本发明属于航天与微波遥感结合的交叉技术领域，特别涉及一种滑动聚束sar(syntheticapertureradar，合成孔径雷达)的步进扫描脉冲数设计方法。
背景技术：
随着航天技术及微波探测技术的日益发展，sar系统作为空间探测的重要手段，发挥着越来越重要的作用。当前，sar系统的工作模式进一步扩展，分辨率进一步提高。滑动聚束即是改变方位向的扫描方式得到的一种新体制sar工作模式。相比于传统的条带sar工作模式和聚束sar工作模式，滑动聚束sar具有可折中分辨率和方位向测绘带宽度矛盾的技术优势，但同时也面临诸多新的技术挑战，譬如方位向步进扫描时产生的成对回波效应会影响成像性能。所述成对回波效应是指：滑动聚束sar通过天线在方位向步进扫描的方式实现对天线波束指向的控制，步进扫描方式调制了方位向天线方向图，使得在方位向成像结果中主瓣左右成对地出现虚假信号，即成对回波。成对回波位置和幅度与步进扫描数有关，目前尚未查到滑动聚束sar的步进扫描脉冲数的设计方法。
技术实现要素：
本发明的目的是：提出一种由滑动聚束sar的步进扫描脉冲数设计方法，可以应用于滑动聚束sar系统参数设计中。
本发明的技术方案是：
已知滑动聚束sar的系统参数包括：波长λ，脉冲重复频率prf，天线方位向尺寸l，平台运动速度vr，等效天线相位中心到场景中心的最近斜距为r0，天线波束的扫描速率
设td为天线波束步进扫描脉冲数，利用下述不等式判断其是否满足要求：
其中
如果上述不等式成立，则认为成对回波远离成像响应的主瓣，设计的步进扫描脉冲数td满足要求；否则，认为存在成对回波混入成像响应的主瓣，则需进一步减小步进扫描脉冲数td直到上述不等式成立。
采用本发明可取得以下技术效果：
本发明针对滑动聚束sar天线步进扫描所导致的成对回波，提出了滑动聚束sar的步进扫描脉冲数设计方法，可应用于滑动聚束sar系统参数设计过程中。
附图说明
图1是本发明滑动聚束sar的步进扫描脉冲数设计方法流程图。
具体实施方式
下面将结合附图对本发明提供的方法进行详细说明。
图1为本发明滑动聚束sar的步进扫描脉冲数设计方法流程图。第一步，已知滑动聚束sar系统参数；第二步，设定步进扫描脉冲数；第三步，判断技术方案中的不等式是否成立，如果不等式成立，则认为成对回波远离成像响应的主瓣，设计的步进扫描脉冲数td满足要求；否则，认为存在成对回波混入成像响应的主瓣，则减小步进扫描脉冲数td直到上述不等式成立。
技术方案中利用的不等式是经过理论推导得出的，过程如下：
已知θa(η)表示在方位向时刻为η时，目标与天线相位中心的夹角；θac(η)表示在方位向时刻为η时，天线扫描角；利用下式可以得到在方位向时刻为η时，目标的天线方位向加权值g(η)：
其中tp为天线波束步进控制时间，x0表示在场景坐标系下目标所处方位向位置，表达式g(η)和f(η)可以写成如下形式；
因为在滑动聚束sar系统中，g(η)＞＞f(η)，可将其展开成一阶泰勒形式：
其中{sinc2[g(η)]}'和[g(η)]'分别为sinc2[g(η)]和g(η)的一阶导数。
利用傅里叶变换计算sinc2[g(η)]的频域数值，记为g1(ω)，则滑动聚束sar由于步进扫描所引入的成对回波g(ω)可表示为：
其中，第一项g1(ω)为主瓣分量，其余两项为成对回波分量。g1(ω)本质上是sinc2(·)函数的近似表达，则其主瓣宽度wmainlobe可表示为：
第一成对回波(即离主瓣最近并对主瓣影响最大的成对回波)不混入主瓣的条件为：
即可得到：
不等式计算过程完毕。
以上所述的本发明实施方式，并不构成对本发明保护范围的限定，任何在本发明精神和原则之内所作的修改、等同替换和改进等，均应包含在本发明的权利要求保护范围之内。