的形状成形不是完整的)。由此显著节约了能量，吹塑能够利用必要时可降到7巴的普通气动供应装置来实施，而普通的成型要求专门的气动线路，其耗能且需要严格的安全措施。
权利要求
1.用热塑性材料的粗坯(2)制造容器(14)的制造方法，所述粗坯具有沿主轴线(A)延伸的主体(4)，其特征在于，所述制造方法包括: 一选择性加热步骤，其中，所述粗坯(2)的主体(4)暴露于单色或准単色红外辐射，辐射功率沿所述主体(4)的主轴线(A)进行调制，以便所述主体具有温度远高于材料的玻璃转化温度(!'8)的热的环形区域(4ム、4(:、4￡、46、41)、和温度接近所述玻璃转化温度(1'8)的较冷的环形区域(4B、4D、4F、4H)的交替； 一成型步骤，其中，加压流体被注入这样加热过的所述粗坯(2)中，所述成型步骤以自由膨胀进行。
2.根据权利要求1所述的制造方法，其特征在于，在所述加热步骤中，按区域(9A、9B、……、91)交替地调节所述辐射功率到高值和低值。
3.根据权利要求1或2所述的制造方法，其特征在于，所述辐射功率被调制成，所述粗坯(2)的主体(4)的一些环形区域(4B、4D、4F、4H)未受到照射。
4.根据前述权利要求中任一项所述的制造方法，其特征在于，所述辐射功率被调制成，所述热的环形区域(4A、4C、4E、4G、4I)的峰值(12)温度远高于所述材料的玻璃转化温度(Tg)，和所述冷的环形区域(4B、4D、4F、4H)的谷值(13)温度接近所述材料的玻璃转化温度(Tg)0
5.根据权利要求1到4中任一项所述的制造方法，其特征在于，完全不用导向面来实施所述成型。
6.根据权利要求1到4中任一项所述的制造方法，其特征在于，布置模底(15)以在所述容器(14)上形成底座(16)，来实施所述成型。
7.根据前述权利要求中任一项所述的制造方法，其特征在于，在所述成型时注入的流体的压カ低于10巴。
8.根据权利要求3所述的制造方法，其特征在于，在所述成型时注入的流体的压カ大约为5巴。
9.根据前述权利要求中任一项所述的制造方法，其特征在干，所述红外辐射是激光辐射。
10.根据权利要求9所述的制造方法，其特征在于，所述激光辐射来自于垂直腔面发射激光二极管(VCSEL)。
全文摘要
利用热塑性材料粗坯(2)制造容器(14)的制造方法，粗坯具有沿主轴线(A)延伸的主体(4)，所述制造方法包括选择性加热步骤，其中，粗坯(2)的主体(4)暴露于单色或准单色红外辐射，辐射功率沿所述主体(4)的主轴线(A)进行调制，以便所述主体具有热的环形区域(4A、4C、4E、4G、4I)和较冷的环形区域(4B、4D、4F、4H)的交替，所述热的环形区域的温度远高于材料的玻璃转化温度(Tg)，而所述冷的环形区域的温度接近所述玻璃转化温度(Tg)；成型步骤，其中，加压流体被注入这样加热过的所述粗坯(2)中，所述成型步骤以自由膨胀进行。
文档编号B29C35/08GK103097110SQ201180042663
公开日2013年5月8日 申请日期2011年9月19日 优先权日2010年9月20日
发明者C·贝勒克, M·德里安, G·弗约莱, I·马约 申请人:西德尔合作公司