本发明属于功率半导体技术领域，涉及一种gan异质结电导调制场效应管。
背景技术：
由于si和gaas为代表的前两代半导体材料的局限性，第三代宽禁带半导体材料因为其优异的性能得到了飞速发展。氮化镓(gan)材料作为第三代半导体材料的核心之一，相比si，gaas和碳化硅(sic)特殊之处在于其所具有极化效应。algan/gan异质结由于极化效应在异质结界面靠近gan侧产生了高浓度、高电子迁移率的二维电子气导电沟道，使得algan/ganhemt器件具有导通电阻小、开关速度快、正向导通饱和电流密度大等特点，在器件应用中占据较大优势，因此得到广泛关注和研究。
场效应管在半导体领域占有极其重要的地位。近年来，基于gan异质结材料的场效应管已经取得了较大发展。然而，传统的gan异质结场效应管多为横向结构，其目前存在两大弊端：1)横向algan/gan异质结由于极化效应在异质结界面靠近gan侧产生了高浓度、高电子迁移率的二维电子气导电沟道，因此，常规algan/ganhemt器件为常开型器件。然而，器件实际应用中需要负压驱动，驱动电路设计难度大、成本增加，且负压驱动电路不具备失效保护功能，使得系统安全性降低。因此，对于基于gan的场效应管而言，增强型器件比耗尽型(常开型)hemt器件具有更多的优势，其实现技术是研究者们极其关注的问题；2)横向器件在关断状态下，电压主要由栅极与漏极之间的漂移区承受，由于电场在漂移区分布不均匀，电场峰值会出现在靠近漏端的栅极边缘，导致器件提前击穿，从而无法发挥gan异质结器件所具有的高工作频率、低导通电阻与高耐压的优势。而且，在横向结构中，提高耐压不可避免地会增大栅漏间距，这会增大单位器件面积，提高单位器件成本，降低晶圆利用率。
gan增强型功率器件的研究背景技术：
1.algan/gan异质结由于极化效应在异质结界面靠近gan侧产生了高浓度、高电子迁移率的二维电子气导电沟道，因此，常规algan/ganhemt器件为常开型器件。然而，器件实际应用中需要负压驱动，驱动电路设计难度大、成本增加，且负压驱动电路不具备失效保护功能，使得系统安全性降低。因此，对于algan/ganhemt器件而言，增强型(常关型)hemt器件比耗尽型(常开型)hemt器件具有更多的优势，其实现技术是研究者们极其关注的问题。
2.近年来增强型ganhemt的研究工作已经取得了巨大的进步，但目前增强型ganhemt的阈值电压都比较低(大多小于1v)，性能要明显比耗尽型hemt的差。通常器件阈值电压要求在2.5～4v以上，才能避免由于栅极驱动信号畸变或振铃等干扰而导致gan器件误开启，满足功率开关在实际系统应用中安全、稳定、可靠的要求。
3.目前通常采用如下技术实现gan增强型hemt器件：
(1)降低al组分或者生长薄的势垒层降低了沟道中2deg浓度，但是增大了algan/ganhemt的寄生电阻和开态电阻，因此al组分和势垒层厚度只能够在有限的范围内降低，阈值电压都比较低。
(2)生长p-cap盖帽层实现增强型hemt，但是盖帽层使栅极对于沟道的控制变弱，降低了器件的跨导，对于高频工作不利，同时p-cap技术会引入p-n结栅，器件工作时会有大量空穴注入到沟道从而会产生很大的栅电流，导致阈值电压发生回滞和可靠性降低等一系列问题。
(3)凹栅刻蚀能够有效地耗尽栅极下方2deg浓度，但是凹栅刻蚀需要精确地控制刻蚀深度同时会引入严重的刻蚀损伤。
(4)f基等离子体处理是一种十分有前途的实现增强型hemt的方法，但是会引入注入损伤、阈值电压回滞、和高压工作稳定性问题。
提高gan功率器件反向耐压能力的研究背景技术：
1.对于传统的ganhemt而言，当器件承受反向耐压时，由于栅极和漏极之间沟道二维电子气不能够完全耗尽，使得沟道电场主要集中在栅漏边缘，导致器件在较低的漏极电压下便发生击穿；同时，从源极注入的电子可以经过gan缓冲层到达漏极，形成漏电通道，过大的缓冲层泄漏电流同样会导致器件提前击穿，无法充分发挥gan材料的高耐压优势，从而限制ganhfet在高压方面的应用。
2.目前为了使栅极与漏极之间电场分布更加均匀，抑制缓冲层泄漏电流，提高器件击穿电压，通常使用以下方法：
(1)使用表面场板技术[d.vislallietal.,“limitationsoffieldplateeffectduetothesiliconsubstrateinalgan/gan/algandhfets”,ieeetrans.electrondevices,vol.57,no.12,2010(10),p.3333-3339(3060)]。场板结构可以有效地耗尽其下的沟道二维电子气，扩展栅极与漏极之间的二维电子气耗尽区域，使栅漏之间的电场分布更加均匀，从而达到提高击穿电压的目的。但场板结构依然无法完全耗尽栅极与漏极之间的沟道二维电子气，同时无法抑制缓冲层泄漏电流，不能充分发挥gan材料的耐压优势，同时场板结构也会退化器件的频率特性。
(2)在缓冲层内掺入碳、铁等杂质[eldadbahat-treideletal.，“algan/gan/gan:cback-barrierhfetswithbreakdownvoltageofover1kvandlowron×a”,trans.onelectrondevices,vol.57,no.11,2010(9),p.3050-3058(3060)]。碳、铁等杂质会在gan缓冲层内引入深能级电子陷阱，俘获从源极注入的电子，增大缓冲层电阻，同时被电子占据的陷阱有助于耗尽沟道中二维电子气，使器件沟道电场分布更加均匀。但是该技术不能完全耗尽沟道中的二维电子气，无法充分发挥gan材料的耐压优势，同时碳、铁等杂质引入的深能级陷阱会导致诸如导通电阻增大、输出电流下降、电流崩塌效应和反应速度下降等负面影响。
技术实现要素：
为了解决上述技术难题，本发明提出了一种gan异质结电导调制场效应管。工作在正向导通状态时，该器件具有阈值电压大且可以灵活调控、导通电阻低、饱和电流大；在反向关断状态时，该器件体内电场分布均匀、反向泄漏电流小、击穿电压高的优势。
本发明解决上述技术问题所采用的技术方案是：如图1所示，一种gan异质结电导调制场效应管，从下至上依次包括层叠设置的p型欧姆漏电极10、p型重掺杂gan层1、n型漂移区2、almn层4和gan-top层5；所述n型漂移区2和almn层4构成第一异质结，第一异质结界面形成二维电子气沟道；所述gan-top层5和almn层4构成第二异质结，第二异质结界面形成二维空穴气沟道；其特征在于，还包括凹槽，所述凹槽位于器件沿横向方向的端面，并沿垂直方向依次贯穿gan-top层5和almn层4后延伸入n型漂移区2上层，在凹槽的内壁具有栅氧化层7，在栅氧化层7上淀积有肖特基栅电极8；所述n型漂移区2中具有浮空p-gan区域3，浮空p-gan区域3位于凹槽下方；所述gan-top层5上表面具有欧姆金属源极9，欧姆金属源极9与凹槽相邻。
作为优选方式，所述gan-top层的厚度大约为20～80nm。
作为优选方式，所述almn层5中m为ga、in和ga与in的混合物中的一种，其厚度大约为20～60nm。
作为优选方式，所述n型漂移区2的厚度大约为5～20μm。
作为优选方式，所述浮空p-gan层3与almn势垒层之间的距离t:0.5～2μm。
作为优选方式，所述浮空p-gan层3的长度lp:0～5μm。
作为优选方式，所述p型重掺杂gan层1的厚度0.5～1μm。
作为优选方式，所述栅介质7为sio2、si3n4、aln、al2o3、mgo和hfo2中的一种。
为了解决目前实现低导通电阻的gan增强型hemt器件所遇到的技术难题，本发明提出了一种新型的双异质结电导调制纵向场效应晶体管(如图1所示)。根据异质结极化原理，在gan-top层5和almn层4构成异质结12界面存在高浓度的二维空穴气(2-dhg)阻断源极电子注入到n型漂移区2和almn层4构成异质结11界面处的二维电子气(2-deg)沟道，实现阈值电压大范围调控，如仿真结果图2双异质结能带分布和载流子浓度图所示，通过设计合理的双异质结，使其异质结12价带顶a高于费米能级从而形成高浓度2-dhg沟道实现阈值电压大范围调控，同时，异质结11导带底b低于费米能级形成高浓度2-deg沟道减小沟道导通电阻；此外，正向导通时，当漏极加正电压后，将有大量空穴从p型重掺杂gan层1注入到轻掺杂n型gan漂移区2，使轻掺杂n型gan漂移区2发生大注入现象，同时为了维持电荷平衡，将有大量电子通过2deg沟道从源极注入到漂移区，从而使原本轻掺杂的漂移区载流子浓度增加，使轻掺杂n型gan漂移区2发生电导调制，大幅降低其漂移区电阻，从而新结构可以获得一个较低的导通电阻。
利用浮空p-gan3与n型漂移区2所形成的gan基反偏pn结作为栅端保护环减小栅端电场峰值，且该反偏pn结在承受反向耐压时其耗尽区不断扩展使该器件体内电场分布均匀，直至将整个浮空p-gan和n型漂移区全部耗尽来承受反向耐压。显然，本发明同时具有良好的正向特性(高阈值电压、低导通电阻、高导通电流)和良好的反向阻断特性(高击穿电压、低反向泄漏电流)，因此本发明在电力电子领域具有很大的应用前景。需要指出的是，p型重掺杂gan层1和轻掺杂n型gan漂移区2的掺杂浓度、厚度都会影响器件正向特性(高阈值电压、低导通电阻、高导通电流)和反向阻断特性(高击穿电压、低反向泄漏电流)。显然，本发明在电力电子领域具有很大的应用前景。
需要指出的是，gan-top层的厚度以及掺杂浓度、almn势垒层的厚度、almn势垒层的al组分，或是almn势垒层中有掺杂以及掺杂的分布不同时，异质结12界面处存在的2-dhg和异质结11界面处存在的2-deg浓度都有明显差异，从而所实现的阈值电压值也有所差异；浮空p-gan层的长度、厚度、掺杂浓度以及与almn势垒层之间的距离都会影响到器件体内电场分布以及关态漏电降低的程度。
本发明巧妙地将gan/almn/gan双异质结与p-i-n二极管(具体的p指p型重掺杂gan层1、i指轻掺杂n型gan漂移区2、n指almn/gan异质结11界面处的2-deg沟道)串联，大幅提高了功率器件的正向特性(高阈值电压、低导通电阻、高导通电流)和反向阻断特性(高击穿电压、低反向泄漏电流)。
本发明的有益效果为：
低导通电阻和大导通电流。正向导通时，当漏极加正电压后，将有大量空穴从p型重掺杂gan层1注入到轻掺杂n型gan漂移区2，使轻掺杂n型gan漂移区2发生大注入现象，同时为了维持电荷平衡，将有大量电子通过2deg沟道从源极注入到漂移区，从而使原本轻掺杂的漂移区载流子浓度增加，使轻掺杂n型gan漂移区2发生电导调制，大幅降低其漂移区电阻；此外，由于利用到了异质结11界面处2-deg沟道导电，2deg沟道电阻小从而使器件实现低导通电阻和大饱和电流，从而新结构可以进一步获得一个低导通电阻和大导通电流的优良正向特性；
在反向关断状态时，利用浮空p-gan3与n型漂移区2所形成的gan基反偏pn结作为栅端保护环减小栅端电场峰值，且该反偏pn结在承受反向耐压时其耗尽区不断扩展使该器件体内电场分布均匀，直至将整个浮空p-gan和n型漂移区全部耗尽来承受反向耐压。需要指出的是，反向耐压时，通过调节p-gan的掺杂浓度、厚度、长度使其与n型漂移区几乎同时耗尽，致使p-gan与n型漂移区反偏pn结之间的耗尽区扩展成一个更大的耗尽区来承受反向电压，充分发挥gan体材料禁带宽度大耐压高的优势，提高了电力电子电路系统的可靠性和稳定性。
图2所示结构示意图所代表的方案为基于本发明的原理的另一种实现方法，其中各层结构如下：
p型重掺杂gan层1，位于p型重掺杂gan层1上的gan轻掺杂n型漂移区2，位于所述轻掺杂n型漂移区2上的almn层4，所述n型漂移区2和almn层4构成异质结11，所述异质结11界面处形成二维电子气(2-deg)沟道，所述n型漂移区2中设置有浮空p-gan3，位于所述almn层上设置有gan-top层5，gan-top层5和almn层4构成异质结12，所述异质结12界面处形成二维空穴气(2-dhg)沟道，在所述漂移区2、almn层4和gan-top层5中设置有凹槽6，在所述凹槽6上面设置有栅氧化层7，在所述栅氧化层7上淀积有肖特基栅电极8，在所述gan-top层5上面淀积有欧姆金属源极9。需要特别指出的是，图1、图2对应的方案中浮空p-gan的数目和n型漂移区2的漂移区长度有关，n型漂移区2的漂移区长度越长，所设计的浮空p-gan的数目越多。
附图说明
图1是本发明提出的一种gan异质结电导调制场效应管结构示意图。
图2是本发明新结构双异质结能带分布和载流子浓度图。
图3是本发明提供的具有对称型gan异质结电导调制场效应管结构示意图。
具体实施方式
在发明内容中已经对本发明的方案进行了详细描述，在此不再赘述。