一种可调谐双波长超快光参量振荡器的制作方法

本发明涉及激光技术领域，尤其涉及一种可调谐双波长超快光参量振荡器。

背景技术：

激光介质的能级结构和荧光发射谱线对能够产生何种波长的激光起着决定性的作用。不同激光介质可以产生不同波长的激光，但是，大多数情况下，使用单一激光介质的激光器，通常也只能输出一种特定波长的激光。然而，从物理、化学学科的基础研究到医学，甚至工业应用，越来越多的研究或者应用领域需要同时用到两束不同波长的激光。比如广泛应用于超快动力学过程研究的泵浦探测(pump-probe)技术，就需要用一束超快激光激发样品，再用另一束波长不同的超快激光探测其发出的受激信号，以此确定被测样品的状态。此外，通过非线性差频产生中红外，甚至太赫兹(THz)波段的辐射源；基于被测气体对不同波长的激光存在吸收差异的差分吸收式激光雷达；CARS(相干反斯托克斯喇曼散射)显微成像技术等都需要同时使用不同波长的激光。

人们已经在固体激光系统，例如钛宝石激光器，利用分裂(self-spectrum splitting)，受激粒子的能级分裂以及布里渊散射等方法实现了双波长的激光输出。但是，基于非线性频率转换的光参量振荡器(OPO)，仍是目前获得双波长激光最有效的途径之一。利用二阶非线性效应，OPO能够将入射激光(称为泵浦光)转变为两束波长各异的出射激光，对于单谐振的OPO，一般将在谐振腔内来回振荡的激光称为信号光，将与信号光共存的另一束激光称为闲频光。信号光、闲频光与泵浦光之间始终满足能量守恒。OPO天然具有双波长激光输出的特点，因此被广泛用作双波长激光器。

随着科技的进步，人们对医学、生物、物理等学科的研究已进入纳米、原子尺度，无论是泵浦探测，还是CARS，都需要借助超短脉冲激光来获得更高的分辨率，这对双波长激光器的输出脉宽以及光束质量均提出了更高的要求。但是，通常情况下，在光参量振荡过程中，相互作用的泵浦光、信号光和闲频光在晶体中的速度(即群速度)并不相同，一般称之为群速度失配(GVM)。当OPO工作在超快时间尺度(例如飞秒，即10^-15秒)的时候，由于会在光参量振荡过程中相互走离，信号光与闲频光都会出现不同程度的脉冲畸变，尤其是闲频光。泵浦光的脉宽越短，群速度失配的影响越显著。这极大限制了飞秒OPO输出的信号光与闲频光的脉宽，以及光束质量。

技术实现要素：

本发明实施例提供了一种可调谐双波长超快光参量振荡器，旨在解决现有技术中的双波长光参量振荡器无法有效地产生脉冲波形无畸变的双波长飞秒脉冲激光的问题。

本发明实施例提供了一种可调谐双波长超快光参量振荡器，包括：依次放置的脉冲激光泵浦源、输入耦合镜、带扇形结构的周期性极化晶体、输出耦合镜及分光镜；

所述脉冲激光泵浦源输出的泵浦光经过所述输入耦合镜进入所述带扇形结构的周期性极化晶体，在所述带扇形结构的周期性极化晶体中产生来回振荡的信号光，以及闲频光，并从所述输出耦合镜输出混合光，所述混合光经所述分光镜分离后，分别得到信号光脉冲激光和闲频光脉冲激光；

所述带扇形结构的周期性极化晶体为满足II类准位相匹配的周期性极化晶体，所述信号光与所述闲频光在预置温度下在所述带扇形结构的周期性极化晶体中的群速度匹配，所述混合光中包含所述信号光、所述闲频光以及残留的所述泵浦光。

进一步地，所述可调谐双波长超快光参量振荡器，还包括：

晶体控温装置，用于调控所述带扇形结构的周期性极化晶体的温度。

进一步地，所述带扇形结构的周期性极化晶体的极化周期能够连续调谐。

进一步地，根据所述脉冲激光泵浦源输出的泵浦光的波长及预置的调谐规则，对所述带扇形结构的周期性极化晶体的温度以及极化周期联动调谐，以使调谐范围内的任意波长的所述信号光与所述闲频光在所述带扇形结构的周期性极化晶体中的群速度始终匹配。

进一步地，所述可调谐双波长超快光参量振荡器还包括：

色散补偿装置，所述色散补偿装置设置在所述周期性极化晶体与所述输出耦合镜之间的光路上，用于补偿所述信号光在所述周期性极化晶体内累积的群速度色散。

进一步地，所述信号光在所述输入耦合镜和所述输出耦合镜之间来回振荡，所述输入耦合镜对所述信号光高反射，对所述泵浦光高透射，所述输出耦合镜对所述信号光部分透射，对所述泵浦光和所述闲频光高透射。

从上述本发明实施例可知，本发明提供了一种可调谐双波长超快光参量振荡器，包括：依次放置的脉冲激光泵浦源、输入耦合镜、带扇形结构的周期性极化晶体、色散补偿装置、输出耦合镜、分光镜，以及晶体控温装置，相较于现有技术，本发明利用脉冲激光的群速度与晶体温度之间的色散关系，通过调控周期性极化晶体的工作温度，消除周期性极化晶体内信号光与闲频光间的群速度失配。信号光与闲频光的同步放大，不但可以提升光参量振荡器的匹配带宽，更是避免了由于时间走离造成的脉冲畸变，使光参量振荡器能够同时输出两路高质量的超短脉冲激光。

附图说明

图1是当脉冲激光泵浦源的波长为1064nm时，周期性极化晶体内3.5μm-2.9μm的e偏振光信号光和与之对应的1.5μm-1.7μm的o偏振闲频光满足群速度匹配所需工作温度随波长的变化曲线；

图2是当脉冲激光泵浦源的波长为790nm时，周期性极化晶体内3.1μm-1.7μm的e偏振信号光和与之对应的1μm-1.5μm的o偏振闲频光满足群速度匹配所需工作温度随波长的变化曲线；

图3是本发明实施例提供的可调谐双波长超快光参量振荡器的结构示意图；

图4是本发明实施例中的双波长超快光参量振荡器的转换效率，以及中红外信号光与近红外闲频光的光谱带宽随泵浦光强的变化曲线，其中,泵浦光波长为1064nm，信号光波长为3.2μm，对应的，闲频光波长为1.59μm；

图5是本发明实施例中的双波长超快光参量振荡器输出的信号光与闲频光的时间波形图，其中,泵浦光波长为1064nm，信号光波长为3.2μm，对应的，闲频光波长为1.59μm；

图6是本发明实施例中的双波长超快光参量振荡器输出的信号光与闲频光的光谱带宽随信号光/闲频光波长的变化曲线。其中,泵浦光波长为1064nm。

具体实施方式

为使得本发明实施例的发明目的、特征、优点能够更加的明显和易懂，下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而非全部实施例。基于本发明中的实施例，本领域技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。

如图1、图2所示，图中给出了当泵浦源的激光波长分别为1064nm和790nm的时候，周期性极化晶体内e偏振信号光和与之对应的o偏振闲频光满足群速度匹配所需工作温度随波长的变化曲线，周期性极化晶体在本实施例中选用的是8％掺杂MgO:PPLN晶体。从图中可以看出，仅考虑以1064nm和790nm的脉冲激光器为泵浦源，就可实现输出激光波长从1μm到3.5μm，近红外到中红外波段的全覆盖。若再配合其它波长的泵浦源，其应用范围可以扩展到5μm(MgO:PPLN晶体的极限透射波长)。

请参阅图3，图3是本发明实施例提供的可调谐双波长超快光参量振荡器的结构示意图，为了便于说明，仅示出了与本发明实施例相关的部分。图3示例的可调谐双波长超快光参量振荡器，主要包括：脉冲激光泵浦源101、输入耦合镜102、带扇形结构的周期性极化晶体103、输出耦合镜104以及分光镜105、晶体控温装置106以及色散补偿装置107。

脉冲激光泵浦源101可以但不限于选用1064nm飞秒脉冲激光器，将其输出的1064nm脉冲激光作为泵浦光，该泵浦光经输入耦合镜102，进入光学谐振腔，在带扇形结构的周期性极化晶体103中产生在输入耦合镜102和输出耦合镜104之间来回振荡的信号光，以及闲频光。其中该信号光与该闲频光在该带扇形结构的周期性极化晶体103中的群速度相同。通过光参量放大，信号光从泵浦光中获取能量，并从输出耦合镜104中输出混合光，该混合光中包含部分信号光、闲频光以及残留的泵浦光。该混合光经分光镜105分离后，输出两种不同波长的超短脉冲激光，分别是信号光脉冲激光和闲频光脉冲激光。分光镜105可以但不限于包括：分光棱镜、双色镜等可以将不同波长的混合光相互分离的光学元件。

晶体控温装置106，用于调控带扇形结构的周期性极化晶体103的温度，其包括设置于带扇形结构的周期性极化晶体103的下方的晶体控温炉。

带扇形结构的周期性极化晶体103和输出耦合镜104之间还设置有色散补偿元件107，该色散补偿元件107用于消除来回振荡的信号光在周期性极化晶体103内累积的群速度色散。

其中，带扇形结构的周期性极化晶体103是满足II类准位相匹配的周期性极化晶体，在本实施例中选用的是8％掺杂MgO:PPLN晶体。晶体折射率(n)会随温度的不同而变化，晶体内脉冲激光的群速度(v)也是与温度有关的物理量。为了利用非线性晶体最大的非线性系数(d₃₃)，周期性极化晶体通常都需要满足0类的准相位匹配条件(e+e->e)，要求泵浦光、信号光和闲频光均为e偏振光。处于同一偏振态的两种脉冲激光，其群速度存在比较大的差别，而且，这种差异并不能简单地通过改变周期性极化晶体的工作温度来消除。但是，当这两束激光以正交的方式在晶体中传播(例如，信号光为o偏振光、闲频光为e偏振光；或者信号光为e偏振光、闲频光为o偏振光)，它们的群速度有可能在特定温度下相等。为了得到高质量的双波长超短脉冲激光，信号光与闲频光需要有相同的群速度，本实施例中的双波长光参量振荡器采用II类准相位匹配技术，利用脉冲激光的群速度与晶体温度之间的色散关系，通过调控带扇形结构的周期性极化晶体103的工作温度，使信号光与闲频光满足群速度匹配(GVM＝0)，再在此温度基础上，设计出合适的极化周期，使OPO满足相速度匹配，从而使OPO能够同时满足相速度匹配与群速度匹配。信号光与闲频光的同步放大，不但可以提升光参量振荡器的匹配带宽，更是避免了由于时间走离造成的脉冲畸变，使光参量振荡器能够同时输出高质量的双波长超短脉冲激光。

群速度匹配与相速度匹配的同时实现，要求周期性极化晶体工作在特定的温度，而且，该周期性极化晶体的极化周期也是特定的。对不同波长的信号光与闲频光，其群速度匹配所需要的预置温度，以及相速度匹配所需要的极化周期均各不相同。

为了实现双波长超快光参量振荡器的激光波长的可调谐，本发明实施例采用带扇形结构的周期性极化晶体103，且该带扇形结构的周期性极化晶体103满足II类准位相匹配。带扇形结构的周期性极化晶体103相较于常用的周期性极化晶体，能够通过改变信号光、闲频光与泵浦光在带扇形结构的周期性极化晶体103中的横向维度的位置，对其极化周期进行连续调谐。晶体控温装置106，用于调控带扇形结构的周期性极化晶体103的温度。通过对该带扇形结构的周期性极化晶体103的工作温度以及极化周期的联动调谐，实现所述可调谐双波长超快光参量振荡器输出激光波长的可调谐。对调谐范围内的任意激光波长，信号光与所述闲频光的群速度始终相等。

具体的，脉冲激光泵浦源101选用1064nm飞秒脉冲激光器，其输出的1064nm脉冲激光作为泵浦光。所述扇形周期性极化晶体5选用满足II类准位相匹配的8％掺杂MgO:PPLN晶体。其极化周期在36μm-46μm范围内连续可调。所述可调谐双波长超快光参量振荡器的信号光与闲频光正好分别处于中红外与近红外波段。在20℃–250℃的温度区间内，输出的信号光可以在2.9μm至3.5μm范围内连续调谐，相应的，闲频光的波长为～1.7μm至1.5μm。

采用同步泵浦单谐振设计，该1064nm泵浦脉冲激光的脉冲宽度为100fs。将信号光调谐至3.2μm的中红外脉冲激光。泵浦光、信号光、闲频光的波长分别为1064nm、3.2μm和1.59μm。为了使e偏振的3.2μm信号光与o偏振的1.59μm闲频光满足群速度匹配，需要将8％掺杂MgO:PPLN晶体的温度控制在145℃。在这样的工作温度下，满足相速度匹配所需要的极化周期为40μm。基于非线性耦合波方程组，我们对所述光参量振荡器的运行情况进行了数值模拟。所述8％掺杂MgO:PPLN晶体的长度为2mm。如图4所示，图中给出了所述光参量振荡器的转换效率，3.2μm中红外信号光与1.59μm近红外闲频光的光谱带宽随泵浦光强的变化曲线。随着泵浦光强的增加，所述光参量振荡器逐渐进入饱和区域，信号光与闲频光的光谱带宽也都因为“回流”，出现了不同程度的下降。即便如此，由于信号光与闲频光的群速度相同，它们的光谱带宽依然保持良好，可以支持小于50fs的傅氏变换极限的超短脉冲激光。图5为所述光参量振荡器的量子转换效率为～30％的时候，输出经色散补偿后的信号光与闲频光的时间波形图，如图所示，信号光与闲频光均未出现任何脉冲畸变，它们的脉冲宽度基本相同，约为50fs，对应所述光参量振荡器输出的两种不同波长的超短脉冲激光。

图6为双波长光参量振荡器输出的信号光与闲频光的光谱带宽随信号光/闲频光波长的变化曲线。图中给出的信号光与闲频光的光谱带宽均为当所述光参量振荡器的量子转换效率为～30％时的结果。在2.9μm-3.4μm的信号光调谐范围内(对应闲频光波长为1.63μm-1.58μm)，输出信号光与闲频光的光谱带宽均保持稳定。表现出优越的针对超短脉冲激光的波长调谐能力。

本发明提供的可调谐双波长超快光参量振荡器，包括：依次放置的脉冲激光泵浦源、输入耦合镜、带扇形结构的周期性极化晶体、色散补偿装置、输出耦合镜、分光镜，以及晶体控温装置，相较于现有技术，本发明利用脉冲激光的群速度与晶体温度之间的色散关系，通过调控周期性极化晶体的工作温度，消除周期性极化晶体内信号光与闲频光间的群速度失配。信号光与闲频光的同步放大，不但可以提升光参量振荡器的匹配带宽，更是避免了由于时间走离造成的脉冲畸变，使光参量振荡器能够同时输出两路高质量的的超短脉冲激光。

需要说明的是，对于前述的各方法实施例，为了简便描述，故将其都表述为一系列的动作组合，但是本领域技术人员应该知悉，本发明并不受所描述的动作顺序的限制，因为依据本发明，某些步骤可以采用其它顺序或者同时进行。其次，本领域技术人员也应该知悉，说明书中所描述的实施例均属于优选实施例，所涉及的动作和模块并不一定都是本发明所必须的。

在上述实施例中，对各个实施例的描述都各有侧重，某个实施例中没有详述的部分，可以参见其它实施例的相关描述。

以上为对本发明所提供的可调谐双波长超快光参量振荡器的描述，对于本领域的技术人员，依据本发明实施例的思想，在具体实施方式及应用范围上均会有改变之处，综上，本说明书内容不应理解为对本发明的限制。