用于测量旋转叶片所承受的振动的涡轮发动机组件的制作方法
【专利摘要】本发明涉及一种涡轮发动机组件，包括外壳和能够在外壳之内旋转的带有叶片的轮。带有叶片的轮包括至少一个具有与外壳相对的头部的叶片。组件的特征在于，头部包括磁体，并且外壳包括第一电导体和第二电导体。每个电导体适于在其末端之间产生电压，该电压由与外壳相对的头部的磁体感生并且代表了带有叶片的轮旋转时由叶片的头部承受的振动。第一电导体包括第一中央部分，该第一中央部分围绕带有叶片的轮的旋转轴线延伸并且包括两个相互面对的端部，第二电导体包括第二中央部分，该第二中央部分穿过第一中央部分在其两个端部之间留出的空间。
【专利说明】
用于测量旋转叶片所承受的振动的涡轮发动机组件
技术领域
[0001 ]本发明涉及可旋转运动的叶片领域。
[0002] 本发明更具体地涉及对这种叶片旋转时所承受的振动进行表征的领域。
【背景技术】
[0003] 叶轮是包括多个叶片或轮叶的毂部。在涡轮发动机的设计与论证期间，有必要验 证这种在壳体中可旋转运动的叶轮是否具有适合的频率，该频率可能在这种涡轮发动机的 马达的工作区域中被引发。
[0004] 还有必要针对在该工作区域中识别的适合的模式量化相关的振动限制的程度。
[0005] 用于表征在运行中由叶片所承受的振动的第一已知技术由使用粘贴到叶轮的变 形测量仪器构成。其能够在频域中表征叶片，并通过测量材料的表面处的微小变形来计算 材料内的限制。
[0006] 然而，该第一技术包括许多缺陷。
[0007] 第一，粘贴到轮叶的测量仪器承受巨大的离心力（100,000g的量级），该离心力潜 在地与极高的温度相联系，这在检测仪器被置于高压涡轮机上时尤为突出。测量仪器的使 用寿命因此受到限制。
[0008] 第二，放置测量仪器需要大量的技巧、细节和时间(尤其是其中设置测量仪器的粘 接剂的烧制）。
[0009] 第三，有必要将来自嵌入在可动叶轮中的测量仪器的信号传输到固定的信坐标 系。为此，马达轴上的连接缆线必须引导至转动收集器。除了缆线的长度和产生噪音测量值 的收集器的转动连接之外，将转动的收集器集成在马达上的初步研究是长时间的和代价高 昂的。
[0010] 提出了基于使用光学探头的第二技术来消除这些缺陷，该探头面对旋转轮叶布置 并且因此在固定的坐标系中。
[0011] 该第二技术针对轮叶的两种振动状态(存在振动或者不存在振动）测量在光学探 头前方经过的时间。这种被称为"叶尖定时"的测量方法重新计算轮叶尖端处的交替位移的 幅值。振型(mode shapes)的知识使得轮叶尖端处的位移的程度与轮叶中的限制程度相关 联。
[0012] 然而该第二技术不产生关于所测量的振动的频率信息。事实上仅仅在轮叶尖端处 的位移的总体程度可被该第二技术识别，而不知道哪种轮叶模式被激励。出于振动监控的 目的，这种限制可能在很大范围内是不利的。
[0013] 而且，"叶尖定时"过程有时具有模糊性，使得不能识别引发所记录的位移程度的 激励的量级。
【发明内容】
[0014] 因此本发明目的在于使得在使轮叶旋转时能够表征由轮叶承受的振动，尤其是对 轮叶承受的振动速度进行量化。
[0015] 为此并且根据第一方面，提出了一种用于涡轮发动机的组件，组件包括壳体和能 够在壳体中可旋转地运动的叶轮，叶轮包括至少一个具有面对壳体的尖端的轮叶，组件的 特征在于，尖端包括磁体，并且壳体包括第一电导体和第二电导体，每个电导体均适于在其 末端之间产生电压，该电压由面对尖端的磁体所感生并且代表当使叶轮旋转时由轮叶的尖 端所承受的振动，第一电导体包括第一中央部分，该第一中央部分围绕叶轮的旋转轴线延 伸并且包括两个面对的端部，第二电导体包括第二中央部分，该第二中央部分穿过由第一 中央部分留出在该第一中央部分的两个端部之间的空间。
[0016] 根据第二方面，根据第一方面提出了测量用于涡轮发动机的组件的轮叶的振动的 方法，方法包括以下步骤：
[0017]-使叶轮在壳体中旋转，
[0018] -在每个电导体的末端处测量由包含在面对壳体的轮叶的尖端中的磁体所感生的 各自的电压，
[0019] -确定磁体的速度，
[0020] -基于两个测量的电压和确定的磁体速度计算轮叶的尖端所承受的轴向振动速 度。
[0021 ]磁体产生磁场。当使能够可旋转地运动的叶轮相对于壳体旋转时，该磁场在壳体 中的面对带有磁体的轮叶的尖端的每个电导体中感生出电流。每个电流传播到对应的电导 体的末端，致使在这些末端处产生电压。在每个电导体的末端处的电压使得能够表征由轮 叶所承受的振动。此外，所提出的用于涡轮发动机的组件中的两个电导体的交互布置使得 能够得到两个电压，根据这两个电压可确定在轮叶的尖端处的轴向振动速度。
[0022] 因此，所提出的用于涡轮发动机的组件使得能够克服了在叶轮上直接测量的限 制，并且避免了在与轮叶相联系的可动坐标系中的繁重的仪器检测，并能够表征该轮叶的 振动。在可动坐标系中（仅将一个磁体集成到轮叶中）使仪器为最少量的，并且在与壳体相 联系的固定坐标系中（将两个电导体嵌在壳体上或嵌在壳体中）也使仪器为最少量的，并量 化仪器测量的轮叶的轴向振动。
[0023] 可通过以下特征来补充根据第一方面的组件，该特征被单独采用或者以其任一种 可能的技术组合来采用。
[0024]第一中央部分可围绕叶轮的旋转轴线在磁体的路径平面上延伸，第二中央部分能 以正交于路径平面的方式延伸。在这样的实施例中，在第一电导体的末端处测得的电压代 表磁体的在该路径平面外部造成的振动，并且该电压独立于轮叶围绕其旋转轴线进行的旋 转运动(所以，在理想的情况下轮叶将不承受任何振动，当磁体面对中央部分的一部分时在 电导体的末端处的电压将被最小化）。
[0025] 此外第一中央部分可形成以叶轮的旋转轴线的点为中心的圆的一部分，第二中央 部分在所述圆的一个点处穿过路径平面。这样的实施例在壳体所具有的面对叶轮的内表面 为圆筒形的情况下易于实施;此外，在该实施例中，由磁体产生的磁场于是对电导体的中央 部分的具有相同长度的相应部分产生感应。
[0026] 另外，磁体可适于沿着相对于叶轮的旋转轴线的径向轴线发射磁场，所产生的磁 场围绕径向轴线是各向同性的。使用磁场的这种布置，轮叶的轴向振动速度变为与在两个 电导体的各自的末端处测量的电压的比值成比例。
[0027] 在两个电导体的末端处的电压通常较低。而且，可将电压放大器连接到电导体的 末端，在该放大器的输出端处进行测量。
[0028] 两个电导体还可至少部分地嵌入在可磨损的沉积层中，该沉积层位于壳体的面对 叶轮的内表面上，可磨损的沉积层由顺磁性的或反磁性的材料制成。以该方式，磁体的磁流 量几乎不改变，并且可在所进行的测量中利用由磁体产生的整个磁流量。
【附图说明】
[0029] 本发明的其它特征、目的和优点将通过下述说明来呈现，下述说明是纯说明性和 非限制性的，并且必须关于附图考虑，在附图中：
[0030] 图1是根据本发明的实施例的用于涡轮发动机的组件的局部截面的视图；
[0031] 图2a为图1的组件的示意性透视图；
[0032]图2b详细示出了图2a中示出的组件的一部分；
[0033] 图3为根据本发明的实施例的测量轮叶承受的振动的方法的步骤的流程图；
[0034] 图4示出了与图1和图2中示出的用于涡轮发动机的组件的不同元件相关联的坐标 系；
[0035] 图5示意性地示出了图1和图2中示出的用于涡轮发动机的组件的元件之间的电磁 相互作用；
[0036] 在所有附图中，相似的元件具有相同的附图标记。
【具体实施方式】
[0037] 参照图1，用于涡轮发动机的组件E包括壳体1和叶轮2,该叶轮能够相对于壳体1可 旋转地运动。
[0038] 壳体1具有内表面10,该内表面限定出容纳叶轮2的空间。该内表面10例如是圆筒 形的。
[0039]叶轮2安装在马达轴24上，该马达轴沿旋转轴线延伸（该旋转轴线垂直于图1的平 面）。叶轮2包括围绕轴24的盘22和多个轮叶。每个轮叶从盘22基本径向地延伸，直至终止于 各自的尖端。以该方式，无论可相对于壳体1运动的叶轮2占据的角位置如何，每个轮叶的尖 端都面对壳体1的表面部分。
[0040]叶轮的至少一个被标记为20的轮叶在其尖端21处包括磁体3。
[0041 ] 磁体3与轮叶20成一体，进而与盘22成一体;下文中将呈现的是，磁体3的运动代表 了轮叶20的尖端21的运动。
[0042]由磁体3产生的磁场的拓扑结构（topology)与具有数匝的螺线管的拓扑结构相 似:其形成了包围磁体3并且定向为从该磁体的北极到南极的环面。磁体3适于产生相对于 叶轮2的旋转轴线径向定向的磁场。
[0043] 参照图2a，壳体1包括第一电导体4和第二电导体7。
[0044] 每个电导体4、7的末端连接到相同的或者不同的电压放大器5的输入端。
[0045] 组件E在电压放大器5的输出端处还包括测量装置6。该装置6包括用于执行关于该 装置6测得的电压值的计算的器件。
[0046]参照图2b，第一电导体4包括所谓的"中央"部分，该中央部分构成了围绕叶轮2的 旋转轴线的环圈（turn)或该环圈的一部分。该中央部分40例如固定到壳体1的面对叶轮2的 内表面10。
[0047]中央部分40包括两个端部42、42'，这两个端部围绕叶轮2的旋转轴线位于不同角 位置处。
[0048]电导体4还包括两个分支44、44'，每个分支对中央部分40的各自的端部加以延长。
[0049] 优选地，中央部分40不延伸经过围绕叶轮2的旋转轴线的壳体1的整个圆周，而是 形成圆弧，该圆弧由围绕叶轮的旋转轴线的小于360度的角度区段构成。两个端部42、42'界 定了壳体1的圆周的未被中央部分40覆盖的部分;该未被覆盖的部分在下文被描述为"环圈 开口"，标记为46。
[0050] 分支44、44 '能够相对于壳体1中的叶轮2的旋转轴线沿基本为径向的方向延伸到 外部。在所述分支所延长的端部42(分别地，42'）处，每个分支44(分别地，44'）例如与中央 部分40形成介于80度到100度之间的角度，该角度优选地为90度。
[00511在轮叶20围绕叶轮2的旋转轴线旋转期间，中央部分40和对该中央部分40加以的 分支44、44'在与磁体3的路径平面重合的平面(图2a和图2b的平面）中延伸。
[0052]当叶轮2占据一角位置以使得磁体3面对中央部分40的点时，磁体3产生的磁场在 轮叶20振动时相对于中央部分40的相对运动在分支44和44'中感生出电流。
[0053]第二电导体7包括也被称为"中央"的部分70,该部分穿过第一电导体4的端部42、 42'之间留出的环圈开口 46。
[0054]该中央部分70与第一导体4没有电接触，并且还可被附接到壳体1的面对叶轮2的 内表面10。
[0055] 第二电导体4尤其穿过磁体3的路径平面的点P，该点P位于彼此面对的两个端部 42、42 '之间，例如在这些端部42之间的中间。点P位于与导体4的中央部分40相同的半径距 离处。
[0056] 第二电导体7的中央部分70在其两个端部处被两个形成了第二电导体7的末端的、 连接到放大器5的分支延长。
[0057] 当叶轮2占据一角位置以使得磁体3被设置成面对中央部分70的点P时，磁体3产生 的磁场在中央部分70的位于该点附近的一部分中感生出电流。
[0058]优选地，第二导体7的中央部分70在该点P附近是呈直线状的，并且定向成:与第一 电导体4在其中延伸的平面正交；中央部分70于是平行于叶轮2的旋转轴线z。
[0059] 在图2a和图2b示出的实施例中，点P和第一电导体4的中央部分40限定了同一圆的 多个部分；以这种方式，磁体3与中央部分40的任何点之间的空隙和磁体3与点P之间的空隙 具有相同的长度:于是，磁体3产生的磁场B对电导体4、7的中央部分40、70的相应的部分具 有类似的或相同的影响。
[0000]测量轮叶振动的方法的普遍原理
[0061] 图3示出了测量包括磁体3的轮叶20所承受的振动的方法的步骤。
[0062] 在初始步骤101中，使叶轮2围绕其旋转轴线进行旋转。旋转可能使轮叶20产生振 动。
[0063] 围绕叶轮2的旋转轴线的轮叶20的一个转动周期包括两个不同的阶段，每个阶段 对应于可相对于壳体1移动的叶轮2的角位置的相应的范围：在其期间磁体3面对中央部分 40的一部分的阶段，以及在其期间磁体3面对留存在其两个端部42、42'之间的环圈开口 46 的阶段。
[0064]当磁体3面对第一电导体4的中央部分40的一部分时，相对于磁体3产生的磁场B的 相对于中央部分40的振动运动导致了中央部分40中的第一电流，该电流传播到由分支44、 44 '构成的末端。在第一电导体4的两个末端之间产生电压U1。
[0065] 相似地，当磁体3面对环圈开口 46并因此面对第二电导体7的中央部分70时，磁体3 产生的磁场B相对于中央部分70的相对振动运动在中央部分70中感生出第二电流，该第二 电流传播到第二电导体7的末端。于是在第二电导体7的两个末端之间产生电压U2。
[0066]在步骤102期间，通常非常低的电压U1和U2被放大器5放大。
[0067]在步骤103中，测量装置6获取被放大器5放大的电压U1和U2。
[0068] 在步骤104中，测量装置6基于一个和/或另一个测得的电压来确定轮叶20的旋转 速度。如将在后文详细说明的，根据磁体围绕旋转轴线的旋转的持续时间来推导出轮叶20 的旋转速度，该持续时间由测得的电压的变化来表明。
[0069] 在步骤104中，装置6基于两个测得的所述电压来计算由轮叶尖端承受的轴向振动 速度。
[0070] 现将更详尽地描述在两个前述的阶段期间磁体3的电磁作用。
[0071 ]当磁体3面对中央部分40时该磁体的电磁作用
[0072] 参照图4，固定坐标系(frame )R与壳体1相关联，可动坐标系R '与磁体3相关联。
[0073] 固定坐标系R由中心0、被标记为z的叶轮2旋转轴线以及X轴和y轴所限定，该X轴与 y轴限定了垂直于马达轴线并且包含磁体3的运动的平面。
[0074]可动坐标系R'由代表磁体3的位置的中心0'、平行于轴线z的轴线z'、由直线00'支 持的轴线X'和使坐标系R'为直接三面形(direct trihedral)的轴线所限定。可动坐标系R' 相对于固定坐标系R成角度Θ。
[0075]总体来说，坐标系R'中的点Μ的从R到R'的坐标系变换的定律利用以下关系式：
[0077 ]参照图5，第一电导体4的中央部分40的一个点被视为点Μ。这可被表不为：
[0079]该关系式等效地示出了，轮叶20的尖端处的磁体3相对于固定在固定坐标系中的 中央部分40移动，或者示出了中央部分40相对于固定在可动坐标系中的磁体3移动。
[0080] 考虑到属于中央部分40的电子在固定坐标系R中静止不动，该电子在转动坐标系 R'中表现速度(apparent speed)将是向量14卩R,、即，转动坐标系的点在固定坐标系中在距 离r+e处将具有的速度，其中e指代磁体3与中央部分40之间的空隙，r指代距离00'。
[0081] 考虑到该点Μ完全位于磁体3的轴线O'x'上，所产生的将被施加到电子的洛伦兹力 FL将如在图5中所示那样定向。
[0082] 可考虑在平面O'x'z中的装置，并且场B的分量可仅考虑分量X'和z。考虑到叶片的 半径r以及磁体3与点Μ在转动坐标系中的横坐标之间的空隙e，电子在转动坐标系中的前进 速度是转动坐标系中的固定的点在距离r + e处将具有的速度。可如下表示电场 (electromotor field)：
[0084]当磁体3承受轮叶20的振动时，以这种方式由轮叶20的振动运动产生的电场变为：
[0086]其中：
[0088]当电场将按照分量y定向时，即沿导体的轴线时，中央部分40中感生出的电流是可 测量的。因此可测量的分量将是：
[0090]此外，如果假设磁体3被包含在中央部分40的平面中，该分量被改写为：
[0092]因此，在磁体3位于中央部分40的平面中的情况下，仅沿着轴线z(旋转轴线）的振 动行为将引起可测量的感应电流。当没有振动动作时，因此将不会有可测量的信号。
[0093]当线段AB存在于磁体3的感应场中时，在电导体4的末端处测得的瞬时电压U1以下 述形式表示：
[0095]其中Ιαβ指代承受磁体3的感应的线段AB的长度，Bx，是由磁体3产生的磁场的径向 分量，Vvibz '是磁体3的沿着轴线z '的振动速度分量。
[0096]当磁体3面对环圈开口时该磁体的电磁作用
[0097]当磁体3面对环圈开口 46时，电导体4脱离磁体3的磁场B的感应;然而，第二电导体 7的中央部分70进入到该磁场B中并且产生电压U2,该电压根据以下公式表示：
[0099]其中Icd表示中央部分70的承受磁体感应的区段的长度，Bx'表示磁体3产生的磁场 的径向分量，以及Vrot是磁体3的旋转速度。
[0100]确定轮叶的旋转速度
[0101] 使得在对应的电导体7中产生电压U2的运动是叶轮2的围绕其轴线的旋转。
[0102] 在步骤104期间，可通过测量装置6按照以下方式确定与轮叶20的尖端21成一体的 磁体3的旋转速度Vrcit:在预先确定的周期期间，对第二导体的末端处的电压时间信号U2连 续地进行获取，所述信号包括多个电压峰值，每个电压峰值对应于磁体在轮叶相应的旋转 期间面对环圈开口 46的行进。
[0103 ]在获取两个相继的峰值的时刻之间所经过的持续时间因此代表了轮叶的旋转的 持续时间；则可基于两个峰值之间所经过的持续时间（或该持续时间的平均值），以及基于 磁体3围绕叶轮的旋转轴线的径向位置00'（在图4中示出）来通过装置6计算磁体3的旋转速 度。
[0104] 计算轮叶的轴向振动速度
[0105] 通过将之前定义的用于电压U1和U2的关系式进行结合，得到了以下关系式：
[0107]如果磁体产生的磁场关于其轴线是各向同性的，则环圈的处于磁体的感应下的长 度是相等的（1ab= Icd)。则得到以下关系式：
[0109]在步骤104期间，按照结合了定义电压U1和U2的关系式的下述公式来计算由磁体3 (以及轮叶20)承受的振动速度的轴向分量：
[0111] 有利地，该等式无需对电导体4和7中的一个或者另一个中的磁场进行任何测量 (这些量在上面的等式中被消去了）。
[0112] 此外，该附加的方法使得能够得到关于轮叶的振动的量化的信息、以及不仅是量 化的信息。
[0113] 更准确地，于是能够将振动速度的水平与根据坎贝尔图揭示的谐振频率相关联， 而不必测量环圈处的磁场的幅值，该坎贝尔图是根据在第一电导体的末端处测得的电压信 号求得的。
[0114] 当轮叶被发动机级激励时(nX旋转速度，其中η为整数），电压U1增加。所提出的组 件使得能够在轮叶被激励时将电压信息转换为振动速度。
[0115] 材料
[0116] 电导体的各中央部分40，70可被直接置于壳体1的内表面10上，面对叶轮2。
[0117] 在变型中，导体的各中央部分40,70可被置于壳体1内部，但应确保壳体1的材料的 任何位于各中央部分40，70与磁体3之间的部分促进将磁体3产生的磁场良好地传输到中央 部分40，70。可确定的是，材料的所述部分由顺磁性的或反磁性的材料制成，因为这些材料 事实上具有接近于1的磁导率值。所以磁体3的磁流量将轻微地改变，因此可在所进行的测 量中利用磁体3产生的整个磁流量。
[0118] 各电导体4,7例如全部或部分地嵌入在可磨损的沉积层(deposit)中，该沉积层位 于壳体1的面对叶轮2的内表面10上，可磨损的沉积层由这种顺磁性的或反磁性的材料制 成。
[0119] 磁体3可进一步包括具有介于800 °C到850 °C之间的居里点的铝-镍-钴(AlNiCo) (居里点是材料失去其自发磁化时的温度）。
[0120] 放大器5可以是恒定电流类型的放大器，有利地，应用高达3000的增益。能够对电 导体4的末端处的电压进行升压，以产生在毫伏量级的可测量电压。
[0121] 所描述的用于涡轮发动机的组件E可应用到任何类型的能够在类似于壳体的固定 结构中可旋转地运动的叶片:轴向轮、离心叶轮、高压涡轮、自由涡轮等等。
[0122] 也可将包括这种组件E的涡轮发动机嵌入在任何类型的交通工具中，尤其是嵌入 在航空器中。
【主权项】
1. 一种用于涡轮发动机的组件(E)，所述组件(E)包括壳体（1)和能够在所述壳体（1)中 可旋转地运动的叶轮(2)，所述叶轮(2)包括至少一个轮叶（20)，所述轮叶具有面对所述壳 体(1)的尖端(21)，所述组件(E)的特征在于，所述尖端(21)包括磁体(3)，并且所述壳体(1) 包括第一电导体和第二电导体(4,7)，每个电导体均适于在其末端之间产生电压，所述电压 由面对所述尖端（21)的所述磁体（3)感生并且代表当使所述叶轮（2)旋转时由所述轮叶 (20)的尖端(21)所承受的振动，所述第一电导体(4)包括第一中央部分(40)，所述第一中央 部分围绕所述叶轮(2)的旋转轴线(z)延伸并且包括两个面对的端部(42,42'），并且所述第 二电导体(7)包括第二中央部分(70)，所述第二中央部分穿过由所述第一中央部分(40)留 出在所述第一中央部分的两个端部(42,42'）之间的空间(46)。2. 根据权利要求1所述的组件(E)，其中，所述第一中央部分(40)围绕所述叶轮(2)的旋 转轴线(z)在所述磁体(3)的路径平面中延伸，并且所述第二中央部分(70)以正交于所述路 径平面的方式延伸。3. 根据权利要求2所述的组件(E)，其中，所述第一中央部分(40)形成以所述叶轮(2)的 旋转轴线(z)的点为中心的圆的一部分，所述第二中央部分(70)在所述圆的一个点处穿过 所述路径平面。4. 根据权利要求1至3中任一项所述的组件(E)，其中，所述磁体(3)适于沿着相对于所 述叶轮(2)的旋转轴线(z)的径向轴线发射磁场，所产生的磁场围绕所述径向轴线是各向同 性的。5. 根据权利要求1至4中任一项所述的组件(E)，进一步包括连接到每个电导体的末端 的电压放大器(5)。6. 根据权利要求1至5中任一项所述的组件(E)，其中，所述两个电导体(4,7)至少部分 地嵌入在可磨损的沉积层中，该沉积层位于所述壳体(1)的面对所述叶轮(2)的内表面(10) 上，所述可磨损的沉积层由顺磁性的或反磁性的材料制成。7. -种用于测量根据权利要求1至6中任一项所述的用于涡轮发动机的组件(E)的轮叶 (20) 的振动的方法，包括以下步骤： -使所述叶轮(2)在所述壳体(1)内部旋转（101)， -在每个电导体(4,7)的末端处测量（103)由包含在面对所述壳体（1)的所述轮叶（20) 的尖端(21)中的所述磁体(3)所感生的相应的电压， -确定（104)所述磁体(3)的速度， -基于两个测得的电压和所确定的所述磁体(3)的速度计算（105)所述轮叶（20)的尖端 (21) 承受的轴向振动速度。8. 根据权利要求7所述的用于测量的方法，其中，确定（104)所述磁体(3)的速度包括以 下子步骤： -获取所述第二电导体(7)的末端处的电压时间信号，所述信号具有至少两个相继的峰 值，每个峰值代表所述磁体(3)在所述尖端(21)围绕所述叶轮(2)的旋转轴线（z)进行相应 的旋转期间面对所述第二电导体(7)行进，以及 -基于所述磁体(3)相对于所述叶轮(2)的旋转轴线（z)的径向位置和峰值之间所经过 的持续时间，计算所述磁体(3)的速度。9. 根据权利要求7或8所述的用于测量的方法，其中，通过将所确定的所述磁体(3)的速 度乘以所述第一电导体(4)的末端处测得的电压与所述第二电导体(7)的末端处测得的电 压的比值来计算（105)振动速度。10.根据权利要求7至9中任一项所述的用于测量的方法，其中，进一步包括在测量步骤 之前执行的放大(102)所感生的电压中的一个和/或另一个的步骤。
【文档编号】G01P3/44GK106030261SQ201480075786
【公开日】2016年10月12日
【申请日】2014年12月22日
【发明人】阿诺·塔隆, 让-伊夫·卡佐克斯, 纪尧姆·肖万, 朱利恩·加尼尔
【申请人】涡轮梅坎公司