一种可调谐大模场面积光子晶体光纤sesam锁模激光器的制造方法
【专利摘要】本发明提供一种可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其结构为折叠式线形驻波谐振腔，该折叠式线形驻波谐振腔的一端用第一二色镜作为腔镜，另一端用半导体可饱和吸收镜作为腔镜，利用第二偏振分束棱镜作为谐振腔侧向输出端口；输出激光经第一平凸透镜、第二平凸透镜准直-聚焦后，注入光子晶体光纤内，由第三平凸透镜准直后输出类平行光，该类平行光经第二二色镜、第三二色镜按“Z”形转折后，进入偏振控制元件，通过调节偏振控制元件的第一偏振分束棱镜、二分之一波片、第二偏振分束棱镜改变振荡激光的偏振态，并利用第四平凸透镜获得启动瓦级锁模所需功率密度，在多个波长处分别实现瓦级锁模脉冲激光输出。
【专利说明】一种可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器
【技术领域】
[0001]本发明属于激光【技术领域】，尤其涉及一种可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器。
【背景技术】
[0002]波长可调谐的窄线宽、高信噪比光纤激光器在光通信系统、光传感系统、光学相干层析光源及高准确度光谱分析测量仪器系统中有着十分广阔的应用前景，近年来得到了快速的发展。同时，具有高功率的超短脉冲光纤激光器由于其在转换效率、散热性以及光束质量方面相比其他激光源有着明显的优势，使其在测量、医疗、微纳加工、受控核聚变以及基础科学研究等方面也具有非常广阔的需求前景，是目前激光技术的一个重要研究方向。在众多的掺杂光纤激光器中，掺镱光纤激光器发展最为迅速，它具有较宽的发射带宽，从而可以支持更短的锁模脉冲，而且量子缺陷低，没有能级上转换和重吸收损耗。
[0003]但是，普通光纤激光器产生的超短脉冲在长光纤中传输时会积累大量的非线性相移，在光纤色散的作用下会导致脉冲畸变，从而限制锁模光纤激光器单脉冲能量的提高，这对于获得高功率、高光束质量的脉冲激光是不利的。而光子晶体光纤区别于普通光纤激光器的优点是:它具有大的表面积-体积比，散热性极好，可以实现超短脉冲激光的高功率输出。双包层大模场面积光子晶体光纤能够在高功率下保证单模运转和极好的光束质量，同时，双包层大模场面积的结构设计进一步提高了抽运光的耦合效率。光子晶体光纤独有的微结构产生的优异特性，使光束完全被封闭在纤芯中，不再受周围环境的影响，使之系统集成化、结构简单化、操作容易化，已成为国际激光【技术领域】研究的热点之一。
[0004]关于波长可调谐光纤激光器，近些年国内外研究学者也有过很多相关报道。2006年，电子科技大学的赵德双、刘永智等基于偏振态调谐原理，利用多个偏振控制器在环形腔掺Er3+光纤激光器中实现了连续可调谐、窄线宽、高信噪比的单频(线宽0.1nm)激光输出，连续可调谐宽度达22nm(1538?1560nm)，最大输出功率lmW。2007年，南开大学的刘胜利等采用闪耀光栅作为色散元件，构建了前向、后向输出两种结构的可调谐掺Yb3+光子晶体光纤激光器，在抽运功率5.75W时，实现了 1050.6?1110.2nm的前向连续调谐输出，最高输出功率677mW。在抽运功率4.43W时，实现了 1042.1?1093nm的后向可调谐输出，最高输出功率2.21W。2012年，天津大学的白扬博等搭建了基于反射型体光栅和半导体可饱和吸收镜的线形腔全正色散掺镱光纤激光器，室温下实现了波长可连续调谐的被动锁模脉冲输出。波长1030nm时，光谱带宽0.32nm,最大平均输出功率10.2mff,单脉冲能量0.63nJ。
[0005]在目前已有的可调谐光纤激光器的研究报道中，可调谐原理多数基于光栅的分光特性、滤波器的光谱滤波特性或对偏振态的控制，也有同时结合以上原理的两个或多个，光纤增益介质多为掺铒单模光纤，输出波长多在1550nm的通信窗口处,且输出功率较低，腔型以全光纤结构的环形腔结构居多，关于自由空间光的线性谐振腔报道较少。
【发明内容】
[0006]为了弥补现有技术中自由空间光的线形谐振腔的缺失，本发明提出了一种可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器。
[0007]本发明的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其包括依次放置的以下部件:
[0008]带尾纤的976nm半导体激光器、第一平凸透镜、第一二色镜、第二平凸透镜、光子晶体光纤、第三平凸透镜、第二二色镜、第三二色镜、偏振控制元件、第四平凸透镜、半导体可饱和吸收镜；
[0009]偏振控制兀件包括:依次放置的第一偏振分束棱镜、二分之一波片、第二偏振分束棱镜；
[0010]光子晶体光纤脉冲激光器的振荡级腔形结构为折叠式线形驻波谐振腔，该折叠式线形驻波谐振腔的一端用第一二色镜作为腔镜，另一端用半导体可饱和吸收镜作为腔镜，利用第二偏振分束棱镜作为谐振腔侧向输出端口；
[0011]采用端面泵浦方式，976nm半导体激光器输出激光，经第一平凸透镜、第二平凸透镜准直-聚焦后，注入光子晶体光纤内，由第三平凸透镜准直后输出类平行光，该类平行光经第二二色镜、第三二色镜按“Z”形转折后，进入偏振控制元件，通过调节偏振控制元件的第一偏振分束棱镜、二分之一波片、第二偏振分束棱镜改变振荡激光的偏振态，并利用第四平凸透镜获得启动瓦级锁模所需功率密度，在多个波长处分别实现瓦级锁模脉冲激光输出。
[0012]进一步的，光子晶体光纤的两端面经塌陷处理后研磨成8度角。
[0013]进一步的，通过控制二分之一波片和第二偏振分束棱镜控制耦合输出比。
[0014]进一步的，所述可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器的二阶群速度色散估计值为+0.019ps2/m。
[0015]进一步的，所述半导体可饱和吸收镜基于多层GaAs-AlAs布拉格反射镜，非饱和吸收65%，调制深度35%，饱和通量20 μ J/cm2，弛豫时间500fs。
[0016]进一步的，所述第一偏振分束棱镜作为起偏器，所述第二偏振分束棱镜和所述二分之一波片作为输出I禹合器。
[0017]进一步的，所述二分之一波片用于控制从所述第二偏振分束棱镜的逃逸窗输出激光功率的大小；以及用于调节达到所述半导体可饱和吸收镜上的功率密度。
[0018]进一步的，所述第一偏振分束棱镜和所述第二偏振分束棱镜均镀有900nm?1700nm的高反膜。
[0019]进一步的，所述谐振腔中没有插入可调谐元件，所述第一偏振分束棱镜、所述第二偏振分束棱镜和所述二分之一波片用作偏振滤波器；
[0020]通过调节所述第一偏振分束棱镜、所述第二偏振分束棱镜和所述二分之一波片使输出光谱的峰值波长发生移动；
[0021]通过在不同波长处调整所述二分之一波片，得到不同的光谱透过率；
[0022]进一步的，对所有可调谐的波长，通过调整聚焦到所述半导体可饱和吸收镜上的光斑大小来实现锁模。
[0023]本发明的有益效果在于:
[0024]首次使用区别于传统光纤的光子晶体光纤，设计折叠式线形驻波腔，搭建整个光路为自由空间的光学实验装置，获得了结构简单、空间小巧、稳定性好的高功率、波长可调谐的窄线宽的光子晶体光纤锁模脉冲激光器。
【专利附图】
【附图说明】
[0025]图1为本发明的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器机构示意图。【具体实施方式】
[0026]由于超短脉冲光纤激光器的高峰值功率、光纤芯径的小尺寸、对泵浦光吸收所要求的光纤长度所导致的高非线性效应，会使光纤可调谐超短脉冲源很难产生高平均输出功率。而且，传统的单模光纤激光器由于有限的纤芯直径，在脉冲传输的过程中积累了显著地非线性啁啾，最终导致脉冲分裂，从而限制了激光脉冲能量的进一步提高。
[0027]为了降低这种非线性效应，现有技术选择大模场直径的双包层光纤激光器。然而，通过抑制高阶模来得到一个稳定的锁模脉冲运行仍然是一个挑战。大模场面积的PCF的出现为光纤激光器开辟了一个新视野，在输出干净的基模的同时拥有大模场面积。特别地，这种有着光子晶体包层的微结构的大模场面积光纤允许单模输出，纤芯面积达1000 μ m2也可以有着近衍射极限的输出光束同时，光子晶体光纤由于其特殊的包层结构可以提供低的腔内色散和低的非线性。
[0028]由于大模场面积光子晶体光纤的出现，使超短脉冲光纤激光器得到了飞速发展。但是，要实现高功率的可调谐大模场面积光子晶体光纤锁模激光器仍具有挑战。而且，现有技术中鲜有可调谐PCF皮秒激光源，
[0029]在发明中提供的这种高功率可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模皮秒激光器，其脉宽小于10ps，腔内没有任何可调谐元件。通过调节偏振分束棱镜和二分之一波片来控制传输脉冲在锁模状态下的光谱，产生的可调谐波长范围为1028.5?1064nm。当泵浦功率8W时，在不同的中心波长处输出平均功率1.0ff, 7.9ps的脉冲宽度，重频45.9MHz，相应单脉冲能量22nJ。此输出功率和单脉冲能量要比现有技术的单模掺镱光纤激光器高10倍。在中心波长1040nm处获得最高输出功率，较窄的光谱宽度只有0.4nm，脉宽7.9ps。
[0030]所测得的信噪比为45.93dB，在输出脉冲的RF谱线中没有旁瓣产生。另外，在高泵浦功率情况下，还观测到了不稳定锁模、脉冲分裂和多脉冲运转状态。
[0031]本发明的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器是一种基于波长可调谐的掺镱光子晶体光纤SESAM锁模脉冲光纤激光器。图1为本发明的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器机构示意图。如图1所示，本发明的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其包括依次放置的以下部件:
[0032]带尾纤的976nm半导体激光器1、第一平凸透镜2、第一二色镜3、第二平凸透镜4、光子晶体光纤5、第三平凸透镜6、第二二色镜7、第三二色镜8、偏振控制元件、第四平凸透镜12、半导体可饱和吸收镜13 ；
[0033]偏振控制兀件包括:依次放置的第一偏振分束棱镜9、二分之一波片10、第二偏振分束棱镜11 ;
[0034]光子晶体光纤脉冲激光器的振荡级腔形结构为折叠式线形驻波谐振腔，该折叠式线形驻波谐振腔的一端用第一二色镜3作为腔镜，另一端用半导体可饱和吸收镜13作为腔镜，利用第二偏振分束棱镜11作为谐振腔侧向输出端口 ；
[0035]采用端面泵浦方式，976nm半导体激光器I输出激光，经第一平凸透镜2、第二平凸透镜4准直-聚焦后，注入光子晶体光纤5内，由第三平凸透镜6准直后输出类平行光，该类平行光经第二二色镜7、第三二色镜8按“Z”形转折后，进入偏振控制元件，通过调节偏振控制兀件的第一偏振分束棱镜9、二分之一波片10、第二偏振分束棱镜11改变振荡激光的偏振态，并利用第四平凸透镜12获得启动瓦级锁模所需功率密度，在多个波长处分别实现瓦级锁模脉冲激光输出。
[0036]进一步的，光子晶体光纤5的两端面经塌陷处理后研磨成8度角。
[0037]进一步的，通过控制二分之一波片10和第二偏振分束棱镜11控制耦合输出比。
[0038]其中，976nmLD是该光纤激光器的泵浦源。掺镱光纤在976nm处的吸收截面相对较窄，但吸收系数较大。976nm半导体激光器I最大输出为29.5W (I=44A)，976nm泵浦光经1:1准直-聚焦耦合系统耦合进光子晶体光纤内包层，耦合效率大于80%，以使增益介质对泵浦光有充分的吸收。
[0039]光子晶体光纤5为双包层大模场面积光子晶体光纤，是NKT公司生产的内包层170 μ m、数值孔径0.62，纤芯直径为40 μ m、数值孔径0.03的非保偏光子晶体光纤，模场面积约为660 μ m2，光纤长度2m，具有六角型周期性排布的空气孔阵列。这种光子晶体光纤对976nm泵浦光的吸收系数为13dB/m。为了提高泵浦光和信号光的耦合效率、避免光纤端面损伤、污染，采用热塌陷方法使距离光纤两端面约0.5mm处的空气孔区塌陷，然后对两端均以8ο斜角抛光，以避免端面反馈形成自激振荡，影响可调谐激光器的性能。光纤端面磨肖IJ、抛光处理工作可以由自行研制的一套行之有效的方案完成，只要能最大限度地降低腔内损耗即可。
[0040]本发明的激光(泵浦光)从端面入射，利用第一二向色镜3和同时作为锁模器件的SESAM13作为折叠式线形驻波腔两端的腔镜，通过第二偏振分束棱镜11侧向输出锁模脉冲激光，其结构简单、空间紧凑、波长调谐方便。
[0041]由于从光纤另一端输出的激光会伴有很强的泵浦光存在，在这里通过设计折叠式线性腔结构，利用两个平行放置的二向色镜有效地将腔内循环振荡的激光和泵浦光分开，从而保证腔内只有我们需要的信号光在振荡，而无杂散光的干扰。具体在本发明中是将976nm半导体激光器输出的泵浦光经平凸透镜准直-聚焦到光子晶体光纤中，输出光经两个二向色镜按“Z”形折叠后继续传播，从而有效分离泵浦光和激光，保证腔内只有激光振荡，而无泵浦光的干扰。
[0042]侧面输出激光有效利用第二偏振分束棱镜的分光特性，使之既能满足腔内激光的循环振荡，保持谐振腔的完整性，又能通过其侧面的逃逸窗将激光导出，结构上更加灵活。
[0043]通过综合调整偏振控制元件来调整腔内循环振荡激光的偏振态，进而引起输出光波长的改变来实现波长可调谐。且随着泵浦光注入的增大，需通过二分之一波片和第二偏振分束棱镜来控制耦合输出比，从而保证激光器运行的稳定性。
[0044]锁模器件SESAM是基于GaAs/AlAs Bragg反射镜上低温分子束外延技术生长的InGaAs量子阱结构，在1.04 μ m附近的线性吸收率为65%，调制深度为35%，饱和通量为20 μ J/cm2,吸收恢复时间小于500fs。利用其对强光的非线性吸收特性，即:当光场较弱时，其对光的吸收很强，因此光透过率很低；随着激光强度增加，吸收体被逐渐“漂白”，吸收减弱；当光强达到某一特定值(称为饱和光强)时，吸收体完全饱和，光透过率达到极大，使强度最大的激光脉冲经受最小的损耗，达到从选择脉冲到最后启动锁模的目的。这样就对腔内光场引入了自动的振幅调制，从而能够得到锁模脉冲输出。
[0045]本发明的波长可调谐光纤激光器在光通信系统、光传感系统、光学相干层析光源及高准确度光谱分析测量仪器系统中有着十分广阔的应用前景，此脉冲光纤激光器为多种领域的科学研究和应用提供了可靠性光源。
[0046]实施例一:
[0047]976nm半导体激光泵浦源(半导体激光器I)通过芯径200 μ m,数值孔径0.22的尾纤输出，LD最大电流44A时对应976nm激光最大输出功率为29.5W。976nm半导体激光经过两焦距均为8mm的平凸透镜准直-聚焦后注入光子晶体光纤内包层，耦合效率80%以上，由平凸透镜准直后输出类平行光，经第二和第三二色镜按“Z”形转折后(其中，第二和第三二色镜镀有976nm高透、1064nm高反膜)，进入第一偏振分束镜、二分之一波片和第二偏振分束镜，整个系统中的第一二色镜(镀976nm高透和1064nm高反膜)和锁模器件SESAM13构成谐振腔的两腔镜。利用焦距8_的第四平凸透镜聚焦，通过改变会聚光斑的尺寸大小获得启动锁模所需的功率密度。通过调节二分之一波片和第二偏振分束镜控制激光器的耦合输出比，利用第二偏振分束镜的侧向逃逸窗作为激光器的输出端口。关于实现波长可调谐输出，可以先通过观测高分辨率光谱仪上显示的输出光谱，再通过调整腔内的偏振控制元件来选择我们所要的输出波长，最后通过优化聚焦到SESAM上的光斑大小来实现稳定的锁模脉冲输出。在泵浦功率10.13W，输出功率160mW时，激光器出现调Q锁模，在泵浦功率10.51W，输出功率180mW时，达到稳定连续锁模的阈值。最终，在泵浦功率16W时，在1040nm波长处得到最大输出 1.01W，其他波长 1028.5nm、1033nm、1037nm、1042nm、1058nm、1064nm处分别获得 854mW、918mW、9904mW、762mW、824mW、756mW 的功率输出。
[0048]在本发明中，激光器的二阶群速度色散估计值约为+0.019ps2/m。这种经过特殊设计的大模场面积PCF可在一个高的数值孔径下降低非线性，对超短脉冲光纤激光器提高平均输出功率和单脉冲能量是非常有吸引力的。
[0049]SESAM(半导体可饱和吸收镜)基于多层GaAs-AlAs布拉格反射镜，非饱和吸收65%，调制深度35%，饱和通量20 μ J/cm2，弛豫时间500fs。第一个PBS用作起偏器，第二个PBS(偏振分束棱镜)结合二分之一波片作为输出稱合器。二分之一波片还被用来控制从PBS2的逃逸窗输出激光功率的大小，而且，二分之一波片还被用来调节达到SESAM上的功率密度，从而降低锁模时SESAM上的热效应。PBSl和PBS2均被镀有从900nm?1700nm的高反膜，与此同时，它们在区分不同波长时具备光谱滤波的这么一个功能。实际上，PBS和HWP这两种元件可被视为偏振滤波器。
[0050]通过调节SESAM，一旦实现锁模运转后，进一步调节PBS1、PBS2和HWP会导致输出光谱的峰值波长发生移动。另外，如果锁模运转是由调节PBS1、PBS2、HWP来实现的，那么进一步调节SESAM也会导致输出光谱的中心波长发生移动。在本发明的谐振腔中，没有插入可调谐元件。当调节这些元件时，这些波长的透过率峰值就会发生改变。因此，振荡器的中心波长也会同时发生改变。通过在不同波长处调整HWP，就会得到不同的光谱透过率。
[0051]这种SESAM运行在一个较宽的光谱范围内，因为它具备一个较宽的反射带宽(R>35%，λ=990?1090nm)。因此，在一个紧凑的激光器机构中，在全部的光谱增益带宽内实现锁模是可行的。对比一下会发现，当光谱的峰值波长超过1028.5?1064nm这个范围后，将会不能得到锁模脉冲。结果，35.5nm的波长可调谐范围是可行的。对比其他锁模光纤激光器通常在腔内使用了一些滤波片，我们的系统通过使用PBS和HWP实现了宽范围的可调谐透过率带宽。然而，通过优化元器件，在结构紧凑的激光器内不插入任何可调谐滤波器，在全光谱增益带宽内实现连续可调谐也是可行的。
[0052]而且，为了保证可调谐光纤激光器运行的稳定性，PBS、HWP和SESAM这些元件在调谐到运行的波长时，用元件一旁的紧固螺栓锁定。然而，这一光纤激光系统对振动和通常的环境扰动不是很敏感。经过测量，它仍可以在稳定的锁模状态持续运行。
[0053]对所有可调谐的波长，可以通过调整聚焦到SESAM上的光斑大小来实现锁模。激光器在泵浦5W时开始输出连续光，继续增加泵浦功率会进入调Q锁模状态。当泵浦功率超过5.5W时，可以得到连续锁模运转。可以发现当瞬时泵浦功率达到8W时，在所有可调谐波段可以得到输出功率约I左右。
[0054]在高的泵浦功率下，存在不稳定的锁模脉冲、脉冲分裂、多脉冲运转的情况。其中一种原因是由于积累了大量的非线性啁啾，另外一中原因是由于打到SESAM上的过高的功率密度所致的过饱和效应。同时也发现，在高泵浦功率下激光发射还会突然转移到其他元件的透过率峰值处，这也会导致不稳定锁模发生。在不稳定锁模状态下，重复频率也会不稳或是随机改变。
[0055]惟以上者，仅为本发明的较佳实施例而已，举凡熟悉此项技艺的专业人士。在了解本发明的技术手段之后，自然能依据实际的需要，在本发明的教导下加以变化。因此凡依本发明申请专利范围所作的同等变化与修饰，都应仍属本发明专利涵盖的范围内。
【权利要求】
1.一种可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器,其特征在于,包括依次放置的以下部件: 带尾纤的976nm半导体激光器、第一平凸透镜、第一二色镜、第二平凸透镜、光子晶体光纤、第三平凸透镜、第二二色镜、第三二色镜、偏振控制元件、第四平凸透镜、半导体可饱和吸收镜； 偏振控制兀件包括:依次放置的第一偏振分束棱镜、二分之一波片、第二偏振分束棱镜; 所述光子晶体光纤脉冲激光器的振荡级腔形结构为折叠式线形驻波谐振腔，该折叠式线形驻波谐振腔的一端用所述第一二色镜作为腔镜，另一端用所述半导体可饱和吸收镜作为腔镜，利用所述第二偏振分束棱镜作为谐振腔侧向输出端口 ； 采用端面泵浦方式，所述976nm半导体激光器输出激光，经所述第一平凸透镜、所述第二平凸透镜准直-聚焦后，注入所述光子晶体光纤内，由第所述三平凸透镜准直后输出类平行光，该类平行光经所述第二二色镜、所述第三二色镜按“Z”形转折后，进入所述偏振控制元件，通过调节所述偏振控制元件的所述第一偏振分束棱镜、所述二分之一波片、所述第二偏振分束棱镜改变振荡激光的偏振态，并利用所述第四平凸透镜获得启动瓦级锁模所需功率密度，在多个波长处分别实现瓦级锁模脉冲激光输出。
2.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于: 所述光子晶体光纤的两端面经塌陷处理后研磨成8度角。
3.如权利要求 1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于: 通过控制所述二分之一波片和所述第二偏振分束棱镜控制耦合输出比。
4.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于: 所述可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器的二阶群速度色散估计值为+0.019ps2/m。
5.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器,其特征在于: 所述半导体可饱和吸收镜基于多层GaAs-AlAs布拉格反射镜，非饱和吸收65%，调制深度35%，饱和通量20 μ J/cm2,弛豫时间500fs。
6.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器,其特征在于: 所述第一偏振分束棱镜作为起偏器，所述第二偏振分束棱镜和所述二分之一波片作为输出I禹合器。
7.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于: 所述二分之一波片用于控制从所述第二偏振分束棱镜的逃逸窗输出激光功率的大小；以及用于调节达到所述半导体可饱和吸收镜上的功率密度。
8.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于: 所述第一偏振分束棱镜和所述第二偏振分束棱镜均镀有900nm~1700nm的高反膜。
9.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于: 所述谐振腔中没有插入可调谐元件，所述第一偏振分束棱镜、所述第二偏振分束棱镜和所述二分之一波片用作偏振滤波器； 通过调节所述第一偏振分束棱镜、所述第二偏振分束棱镜和所述二分之一波片使输出光谱的峰值波长发生移动；通过在不同波长处调整所述二分之一波片，得到不同的光谱透过率。
10.如权利要求1的可调谐大模场面积光子晶体光纤SESAM锁模激光器，其特征在于:对所有可调谐的波长，通过调整聚焦到 所述半导体可饱和吸收镜上的光斑大小来实现锁模。
【文档编号】H01S3/067GK103944045SQ201410132198
【公开日】2014年7月23日 申请日期:2014年4月2日 优先权日:2014年4月2日
【发明者】李平雪, 赵自强, 杨春, 池俊杰, 张光举, 姚毅飞, 胡浩伟 申请人:北京工业大学