一种利用微小磁极距形成高密度磁峰值的磁选装置的制造方法
【技术领域】
[0001] 本发明属于磁选装置领域，尤其设计一种利用微小磁极距形成高密度磁峰值的磁 选装置。
【背景技术】
[0002] 贫、杂、细入选矿物逐年增加是当今世界上矿产资源的一大显著特点。据统计，世 界上磷酸盐矿物的1/3,含铜矿物的1/6,含钨矿物的1/5,在美国开采的铁矿的1/10,玻利 维亚锡矿的1/2,以及其他数以百万吨计的矿物都是以微细粒的形态流失掉的，这种流失 从根本上说归因于细粒矿物难以有效的分选和回收，随着矿山开采矿石嵌布粒度的日益变 细，细粒矿物的分选已经成为目前矿物分选的一个重要组成部分，越来越受到人们的关注； 如何有效地分选细粒矿物是选矿界的一大难题。
【发明内容】
[0003] 为解决上述缺陷，本发明提出一种利用微小磁极距形成高密度磁峰值的磁选装 置，其利用不均匀的高密度磁峰来实现分选细粒级矿物。
[0004] 本发明的技术方案是这样实现的：
[0005] -种利用微小磁极距形成高密度磁峰值的磁选装置，其包括多个大小相同的磁 源，多个磁源平行排列，且相邻两个磁源之间近距离排列；磁源表面均形成密集的不均匀磁 峰，且相邻两个磁源边缘的磁峰值大于磁源中心处的磁峰峰值。
[0006] 其中，磁源为电磁源或永磁源。
[0007] 其中，相邻的两个磁源之间的距离宽度为0. 02~2毫米。
[0008] 其中，每个磁源的宽度为4~15毫米。
[0009] 其中，本发明磁选装置用于分选细粒级矿物，其形状为长方体、正方体、梯形、槽型 或多边形。
[0010] 其中，多个磁源排列成多行多列，每个磁源的极性与相邻四个磁源的极性相反。
[0011] 优选的，多个磁源排列成多行多列，每个磁源的极性在行向/列向与相邻四个磁 源的极性相反，每个磁源的极性在列向/行向与相邻四个磁源的极性相反。
[0012] 与现有技术相比，本发明具有如下有益效果：本发明采用开放磁系，利用微小磁 源、微小磁极距利形成高密度磁峰值的磁选装置，其用于分选细粒级、微细粒级矿物，其磁 选作用主要在相邻两个磁源之间的接触处；因磁源的尺寸很小，且相邻的两个磁源之间近 距离排列，相邻两磁源接触的表面上方形成的磁峰值很大，而磁源中心处的磁峰值很小，故 在小面积内形成密集的均匀的磁峰值变化，磁峰值大的位置吸附力很强，磁峰值小的位置 吸附力较差，在小面积范围内磁峰值高低分明，因此该磁系表面的吸附力是以线或点形成 的。易于选别细粒级、微细粒级矿物，且选矿的精准率高。
【附图说明】
[0013] 为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例或现 有技术描述中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本 发明的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动的前提下，还可以 根据这些附图获得其他的附图。
[0014] 图1为本发明磁源的排列示意图。
[0015] 图2为图1的磁峰分布示意图。
[0016] 图3为本发明磁源的另一种排列示意图。
[0017] 图4为图3的磁峰分布示意图。
【具体实施方式】
[0018] 下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完 整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于 本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他 实施例，都属于本发明保护的范围。
[0019] 本发明所指的"细粒级"是指粒度在120目以下的矿物；磁极距的定义是相邻两个 磁源之间的距离，即一个磁源的中心点至相邻磁源中心点的距离。
[0020] 参照图1至图4,本发明公开一种利用微小磁极距形成高密度磁峰值的磁选装置， 其用于分选细粒级、微细粒级矿物，其形状为长方体、正方体、梯形、槽型或多边形。其包括 多个大小相同的磁源，多个磁源平行排列，且相邻两个磁源之间近距离排列，相邻的两个磁 源之间的距离宽度为0. 02~2毫米；磁源表面均形成密集的不均匀磁峰，且相邻两个磁源 边缘的磁峰值大于磁源中心处的磁峰峰值。本发明磁源为电磁源或永磁源，且本发明每个 磁源的宽度为4~15毫米。
[0021] 本发明多个磁源排列成多行多列，其排列方式有两种：⑴如图1所示，每个磁源 的极性与相邻四个磁源的极性相反；（2)如图3所示，每个磁源的极性在行向/列向与相邻 四个磁源的极性相反，每个磁源的极性在列向/行向与相邻四个磁源的极性相反。
[0022] 本发明实现磁极距微小的方式有：（1)磁源与磁源近距离排列，在磁源大小一定 的情况下，相邻两磁源之间的间隙微小，故减小了磁极距，在小面积内形成密集的不均匀的 磁峰值变化；(2)减少磁源的体积，在同样体积内排列的磁源数量越多，而磁源数量越多， 磁极数量越多，在同样体积内排列的相邻两个磁源的磁极距越小，故在小面积范围内形成 更加密集的不均匀的磁峰值变化。
[0023] 本发明通过上述两种方式来实现磁极距微小，从而实现在小面积内形成密集的不 均匀的磁峰值变化，其原理分析如下：
[0024] (1)本发明磁源排列形成开放磁系，开放磁系主要结构参数包括磁极距、极宽与极 隙宽的比值、磁系高度、宽度、半径和极数。
[0025] 其中，磁系的极数
式中：L为磁系长度；1为磁极距；磁源的高度为h = (0. 7~0. 8) 式中S为磁极截面积。
[0026] 因本发明的磁极距为4. 02~17mm，故当开放磁系按平面排列时，其磁场不均匀系 数为 c = π /1，其磁场力 Fmy 为 Fmy = (HgradH)y = CH0exp(-2cy)，式中，Fmy 为磁场力， 单位为A2/m3 ;H为磁场强度，单位为A/m ;gradH为磁场梯度，单位为A/m2 ;H0为极面（极 隙面）上的磁场强度，单位为A/m ;y为空间中一点在Y方向上的大小，单位为m。
[0027] 由公式Fmy = (HgradH)y = CH0exp(_2cy)可知，要在磁场中一点（任意空间值y) 实现Fmy的最大化，需要实现C - m +，可以通过尽量缩小磁极距i来实现；而缩小磁极距i 可以通过磁源紧密排列实现微小磁极距，或者通过减小磁极面边长来实现；故减少磁源的 体积，在同样体积内排列的磁源数量越多，而磁源数量越多，磁极数量越多，在同样体积内 排列的相邻两个磁源的磁极距越小，故在小面积范围内形成更加密集的不均匀的磁峰值变 化，其吸附力更强，参照图2。
[0028] (2)本发明磁源的尺寸较小，磁源的宽度为4mm~15mm，且通过使用小磁源形成多 磁极，在行向和列向上都实现产生更加密集的磁峰变化，从而实达到提高精矿品位和回收 率的效果。
[0029] 本发明磁系的极数
，其中L为磁系长度；1为磁系极距。通过使用小磁源， 在行向和列向实现小面积范围内磁峰值忽高忽低，故避免了漏选，保证了处理量；同时，磁 峰值高低分明，使得磁系表面的吸附力以线或点形成，故矿粒在吸附力的作用下在磁源表 面翻滚，能有效剔除夹杂，提尚精矿品味和回收率，易于选别细粒级、微细粒级矿物。