涡轮发动机的用于测量旋转叶片所承受的振动的组件的制作方法【专利摘要】本发明涉及一种用于涡轮发动机的组件(E)，组件(E)包括壳体(1)和能够在壳体(1)内部可旋转地运动的叶轮(2)，叶轮(2)包括至少一个具有与壳体(1)相对的尖端边缘(21)的叶片(20)，组件(E)的特征在于，尖端边缘(21)包括磁体(3)，以及壳体(1)包括电导体(4)，该电导体适于在其末端之间产生电压，该电压由与壳体相对的尖端边缘(21)的磁体(3)所感生并且代表了当叶轮(2)旋转时由叶片(20)的尖端边缘(21)所承受的振动。【专利说明】涡轮发动机的用于测量旋转叶片所承受的振动的组件
技术领域：
[0001]本发明涉及可旋转运动的叶片领域。[0002]本发明更具体地涉及对这种叶片旋转时所承受的振动进行表征的领域。【
背景技术：
】[0003]叶轮是包括多个叶片或轮叶的毂部。在涡轮发动机的设计与论证期间，有必要验证这种在壳体中可旋转运动的叶轮是否具有适合的频率，该频率可能在这种涡轮发动机的马达的工作区域中被引发。[0004]还有必要针对在该工作区域中识别的适合的模式量化相关的振动限制的程度。[0005]用于表征在运行中由叶片所承受的振动的第一已知技术由使用粘贴到叶轮的变形测量仪器构成。其能够在频域中表征叶片，并通过测量材料的表面处的微小变形来计算材料内的限制。[0006]然而，该第一技术包括许多缺陷。[0007]第一，粘贴到轮叶的测量仪器承受巨大的离心力（100,000g的量级），该离心力潜在地与极高的温度相联系，这在检测仪器被置于高压涡轮机上时尤为突出。测量仪器的使用寿命因此受到限制。[0008]第二，放置测量仪器需要大量的技巧、细节和时间(尤其是其中设置测量仪器的粘接剂的烧制）。[0009]第三，有必要将来自嵌入在可动叶轮中的测量仪器的信号传输到固定的信坐标系。为此，马达轴上的连接缆线必须引导至转动收集器。除了缆线的长度和产生噪音测量值的收集器的转动连接之外，将转动的收集器集成在马达上的初步研究是长时间的和代价高昂的。[0010]提出了基于使用探头的第二技术来消除这些缺陷，该探头面对旋转轮叶布置并且因此在固定的坐标系中。[0011]该第二技术针对轮叶的两种振动状态(存在振动或者不存在振动）测量在光学探头前方经过的时间。这种被称为"叶尖定时"的测量方法重新计算轮叶尖端处的交替位移的幅值。振型(modeshapes)的知识使得轮叶尖端处的位移的程度与轮叶中的限制程度相关联。[0012]在文本US3,208,269和US4,757,717中描述的该"叶尖定时"的方法具体使用了具有之字形形状并且围绕轮叶的旋转轴线布置的导体。[0013]然而该第二技术不产生关于所测量的振动的频率信息。由于所使用的导体的之字形形状，事实上仅仅在轮叶尖端处的位移的总体程度可被该第二技术识别，而不知道哪种轮叶模式被激励。出于振动监控的目的，这种限制可能在很大范围内是不利的。[0014]而且，"叶尖定时"过程有时具有模糊性，使得不能识别引发所记录的位移程度的激励的量级。【
发明内容】[0015]因此本发明目的在于使得在使轮叶旋转时能够表征由轮叶承受的振动，尤其是测量代表轮叶的振动频率的信息。[0016]根据第一方面，因此提出了用于涡轮发动机的组件，组件包括壳体和能够在壳体中可旋转地运动的叶轮，叶轮包括至少一个轮叶，这至少一个轮叶具有面对壳体的尖端，组件的特征在于，尖端包括磁体，并且壳体包括电导体，该电导体适于在其末端之间产生电压，该电压由面对尖端的磁体所感生并且代表了当使叶轮旋转时由轮叶的尖端所承受的振动。[0017]根据第二方面，还根据第一方面提出了表征用于涡轮发动机的组件的轮叶的振动的方法，方法包括以下步骤：[0018]-使叶轮在壳体中旋转，[0019]-在电导体的末端处测量由包含在轮叶的面对壳体的尖端中的磁体所感生的电压，[0020]-根据测得的电压确定代表轮叶的尖端承受的振动的信息。[0021]磁体产生磁场。当使能够可旋转地运动的叶轮相对于壳体旋转时，磁场相对于电导体的相对运动（由于叶轮的旋转和其振动而引起的运动)在壳体中面对轮叶的包括磁体的尖端的电导体中感生出电流。该电流传播到电导体的末端。这些末端处的电压表征了由轮叶所承受的振动，尤其是识别了轮叶的合适的模式的频率。[0022]根据第一方面用于涡轮发动机的组件和根据第二方面的方法克服了在叶轮上直接测量的限制，并且避免了在与轮叶相联系的可动坐标系中的繁重的仪器检测，来表征装备有磁体的轮叶的振动。在可动坐标系中（仅将一个磁体整合到轮叶中）最小化了仪器，并且在与壳体相联系的固定坐标系中（将电导体嵌在壳体上)也最小化了仪器，从而获取与通过在介绍中所描述的现有技术的装置的方式得到的信息等效的信息。[0023]在电导体的末端处所测量的电压代表磁体的在路径平面外部造成的振动，但是该电压独立于轮叶围绕其旋转轴线进行的旋转运动(所以，在理想的情况下轮叶将不承受任何振动，当磁体面对中央部分的一部分时在电导体的末端处的电压将是零）。[0024]而且，导体的中央部分的整个长度在磁体的路径平面中的事实产生了对频域中的分析可用的随时间连续的电压信号。相反，在现有技术的方法中所使用的之字形导体仅产生片断的和分段的信号，不适于频谱分析。[0025]根据第一方面的组件可由以下特征完成，该特征被单独采用或者以其任何可能的技术组合来采用。[0026]围绕叶轮的旋转轴线延伸的中央部分可包括两个端部，这两个端部围绕叶轮的旋转轴线位于不同角位置处。这样的实施例获取针对轮叶的围绕叶轮的旋转轴线的不同角位置的振动信息；而且，中央部分的两个端部的不同角位置造成不连续性，以产生"转动峰值"，该转动峰值在电导体的末端处进行的连续测量期间可以作为时间基准。[0027]中央部分还可围绕旋转轴线延伸经过少于360度，尤其以简化在壳体上或者在壳体中对电导体的安装。在这样的实施例中，中央部分的长度被缩短，围绕叶轮的旋转轴线在电导体的中央部分的端部之间余留了未被该电导体覆盖的空间。该空间也被称为"环圈开口"。[0028]中央部分和两个分支可以是共面的，每个分支相对于叶轮的旋转轴线从相应的端部径向地延伸到外部。[0029]磁体可进一步适于发射相对于叶轮的旋转轴线径向地定向的磁场。[0030]在电导体的末端处的电压通常较低。而且，可将电压放大器连接到电导体的末端，在该放大器的输出端处进行测量。[0031]电导体可至少部分地嵌入在可磨损的沉积层中，该沉积层位于壳体的面对叶轮的内表面上，可磨损的沉积层由顺磁性的或反磁性的材料制成。以该方式，磁体的磁流量几乎不改变，并且可在所进行的测量中利用由磁体产生的整个磁流量。[0032]组件可进一步包括适于对电压信号运用傅里叶变换的测量装置，以产生代表轮叶的振动频率的频谱。【附图说明】[0033]本发明的其它特征、目的和优点将通过下述说明来呈现，下述说明是纯说明性和非限制性的，并且必须关于附图考虑，在附图中：[0034]图1是根据本发明的实施例的用于涡轮发动机的组件的局部截面的第一视图；[0035]图2是图1的组件的局部截面的第二视图；[0036]图3是根据本发明的实施例的表征轮叶承受的振动的方法的步骤的流程图；[0037]图4示出了与在图1和图2中示出的组件E的不同元件相关联的坐标系；[0038]图5示意性地示出了在图1和图2中示出的用于涡轮发动机的组件的元件之间的电磁相互作用；[0039]图6a至图6c分别示出了在执行图3的方法期间得到的电压时间信号；[0040]图7示出了与图6c中示出的信号对应的频谱。[0041]在所有附图中，相似的元件具有相同的附图标记。【具体实施方式】[0042]参照图1，用于涡轮发动机的组件E包括壳体1和叶轮2,该叶轮能够相对于壳体1可旋转地运动。这里叶轮1由一组分布在轮的圆周上的轮叶(或叶片)所限定。[0043]壳体1具有内表面10,该内表面限定出容纳叶轮2的空间。该内表面10例如是圆筒形的。[0044]叶轮2安装在马达轴24上，该马达轴沿旋转轴线延伸（该旋转轴线垂直于图1的平面）。叶轮2包括围绕轴24的盘22和多个轮叶。每个轮叶从盘22基本径向地延伸，直至终止于各自的尖端。以该方式，无论可相对于壳体1运动的叶轮2占据的角位置如何，每个轮叶的尖端都面对壳体1的表面部分。[0045]叶轮的至少一个被标记为20的轮叶在其尖端21处包括磁体3。磁体相对于旋转轴线例如可与轮叶的尖端的最大半径平齐。[0046]磁体3附接到轮叶20,进而被附接到盘22;下文中将呈现的是，磁体3的运动代表了轮叶20的尖端21的运动。[0047]由磁体3产生的磁场的拓扑结构（topology)与具有数匝的螺线管的拓扑结构相似:其形成了包围磁体3并且定向为从该磁体的北极到南极的环面。磁体3适于产生相对于叶轮2的旋转轴线径向定向的磁场。[0048]参照图2,壳体1包括电导体4。[0049]电导体4包括所谓的"中央"部分，该中央部分构成了围绕叶轮2的旋转轴线的环圈(turn)或该环圈的一部分。该中央部分40例如固定到壳体1的面对叶轮2的内表面10。[0050]中央部分40包括两个端部42、42'，这两个端部围绕叶轮2的旋转轴线位于不同角位置处。[0051]电导体4还包括两个分支44、44'，每个分支对中央部分40的各自的端部加以延长。[0052]优选地，中央部分40不延伸经过围绕叶轮2的旋转轴线的壳体1的整个圆周，而是形成圆弧，该圆弧由围绕叶轮的旋转轴线的小于360度的角度区段构成。两个端部42、42'界定了壳体1的圆周的未被中央部分40覆盖的部分;该未被覆盖的部分在下文被描述为"环圈开口"，标记为46。[0053]在未示出的变型中，中央部分围绕叶轮的旋转轴线延伸经过多于一个完整的圈数。[0054]分支44、44'相对于壳体1中的叶轮2的旋转轴线沿基本为径向的方向延伸到外部。在所述分支所延长的端部42(分别地，42'）处，每个分支44(分别地，44'）例如与中央部分40形成介于80度到100度之间的角度，该角度优选地为90度。[0055]在轮叶20围绕叶轮2的旋转轴线旋转期间，中央部分40在与磁体3的路径平面重合的平面中延伸经过端部42、42'之间的该中央部分的整个长度。[0056]对该中央部分40加以延长的分支44、44'还可在同一所述路径平面中延伸。[0057]当叶轮2占据一角位置以使得磁体3面对中央部分40的点时，磁体3产生的磁场相对于中央部分40的相对振动运动于该点附近在中央部分40的长度为L的部分中生出电流，电流传播到由分支44、44'形成的末端。电压U1被产生在电导体4的两个末端之间。[0058]在图2中示出的实施例中，第一电导体4的中央部分40限定了以旋转轴线的点为中心的圆的一部分；以该方式，磁体3与中央部分40的任何点之间的空隙是固定的距离。在一变型中，中央部分还可具有其它形式，而不是圆形形状或为圆的一部分。[0059]电导体4的末端连接到电压放大器5的输入端。[0060]电压放大器5的输出端连接到电压测量装置6,该电压测量装置包括用于对被放大器5放大的电压时间信号执行频谱分析的装置。[0061]表征轮叶振动的方法的普遍原理[0062]图3示出了表征包括磁体3的轮叶20承受的振动的方法的步骤。[0063]在初始步骤101中，使叶轮2围绕其旋转轴线进行旋转。旋转可能使轮叶20产生振动。[0064]围绕叶轮2的旋转轴线的轮叶20的一个转动周期包括两个不同的阶段，每个阶段对应于可相对于壳体1移动的叶轮2的角位置的相应的范围：在其期间磁体3面对中央部分40的一部分的阶段，以及在其期间磁体3面对留存在其两个端部42、42'之间的环圈开口46的阶段。[0065]当磁体3面对中央部分40的一部分时，相对于磁体3产生的磁场B的振动运动相对于中央部分40导致了中央部分40中的电流，该电流传播到由分支44、44'构成的末端。在电导体4的两个末端之间产生电压U1。[0066]在步骤102期间，通常非常低的电压U1被放大器5放大。[0067]在步骤103中，测量装置6从被放大器5放大的电压获取持续时间的电压时间信号，该持续时间大于轮叶20围绕旋转轴线的旋转周期。[0068]在步骤104中，该装置计算所获取的电压时间信号的傅里叶变换。该变换的结果构成了代表其中嵌入有磁体3的轮叶20的振动频率的频谱。[0069]因为导体的中央部分40在磁体的路径平面中连续地延伸，磁体沿着中央部分40行进时所得到的时间信号也是连续的。在计算傅里叶变换之后，这种连续信号富含可发掘(exploitable)的频率信息。[0070]通过对比，按照"叶尖定时"方法，具有之字形形状的导体并非始终位于磁体的路径平面中。根据发掘由傅里叶变换产生的频谱所提供的信息，通过这种之字形导体获取的信号是不连续的，并且因此是不足以采样来允许该信号的傅里叶变换。[0071]现将更详尽地描述在这两个阶段期间磁体3的电磁作用。[0072]当磁体面对中央部分时该磁体的电磁作用[0073]参照图4，固定坐标系(frame)R与壳体1相关联，可动坐标系R'与磁体3相关联。[0074]固定坐标系R由中心0、被标记为z的叶轮2旋转轴线以及x轴和y轴所限定，该x轴与y轴限定了垂直于马达轴线并且包含磁体3的运动的平面。[0075]可动坐标系R'由代表磁体3的位置的中心0'、平行于轴线z的轴线z'、由直线00'支持的轴线X'和使坐标系R'为直接三面形(directtrihedral)的轴线所限定。可动坐标系R'相对于固定坐标系R成角度9。[0076]总体来说，坐标系R'中的点M的从R到R'的坐标系变换的定律利用以下关系式：[0077]歹聯=及+[0078]参照图5,中央部分40的一个点被视为点M。这可被表示为：[0079][0080]该关系式等效地示出了，轮叶20的尖端处的磁体3相对于固定在固定坐标系中的中央部分40移动，或者示出了中央部分40相对于固定在可动坐标系中的磁体3移动。[0081]考虑到属于中央部分40的电子在固定坐标系R中静止不动，该电子在转动坐标系R'中表现速度(apparentspeed)将是向量卩，转动坐标系的点在固定坐标系中在距离r+e处将具有的速度，其中e指代磁体3与中央部分40之间的空隙，r指代距离00'。[0082]考虑到该点M完全位于磁体3的轴线0'x'上，所产生的将被施加到电子的洛伦兹力FL将如在图5中所示那样定向。[0083]可考虑在平面O'x'z中的装置，并且场B的分量可仅考虑分量X'和z。考虑到叶片的半径r以及磁体3与点M在转动坐标系中的横坐标之间的空隙e，电子在转动坐标系中的前进速度是转动坐标系中的固定的点在距离r+e处将具有的速度。可如下表示电场(electromotorfield)：|0馬|(r切贼.|￡.,：[0084]?rx^|(r-fe)0xB^.-|0-|￡^;|0晃卜(r+e)氣|￡?[0085]当磁体3承受轮叶20的振动时，以该方式由轮叶20的振动运动产生的电场变为：[0087]其中：[0088]P財淑+€(秘/沒f二[0089]当电场将按照分量y定向时，即沿导体的轴线时，中央部分40中感生出的电流是可测量的。因此可测量的分量将是：[0090]=(Vmbz.BX!-Vvihx,B,〇7y[0091]此外，如果假设磁体3被包含在中央部分40的平面中，该分量被改写为：[0092]=(Vvihz.Bx.)e-y[0093]因此，在磁体3位于中央部分40的平面中的情况下，仅沿着轴线z(旋转轴线）的振动行为将引起可测量的感应电流。当没有振动动作时，因此将不会有可测量的信号。[0094]当线段AB存在于磁体3的感应场中时，在电导体4的末端处测得的瞬时电压U1以下述形式表示：一.[0095](./.：-(Em,dl-^VIBArlABJA[0096]其中Iab指代承受磁体3的感应的线段AB的长度，Bx，是由磁体3产生的磁场的径向分量，Vvibz是磁体3的沿着轴线x的振动速度分量。[0097]当磁体面对环圈开口时该磁体的电磁作用[0098]当磁体3面对环圈开口46时，电导体4脱离磁体3的磁场B的感应，即，自然地产生感应电流的现象。[00"]因为该环圈开口46沿着轴线x'制造，仅电场的分量x'在中央部分40的输出分支44、44'中产生电压。[0100]中央部分40的输出分支44、44'中产生的电场与转子的旋转速度以及磁场的分量成比例。[0101]被仪表化的轮叶20在该环圈开口46前方的行进引起了电压时间信号中的所谓的"转动峰值"（turnpeak)，该电压时间信号是通过诸如测量装置6所测量的，如图6中所示。环圈开口46因此使得能够形成这种转动峰值。[0102]转动峰值由被测量装置6测量的电压时间信号中所关注的信息构成。事实上，该转动峰值可作为用于测量叶轮2围绕其轴线的旋转速度的时间基准。该转动峰值还代表所进行的测量的灵敏度。[0103]但是这些转动峰值引入了谐波，该谐波可能有损于对电压时间信号或者对测量装置6所准备的对应频谱的解译。[0104]因此可证实，使这些尖峰在电压时间信号中的存在被最小化是引人关注的。[0105]可通过减小环圈开口46的尺寸来使转动峰值的时间范围最小化：例如，可设置有如下所述的圆弧的远端端部42、42'，所述圆弧由围绕叶轮的旋转轴线的角度区段构成，该角度区段小于20度，或者甚至小于10度。将环圈开口最小化使得中央部分40将对叶轮20的振动敏感的时间被最大化。[0106]可通过将电导体4的每个分支相对于中央部分40的被分支延长的端部以介于80度至|J100度的角度(优选90度)定向，来使转动峰值进一步地最小化。这种角度的定向进一步使得易于将分支整合在壳体1中。[0107]时间分析[0108]在中央部分40的末端处记录的电压的形式的时间信号s(t)是轮叶20的平行于叶轮2的旋转轴线z'的振动速度分量的直接象征。[0109]在轮叶20不承受振动的理想情况下，所产生的信号s(t)可被视为取决于马达速度的图谱(pattern)m(t)的复现。该信号可被视为与具有周期Tr的狄拉克梳状函数STr(t)与该图谱m(t)的卷积，该周期是磁体3围绕叶轮2的旋转轴线的旋转周期。[0110]s⑴=m(t)*5Tr(t)[0111]图6a示出了对应于这种理想情况并且包括两个具有持续时间dT的转动峰值的信号s(t)〇[0112]在磁体3承受轮叶20的尖端21的振动运动期间的真实情况下，电压时间信号变为：[0113]s(t)=m(t)*5Tr(t)+sv(t)[0114]其中Sv(t)是振动分量。在图6b中示出了这种信号的示例。在旋转期间，如果叶片被包括磁体3处的轴向分量的振动运动所作用，则振动运动感生出与其轴向速度成比例的电压(对较小的位移而言）。[0115]图6c也示出了在比轮叶的旋转周期更长的周期上的电压时间信号；因此该信号中存在多个转动峰值。[0116]频谱分析[0117]也在图7中示出的、在步骤104期间得到的对应于信号s(t)的频谱S(f)以下述形式表不：[0118]S(f)=M(f)8Fr(f)+Sv(f)[0119]其中M(f)是图谱m(t)的频谱，Sv(f)是振动信号sv(t)的频谱，Fr是叶轮2的对应于周期Tr的旋转频率。[0120]因此清楚的是，代表在电导体4的末端处测得的信号的频率将由振动分量的频谱构成，附加项对应于图谱组。该附加项为由图谱m(t)的频谱调制的处于频率Fr的狄拉克梳状函数。[0121]通常根据不同的可动发生器(NG)或自由涡轮的速度来完成涡轮的特征分析。事实上这些可动部件构成了涡轮发动机中主要的激励源，这就是为什么根据激励速度示出频谱内容的演变。激励频率fexc(例如fexc=speed/60)与可动部件的速度相关联。[0122]因此可根据叶轮2的速度来表征信号S(f)的频谱内容的变化。为此，重复测量步骤103,每次测量在触发条件被预先确定时开始。所获取的不同时间信号分别对应于同一持续时间或时间宽度的相应的观测窗(observationwindow)。[0123]例如根据速度的变化条件来实现对每个时间窗的获取。每一次，该条件都将遵从于将对观测窗的获取，如同对对应的频谱的计算(步骤104)。[0124]每一次，速度以预定的速度间距(例如60rpm)升高，或周期性地升高，获取通常可开始。[0125]时间窗可以是在时间上连续的，或不连续。在实践中，有利地，观测窗是连续的，以使得确保在时间上跟随频谱的演变。每个窗的宽度根据优选的频率分辨力和频谱的"刷新"率来同时控制。[0126]如之前所见的，或者如变型，可根据相应的时间信号，根据N个信号的平均值来确定每个频谱，所述N个信号的获取被连续地触发。[0127]在任何情况下，重复步骤103和步骤104而产生了多个频谱，这多个频谱可组合以算出所关注的不同类型的本领域技术人员已知的图，诸如时间-频率图或坎贝尔图。[0128]时间-频率图用于按照时间展示与尖端21的振动相关联的频谱的演变(所实施的傅里叶变换是短时傅里叶变换）。在该情况下，局部覆盖观测窗是有利的，因为该观测窗改善了这种时间-频率图的时间分辨力和频率分辨力。[0129]坎贝尔图按照电机速度展示了与尖端21的振动相关联的频谱的演变。[0130]对以该方式算出的频谱的信号的频率分析的结果具有数个级：[0131]-以频谱的方式由狄拉克梳状函数将整个马达级清楚地具体化，该狄拉克梳状函数的频率同步于速度。[0132]-将以频率的形式通过转动图谱的频谱来调制不同马达级的幅值，这将会减小分析频带的界限附近的尖峰的幅值。[0133]-对应于马达级和有用的信号的项被附加，这更好地展现了任意轮叶的共振现象，然而在轮叶2模式与马达级之间所识别的每次共振将会是这两个分项的和(并且因此不代表轮叶的振动幅值）。[0134]被公式化的频谱可形成频域中进行的其它处理的对象。为了执行这种处理，本领域技术人员可参考M.Kay的被称为"现代频谱估计"（ModernSpectralEstimation)的著作。[0135]材料[0136]电导体4可被直接置于壳体1的内表面10上，面对叶轮2。[0137]在变型中，导体可被置于壳体1内部，但应确保壳体1的材料的任何位于电导体4与磁体3之间的部分促进将磁体3产生的磁场良好地传输到电导体4的一部分。可确定的是，材料的所述部分由顺磁性的或反磁性的材料制成，因为这些材料事实上具有接近于1的磁导率值。所以磁体3的磁流量将轻微地改变，因此可在所进行的测量中利用磁体3产生的整个磁流量。[0138]电导体4例如全部或部分地嵌入在可磨损的沉积层(deposit)中，该沉积层位于壳体1的面对叶轮2的内表面10上，可磨损的沉积层由这种顺磁性的或反磁性的材料制成。[0139]磁体3可进一步包括具有介于800°C到850°C之间的居里点的铝-镍-钴(AlNiCo)(居里点是材料失去其自发磁化时的温度）。[0140]放大器5可以是恒定电流类型的放大器，有利地，应用高达3000的增益。能够对电导体4的末端处的电压进行升压，以产生在毫伏量级的可测量电压。[0141]所描述的用于涡轮发动机的组件E可应用到任何类型的能够在类似于壳体的固定结构中可旋转地运动的叶轮:轴向轮、离心叶轮、高压涡轮、自由涡轮等等。[0142]也可将包括这种组件E的涡轮发动机嵌入在任何类型的交通工具中，尤其是嵌入在航空器中。【主权项】1.一种用于涡轮发动机的组件(E)，所述组件(E)包括壳体（1)和能够在所述壳体（1)中可旋转地运动的叶轮(2)，所述叶轮(2)包括至少一个轮叶（20)，所述轮叶具有面对所述壳体(1)的尖端(21)，所述组件(E)的特征在于，所述尖端(21)包括磁体(3)，并且所述壳体(1)包括电导体(4)，所述电导体适于在其末端之间产生电压信号，该电压信号由对面尖端(21)的所述磁体(3)所感生并且代表当使所述叶轮(2)旋转时由所述轮叶（20)的尖端(21)所承受的振动，其中，所述电导体(4)包括中央部分(40)，所述中央部分围绕所述叶轮(2)的旋转轴线(z)在所述磁体(3)的路径平面中延伸经过该中央部分的整个长度。2.根据权利要求1所述的组件(E)，其中，所述中央部分(40)包括围绕所述叶轮(2)的旋转轴线(z)位于不同角位置处的两个端部(42,42'）。3.根据权利要求1或2所述的组件(E)，其中，所述中央部分(40)围绕所述叶轮(2)的旋转轴线(z)延伸经过少于360度。4.根据权利要求1至3中任一项所述的组件(E)，其中，所述中央部分(40)具有以所述叶轮(2)的旋转轴线(z)为中心的圆形形状。5.根据权利要求1至4中任一项所述的组件(E)，其中，所述电导体(4)还包括构成所述电导体(4)的末端的两个分支(44，44'），每个分支相对于所述叶轮(2)的旋转轴线(z)从所述中央部分(40)的相应的端部(42或42'）径向地延伸到外部，所述中央部分(40)和所述两个分支(44,44'）是共面的。6.根据权利要求1至5中任一项所述的组件(E)，其中，所述磁体(3)适于发射相对于所述叶轮(2)的旋转轴线(z)径向地定向的磁场(B)。7.根据权利要求1至6中任一项所述的组件(E)，进一步包括连接到所述电导体(4)的末端的电压放大器(5)。8.根据权利要求1至7中任一项所述的组件(E)，其中，所述电导体(4)至少部分地嵌入在可磨损的沉积层中，该沉积层位于所述壳体（1)的面对所述叶轮(2)的内表面（10)上，所述可磨损的沉积层由顺磁性的或反磁性的材料制成。9.根据权利要求1至8中任一项所述的组件(E)，进一步包括测量装置(6)，该测量装置适于对电压信号运用傅里叶变换，以产生代表所述轮叶(20)的振动频率的频谱。10.-种表征根据权利要求1至9中任一项所述的用于涡轮发动机的组件（E)的轮叶(20)的振动的方法，所述方法包括以下步骤：-使所述叶轮(2)在所述壳体（1)中旋转（101)，-在所述电导体(4)的末端处测量（103)由包含在所述轮叶（20)的面对所述壳体（1)的尖端(21)中的所述磁体(3)所感生的电压信号，-根据测得的电压确定（104)代表所述轮叶(20)的尖端(21)承受的振动的信息。11.根据权利要求10所述的方法，其中，被连续地执行了所述轮叶（20)的至少一个旋转周期的电压测量步骤(103)提供了电压时间信号，确定步骤(104)包括将所述时间信号傅里叶变换为代表所述轮叶(20)的振动频率的频谱。12.根据权利要求10或11所述的方法，进一步包括在测量步骤(103)之前实施的对所述磁体(3)感生的电压的放大步骤(102)。【文档编号】G01P3/487GK105934657SQ201480073237【公开日】2016年9月7日【申请日】2014年12月22日【发明人】阿诺·塔隆,吉尔伯特·阿鲁吉,让-伊夫·卡佐克斯,朱利恩·加尼尔【申请人】涡轮梅坎公司