用渐变孔径光学积分法测量单模光纤模场直径的新方法与流程

本发明属于光纤通信中的测试方法和测量技术领域，还与高端仪器设备和计量标准有关，特别涉及光纤特征参数的测量方法，是一种测量单模光纤模场直径(Mode Field Diameter，MFD)的新方法。

背景技术：

模场直径(MFD)是单模光纤重要的特征参数之一，它直接影响着光纤的接头损耗，抗弯曲性能等重要特性，是光纤光缆生产，应用中的必测参数。现在世界上单模光纤产量已达数亿芯公里，其测量工作量之巨大可想而知。不断探寻更加迅速、精确地测量这些数据的方法，一直是业内科学工作者共同努力的目标。

对于模场直径的测量，现在国际标准和国内标准公认的有三种方法：即作为基准测试方法(Reference Test Method，RTM)的远场扫描法，作为替代测试法(Alternative test method，ATM)的可变孔径法和近场扫描法。这些标准测试法的依据都是皮特曼(Petermann)第二定义；该定义的主要表达式是二个积分之比，这些标准方法不是将这些积分作为一个整体来进行处理，而是将其分割成若干部分进行采样，然后再按相应公式组合起来，将皮特曼(Petermann)第二定义中的积分表达式近似为若干有限项级数的求和，这样处理显然会产生误差；要减小这个误差，就不得不分割和测量更多的项数，这就必然导致测量时间的增加(测量一个波长处的模场直径往往要花费几十秒、甚至几分钟的时间)，从而降低了测量速度。现有的标准测试法，至今都无法解决这个基本矛盾，只有另外探索新的途径，寻求新的测量方法。还有值得一提的是掩膜法(Mask Method)，尽管采用改进后的掩膜法(参见文献1)制成的仪器设备，也能快速、准确地测量模场直径，而且测量精度优于0.05μm(参见文献2)，与用可变孔径法制成的仪器设备的精度相当；但由于这种方法的前提条件中，用到了几何光学的近轴近似处理，因此而失去了理论上的严谨性。

文献1：周文俊，Mask测量系统的理论与实验研究《电子学报》，第17卷，第6期，(1989年11月)，61页。

文献2：单模光纤多参数测试仪，登记号902548，《科学技术研究成果公报》，(1992年)，中华人民共和国国家科学技朮委员会。

技术实现要素：

本发明的目的，是为了克服现在单模光纤模场直径的标准测试法中，共同存在的测量精度和测量速度不可兼得的矛盾。本发明提出了一种新的单模光纤模场直径的测量方法，称之为渐变孔径光学积分法。本发明可简称为光学积分法，是因为要区别于此前各种标准方法将皮特曼定义中的积分利用多次采样、先分割后合成的繁杂处理，而是将该积分看作一个整体，利用巧妙设计的积分器，通过光学方法完成这个积分；本发明还可简称为渐变孔径法，这是相对于可变孔径法而言，这种积分器就相当于其孔径张角从0到25°之间连续变化的、无数个通光孔径。这是现在普遍采用的可变孔径法不可能做到的：一个是可变孔径法的通光孔数目受到限制(一般少于20个)；另一个则是由于孔径张角在0到5°之间的通光孔难于加工，因此在这个光功率密度可能最大的区域，其所取测量点更受限制，这也会带来误差。

本发明首先将皮特曼第二定义中的积分转化为该光纤出射数值孔径NA的均方值；此均方值不但具有明显的物理意义，而且还可以由被测光纤出射光通过和不通过渐变孔径光学积分器，在这二种情况下分别测得的光功率比值求得。这样测得的模场直径由于未作任何近似，不但精度高，而且测量速度超过可变孔径法测量速度十倍以上。

根据皮特曼定义，模场直径MFD可表示如下：

式中F2(q)是远场功率分布；q＝sinθ/λ,其中θ是出射光的张角，λ是入射光的波长。将q＝sinθ/λ代入(1)式可以得到

显然，(2)式括号中的积分表达式就是光纤数值孔径NA＝sinθ的均方值

将(3)代入(2)式得到

只要我们求出了光纤的数值孔径的均方值由(4)式就可算得该光纤的模场直径。这样就完成了将模场直径复杂的积分表达式向简单四则运算公式的变换。

不难看出，(3)式括号中的分母正是出射光的总光功率，设为P(o)；从(3)式括号中的分子也可看到，对于每一个出射角θ处的光功率都会受到光纤数值孔径平方sin²θ的调制，因此我们可以设计一种器件使其在相应位置通光量的大小与之一致，使通过该器件的全部光功率与(3)式中括号中的分子相等，並设为P(i)。由此得到：

将(5)式代入(4)式中可得：

对于该器件，其对称的通光区各处都要与相应的数值孔径相一致，其大小从0到sin²θ_max之间连续变化，我们将该器件称为渐变孔径光学积光器，按下面极座标方程设计即可

ρ＝D×[2φ/(π-2φ)]^1/2 (7)

(7)式中D是光纤出射端面到光学积分器中心的垂直距离，ρ、φ则是极座标的矢径和幅角。为满足国际标准对于远场扫描角不得小于25度的规定，还必须满足下面条件

R＝ρ_max≥D×tan(12.5°) (8)

上式中的R是积分器通光区矢径的最大值ρmax，其中tan(12.5°)代表正切值12.5°。只要按照(7)公式和(8)公式设计和使用的光学积分器都是有效的。依照上面方法处理，由(6)式就能快速、精确地测得单模光纤的模场直径；而且该积分器的外形可以做成圆形、方形、长方形。渐变孔径光学积分器的使用中，要使渐变孔径光学积分器与光学成象系统的光轴同轴、且垂直放置；然后利用渐变孔径光学积分器通光区在水平方向和垂直方向的相反对称的特点，通过水平调节使接收到的光功率最小，通过垂直调节使接收到的光功率最大。通过这样几次反复调节来达到被测光纤出端也与系统同轴的要求。

此外，在近轴近似条件下，通过对(7)式、(6)式的简单运算就可以得到掩膜法中的费马(Fermat)螺线及相应的模场直径计算公式(参见文献1)。

有益效果：与现在的传统测量方法相比较，本发明能够精确、快速、简便地测量单模光纤的模场直径，得到具有明确物理意义的光纤数值孔径均方根，也不难测得模场直径随波长变化的模斑谱曲线。可广泛应用于计量、生产、工程乃至科研教学各个方面。由于测量精确，就可制造更加标准的计量仪器；由于测量速度快，可制成用于工业生产的高效自动測试仪器设备，节约大量的社会劳动时间，提高劳动生产率；由于操作简便，则可设计成便于工程应用的测量仪表；我们知道光纤的色散与模斑谱有关，而光纤的数值孔径则与光纤的折射率分布相联，本发明可利用自身的这些优势介入到科研教学中，通过相互结合，彼此促进，可望催生功能更多的高效光纤综合测试仪，並进而推动光纤传输理论和测试方法的进展。此外，与现有的测量单模光纤模场直径的仪器设备相比，应用本发明制造的测试仪表将有更高的性价比，从而节省並创造更多的社会财富。

附图说明

图1滑动渐变孔径光学积分器工作原理图；

图2转动渐变孔径光学积分器工作原理图；

图3分光渐变孔径光学积分器工作原理图；

图4光纤出射光与积分器放置距离及对中调节示意图；

图5为方形渐变孔径光学积分器示意图；

图6为圆形渐变孔径光学积分器示意图。

具体实施方式

结合附图，对本发明如何实现精确、快速测量单模光纤模场直径，进一步具体说明如下：如图1-3所示，本发明与现有标准测试方法共有的构件是光源，成像系统及探测接收系统，其功能都是收集、测量光源通过光纤出射的光功率。与现在国内外普遍采用的传统法不同的是：可变孔径法需要保证出射光与每个通光孔共轴对中，然后分别测量通过近20个半径不同的通孔后收集到的光功率，再进行多项级数的求和计算；远场扫描则需要测量更多的点，经过更加繁杂的计算，才能得到一个近似的积分结果；本发明只需测量光纤出射光通过与不通过渐变孔径光学积分器这两种状态下收集到的光功率之比，按照(6)式经过简单的计算就可以得到符合皮特曼第二定义的模场直径。本发明得到的效果是：既提高了模场直径的测量精度，又极大地提高了测量速度。

为了实现对于单模光纤模直径的测量，首先要测量单模光纤数值孔径NA＝sinθ的均方值下面用几个具体方案来简单说明，所用的光学积光器(简称为积分器)的外部形状有方形、圆形之别。

方案1：如图1所示，将方形渐变孔径光学积分器置于光纤的出射光路中，並使其能沿固定的平行轨道水平滑动，调节对中后就可测得P(i)；再让积分器3滑出光路，即可测得P(o)，将测得的这二个光功率比值代入(6)式，很快就可以得出被测光纤的模场直径。如同幻灯片一样，方形积分器可滑进、滑出，顾名思意谓之滑动法，具体地，图1中1为光源，2位光纤，3为光学积分器，4位光学成像系统，5为探测器。

方案2：如图2所示，将开有二个孔的圆盘置于光路中，並使这二个孔的圆心位于一个同心圆上。在一个圆孔31中嵌入圆形渐变孔径光学积分器33，另一个则为通孔。安装圆盘时，要保证其上的二个圆孔可通过转动与光学系统同轴。然后，调节被测光纤出端，使其也在此同一轴上；转动圆盘3，先后让圆形渐变孔径光学积分器32和通孔31与系统同轴，分别测出P(i)和P(o)，同样由(6)得出模场直径。由于这个方案是通过将圆盘3转动180度完成模场直径的测量，因此称为转动法。进一步描述，让光学积分器的轮廓与圆孔的轮廓一样，让被测光纤的光线从积分器中射出，测量一次并记录P(i)；然后转动圆盘，使圆孔转动到上一次光学积分器所在的位置，让被测光纤的光线从圆孔中射出，再进行一次测量并记录P(o)。具体地，图1中1为光源，2位光纤，3为光学积分器，即圆形的光学积分器，4位光学成像系统，5为探测器。

方案3：如图3所示，在光纤出射端与渐变孔径光学积分器之间，靠近光纤出射端处放置一片分束器6，且与系统中心轴成45度角。这样，透过分束器的一束光通过渐变孔径光学积分器后，将被光学系统会聚到探测器中，得到光功率P*(i)；另一束光则被分束器反射，並被聚于另一个探测器中，其功率为P*(o)。如果光纤出射光的总功率是P(o)，分束器6的透射和反射系数分别是k_t和k_r，则有

P^*(i)＝k_tP(i) (9)

P^*(o)＝k_rP(o) (10)

注意，这时光纤数值孔径均方值应为

同样将之代入(6)式，即可求出模场直径。由于这个方法是通过分光来完成单模光纤模场直径的测量，故谓之分光法。分光法不需要改变渐变孔径光学积分器的位置，就能即时测出光纤的模场直径，因此测量速度最快，而且更便于由此制作相应的工程仪表。

应用渐变孔径光学积分法测量单模光纤的模场直径，都会涉及到光纤的定位和共轴对中调试问题。为了说明这些问题，图4、图5给出了简明的图示，这里需要强调二点：

(1)有关积分器放置的位置。根据(8)式，积分器的最大有效半径R，与光纤端面到积分器中心的垂直距离D之间必须满足如下关系：

R≥D×tan(12.5°) (8)

这是国际标准和国家标准要求，远场测试范围不应小于±12.5°。

(2)根据积分器设计的特点，其沿水平方向偏离中心越远通光面积越大，沿垂直方向则完全相反；因此在共轴对中调节时，只需在水平方向上使测得的光功率最小，而在垂直方向使测到的光功率最大即可。

关于渐变孔径光学积分器，必须按照(7)式给出的极座标方程设计

ρ＝D×[2φ/(π-2φ)]^1/2 (7)

根据(7)式设计的，二种不同外型的渐变孔径光学积分器示意在图5、6中。图5中的是方型渐变孔径光学积分器，图6为圆形渐变孔径光学积分器。