用于光声耦合光子器件的模式滤波方法及装置与流程

本发明涉及光声耦合技术领域，尤其涉及一种用于光声耦合光子器件的模式滤波方法及装置。

背景技术：

光声耦合是发生在透明介质中最强的非线性光与物质相互作用之一，当声子通过光力参量产生时，这种相互作用被称为受激布里渊散射(SBS)。自从激光器发明以来，SBS已广泛应用于高能量激光脉冲的产生、非线性光学显微、分布式光纤传感和光速控制等方面。近期，随着纳米制造技术的发展，人们调控光声耦合的能力进一步增强，相继涌现出光声晶体、集成硅波导和nanoweb光纤等光声耦合光子器件，这些器件在集成信号处理领域发挥巨大作用。然而，在高能量泵浦和极微弱信号条件下，泵浦光场与介质中非相干声子相互作用产生的SBS噪声不可避免，如何抑制该噪声一直以来是光声耦合光子器件中难以解决的问题。2009年《Optics Express》第17卷第13期发表的《High amplification and low noise achieved by a double-stage non-collinear Brillouin amplifier》和2015年《Applied Physics Letters》第107卷第041119页发表的《Parametric amplification of orbital angular momentum beams based on light-acoustic interaction》提出采用非共线布里渊放大结构，利用体介质中放大的信号光和SBS噪声传播方向的不同，空间分离信号和噪声，达到减少噪声提高信噪比的目的。但是，该方法仅适用于体介质，在光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件中，放大的信号光和SBS噪声相互重叠且在同一方向输出，无法利用非共线结构进行空间分离。

技术实现要素：

在下文中给出了关于本发明的简要概述，以便提供关于本发明的某些方面的基本理解。应当理解，这个概述并不是关于本发明的穷举性概述。它并不是意图确定本发明的关键或重要部分，也不是意图限定本发明的范围。其目的仅仅是以简化的形式给出某些概念，以此作为稍后论述的更详细描述的前序。

鉴于此，本发明提供了一种用于光声耦合光子器件的模式滤波方法及装置，以至少解决现有技术中无法去除光声耦合光子器件中的SBS噪声的问题。

根据本发明的一个方面，提供了一种用于光声耦合光子器件的模式滤波方法，模式滤波方法包括：对高斯型信号光束进行模式变换，获得OAM信号光束，其中，高斯型信号光束与高斯型泵浦光束之间具有布里渊频移；令OAM信号光束和高斯型泵浦光束分别从光声耦合光子器件的两侧输入，以使高斯型泵浦光束在光声耦合光子器件中对OAM信号光束进行受激布里渊放大；对从光声耦合光子器件输出的放大的OAM信号光束和SBS噪声光束的混合光束进行模式逆变换，使得经过模式逆变换后，混合光束中的放大的OAM信号光束变为放大的高斯型信号光束，而混合光束中的SBS噪声光束变为OAM-SBS噪声光束；通过空间滤波，滤除混合光束中的OAM-SBS噪声光束，以获得混合光束中的放大的高斯型信号光束。

进一步地，在滤除混合光束中的OAM-SBS噪声光束的步骤中，采用针孔空间滤波器来滤除OAM-SBS噪声光束。

进一步地，高斯型信号光束的能量低于10^-4J。

进一步地，高斯型信号光束的能量在[10^-8J,10^-13J]范围内。

进一步地，光声耦合光子器件中的非线性介质为以下之一：光声晶体、集成硅波导以及光纤。

根据本发明的另一方面，还提供了一种用于光声耦合光子器件的模式滤波装置，模式滤波装置包括第一螺旋相位变换器、第二螺旋相位变换器、第一四分之一波片、第二四分之一波片、偏振分光棱镜和针孔空间滤波器，其中，第一螺旋相位变换器和第二螺旋相位变换器的拓扑荷均为l，l为大于或等于1的整数；p偏振态高斯型信号光束经第一螺旋相位变换器后转换为拓扑荷为l的OAM信号光束，OAM信号光束经第一四分之一波片后转变成右旋圆偏振光进入光声耦合光子器件；p偏振态高斯型泵浦光束经偏振分光棱镜透射后、再经第二四分之一波片后转变为左旋圆偏振光进入光声耦合光子器件，其中，p偏振态高斯型信号光束与p偏振态高斯型泵浦光束之间具有布里渊频移；光声耦合光子器件输出的放大的OAM信号光束和SBS噪声光束的第一混合光束经第二四分之一波片后，通过偏振分光棱镜反射至第二螺旋相位变换器，由第二螺旋相位变换器输出第二混合光束；其中，第二混合光束中的放大的信号光束为s偏振、拓扑荷为0的高斯型光束，而第二混合光束中的SBS噪声光束为s偏振、拓扑荷为l的OAM光束；第二混合光束经过针孔空间滤波器后，第二混合光束中的SBS噪声光束被针孔空间滤波器滤除，而第二混合光束中的放大的高斯信号光束通过针孔空间滤波器输出。

进一步地，第一螺旋相位变换器和第二螺旋相位变换器为以下设备中的任意一种：螺旋相位板、空间光调制器、计算全息光栅以及q波片。

进一步地，p偏振态高斯型信号光束的能量在[10^-8J,10^-13J]范围内。

进一步地，光声耦合光子器件中的非线性介质为固体介质、透明液体或气体介质。

进一步地，光声耦合光子器件中的非线性介质为光声晶体、集成硅波导或光纤。

本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波方法及装置，将输入信号光变换为高级次OAM光束，和对向传播的高斯型泵浦光束在非线性介质中发生受激布里渊放大作用，放大的OAM信号光和泵浦自身SBS噪声混合光经OAM模式逆变换恢复为原输入信号光模式，并和变换后的SBS噪声模式空间分离，经空间滤波，提取出干净且无噪声的信号放大光。

本发明的模式滤波方法及装置通过为光信号施加模式标签，利用OAM模式滤波，能够从强SBS噪声中分辨并提取极微弱信号光，为光声耦合光子器件提供无噪声相互作用，解决了现有技术中无法去除光声耦合光子器件中的SBS噪声的问题，为光声耦合光子器件提供一种操作简便、实用性较强的滤波技术，理论上可以达到零噪声。

对于强信号来说，由于SBS噪声的强度远远小于强信号的放大光强度，因此可以忽略SBS噪声；而对于微弱信号(如低于10^-4J的信号)来说，特别是极微弱信号(如在[10^-8J,10^-13J]范围内的信号)来说，其放大光的强度与SBS噪声的强度量级相当，因此噪声不可忽略。在诸如光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件中，无法利用体介质(即液体介质或气体介质)中采用的非共线布里渊放大结构，只能采用共线结构，因此采用本发明的模式滤波方法及装置能够实现在共线结构条件下的信号与噪声分离，这是现有技术无法实现的。需要说明的是，本发明的模式滤波方法及装置不仅适用于诸如光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件，也同样适用于诸如CS₂之类的体介质。

通过以下结合附图对本发明的最佳实施例的详细说明，本发明的这些以及其他优点将更加明显。

附图说明

本发明可以通过参考下文中结合附图所给出的描述而得到更好的理解，其中在所有附图中使用了相同或相似的附图标记来表示相同或者相似的部件。所述附图连同下面的详细说明一起包含在本说明书中并且形成本说明书的一部分，而且用来进一步举例说明本发明的优选实施例和解释本发明的原理和优点。在附图中：

图1是示出本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波方法的一个示例性处理的流程图；

图2是示出本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波装置的一个示例的结构示意图；

图3是示出本发明的优选实施例1中泵浦光和信号光波形的示意图；

图4是示出光声耦合光子器件输出的放大的OAM信号光和SBS噪声光束的混合光波形的示意图；

图5是示出空间滤波之后所得到的双脉冲包络波形图；

图6是示出输入的信号光能量分别为10^-4J、10^-6J、10^-8J和10^-10J时模式滤波前(c1-c4)和模式滤波后(d1-d4)放大的信号光和SBS噪声混合光光斑的示意图。

本领域技术人员应当理解，附图中的元件仅仅是为了简单和清楚起见而示出的，而且不一定是按比例绘制的。例如，附图中某些元件的尺寸可能相对于其他元件放大了，以便有助于提高对本发明实施例的理解。

具体实施方式

在下文中将结合附图对本发明的示范性实施例进行描述。为了清楚和简明起见，在说明书中并未描述实际实施方式的所有特征。然而，应该了解，在开发任何这种实际实施例的过程中必须做出很多特定于实施方式的决定，以便实现开发人员的具体目标，例如，符合与系统及业务相关的那些限制条件，并且这些限制条件可能会随着实施方式的不同而有所改变。此外，还应该了解，虽然开发工作有可能是非常复杂和费时的，但对得益于本公开内容的本领域技术人员来说，这种开发工作仅仅是例行的任务。

在此，还需要说明的一点是，为了避免因不必要的细节而模糊了本发明，在附图中仅仅示出了与根据本发明的方案密切相关的装置结构和/或处理步骤，而省略了与本发明关系不大的其他细节。

本发明的实施例提供了一种用于光声耦合光子器件的模式滤波方法，模式滤波方法包括：对高斯型信号光束进行模式变换，获得OAM信号光束，其中，高斯型信号光束与高斯型泵浦光束之间具有布里渊频移；令OAM信号光束和高斯型泵浦光束分别从光声耦合光子器件的两侧输入，以使高斯型泵浦光束在光声耦合光子器件中对OAM信号光束进行受激布里渊放大；对从光声耦合光子器件输出的放大的OAM信号光束和SBS噪声光束的混合光束进行模式逆变换，使得经过模式逆变换后，混合光束中的放大的OAM信号光束变为放大的高斯型信号光束，而混合光束中的SBS噪声光束变为OAM-SBS噪声光束；通过空间滤波，滤除混合光束中的OAM-SBS噪声光束，以获得混合光束中的放大的高斯型信号光束

下面结合图1来描述本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波方法的一个示例的处理流程100。

如图1所示，处理流程100开始之后，执行步骤S110。

在步骤S110中，对高斯型信号光束进行模式变换，获得OAM信号光束，其中，高斯型信号光束与高斯型泵浦光束之间具有布里渊频移。然后，执行步骤S120。

例如，可以利用诸如螺旋相位板、空间光调制器、计算全息光栅以及q波片等的螺旋相位变换器来对高斯型信号光束进行模式变换。

其中，OAM信号光束作为模式变换后的信号光束，将用于与高斯型泵浦光束之间发生布里渊放大，OAM信号光束的拓扑荷为l，l例如可以取值为[1,10]内的整数。

在进行模式变换前，输入的高斯型信号光束的能量例如是低于10^-4J的信号光束，比如，能量在[10^-8J,10^-13J]范围内的信号光束。

在步骤S120中，令OAM信号光束和高斯型泵浦光束分别从光声耦合光子器件的两侧输入，以使高斯型泵浦光束在光声耦合光子器件中对OAM信号光束进行受激布里渊放大。然后，执行步骤S130。

其中，光声耦合光子器件例如为以下之一：光声晶体、集成硅波导或光纤。

这样，在光声耦合光子器件非线性介质中满足相位匹配条件的非线性相互作用有两种：一是高斯型泵浦光束和OAM模式的信号光(即OAM信号光束)发生SBA(受激布里渊放大)作用，放大的OAM模式信号光(即OAM信号光束的放大光，简称“放大信号光”)拓扑荷不变，仍为l；二是高斯型泵浦光束和光声耦合光子器件非线性介质中的非相干声子(或者叫分布式自发噪声)相互作用而形成泵浦自身的SBS噪声，该噪声的拓扑荷为0。经过以上两种非线性作用后，输出光波为拓扑荷为l的放大信号光和拓扑荷为0的SBS噪声的混合光，当输入信号光能量极弱时，放大信号光完全淹没在SBS噪声中，无法分辨。

在步骤S130中，对从光声耦合光子器件输出的放大光束(即“放大信号光”)和噪声光束(即“SBS噪声”)的混合光束进行模式逆变换，使得经过模式逆变换后，混合光束中的放大光束变为高斯型放大光束(即拓扑荷为0)，而混合光束中的噪声光束变为OAM噪声光束(即拓扑荷为l，其为中心强度为零的空心光束)。然后，执行步骤S140。

例如，可以利用诸如螺旋相位板、空间光调制器、计算全息光栅以及q波片等的螺旋相位变换器来对上述混合光束进行模式逆变换，用于模式逆变换的螺旋相位变换器可与上文中用于对高斯型信号光束进行模式变换的螺旋相位变换器完全相同。

在步骤S140中，通过空间滤波(例如可以采用针孔空间滤波器)，滤除混合光束中的OAM-SBS噪声光束，以获得混合光束中的高斯型放大光束。结束处理。

轨道角动量(OAM)是光与物质波的一种自由度，它的近轴本征拉盖尔-高斯(LG)模式形成无限维度希尔伯特空间。声子没有自旋角动量(SAM)，但是通过形成涡旋相位具有OAM。下面，以后向受激布里渊放大(SBA)为例来说明面向光声耦合光子器件的模式滤波方法的工作原理。

在后向SBA中，强泵浦光(频率为ω_p)和已经加入OAM标签的微弱信号光(频率为ω_s)在非线性介质中对向传输，相干产生布里渊频率为Ω＝ω_p-ω_s的闲频声波，相位匹配条件为：q(Ω)＝k(ω_p)-k(ω_s)，其中，k(ω)和q(Ω)分别为光波和声波的色散关系。相位匹配要求的动量守恒包括SAM和OAM，LG模式玻色粒子可以通过作用真空态的产生算符描述，即，这样，SBA相互作用的总动量守恒为可表达为：

公式一：

式中，a_p、a_s和b_ρ分别是泵浦光、信号光和声子的湮灭算符；s＝±1和是LG模式的自旋和角向量子数。除了SBA，泵浦光直接和自发非相干声波也发生相互作用，产生闲频Stokes光波，即为类似ASE的SBS噪声，相应的相位匹配条件为{k_m}＝k(ω_p)-{q_m}，其中{q_m}和{k_m}分别为非相干声子和SBS噪声。考虑自发声子中没有OAM，所以SBS噪声产生的总动量守恒可以表示为：

公式二：

公式一和公式二描述的光声耦合都属于SBS过程，能量均从泵浦光向Stokes光波和声波转移，唯一的区别就是SBA起源于输入信号光，而SBS噪声起源于声子噪声。从公式一和公式二中的动量守恒关系可以看出OAM自由度提供一个从SBS噪声分辨信号光的接口。如果泵浦光为高斯光束，表示为|k(ω_p)；s,0〉，放大的OAM信号光和SBS噪声应该为和|{k_m}；-s,0〉，这样信号光可以通过模式转换和空间滤波从SBS噪声背景中“解复用”获得。

通过以上描述可知，本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波方法，将输入信号光变换为高级次轨道角动量光束，和对向传播的高斯型泵浦光束在非线性介质中发生受激布里渊放大作用，放大的OAM信号光和泵浦自身SBS噪声混合光经OAM模式逆变换恢复为原输入信号光模式，并和变换后的SBS噪声模式空间分离，经空间滤波，提取出干净且无噪声的信号放大光。

本发明的模式滤波方法通过为光信号施加模式标签，利用轨道角动量(OAM)模式滤波，能够从强SBS噪声中分辨并提取极微弱信号光，为光声耦合光子器件提供无噪声相互作用，解决了现有技术中无法去除光声耦合光子器件中的SBS噪声的问题，为光声耦合光子器件提供一种操作简便、实用性较强的滤波技术，理论上可以达到零噪声。

对于强信号来说，由于SBS噪声的强度远远小于强信号的放大光强度，因此可以忽略SBS噪声；而对于微弱信号(如低于10^-4J的信号)来说，特别是极微弱信号(如在[10^-8J,10^-13J]范围内的信号)来说，其放大光的强度与SBS噪声的强度量级相当，因此噪声不可忽略。在诸如光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件中，无法利用体介质(即液体介质或气体介质)中采用的非共线布里渊放大结构，只能采用共线结构，因此采用本发明的模式滤波方法能够实现在共线结构条件下的信号与噪声分离，这是现有技术无法实现的。需要说明的是，本发明的模式滤波方法不仅适用于诸如光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件，也同样适用于诸如CS₂之类的体介质。

此外，本发明的实施例还提供了一种用于光声耦合光子器件的模式滤波装置，模式滤波装置包括第一螺旋相位变换器、第二螺旋相位变换器、第一四分之一波片、第二四分之一波片、偏振分光棱镜和针孔空间滤波器，其中，第一螺旋相位变换器和第二螺旋相位变换器的拓扑荷均为l，l为大于或等于1的整数；p偏振态高斯型信号光束经第一螺旋相位变换器后转换为拓扑荷为l的OAM信号光束，OAM信号光束经第一四分之一波片后转变成右旋圆偏振光进入光声耦合光子器件；p偏振态高斯型泵浦光束经偏振分光棱镜透射后、再经第二四分之一波片后转变为左旋圆偏振光进入光声耦合光子器件，其中，p偏振态高斯型信号光束与p偏振态高斯型泵浦光束之间具有布里渊频移；光声耦合光子器件输出的放大的OAM信号光束和SBS噪声光束的第一混合光束经第二四分之一波片后，通过偏振分光棱镜反射至第二螺旋相位变换器，由第二螺旋相位变换器输出第二混合光束；其中，第二混合光束中的放大的信号光束为s偏振、拓扑荷为0的高斯型光束，而第二混合光束中的SBS噪声光束为s偏振、拓扑荷为l的OAM光束；第二混合光束经过针孔空间滤波器后，第二混合光束中的噪声光束被针孔空间滤波器滤除，而第二混合光束中的放大的高斯型信号光束通过针孔空间滤波器输出。

下面结合图2本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波装置的一个示例。如图2所示，本发明的模式滤波装置200包括第一螺旋相位变换器210、第二螺旋相位变换器220、第一四分之一波片230、第二四分之一波片240、偏振分光棱镜250和针孔空间滤波器260。

第一螺旋相位变换器210和第二螺旋相位变换器220的拓扑荷均为l，l为大于或等于1的整数，l例如为1、2、3等[1,10]范围内的整数。第一螺旋相位变换器210和第二螺旋相位变换器220可以是螺旋相位板、空间光调制器、计算全息光栅以及q波片等。

p偏振态高斯型信号光束L_S1(相当于上文描述的模式滤波方法中提到的高斯型信号光束)经第一螺旋相位变换器210后转换为拓扑荷为l的OAM信号光束L_S2(相当于上文描述的模式滤波方法中提到的OAM信号光束)，OAM信号光束L_S2经第一四分之一波片230后转变成右旋圆偏振光L_S3进入光声耦合光子器件(作为非线性介质)。其中，光声耦合光子器件中的非线性介质例如为以下之一：光声晶体和集成硅波导、光纤等固体介质，透明液体或气体介质。

其中，p偏振态高斯型信号光束L_S1的能量例如是低于10^-4J的信号光。在一个例子中，L_S1的能量在[10^-8J,10^-13J]范围内。

同时，p偏振态高斯型泵浦光束L_P1(相当于上文描述的模式滤波方法中提到的高斯型泵浦光束)经偏振分光棱镜250透射后、再经第二四分之一波片240后转变为左旋圆偏振光L_P2进入光声耦合光子器件，其中，p偏振态高斯型信号光束L_S1与p偏振态高斯型泵浦光束L_P1之间具有与作为非线性介质的光声耦合光子器件相匹配的布里渊频移。

光声耦合光子器件输出的放大光束L_A1(相当于上文描述的模式滤波方法中所提到的“放大信号光”)和噪声光束L_N1(相当于上文描述的模式滤波方法中所提到的“SBS噪声”)的第一混合光束经第二四分之一波片240后，通过偏振分光棱镜250反射至第二螺旋相位变换器220，由第二螺旋相位变换器220输出第二混合光束。第二混合光束中的放大光束L_A2为s偏振、拓扑荷为0的高斯型光束，而第二混合光束中的噪声光束L_N2为s偏振、拓扑荷为l的OAM光束。

其中，在光声耦合光子器件输出的第一混合光束中：放大光束L_A1的拓扑荷为l、偏振态为圆偏振；而噪声光束L_N1的拓扑荷为0、偏振态为圆偏振。放大光束L_A1经过第二四分之一波片240后变为s偏振态OAM信号光，然后由偏振分光棱镜250反射，再经第二螺旋相位变换器220后变为s偏振、拓扑荷为0的高斯型光束(即放大光束L_A2)。此外，噪声光束L_N1经过第二四分之一波片240后s偏振态SBS噪声，然后由偏振分光棱镜250反射，再经第二螺旋相位变换器220后变为s偏振、拓扑荷为l的OAM光束(即噪声光束L_N2)。

这样，第二混合光束经过针孔空间滤波器260后，第二混合光束中的噪声光束L_N2由于是空心光束，其无法通过针孔空间滤波器260的针孔，因此被针孔空间滤波器260滤除；而第二混合光束中的放大光束L_A2恰好能够通过针孔空间滤波器260而被输出。

通过以上描述可知，本发明的用于光声耦合光子器件的模式滤波装置，将输入信号光变换为高级次轨道角动量光束，和对向传播的高斯型泵浦光束在非线性介质中发生受激布里渊放大作用，放大的OAM信号光和泵浦自身SBS噪声混合光经OAM模式逆变换恢复为原输入信号光模式，并和变换后的SBS噪声模式空间分离，经空间滤波，提取出干净且无噪声的信号放大光。

本发明的模式滤波装置通过为光信号施加模式标签，利用轨道角动量(OAM)模式滤波，能够从强SBS噪声中分辨并提取极微弱信号光，为光声耦合光子器件提供无噪声相互作用，解决了现有技术中无法去除光声耦合光子器件中的SBS噪声的问题，为光声耦合光子器件提供一种操作简便、实用性较强的滤波技术，理论上可以达到零噪声。

对于强信号来说，由于SBS噪声的强度远远小于强信号的放大光强度，因此可以忽略SBS噪声；而对于微弱信号(如低于10^-4J的信号)来说，特别是极微弱信号(如在[10^-8J,10^-13J]范围内的信号)来说，其放大光的强度与SBS噪声的强度量级相当，因此噪声不可忽略。在诸如光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件中，无法利用体介质(即液体介质或气体介质)中采用的非共线布里渊放大结构，只能采用共线结构，因此采用本发明的模式滤波装置能够实现在共线结构条件下的信号与噪声分离，这是现有技术无法实现的。需要说明的是，本发明的模式滤波装置不仅适用于诸如光声晶体和集成硅波导之类的微型集成化光子器件，也同样适用于诸如CS₂之类的体介质。

优选实施例1

在该优选实施例中，采用固体ND:YAG被动调Q激光器，经倍频输出波长532nm、脉宽3.5ns的单纵模近高斯型脉冲作为泵浦光(如图3所示)，具有布里渊Stokes频移的双脉冲1.5ns高斯光束作为信号光(如图3所示)，非线性介质采用CS₂，采用螺旋相位板作为螺旋相位变换器来实现模式变换以及模式逆变换，其拓扑荷l＝2。

图4为光声耦合光子器件输出的放大光束L_A1和噪声光束L_N1的混合光(即第一混合光束)波形，可以看出，双脉冲信号光(即放大光束L_A1)已淹没在SBS噪声(即噪声光束L_N1)的高斯型脉冲包络里。

经过针孔空间滤波之后，第二混合光束中的放大光束L_A2和噪声光束L_N2分离，可明显分辨出双脉冲包络，如图5所示。

图6为输入的信号光能量分别为10^-4J、10^-6J、10^-8J和10^-10J时模式滤波前(c1-c4)和模式滤波后(d1-d4)放大的信号光和SBS噪声混合光光斑，可以看出，随着信号光能量的减少，放大的信号光逐渐难以分辨，淹没在SBS噪声中，滤波后呈现出圆形的高斯光斑，并与噪声空间分离。

尽管根据有限数量的实施例描述了本发明，但是受益于上面的描述，本技术领域内的技术人员明白，在由此描述的本发明的范围内，可以设想其它实施例。此外，应当注意，本说明书中使用的语言主要是为了可读性和教导的目的而选择的，而不是为了解释或者限定本发明的主题而选择的。因此，在不偏离所附权利要求书的范围和精神的情况下，对于本技术领域的普通技术人员来说许多修改和变更都是显而易见的。对于本发明的范围，对本发明所做的公开是说明性的，而非限制性的，本发明的范围由所附权利要求书限定。