一种宽频吸波超材料的制作方法
【专利摘要】本发明公开一种宽频吸波超材料，所述宽频吸波超材料虚拟划分为多个周期排列的基本单元，所述基本单元主要由沿电磁波传播方向依次层叠的第一子单元以及第二子单元构成；所述第一子单元包括第一基材以及附着于第一基材上的第一微结构，所述第二子单元包括第二基材以及附着于第二基材上的第二微结构；所述第一微结构为实心正方形状，所述第一微结构未全部覆盖其所附着的第一基材表面；所述第二微结构全部覆盖其所附着的第二基材表面。本发明利用超材料原理和传输线理论设计吸波超材料，其在4GHz至18GHz区间，电磁波的衰减度均能达到约20dB，具有吸波频带宽、吸波性能强的有益效果。
【专利说明】一种宽频吸波超材料
【技术领域】
[0001]本发明涉及一种吸波材料，尤其涉及一种利用超材料理论和传输线理论设计的宽频吸波超材料。
【背景技术】
[0002]随着科学技术发展的日新月异，以电磁波为媒介的技术、各种产品越来越多，电磁波辐射对环境的影响也日益增大。比如，无线电波可能对机场环境造成干扰，导致飞机航班无法正常起飞；移动电话可能会干扰各种精密电子医疗器械的工作；即使是普通的计算机，也会辐射携带信息的电磁波，它可能在几公里以外被接收和重现，造成国防、政治、经济、科技等方面情报的泄漏。因此，治理电磁污染，寻找一种能抵挡并削弱电磁波辐射的材料——吸波材料，已成为材料科学的一大课题。
[0003]吸波材料是能吸收投射到它表面的电磁波能量的一类材料，其在包括军事以及其它方面也有广泛的应用，比如隐形机、隐形衣等。材料吸收电磁波的基本条件是:(I)电磁波入射到材料上时，它能最大限度地进入材料内部，即要求材料具有匹配特性；(2)进入材料内部的电磁波能迅速地几乎全部衰减掉，即衰减特性。
[0004]现有的吸波材料利用各个材料自身对电磁波的吸收性能，通过设计不同材料的组分使得混合后的材料具备吸波特性，此类材料设计复杂且不具有大规模推广性，同时此类材料的机械性能受限于材料本身的机械性能，不能满足特殊场合的需求。
【发明内容】
[0005]本发明所要解决的技术问题在于，针对现有技术的上述不足，提出一种利用超材料理论和传输线理论设计的宽频吸波超材料，该吸波超材料对应的吸波频段宽、吸波超材料厚度薄且对电磁波的衰减性能好。
[0006]本发明解决其技术问题采用的技术方案是，提出一种宽频吸波超材料，所述宽频吸波超材料虚拟划分为多个周期排列的基本单元，所述基本单元主要由沿电磁波传播方向依次层叠的第一子单元以及第二子单元构成；所述第一子单元包括第一基材以及附着于第一基材上的第一微结构，所述第二子单元包括第二基材以及附着于第二基材上的第二微结构；所述第一微结构为实心正方形状，所述第一微结构未全部覆盖其所附着的第一基材表面；所述第二微结构全部覆盖其所附着的第二基材表面。
[0007]进一步地，所述第一基材、第二基材上分别附着有第一、第二微结构的表面形状均为边长为10毫米的正方形状；所述第一微结构为边长5.3-6.5毫米的实心正方形状且第一基材与第一微结构共中心点设置。
[0008]进一步地，所述第一基材、第二基材均由FR4材料制成。
[0009]进一步地，所述第一微结构、第二微结构均由导电油墨制成。
[0010]进一步地，所述第一子单元、第二子单元厚度相同，均为5.1至5.3毫米。
[0011]进一步地，所述第一微结构、第二微结构厚度相同，均为0.01-0.02毫米。[0012]进一步地，所述第一微结构的电导率为34-45S/m，第二微结构的电导率为235-250S/m。
[0013]进一步地，所述基本单元的等效电路为:所述等效电路包括串联的第一传输线元件、第二传输线兀件、第一电阻、第二电阻还包括第一电容；用于模拟发射电磁波的端口兀件接入第一传输线元件，第二传输线元件接地；第一电阻一端接入端口元件与第一传输线元件之间，另一端接入第一电容，第一电容另一端接地；第二电阻串接于第二传输线元件与地之间。
[0014]进一步地，所述第一电阻值为550至750欧姆，第二电阻值为725至925欧姆；所述第一电容值为0.10至0.15皮法；所述第一传输线元件的参数为:第一特征阻抗为337欧姆，第一传输距离为2.5毫米，第一中心频点为10GHZ ;第二传输线元件的参数为:第二特征阻抗为337欧姆，第二传输距离为2.5毫米，第二中心频点为10GHZ。
[0015]进一步地，所述基本单元还包括覆盖于所述第基本单元前后两表面的阻抗匹配层，所述阻抗匹配层由F4B材料制成，所述阻抗匹配层厚度为5毫米。
[0016]本发明利用超材料原理和传输线理论设计吸波超材料，其在4GHZ至18GHZ区间，电磁波的衰减度均能达到约20dB，具有吸波频带宽、吸波性能强的有益效果。
【专利附图】
【附图说明】
[0017]图1为构成超材料的基本单元的结构示意图；
[0018]图2为本发明吸波超材料的基本单元的结构示意图；
[0019]图3为第一子单元的主视图；
[0020]图4为第二子单元的主视图；
[0021]图5为本发明吸波超材料的等效电路不意图；
[0022]图6为附着有阻抗匹配层后的吸波超材料的等效电路示意图；
[0023]图7为附着有阻抗匹配层后的吸波超材料的仿真效果示意图。
【具体实施方式】
[0024]下面结合附图和实施例对本发明进行详细说明。
[0025]光，作为电磁波的一种，其在穿过玻璃的时候，因为光线的波长远大于原子的尺寸，因此我们可以用玻璃的整体参数，例如折射率，而不是组成玻璃的原子的细节参数来描述玻璃对光线的响应。相应的，在研究材料对其他电磁波响应的时候，材料中任何尺度远小于电磁波波长的结构对电磁波的响应也可以用材料的整体参数,例如介电常数ε和磁导率μ来描述。通过设计材料每点的结构使得材料各点的介电常数和磁导率都相同或者不同，从而使得材料整体的介电常数和磁导率呈一定规律排布，规律排布的磁导率和介电常数即可使得材料对电磁波具有宏观上的响应，例如汇聚电磁波、发散电磁波、吸收电磁波等。该类具有规律排布的磁导率和介电常数的材料称之为超材料。
[0026]如图1所示，图1为构成超材料的基本单元的立体结构示意图。超材料的基本单元包括人造微结构I以及该人造微结构附着的基材2。人造微结构可为人造金属微结构，其具有对入射电磁波电场和/或磁场产生响应的平面或立体拓扑结构，改变每个超材料基本单元上的人造金属微结构的图案和/或尺寸，可改变每个超材料基本单元对入射电磁波的响应。多个超材料基本单元按一定规律排列，可使超材料对电磁波具有宏观的响应。由于超材料整体需对入射电磁波有宏观电磁响应，因此各个超材料基本单元对入射电磁波的响应需形成连续响应，这要求每一超材料基本单元的尺寸小于入射电磁波五分之一波长，优选为入射电磁波十分之一波长。本段描述中，将超材料整体划分为多个超材料基本单元是一种人为的划分方法，但应知此种划分方法仅为描述方便，不应看成超材料由多个超材料基本单元拼接或组装而成，实际应用中超材料是将人造金属微结构周期排布于基材上即可构成，工艺简单且成本低廉。周期排布即指上述人为划分的各个超材料基本单元上的人造金属微结构能对入射电磁波产生连续的电磁响应。
[0027]本发明利用上述超材料原理设计吸波超材料，与图1不同的是，本发明吸波超材料的基本单元包括多层，每层上均附着有微结构。如图2所示，本发明吸波超材料的基本单元主要由沿电磁波传播方向依次层叠的第一子单元10以及第二子单元20构成，第一子单元10包括第一基材11以及附着于第一基材11上的第一微结构12，第二子单元20包括第二基材21以及附着于第二基材21上的第二微结构22。
[0028]本实施例中，第一、第二微结构拓扑形状均为实心正方形，且第一、第二微结构的材料优选为导电油墨，各导电油墨的电导率不相同。第一、第二微结构厚度相同，均为
0.01-0.02毫米。如图3所示，图3为第一子单元的主视图。图3中，第一基材11上附着有第一微结构的表面形状为边长为10毫米的正方形状,第一微结构12形状为边长为5.3-6.5毫米的实心正方形状且第一基材11与第一微结构12共中心点设置。如图4所示，图4为第二子单元的主视图，图5中，第二基材上附着有第二微结构的表面形状为边长为10毫米的正方形状，第二微结构22全部填充第二基材上附着有第二微结构的表面。在图3、图4中，第一微结构、第二微结构由于由导电油墨制成，其自身可等效为等效电路中电阻，由于第一微结构未全部填充第一子单元表面，因此相邻的第一子单元上的两个第一微结构之间可等效为等效电路中电容。采用此种结构设计超材料时，相比图1所示的超材料基本单元，本发明无需设计复杂的金属微结构拓扑图案，只需在每层子单元上附着一定厚度的不同于子单元基材的材料的物质即可调节本发明吸波超材料对电磁波的响应从而调整电磁波，设计简单、方便，便于规模生产。
[0029]由于本发明吸波超材料应用于高频领域，因此本发明采用传输线理论来具体设计第一微结构和第二微结构的电导率。如图5所示，图5为本发明宽频吸波超材料的等效电路图。图5中，端口元件100用于模拟从自由空间传输的电磁波，由于自由空间阻抗为337欧姆，因此相应地，端口元件的输入阻抗也为337欧姆。本发明采用二层子单元层结构，因此等效电路图中串接有二个传输线元件，端口元件100接入第一传输线元件103，第二传输线元件104接地。同时由于第一、第二微结构的电阻特性以及相邻第一微结构的电容特性，等效电路图中还包括第一、第二电阻以及第一电容，其中，第一电阻101 —端接于端口元件100与第一传输线兀件103之间，另一端接入第一电容105,第一电容105另一端接地；第二电阻102串接于第二传输线元件与地之间。
[0030]通过在CST (Computer Simulation Technology)仿真软件中设置参数并仿真得到结果，并通过结果调整参数后，得到优选的等效电路的参数为:第一电阻101值为550至750欧姆，第二电阻102值为725至925欧姆。第一电容105值为0.10至0.15皮法。第一传输线兀件103的参数为:第一特征阻抗为337欧姆，第一传输距离为2.5毫米,第一中心频点为IOGHZ ;第二传输线元件104的参数为:第二特征阻抗为337欧姆，第二传输距离为
2.5毫米，第二中心频点为10GHZ。第一、第二传输距离即为第一、第二子单元的厚度，因此本实施例中吸波超材料厚度较薄，仅为5.1-5.3毫米，可应用于各种吸波场合。
[0031]根据上述等效电路参数可得到本发明一优选实施例中，第一基材11、第二基材21均米用FR4材料制成；沿电磁波传播方向，第一微结构12的电导率为34-45S/m,第二微结构22的电导率为235-250S/m。
[0032]可以想象地，在保证各微结构在各子单元表面的分布状况的要求下，可选择各种不同类型的材料来实现各微结构的电导率，也可选择相同的材料不同的厚度来实现各微结构的电导率。
[0033]本发明一实施例中，为提高本发明吸波超材料的吸波效果，还在吸波超材料前后表面均覆盖有阻抗匹配层，所述阻抗匹配层由F4B材料制成，由于F4B材料的折射率小于FR4材料的折射率，因此覆盖F4B材料后能减小自由空间入射到吸波超材料上的反射电磁波损失。覆盖有F4B材料后，吸波超材料的等效电路图如图6所不。图6中，与图5所不等效电路图的不同之处在于在第一传输线元件103和端口元件100之间串联有第三传输线元件106，在第二电阻102上并联有第四传输线元件107。第三、第四传输线元件参数相同，为:第三、第四特征阻抗为
【权利要求】
1.一种宽频吸波超材料，其特征在于:所述宽频吸波超材料虚拟划分为多个周期排列的基本单元，所述基本单元主要由沿电磁波传播方向依次层叠的第一子单元以及第二子单元构成；所述第一子单元包括第一基材以及附着于第一基材上的第一微结构，所述第二子单元包括第二基材以及附着于第二基材上的第二微结构；所述第一微结构为实心正方形状，所述第一微结构未全部覆盖其所附着的第一基材表面；所述第二微结构全部覆盖其所附着的第二基材表面。
2.如权利要求1所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一基材、第二基材上分别附着有第一、第二微结构的表面形状均为边长为10毫米的正方形状；所述第一微结构为边长5.3-6.5毫米的实心正方形状且第一基材与第一微结构共中心点设置。
3.如权利要求1或2所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一基材、第二基材均由FR4材料制成。
4.如权利要求1或2所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一微结构、第二微结构均由导电油墨制成。
5.如权利要求1或2所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一子单元、第二子单元厚度相同，均为5.1至5.3毫米。
6.如权利要求4所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一微结构、第二微结构厚度相同，均为0.01-0.02毫米。
7.如权利要求1或2所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一微结构的电导率为34-45S/m，第二微结构的电导率为235_250S/m。
8.如权利要求7所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述基本单元的等效电路为:所述等效电路包括串联的第一传输线元件、第二传输线元件、第一电阻、第二电阻还包括第一电容；用于模拟发射电磁波的端口元件接入第一传输线元件，第二传输线元件接地；第一电阻一端接入端口元件与第一传输线元件之间，另一端接入第一电容，第一电容另一端接地；第二电阻串接于第二传输线元件与地之间。
9.如权利要求7所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述第一电阻值为550至750欧姆，第二电阻值为725至925欧姆；所述第一电容值为0.10至0.15皮法；所述第一传输线元件的参数为:第一特征阻抗为337欧姆，第一传输距离为2.5毫米，第一中心频点为10GHZ ;第二传输线元件的参数为:第二特征阻抗为337欧姆，第二传输距离为2.5毫米，第二中心频点为IOGHZ。
10.如权利要求1或2所述的宽频吸波超材料，其特征在于:所述基本单元还包括覆盖于所述第基本单元前后两表面的阻抗匹配层，所述阻抗匹配层由F4B材料制成，所述阻抗匹配层厚度为5毫米。
【文档编号】H05K9/00GK103582399SQ201210275252
【公开日】2014年2月12日 申请日期:2012年8月3日 优先权日:2012年8月3日
【发明者】刘若鹏, 赵治亚, 寇超锋, 陈智伟 申请人:深圳光启创新技术有限公司