一种新型长周期光纤光栅的实现方法与流程

本发明涉及一种新的长周期光纤光栅实现方法，且该长周期光纤光栅具备可数字编程的特性。

背景技术：

从长周期光纤光栅实现方法的角度检索现有技术，发现有多篇相关的发明专利及论文：利用电弧、高功率激光器导致光纤的周期形变来实现长周期光栅，或使用高功率紫外光或者电子束实现对光纤的周期性折射率调制。从可调节长周期光纤光栅的角度也检索到多篇相关专利。但从可编程长周期光纤光栅的角度，尚未找到类似的现有技术。

传统的长周期光栅一次制备后不能再重新改变结构。而长周期光栅作为一种重要的光子器件，其在光子学各个领域均起到重要作用，譬如光子滤波器，光脉冲信号处理，模式转换等器件。这些应用中，都对器件的可调谐性能有较高的要求。现阶段所涉及的长周期光栅因为其固定结构，调谐性能有限，这使其应用受到限制。

技术实现要素：

本发明目的是提供一种新的长周期光纤光栅实现方法，且可以数字编程，可实时根据应用需要改变其特性，具备低插入损耗，低功耗的特点。本发明基于高热光系数为光纤纤芯的混合光纤，通过控制波导结构上沿着光纤的温度分布，在波导上实现可重复写入、且可实时重定义的长周期光纤光栅。结合数字控制电路，可以实现器件的实时功能重复定义和数字编程。

为达到上述目的，本发明所采用的技术方案如下：

一种新型长周期光纤光栅的实现方法，光纤采用纤芯为高热光系数而包层为低热光系数的混合光纤，通过较低的温度变化对纤芯产生足够大的折射率变化，进而实现长周期光纤光栅所需要的折射率调制，配合可编程加热阵列，控制沿着波导结构的温度梯度变化，温度梯度控制光波导的折射率结构，进而实现长周期光栅。

所述高热光系数为TOC(thermo-optics coefficient，TOC)在10e-4/℃量级，所述低热光系数为TOC在10e-6/℃到10e-5/℃量级，所述较低的温度为10℃及以下，所述足够大为10e-3量级。

所述混合光纤为液芯光纤或者塑料芯光纤。

所述包层为二氧化硅或者其他低导光损耗，同时热光系数低的材料。

无涂敷层的混合光纤被固定或包裹在加热阵列上，辅佐以热沉，以提供稳定的封装环境和散热，一电压源为加热阵列提供一个程控电压，一控制单元给出指令调节加热阵列进而控制长周期光纤光栅的特性。

所述加热阵列由微细加热单元纵向排列而成，每个加热单元工作状态能够被单独打开或者关闭，每个加热单元通过电流大小进行单独控制，进而控制纵向均匀或者非均匀的折射率调制，非均匀的折射率调制实现长周期光纤光栅的切趾以提供更少滤波旁瓣的滤波特性。

每个加热单元沿着波导方向的几何尺寸为小于200微米，越小越能够提高加热精度和控制精度。

加热阵列工作状态用数字序列表征，单个加热单元的工作状态用数字‘1’表示，关闭状态用数字‘0’表示；通过改变处于工作状态下的加热单元之间的距离，即数字序列中‘1’之间‘0’的个数，可以实现对光栅周期调节；而数字序列的长度的改变则对应长周期光栅的长度变化，光栅的长度是决定耦合效率的重要参数；加热电压直接决定其在波导结构上带来的温度变化，而温度变化则直接决定对于纤芯折射率的变化，即决定了长周期光纤光栅的调制深度，配合光栅长度编程，可以从电压以及光栅长度两个参数实现光栅耦合效率的程序控制；每个光栅周期内连续处于工作状态下加热单元的个数，能够控制光栅的占空比。

通过控制整体环境温度来实现谐振波长的调节。

通过在形成的长周期光纤光栅内部引入相移，并通过编程改变相移大小以及相移在光栅中的位置，实现光栅内任意位置实现单个或多个可控相移；而控制光纤上光栅的位置，可以实现一对光栅或者多个光栅的级联操作。

本发明所使用的混合光纤中，纤芯的TOC达到10e-4/℃的量级，相比传统光纤材料比如二氧化硅，其TOC高出超过一个数量级；混合光纤的包层则采用低TOC光学材料，譬如二氧化硅。通过较低的温度变化(10℃或者更低)对纤芯产生足够大的(10e-3量级)折射率产生变化，而此时可认为包层折射率不变化，进而实现长周期光纤光栅所需要的折射率调制。配合所设计的高精度可编程加热阵列，可以高精度地控制沿着波导结构的温度梯度变化；该编程控制的温度梯度直接控制光波导的折射率结构，进而实现长周期光栅；在此基础上，通过编程可以实现更为复杂的结构，比如长周期光栅级联，以及相移长周期光栅。

本发明相对于现有技术，能够极大的拓展当前长周期光栅的应用范围。

附图说明

通过阅读参照以下附图对非限制性实施例所作的详细描述，本发明的其它特征、目的和优点将会变得更明显：

图1为本发明一实施例所采用液芯光纤截面图；

图2为加热阵列以及配套数字驱动；

图3为在光纤上形成周期温度分布，形成长周期光纤光栅示意图；

图4为不同光栅周期下的透射谱变化，∧为光栅周期；

图5为通过电压控制谐振波长处耦合效率的变化；

图6为不同光栅长度下的耦合效率变化；

图7为有无相移传输谱特性对比。

1、液芯光纤的液体芯；2、液芯光纤的包层；3、热沉，4、液芯光纤(无涂敷层)；5、加热阵列；6、电压源；7、控制单元；8、热沉；9、未激活的加热单元；10、激活处于工作状态下的加热单元。

具体实施方式

下面结合具体实施例对本发明进行详细说明。以下实施例将有助于本领域的技术人员进一步理解本发明，但不以任何形式限制本发明。应当指出的是，对本领域的普通技术人员来说，在不脱离本发明构思的前提下，还可以做出若干变化和改进。这些都属于本发明的保护范围。

本发明实施例中，将以液芯光纤为此类混合光纤的例子，同时搭配所设计的高精度加热阵列，实现一个可编程长周期光纤光栅，并对其编程特性加以描述。该液芯光纤截面结构如图1所示：

在选用合理的液体材料的前提下，液芯光纤是一种优秀的导波结构，本实施例中选用的液体芯1为四氯化碳(CCl4)和三氯溴甲烷(CBrCl3)的混合溶液，混合光纤包层2材料为二氧化硅(SiO2)。这两种液体材料都有很好的导光特性，在承载长周期光纤光栅的传输长度内其吸收可忽略不计。同时为了减少光纤内多模传输的干扰，可以通过合适的溶液配比，使得该光纤在工作波长窗口(本实施例中选取波段为1.1～1.6微米)为单模传输。为了实现与传统光纤系统的低损耗连接，我们所使用的光纤的几何结构为：纤芯直径8.6微米，包层直径为125微米。同样，为了适应不同的接入光纤以及对该长周期光纤光栅的对应包层模式做进一步自定义，该参数可以做适当修改。

剥去涂敷层的液芯光纤被固定在该可编程长周期光栅的结构如图2和图3所示，该加热阵列及其与液芯光纤设计如图所示。图2中，热沉3以及加热阵列5将无涂敷层的液芯光纤4固定在中间，以提供稳定的封装环境和散热。电压源6为加热阵列提供一个程控的电压；整个器件的控制核心7给出指令调节加热阵列进而控制长周期光纤光栅的特性。

该加热阵列由微细加热单元纵向排列而成，每个加热单元工作状态可以被单独打开或者关闭；每个加热单元沿着波导方向的几何尺寸为两百微米左右或更小，从而提供很高的加热精度和控制精度；每个加热单元通过电流大小可以单独控制，进而控制纵向均匀或者非均匀的折射率调制，非均匀的折射率调制可以实现长周期光纤光栅的切趾以提供更少滤波旁瓣的滤波特性。

图3所示处于工作状态下的热致长周期光纤光栅原理，程控的热分布决定了光栅的光栅周期、长度等特性。

本实施例中的单个的加热单元大小为125微米×125微米。该阵列工作状态由微控制单元7控制。单个加热单元工作状态可以用一个数字序列表征，‘0’表示被关闭，而处于工作状态则用数字‘1’表示，对应图3中的9和10。序列：‘…000100010001…’中，光栅周期为处于工作状态下的加热单元‘1’之间的距离，即125微米×4＝500微米。而光纤光栅内该‘0001’序列的个数，则决定整个长周期光栅的长度。由此可见，若能够进一步减小加热单元的尺寸，可以进一步提高该器件的控制精度。加热电流直接决定其在波导结构上带来的温度变化。而温度变化则直接决定对于液体纤芯折射率的变化，即决定了长周期光纤光栅的调制深度。每个光栅周期内连续处于工作状态下加热单元的个数，可以控制光栅的占空比。如序列‘…000100010001…’和序列‘…001100110011…’对应的光栅周期均为500微米，但是光栅占空比从1/4增加到1/2。该长周期光栅可以调控的参数包括：光栅周期，光栅长度，调制深度，光栅的占空比，以及光栅的切趾。而通过整体环境温度的控制，比如控制整体封装后器件的温度来实现谐振波长的调节。通过控制这些参数，可以实现在工作波长内数字编程控制谐振波长以及对应的耦合效率。在此基础上，通过编程可以实现光栅内可控的相移，以及多个光栅的级联操作。

下面分别对这些功能的实现作出解释，并部分给出对应的调谐结果：

A-光栅周期调节：通过改变处于工作状态下的加热单元之间的距离，如序列‘…000100010001…’改变为‘…000010000100001…’，则可以将周期从125微米×4＝500微米，变为125微米×5＝625微米；因此其光栅周期能以125微米为步进变化，图4展示了不同光栅周期下的透射谱变化。该光栅周期的调节分辨率由单个加热单元的大小决定。本例中其光栅径向大小为125微米。但是通过改进工艺，可以进一步减小到数十微米乃至更低的量级，从而提升对光栅周期的控制精度。图4展示了通过改变光栅周期实现的对光栅透射谱的调谐：

B-光栅调制深度调节：光栅的调制深度由纤芯折射率的变化率决定，该变化率取决于温度变化即施加的电压大小决定。因此通过改变施加的电压，可以控制光栅的调制深度。其改变效果如图5所示；

C-光栅长度调节：光栅的长度是决定耦合效率除去电压控制之外的又一个重要参数。光栅的长度可以直接改变控制序列的长度，如‘000100010001’改变为‘00010001000100010001’，则光栅长度则由500微米×3＝1.5mm，改变为500微米×5＝2.5mm。因此在该长周期光纤光栅中，其长度调节精度可以精细到一个光栅周期，光栅长度(周期个数)对传输谱的调控效果如图6所示；

D–光栅内插入数控相移：通过在光栅内插入数字可控的相移：原光栅对应的数字序列为‘000001000001000001’，那么序列‘000’则对应半个光栅周期，即对应一个π相移。位于光栅中心的π相移可以在光栅的透射谱内形成另一个传输峰。通过对相移的操作(编程改变相移大小，以及相移在光栅中的位置)以及光纤光栅的级联可以实现更为复杂的滤波器设计。图7给出了有无该π相移对于传输谱的影响。

以上对本发明的具体实施例进行了描述。需要理解的是，本发明并不局限于上述特定实施方式，本领域技术人员可以在权利要求的范围内做出各种变化或修改，这并不影响本发明的实质内容。在不冲突的情况下，本申请的实施例和实施例中的特征可以任意相互组合。