连，则将待布 线区域分割成三角形或四边形。进一步的，用户可根据待布线区域的大小、起始端口与终结 端口的数目手动选择对布线区域的划分段数。以便于计算分析模块计算电阻值和减少运算 复杂度，提高布线效率。
[0082] 几何子段的电阻计算方法：
[0083] 若该几何子段为等腰梯形，则计算该几何子段电阻的方法如下：
[0084] 设等腰梯形的上下底的宽度分别为Wl^Pw1，高为L。等腰梯形可看作是 无数个小等腰梯形串连起来的，每个小梯形的长是。则距离底边X的小梯形的宽 度是
，其电阻是
，整个梯形的电阻是
[0085] 当该几何子段为任意凸四边形时，则计算该几何子段电阻的方法如下：
[0086] 任何网线被分割后的几何子段都可以看作是一个四边形，因此需要找到四边形的 等效上、下底宽度和等效高度。
[0087] 图5为计算任意凸四边形电阻的示意图。如图5所示，估算LlRl到L2R2的电阻 值，找出并连接凸四边形的两个对边LlRl和L2R2的中点作为凸四边形的等效高度，CU C2 分别为LlRl和L2R2的中点，四边形的等效高度即为C1C2,估算四边形的等效上、下底宽度 有两种方法。
[0088] 方法一：根据两个中点的连线与两个对边的夹角得到四边形的等效上底宽度和 等效下底宽度。具体的，设C1C2与LlRl的夹角是a，LlRl对应的底边宽度可估算为 LlRl卜sina ;L2R2对应底边是宽度也可用类似方法求得。
[0089] 方法二：根据凸四边形的四个顶点到两个中点的连线的距离得到等效上底宽度和 等效下底宽度。具体的，设Ll和L2到C1C2的距离分别是dl和d2,显然Rl和R2到C1C2 的距离也分别是dl和d2。则四边形的两个等效底宽度就是2*dl和2*d2。
[0090] 根据等效上、下底宽度和等效高度套用等腰梯形的电阻积分公式就可得到任意凸 四边形的电阻值。
[0091] 同理，当几何子段为三角形时，可参照计算凸四边形的电阻计算方法得到三角形 的电阻值，如求等效高度和等效底宽，在此不赘述。
[0092] 网线宽度调整值的计算方法：
[0093] 假设有η条网线，经过分割布线模块20后，η条网线一共被分割成m段，第j段和 第j+Ι段之间由内边内边的定义见问题10的关于分段的解答LR分开。网线i在内边j 上的中点就是C lj，其两个边界点就是Elj和F VE1 U和F U的中点我们记为H U。显然， 是区域边界点我们由0开始计数，Fn 就是区域边界点R
[0094] 具体的，计算网线宽度调整值的步骤如下：
[0095] Sl :计算每根网线的电阻值与平均电阻值之差并存储为电阻差值。具体的，计算从 起始端口到终结端口的每根网线的电阻值，基于每根网线的电阻值得到待布线区域所有网 线的平均电阻值即为目标电阻值，记录每根网线的电阻和目标电阻值之差存储为电阻差值 A ri〇
[0096] S2 :计算待布线区域内每条内边的权重。具体的，设布线区域被分为m段，第j段的 两内边的中点连线的长度记为Sj，并将每条内边的相对权重记为
[0097] S3:计算每个几何子段的电阻，并对其求微分。计算每根网线的每个几何子段的微 分。
[0098] 图6为计算几何子段微分的示意图。如图6所示，假设端口中点 连线与LlRl和L2R2的夹角分别为α和β，四边形两底的等效宽度估算 为I LlRl I · sin α和I L2R2 I · sin β，套用等腰梯形的电阻计算公式，可得 其电阻为
。对电阻r求ILlRlI的导数，得到
当Rl在小范围内沿 着LlRl所在的内边移动Δ ILlRlI到Rl'之后，L2R2不变；四边形中点连线长度C1C2即四 边形的等效长度、夹角α和β的变化是二阶小量，也可以认为它们不变。则此时的电阻就 变化可近似为
3这一关系在较小的范围内是线性的。
[0099] S4:对每条内边，可得到其相邻两段的目标电阻调整量之和
5根据 S03步骤中得到的关系可得到
在AWl]越小时等式的误差越小。 根据
可以求得AWl]，即每段网线宽度所需要的调整量。
[0100] 根据上述步骤计算得到每段网线宽度的调整量后，对每条内边j，基于现在的位 置化和504步骤中得到的么《^，可得到内边]_新的位置!1/#即|!1(^/。」=厶^，
,将内边j由H1」移动到新位置H' u，根 据两者的夹角的正弦 sin sina = min (sin sin (ZHij 也土)，sin Sin(ZHi^1HijLj)) 和smin来估算新的Fu, Ei+U和H ^之间的距离，使得
,从而得到所有新的E1,和F 1]<3
[0101] 根据E1,和F U就可以确定每根网线的每个几何子段的形状和位置，从而确定每根 网线的形状和位置。
[0102] 需要注意的是，上述具体实施例是示例性的，本领域技术人员可以在本发明公开 内容的启发下想出各种解决方案，而这些解决方案也都属于本发明的公开范围并落入本发 明的保护范围之内。本领域技术人员应该明白，本发明说明书及其附图均为说明性而并非 构成对权利要求的限制。本发明的保护范围由权利要求及其等同物限定。
【主权项】
1. 一种尤其用于平板显示器的等电阻布线方法，其特征在于，所述方法至少包括： 识别待布线区域的几何参数并基于所述几何参数将待布线区域分割成串列的几何子 段并产生初始布线； 计算至少一个几何子段和/或每根网线的电阻参数； 基于所述电阻参数与预设电阻参数的比较来适应性地调整相应的几何子段和/或网 线的几何特征和/或位置。2. 如权利要求1所述的等电阻布线方法，其特征在于，所述方法还包括：计算调整后的 几何子段和/或网线的电阻参数并与预设电阻参数进行比较来选择性地进行再次调整。3. 如权利要求2所述的等电阻布线方法，其特征在于，在所述电阻参数中的电阻差值 大于预设电阻参数的情况下，计算对应的几何子段和/或网线的网线宽度调整值。4. 如权利要求1所述的等电阻布线方法，其特征在于，分割待布线区域的方法至少包 括： 找出不在起始边（LORO)和/或终结边（L3R3)上的一个顶点，并以所述顶点构成的角 向待布线区域内作其角平分线（L2R2); 根据所述角平分线（L2R2)最先与外边、其他角平分线、起始边（LORO)和终结边（L3R3) 中的一个相交的情况做出相应的内边，由此将待布线区域分割成凸四边形和/或三角形。5. 如权利要求4所述的等电阻布线方法，其特征在于，几何子段为凸四边形的电阻计 算方法至少包括： 找出并连接凸四边形的任意两条对边的中点作为凸四边形的等效高度； 根据两个中点的连线与两个对边的夹角或根据凸四边形的四个顶点到两个中点的连 线的距离得到等效上底宽度和等效下底宽度； 基于等效高度、等效上底宽度、等效下底宽度计算凸四边形的电阻值。6. 如权利要求3所述的等电阻布线方法，其特征在于，计算几何子段的网线宽度调整 值的方法包括： 计算待布线区域内每条内边的权重； 计算每个几何子段的电阻并对其求微分； 根据所述电阻差值、内边的权重和每个几何子段电阻的微分得到几何子段的网线宽度 调整值。7. 如权利要求1至6之一所述的等电阻布线方法，其特征在于，所述方法进一步包括： 检测每根网线分割后的几何子段的形状，在几何子段不为凸四边形和/或三角形的情况 下，对其进行二次分割。8. 如权利要求7所述的等电阻布线方法，其特征在于，所述方法还包括：检测调整后的 网线宽度值、相邻网线之间的间距并选择性地进行调整，使其满足用户预设的工艺参数。9. 如权利要求8所述的等电阻布线方法，其特征在于，所述方法还包括：对每根网线和 其分割后的几何子段进行编号，将每个几何子段和/或每根网线的电阻参数、网线宽度和 网线宽度调整值存储到对应的编号下。10. -种尤其用于平板显示器的等电阻布线装置，其特征在于，包括： 用于识别待布线区域的几何参数的区域识别模块（10); 用于基于所述几何参数将待布线区域分割成串列的几何子段并产生初始布线的分割 布线模块（20); 用于计算至少一个几何子段和/或每根网线的电阻参数的计算分析模块（30); 用于基于所述电阻参数与预设电阻参数的比较来适应性地调整相应的几何子段和/ 或网线的几何特征和/或位置的调整输出模块（50)。
【专利摘要】本发明涉及一种尤其用于平板显示器的等电阻布线方法及装置，所述方法至少包括：识别待布线区域的几何参数并基于所述几何参数将待布线区域分割成串列的几何子段并产生初始布线。计算至少一个几何子段和/或每根网线的电阻参数。基于所述电阻参数与预设电阻参数的比较来适应性地调整相应的几何子段和/或网线的几何特征和/或位置。本发明在满足工艺要求的最小线宽和最小间距的前提下，使所布的网线的电阻值尽量小并且近似相等，达到液晶面板上每根网线对应的显示像素的亮度相等，提高平板显示性能，进一步提高了集成性能。
【IPC分类】G06F17/50
【公开号】CN105160107
【申请号】CN201510564487
【发明人】杜宇
【申请人】成都锐开云科技有限公司
【公开日】2015年12月16日
【申请日】2015年9月7日